Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Р-распределение из Q-функци

Каждый из интегралов в фигурных скобках представляет гармонический анализ произведения двух функций, и к ним можно применить результаты, полученные в гл. 2, 4. Обозначая через F (Р) распределение амплитуд на зрачке [являющееся преобразованием Фурье функции Е (М)] и обозначая через си преобразование функции Q, найдем  [c.141]

Мы видим, что система окажется в состоянии д д —р Ьо) которое может отличаться от равновесного состояния столь же сильно, как и исходное состояние g q,p,to). Более того, если функция распределения g q p to) является четной функцией импульсов, то система просто вернется в исходное макроскопическое состояние Итак, из уравнения Лиувилля следует, что изолированная система может быть выведена из равновесного состояния при замене импульсов или скоростей частиц на противоположные. Этот парадокс, принадлежащий Лошмидту [119], показывает, что существует явное противоречие между микроскопической обратимостью законов механики и необратимым характером макроскопических процессов. Другими словами, мы вынуждены признать, что реальные системы не обладают симметрией по отношению к обращению времени.  [c.22]


Примеры Р-распределений. В предыдуш,ем разделе мы дали обш,ий рецепт, как получить Р-функцию квантового состояния из его Q-функции. В данном разделе мы обсуждаем свойства Р-функций  [c.384]

Для давления справедлива формула (3.106), если под q (р, гд) понимать теперь функцию распределения по импульсам, зависящую от температуры по формуле (3.92). По-прежнему справедлива и теорема вириала, приводящая к соотношению (3.108), которое следует и непосредственно из выражений для Р, Е ив и пот-  [c.198]

Исключим из уравнений (4. 1. 25)—(4. 1. 27), (4. 1. 29) функции /, Q. После несложных преобразований получим уравнение для определения функции Р (г), описывающей распределение давления внутри пузырька газа  [c.126]

Это непосредственно следует также из выражения для функции распределения по энергии w(H), которое представляет собой произведение плотности вероятности состояния q, р с энергией Н q, р) на плотность числа таких состояний  [c.207]

Сравнение метода канонических собраний с методом микроканонических. Канонический ансамбль состоит из большого числа N систем одной и той же природы, которые можно рассматривать как копии одной из них, находящихся в различных состояниях. Но эти собрания отличаются от тех, которые мы уже рассматривали, значительно большей общностью предположений о состояниях, в которых могут находиться системы, составляющие одно из собраний. Действительно, мы не введем ограничения, что системы обладают определенной энергией. Изображающие точки вместо того, чтобы находиться в тонком слое около поверхности данной энергии в многомерном пространстве, распределены по всей фазовой протяженности S. Это распределение будет обладать определенной плотностью /э, выбранной таким образом, что состояние собрания всех систем стационарно, т. е. что несмотря на непрерывное движение изображающих точек, плотность остается все время той же в определенной точке пространства Е. Величина р должна, таким образом, быть функцией всех q и />, в которую время явным образом не входит. Основываясь на теореме Лиувилля, легко видеть, какова должна быть природа этой функции q и р.  [c.47]

Напряженное состояние в каждом из полупространств определяется с помощью функции (Лг х, у, Zi) (t = 1, 2), являющейся потенциалом простого слоя, распределенного по площадке Q с интенсивностью р х,у). По (6.2.1) имеем  [c.330]

Рассмотрим статически определимую задачу пусть часть из семи обобщенных усилий задана на одном торце, остальные—на другом. В этом случае усилия Q , Qj , Qy, My определяются уравнениями равновесия (3.13) и соответствующими граничными условиями. Этот же факт вытекает и из формул (3.15) в статически определимой задаче = р, у. = 8. 0. Как следует и. -последнего равенства (3.15), бимомент не являегся статически определимой величиной. Однако если стержень достаточно тонкий для того, чтобы пренебречь величинами порядка Л (жесткостью свободного кручения С и функцией as), то Вш= В т. е. в этом случае и бимомент можно считать статически определимой величиной. Отметим, что распределение напряжений и скоростей в статически определимой задаче будет иным, чем в соответствующей упругой задаче.  [c.41]


Само существование вигнеровских функций является совершенно неожиданной чертой квантовой механики. Из наших предыдущих рассуждений мы знаем, что фазовое пространство q, р) системы не может иметь один и тот же смысл в классической и квантовой механике. В последнем случае невозможно изобразить чистое состояние системы точкой в фазовом пространстве, поскольку, согласно принципу Гейзенберга, q и р ше могут быть измерены одновременно с произвольной точностью. Несмотря на это, возможно статистическое представление многочастичной системы посредством вектора распределения  [c.110]

Р-свертка) дает распределение одной функции по закону, задаваемому второй, но уже без инвертирования в пространстве свертки, в котором получен результат (рис. 11, е). Если одна из функций сама обладает центром инверсии, то инвертирование не существенно и оба выражения тождественны P=Q. Символ означает операцию свертывания. Заметим, что при определении свертки по (66)  [c.31]

Одним из возможных распределений случайных величин является равномерное или равновероятное распределение. Если случайная величина х рассматривается в пределах от —а до +а, то плотность вероятности q(x) в этом интервале будет постоянна, а функция распределения f(x)—линейна f(—а) = О и Р( + а) = 1.  [c.115]

Эти два уравнения в частных производных известны как волновые уравнения, так как обнаружено, что их решения описывают процесс распространения волн в большом числе систем с распределенными параметрами. При исследовании таких систем часто бывает достаточно для определения функциональной зависимости между и и между Р(, и ( (, (см. фиг. 3.18) учитывать давления и расходы на концах длинной линии. Таким образом, линию с распределенными параметрами можно рассматривать упрощенно как пассивную четырехполюсную ячейку (см. фиг. 3.19). Две из четырех переменных Р, , Q , Рь, Q. можно принять за независимые, а две оставшиеся — за их функции. Опыт показывает, что любые две переменные могут быть независимыми, лишь бы они не относились к одному и тому же концу трубопровода. Другими словами, невозможно, например, изменять Р и независимо и извне, но можно менять Р и вместе с ним Р или Q, .  [c.103]

Введем нормированный вектор q= q, . . /т, Яш+ ), который получается из 8 путем нормировки его компонент на 5(г=/ 2) = = Тогда р (8) можно рассматривать как функцию полного геометрического сечения 5 полидисперсной системы и вектора я, за которым стоит нормированное интегральное распределение 7(г) 1. Выражение для соответствующей невязки будем записывать в виде  [c.68]

Смысл величин, входящих в (4.62), вполне ясен. Функции высоты Z р (г) и р( ) определяют соответственно профили давления и массовой концентрации кислорода. Квантовомеханические константы Soi и ai =h ) характеризуют А-полосу поглощения кислородом. Поскольку выражение (4.62) справедливо только для частот V из этой полосы, то ниже будем писать v 2(v, So, ), введя обозначения So= 5oi, = 1,. . . и а= а/, =1,. . . . Остальные постоянные взяты из молекулярно-кинетической тео-зии газов, при этом Го = 296 К, ро=ЮОО гПа. В соответствии с этими выражениями коэффициент поглощения кислородом ( , v) является ограниченной и непрерывной функцией температуры для всех значений и v. С точки зрения функционального анализа (4.62) определяет некое, вполне непрерывное преобразование распределения Т г) в распределение фиксированных значений v из области Q(v, So, а). Это функциональное преобразование будем писать в виде  [c.267]

Этот вывод легко истолковывается в фазовом пространстве. Здесь, когда х., постоянны, полная энергия Н представляет собой функцию только координат q. и поэтому ее можно рассматривать как потенциал скорости, не зависящий от времени. Из (2.28) следует, что и поле фазовой скорости (с компонентами р. , q, стационарно, хотя фазовая плотность р может зависеть от времени. В любом случае движение каждой единичной точки фазового пространства зависит только от ее начального положения. Поэтому распределение плотности в момент Iq  [c.28]

Скорость изменения <р (угловая скорость вращения молекулы) есть 9 = Q=Ai//. Среднее рачение этой скорости Q v d, где d—молекулярные размеры, а v—среднее значение линейных скоростей. Но различные молекулы имеют различные значения Й, распределенные по некоторому закону вокруг Й. Поэтому молекулы, имевшие в начальный момент одинаковые <р, очень быстро расходятся по значениям ф происходит, как говорят, быстрое размешивание по углам. Пусть в начальный момент i==0 распределение молекул по углам <р = (р, (в интервале от О до 2я) и по Q дается некоторой функцией Q). Выделим из нее независящее от <р среднее значение  [c.14]


Рассмотрим два алгоритма восстановления изображений по проекциям. Первый из них носит название алгоритма суммирования обратных проекций. На рис. В.4,а представлена схема получения трех проекций функции f x,y) под различными углами фь фг, 4>з. Полученные функции fp, (р), (р), (р) представляют собой исходные данные для последующего восстановления распределения f x,y). Преобразуем каждую из полученных проекций таким образом, чтобы получить из нее двумерную функцию, которая постоянна вдоль оси q, перпендикулярной оси р. Эта операция называется обратным проецированием, а функция Д. (р, <7) — обратной проекцией. Затем набор обратных проекций просуммируем между собой, повернув предварительно каждую из них на соответствующий угол получения проекции. На рис. В.4,б приведен результат такого суммирования обратных проекций нашего  [c.11]

При заданной выше упрощенной структуре гамильтониана системы Н р, q) = Щ р) -Н H q) распределение по импульсам р = (Рь. , Рлг) оказывается не только независимым от распределения по координатам q = (Г ,..., rjv), но и распадающимся на произведение независимых друг от друга стандартных максвелловских распределений по импульсам каждой из частиц в отдельности (см. гл, 1, 6, п.д)), так что корреляция импульсов частиц в такой системе полностью отсутствует, а средние по импульсам берутся с использованием стандартных приемов расчета интегралов, содержащих в подынтегральном выражении гауссово распределение. Считая эту часть распределения [кббса w p,q) достаточно уже нами изученной, рассмотрим оставшуюся координатную часть — iV-частичную плотность функции распределения wa(q) по координатам N частиц.  [c.297]

Направление силы Р< ) показано на рис. 6.27. Сосредоточенные и распределенные силы, вызванные потоком (на криволинейных участках трубопровода возникают распределенные силы, равные по модулю тгШо из, где из — кривизна осевой линии стержня), нагружают стержень. Вызванное потоком жидкости начальное напряженное состояние стержня существенно влияет на его частотные характеристики, что при исследовании задач динамики следует обязательно учитывать. Полученные уравнения равновесия (6.112) и (6.114) справедливы как для случая, когда форма осевой линии стержня при нагружении внешними силами практически остается без изменения, так и для случая, когда форма равновесия при приложении внещних сил существенно отличается от исходной (например, для стержней с малой жесткостью). В первом случае вектор бь входящий в уравнение (6.114), есть известная функция координаты S с известными проекциями в декартовых осях во втором случае вектор С] неизвестен и для определения Q и М уравнений (6.112), (6.114) недостаточно для решения задач статики необходимо рассматривать деформации стержня.  [c.264]

Можно показать, что микроканоническое распределение (12.10) обеспечивает равенство (12.4) среднего по макроканоническому ансамблю (12.2) среднему по времени (12.1) функции координат и импульсов b(q, р) систем, для которых b q, р))< (в соответствии с известным положением термодинамики — см. 2) зависит только от интеграла энергии. Такие системы называются эргоди-ческими. Обоснование (исходя из механики) эргодичности многочастичных систем и возможности замены средних по времени средними по микроканоническому ансамблю носит название эрго-дической проблемы. Эта проблема несмотря на ряд полученных важных результатов еще ждет своего решения.  [c.196]

Постановка задачи. Рассматривается прямолинейный стержень постоянного поперечного сечения длиной I, изготовленный из неоднородно-стареющего вязкоупругого материала. Поперечное сечение стержня имеет одну ось симметрии, а его момент инерции относительно нейтральной оси, перпендикулярной оси симметрии, равен /. Изгиб стержня происходит в плоскости, проходящей через указанную ось симметрии и ось Ох, совпадающую с продольной осью стержня. В момент времени i = 0 к стержню приложена внепшяя продольная, и распределенная поперечная нагрузка интенсивностью q (х). Возраст элемента материала стержня в момент времени < = 0 обозначим через р (х). Функция р (х) кусочнонепрерывная и ограничена. При одноосном напряженном состоянии деформация е х) и напряжение а (i, х) в момент времени t о ь точке X связаны соотношениями  [c.272]

Таким образом, операторы Rju, j=i, D2, р, t k = j, q, Dr, связывающие входные и выходные координаты теплообменника, выражаются в явном виде через трансцендентные функции Яп и комплексы, составленные из коэффициентов уравнений динамики, комплексного параметра преобразования Лапласа по времени s и передаточных функций разделяющей стенки. Выще были приведены выражения и показан способ их определения для наиболее общего случая конвективно-радиационного теплообменника со сжимаемой рабочей средой, распределенными по длине температурой газа и энтальпией рабочей среды. Вид Rjh не зависит от модели разделяющей стенки. Выбор модели стенки влияет только на выражения передаточных функций Операторы Rjh для трубопроводов, радиационных теплообменников и прямоточных конвективных теплообменников совпадают с соответствующими передаточными функциями Wjk. В случае противоточного конвективного теплообменника возмущения по температуре газа задаются в точке. =1. Операторы Rju получены в результате решения задачи Коши, когда возмущения считались заданными в точке Х=0. Поэтому для лротивоточного теплообменника передаточные функции Wjh не совпадают с Rjh, а определяются комбинацией последних в соответствии с табл. 8-2.  [c.123]

F.(z)( i = Ir8) иожно воспользоваться первыми членами пс g s стеленных рядах (1.7), а при 3 для величин К (М), Р,(М) асимптотячески- .ffl формулами из[1]. Из фиг. 7 видно, что асимптотические выражения F (z) (i=I-s-6) уже для М 5,Ю и z I/2 достаточно хорошо приближают функции Fi(z). При Q.j/Q, l число Нуооельта существенно зависит от распределения тепловых источников вдоль тела и не сводится к "универсальной" формуле, как при Q /Q (ом.3.2).  [c.120]


Поведение смещений в третьей моде при v = 0,3317 с изменением частоты представлено на рис. 56 [288]. На частоте запирания в ней наблюдаются только радиальные смещения. Видно, что с увели1 е-нием Q увеличивается число перемен знака в распределении и . Тенденция к увеличению осцилляций с ростом частоты в других модах также сохраняется, однако это не всегда связано с увеличением числа перемен знака. Из общих выражений для смещений (9.7) можно, например, установить характер их поведения для больших Q вблизи областей, где Ср j. При этом а близко к нулю, а Р остается достаточно большим. Тогда каждая компонента смещений представляет собой суперпозицию двух функций Бесселя с большим и малыл аргументами. Например, для v = Vs осевое смещение может иметь  [c.152]

Иледует подчеркнуть тот факт, что множество функций fY ф, р) является столь же хорошим представлением вектора распределения t , как и множество функций fY я, р)- В самом деле, если первое из них известно, то с помош ю (3.6.15) сразу же получается второе. Однако и сами функции fY к, р) можно непосредственно использовать для вычисления средних. Можно осуществить фурье-преобразование динамических функций Ь q, р) по координатам )  [c.112]

Функции распределения в фазовом пространстве. В классической механике динамическое состояние системы с / степенями свободы определяется набором обобщенных координат q) = Qi, и импульсов (р) = (Pi, или заданием точки (q p) =. ..,..., ру>) в 2/-мерном фазовом пространстве системы Г. В частности, система из N частиц может быть описана с помощью 3N декартовых координат (г ,...,гдг) = q ,... и соответствующих импульсов (р1,...,рдг) = (р1,...,рздг). Они определяют точку (г ,..., Гдг,Р1,..., рдг) в 6А -мерном фазовом пространстве Гдг. Динамические состояния системы называются также микроскопическими состояниями в отличие от макроскопических состояний, которые мы введем позже.  [c.12]

Ф-цию p (p, q), являющуюся плотностью распределения вероятности, в С, ф. наз, функцией распределения, Ф-ция р (р, д) удовлетворяет условию нормировки U (р, д) dpdg = 1, вытекающему из смысла понятия вероятности, Зная ф-цию распределения, можно вычислить среднее значение любой физич, величины /, относящейся ко всей макроскопич, системе, нанр, ее энергию Е (р, д), дипольный момент d [р, д) и т, д,, ио ф-ле  [c.72]

Инвариантность фазового объема позволяет ввести в статистич. механике ф-цию распределения вероятности / р, q) такую, что dw = Кр, q) dp dq есть вероятность того, что фазовая точка, изображающая состояние системы, находится в элементе фазового объема dpdq. При движении системы фазовых точек пх число сохраняется, поэтому если точки из интервала dp dq перешли в dp dq, то / р, q)dpdq = / р , q ) dp dq, откуда следует, что/ р, q)=f (/>, q ). Т. о., функция распределения постоянна вдоль фазовых траекторий системы, следовательно  [c.5]

Основной величиной, определяемой из дифракционных измерений, является структурный фактор 5(Р). Для жидкости с одним типом атомов интенсивность рассеяния, деленная на изменение волнового вектора Q, пропорциональна величине, которая тесно связана со структурным фактором 5(С). Из 5(С) можно чывести парную функцию распределения г). Вероятность нахождения второй частицы в элементе объема 2 на расстоянии г от первой частицы равна (7V/Q) f(r)iiQ, где N Q — средняя плотность частиц. Величины 5(Р) — 1 и g(r) — 1 связаны трехмерными преобразованиями Фурье  [c.68]

Рассматривая двойной слой источников как предел двух слоев источников и стоков, распределенных на двух поверхностях, весьма близких к поверхности 5 и заключающих эту поверхность между собой, возможно получить формулу для волнового сопротивления из общей формулы Хэвелока (6) 15, придавая в ней функциям Р (6), Q (6) следующие значения  [c.470]


Смотреть страницы где упоминается термин Р-распределение из Q-функци : [c.200]    [c.124]    [c.39]    [c.466]    [c.625]    [c.124]    [c.22]    [c.622]    [c.131]    [c.223]    [c.91]    [c.26]    [c.24]    [c.255]    [c.102]   
Квантовая оптика в фазовом пространстве (2005) -- [ c.383 , c.384 ]



ПОИСК



248, 249 - Распределение функций между

248, 249 - Распределение функций между отображения информации

248, 249 - Распределение функций между человеком и машиной 244, 245 - Средства

293 — Функции распределения средств измерений — Виды 296, 297 Нормы 297 — Понятия

Q-функции s-параметризованные распределения в фазовом пространстве

Аналитические модели для функций плотности распределения частиц по размерам в обратных задачах оптики дисперсных сред

Аналитические модели функции распределения

Аналитический и графический способы определения закона распределения функции случайной величины

Аппроксимация функций распределения вероятностей погрешностей измерений. Связь точечных и интервальных характеристик. Юо Метрологические характеристики средств измерений. Их оценивание и контроль

Асимптотический вид радиальной функции распределения

ББГКИ (Боголюбова — Борна Грина — Кирквуда — Ивона) цепочка для многовременных частичных функций распределения

Барнета функция распределения

Больцмана постоянная для функции распределения

Больцмана функция распределения

Весовая функция для полуэллиптической поверхностной трещины в пластине конечной высоты и ширины при основных типах распределения напряжений

Весовая функция для угловой поверхностной трещины в форме четверти эллипса в пластине конечной высоты и ширины при основных типах распределения напряжений

Весовые функции с распределенными параметрам

Вигнера функция, асимптотологи предельные распределения

Влияние параметров распределения функции ДХ) на сопротивление деформации металлов

Выбор функции поперечного распределения прогибов пластины

Выражение термодинамических величин с помощью частичных функций распределения

Вырожденные уровни функция распределения

Вычисление V из Vq. Приближенные формулы для больших значений. Вычисление V или t для всей системы, когда они заданы для частей. Геометрическое истолкование Функция и каноническое распределение

Вычисление термодинамических функций с помощью канонического распределения

Вычисление флуктуаций методом функций распределения

Г рупповое разложение приведенных функций распределения

Гаусса функция распределения ошибо

Генеральная дисперсия функция распределения

Гипотеза о виде функции распределения — Проверка

График функции распределения на вероятностной сетке

Графики бесселевых функций нормального распределения случайных величин

Групповые разложения функций распределения

Двухфононная функция распределения частот и критические точки для решеток типа алмаза

Двухфононные функции распределения частот и критические точки

Деформируемые с распределенными параметрами 22Г. — Схемы и функции определяющие

Дисперсии и законы распределения сумматорных функций

Дифференциальная функция распределения

Дифференциальные функции распределения вероятности

Жидкости распределения функция

Законы распределения функций случайных величин

Затухание осцилляций функции распределения

Значения функции F (), используемой для расчета температурного пограничного слоя при произвольном распределении температуры на стенке

Значения функции нормального распределения Значения обратной функции нормального распределения

Значения функции распределения размаха в выборке

Значения функций F, G, Н, определяющих распределение скоростей при вращательном движении жидкости над неподвижным основанием

Значения функций распределения

Значения функций, определяющих распределение скоростей и распределение давления вблизи диска, вращающегося в неподвижной жидкости

Инвариантный класс гбльдероиых функций Гёлыеровость сопряжений Гёльдеровоеть орбитальиой эквивалентности потоков Гбльдеровость и дифференцируемость неустойчивого распределения Гельдеровость якобиана Когомологические уравнения для гиперболических динамических систем

Интегральная функция нормального распределения Гаусс

Интегральная функция нормированного нормального распределения

Интегральная функция нормированного нормального распределения. Значения г для различных Ф(г)

Интегральная функция распределени

Интегральная функция распределения (Снедкора)

Интегральная функция распределения Вейбулла

Интегральная функция распределения распределения (Стыодента)

Интегральная функция х2— распределения Пирсона. Значения х2а р Для различных

Интегральная функция хн-квадрат-распределення

Интегральные функции распределения

Интегральные функции распределения вероятности

Интенсивности функция распределени

Использование канонических распределений Корреляционные функции и флуктуации плотности

Испытания Функции распределения долговечности при действии переменных нагрузо

Капельная конденсация функция распределения капель

Квантовый вектор распределения. Вигнеровские функции

Кипение пленочное функция распределения размеров углублений

Классические ансамбли. Функции распределения в фазовом пространстве

Классические функции распределения

Колебания в ансамбле нетождественных невзаимодействующих осцилляторов с заданной функцией распределения

Колмогорова и Смирнова критерий — Понятие 72 — Проверка гипотезы о виде функции распределения

Конкретные функции распределения

Корреляционная форма и частичные функции распределения

Коэффициенты Определение оценок по опытным данным 353,357,358 - Определение по функциям распределения исследуемого параметра

Критерии согласия. Проверка гипотез о виде функции распределения

Критерий омега-квадрат для проверки гипотезы о виде функции распределения

Линейное приближение в разложениях по степеням плотности радиальной функции распределения, прямой корреляционной функции и интенсивности рассеяния

Максвелла функция распределения скоросте

Максвелла — Больцмана функция распределения

Максвелловская функция распределения скоростей

Метод моментов. Разложение функции распределения по полиномам Эрмита

Метод моментов. Разрывные функции распределения

Метод условных функций распределения и структура жидкости

Механические системы непрерывно деформируемое с распределенными параметрами 225 —Схемы и функции определяющие

Миогочастичные функции распределения и корреляционные функции

Многовременные частичные функции распределеДинамика двухвреыенных функций распределения

Многомерные распределения и функции случайных величин

Модели функций распределений частиц

Моменты функции распределени

Моменты функции распределения

Наработка —- Функция распределени

Наработка —- Функция распределени тр:е1динЫ

Начальная функция распределения

Нейтроны функция распределения в кристаллах

Нормированная функция распределения суммарной погрешности размеров и формы (композиция законов Гаусса и Релея)

Нормированная функция распределения суммарной погрешности размеров и формы (композиция законов Гаусса и арксинуса)

Нормированный интегральный закон распределения с линейной функцией

Нормировка функции распределения

Область доверительная для функции распределения

Обобщенные функции (распределения) (Distributionen)

Обобщенные функции (распределения) (Distributionen) и преобразование Фурье (verallgemeinerte Funktionen und Fourier-Transformation)

Общая структура кинетического уравнения для одночастичной функции распределения

Одномерная функция плотности распределения вероятностей

Одномерная функция распределени

Описание случайных погрешностей с помощью функций распределения

Определение закона распределения линейной функции случайного аргумента в некоторых частных случаях

Определение парных функций распределения высокоразрешающими методами

Определение теоретической функции плотности распределения

Осесимметричное распределение напряжений. Функции Буссинеска

Осесимметричное распределение напряжений. Функция Лява

Основное уравнение для функции распределения скоростей

Основные термодинамические функции и уравнение состояния идеального газа Распределение Максвелла—Больцмана

Оценка квантилей характеристик механических свойств. Доверительная область для функции распределения

Парная корреляционная функция и явления рассеяРазложение парной функции распределения в ряд по плотности

Парная функция распределения

Парная функция распределения Паули операторы

Парная функция распределения и интерференционная функция

Парная функция распределения. Теорема о вириале

Передаточная функция преобразователя со случайным распределением чувствительности

Передаточные функции и частотные характеристики линии с распределенными параметрами при согласованной нагрузке

Передаточные функции и частотные характеристики простого однородного трубопровода с распределенными параметрами

Планка фУнкЦия распределения

Плотности вероятности функция дискретного распределения

Плотности вероятности функция дискретного распределения (Стыодента)

Плотности вероятности функция дискретного распределения непрерывного распределения

Плотности вероятности функция дискретного распределения распределения (Снедкора)

Плотности вероятности функция нормального распределения Гаусса

Плотности вероятности функция распределения Вейбулла

Плотности вероятности функция хи-квадрат-распределения

Плотность вероятности нормированного распределения Функция Лапласа

Плотность вероятности нормированного распределения с линейной функцией

Получение характеристических функций для моделей с распределенными параметрами

Построение функции распределения предела выносливости

Преобразование Фурье. Операции свертки и корреляции. Спектральный анализ. Теория распределений, или обобщенных функций

Приближение времени релаксации (т-приближение) для общей неравновесной функции распределения

Приближенный метод определения функций нецентральных х2-распределения и распределения Фишера

Приведенные функции распределения

Пример оценки значимости параметра для некоторой простой функции при различных его вероятностных распределениях

Пуассона функция распределения

Р-распределения 2-функция затухающего гармонического осциллятора

Радиальная функция распределени

Радиальная функция распределения

Радиальная функция распределения и методика ее экспериментального определения

Радиальная функция распределения и структурный фактор

Распределение Стыодепга 328 —Таблица функции

Распределение Стыодепга 328 —Таблица функции функция

Распределение Стыодепга Таблица случайных величин нормальное График интегральной функции

Распределение Стьюдента 328 — Таблица функции

Распределение Стьюдента 328 — Таблица функции функция

Распределение Стьюдента Таблица случайных величин нормальное График интегральной функции 324--- статистическое

Распределение Стьюдента в зависимости от числа степеней свободы — Значения функций распределения

Распределение модуля и фазы функции

Распределение напряжений, зависящее только от двух. координат функции напряжения

Распределение случайных величин нормальное График интегральной функци

Распределение функций между человеком и машиной

Распределение частиц по энергиям. Функции распределения Ферми — Дирака и Максвелла — Больцмана

Распределения функция А -частпчпая

Распределения функция Бозе — Эйнштейна

Распределения функция Максвелла — Больцман

Распределения функция двухчастичная

Распределения функция молекулярная

Распределения функция одночастичпая

Распределения функция ориентаций диполей

Распределения функция спектральная

Распределения функция усеченная

Распределения функция частичная (приведенная

Распределения, или обобщенные функции

Расчет функций распределения усталостной долговечности при нерегулярном нагружении и линейном напряженном состоянии

Расчет функций распределения усталостной долговечности при нерегулярном нагружении и сложном напряженном состоянии

САПР Распределение функций системнопрограммных средств

Связь между статистической суммой и частичными функциями распределения

Сигнал звукового вещанияаналоговый функция распределения

Система уравнений для неравновесных функций распределения

Слой поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей среды с заданным распределением температуры. Решение ме- i тодом разложения по собственным функциям при

Слой с распределенными внутренними источниками энергии Решение методом разложения по собственным функциям

Случайные величины и некоторые функции их распределения

Совместная функция распределения

Среднее с частичной функцией распределения

Срыв и унос конденсата паровым потоко функция распределения

Стандартные функции распределения

Статистическое распределение молекул по энергетическим состояниям. Расчет термодинамических функций через суммы по состояниям

Стержень вращающийся — Изгиб 95 Схема распределения деформаций в сечении функции пластичности 39, 40 — Кривые предельной нагрузки 73 — Линейное упрочнение 37, 38 — Напряжения

Столкновения влияние неравновесной функции распределения

Столкновения, влияние на функцию распределения

Стохастическое уравнение движения, корреляционные свойства отклонений, связь с функциями распределения

ТЕОРИЯ Распределение функций

Теорема Лиувилля и зависимость функции распределения от энергии

Термодинамические функции. Вычисление термодинамических функций с помощью канонического распределения

Термостат и функция распределения дохода

Турбулентность лагранжева функция распределения пульсаций температуры

Умножение при помощи формулы дифференцирования сложной функции в распределениях

Управление административно-техническое — Количество обслуживающего персонала 305 — Определения числа наладчиков 306, 308 — Распределение функций

Управление административно-техническое — Количество обслуживающего персонала 305 — Определения числа наладчиков 306, 308 — Распределение функций между обслуживающим персоналом

Уравнение Больцмана для функции распределения

Уравнения для многочастичных функций распределения в газе из твердых сфер

Уравнения переноса, соответствующие функции распределения Максвелла — изоэнтропическое течеРавновесие молекулярной системы

Ускоренная оценка параметров функции распределения пределов выносливости

Условие нормировки для одночастичной для фазовой функции распределения

Условие нормировки для одночастичной функции распределения

Условные функции распределения

Установившееся распределение нагрузки. Б. Давление в виде некоторой периодической функции х. В. Произвольное установившееся распределение давления. Г. Распределенное давление, меняющееся со временем t Послеледниковое деформирование земной коры, иллюстрируемое примерами

ФУНКЦИИ ИРРАЦИОНАЛЬНЫЕ ХРАПОВЫЕ распределения

ФУНКЦИИ СЛОЖНЫЕ - ХРАНЕНИ распределения

Фазовая точка, фазовая траектория, фазовое пространство. Понятие о функции распределения

Фазовая функция распределения

Ферми — Дирака функция распределения

Фермионы и бозоны. Функции распределения

Флуктуации функции распределения в неравновесном газе - ПО Диффузионное приближение

Флуктуации функции распределения в равновесном газе

Формулы для определения характеристик надежности изделий i при нормальном законе распределения ВПИ и нелинейном ха- , рактере изменения моментных функций во времени

Формулы закона распределения однозначной функции двух случайных величин. Композиция и объединение распределений

Функции атомные распределения

Функции атомные распределения для расплавленного хлористого натрия

Функции атомные распределения парциальные

Функции атомные распределения плотность — концентраци

Функции атомные распределения плотность — плотность

Функции атомные распределения радиальные

Функции атомные распределения разностной матрицы

Функции атомные распределения типа концентрация — концентрация

Функции атомные распределения трехмерная

Функции времени распределения амплитуд напряжений

Функции времени распределения долговечности

Функции корреляции и распределение квазивероятности

Функции начальных параметров и частные решения для распределенных нагрузок

Функции распределения атомных узлов

Функции распределения в многочастичной системе

Функции распределения в фазовом пространстве

Функции распределения вакуумная

Функции распределения вакуумная кинетическая компонента

Функции распределения вакуумная классические

Функции распределения вакуумная компонента

Функции распределения вакуумная многовременные

Функции распределения вакуумная разложение по плотности

Функции распределения вакуумная частичные квантовые еж. Вигнера функции

Функции распределения для невырожденного и вырожденного газов

Функции распределения и статистическая сумма

Функции распределения параметров ветровых нерегулярных волн

Функции распределения равновесные

Функция F (X), определяющая распределение давления вдоль плоской пластины в окрестности скачка уплотнения

Функция Жуковского дифференциальная распределения

Функция Жуковского для круговой площадки. . — Условия предельного равновесия в случае осесимметричного распределения нормальных давлений

Функция Жуковского интегральная распределения вероятности

Функция Ферми I 56. См. также Распределение Ферми — Дирака

Функция для моделей с распределенными

Функция долговечности распределения пределов выносливости деталей с различными формами

Функция напряжений ири симметричном распределении

Функция напряжений равномерно распределенной нагрузки

Функция нормального распределения 8, 9 — Графики на вероятностной сетке

Функция плотности распределения

Функция распределения

Функция распределения

Функция распределения s-частичная

Функция распределения Бозе—Эйнштей. Заключение. Вывод функции распределения Ферми—ДираСвободные частицы. Подсчет числа орбиталей

Функция распределения Вигнера

Функция распределения Максвелла

Функция распределения Планка для фотонов

Функция распределения Ферми

Функция распределения азимутальных углов

Функция распределения амплитуд напряжений 171—174 — Ступенчатая аппроксимация функции

Функция распределения в магнитном поле

Функция распределения в теории случайных процессов

Функция распределения в электрическом поле 60 ., Время релаксации

Функция распределения вероятностей интенсивности

Функция распределения времен запаздывания

Функция распределения для адиабатически изолированной статистической системы

Функция распределения для систем с фиксированным числом частиц и заданной температурой

Функция распределения для термодинамически равновесной системы, ограниченной воображаемыми стенками

Функция распределения для флуктуаций

Функция распределения и плотность вероятности случайной величины

Функция распределения и плотность распределения

Функция распределения интенсивности

Функция распределения кинетической

Функция распределения кинетической энергии пульсации

Функция распределения массовог

Функция распределения наработки при нерегулярном нагружении и сложном

Функция распределения нейтронов по энергиям

Функция распределения неравновесная

Функция распределения неравновесная для фоионов

Функция распределения неравновесная электронов

Функция распределения нормального

Функция распределения нормированного закона Релея

Функция распределения одной статистической величины

Функция распределения отраженного излучения, ом. Индикатриса отражения

Функция распределения поверхностных дефектов

Функция распределения пределов выносливости

Функция распределения предельных

Функция распределения предельных деформаций волокон

Функция распределения процесса

Функция распределения равновесных флуктуаций

Функция распределения равновесных флуктуаций энергии

Функция распределения силы взаимодействия между дислокационными петлями

Функция распределения скоростей

Функция распределения скоростей Характеристики

Функция распределения скоростей в неизоэнтропическом потоке

Функция распределения скоростей модифицированная

Функция распределения случайных величин

Функция распределения случайных величин шлицевые

Функция распределения случайных величин шпоночные

Функция распределения сумм относительных

Функция распределения усталостной долговечности при нерегулярном нагружении и линейном напряженном состоянии

Функция распределения усталостной долговечности при нерегулярном нагружении и сложном напряженном состоянии

Функция распределения характеристическая

Функция распределения частиц

Функция распределения частот

Функция распределения числового

Функция распределения электронов

Функция распределения — Виды

Функция распределения — Доверительная область свободы

Функция распределения, электроны Не—Ne-лазерах

Функция распределения, электроны в СОз лазерных смесях

Функция совмесгного распределения

Функция статистического распределения в фазовом пространстве

Цеггочка уравнений для функций распределения

Цепочка уравнений Боголюбова для кинетических функций распределения

Цепочка уравнений Боголюбова для неравновесных функций распределения классических систем

Цепочка уравнений для кинетических равновесных функций распределения

Цепочка уравнений для кинетических функций распределения

Цепочка уравнений для приведенных функций распределения

Цепочка уравнений для функций распределения

ЧАСТИЧНЫЕ ФУНКЦИИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ В РАВНОВЕСНОМ СОСТОЯНИИ

Частичные функции распределения идеальных систем в равновесном состоянии

Ширина функции распределения

Ширина функции распределения Зюсмена мера

Ширина функции распределения дисперсия

Ширина функции распределения из условия убывания функции

Электронный газ функция распределения

Эмпирическая параметризация функций распределений аэрозольных частиц

Эргодическое условие для функций распределения в теории случайных процессов



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте