Ширина функции распределения дисперсия

Ширина функции распределения, дисперсия 676 [c.756]

Для процесса возникновения и эволюции ячеистой дислокационной субструктуры характерны следующие закономерности [211, 242, 320, 357]. Образование ячеистой структуры происходит, начиная с некоторой критической деформации. Для описания ячеистой структуры обычно используют такие параметры средний размер ячейки, распределение ячеек по размерам, ширина стенок ячейки, разориентация соседних ячеек, плотность дислокаций в стенках ячеек и в объеме. Все указанные величины изменяются с ростом пластической деформации. С повышением пластической деформации еР диаметр ячеек d уменьшается, пока не достигает некоторого предельного значения — обычно 0,25—3 мкм. Все остальные перечисленные параметры ячеистой структуры, интенсивно изменяясь с ростом на начальных этапах деформирования ячеек, при дальнейшем деформировании стабилизируются и приближаются к некоторым характерным значениям стабилизируются плотность дислокаций в границах ячеек, толщина стенок ячеек и дисперсия функции их распределения по размерам. Поэтому увеличение напряжений, необходимых для распространения микротрещин через границы ячеистой структуры, по всей видимости, в первую очередь обусловлено уменьшением размера ячеек. В изложенной ниже модели принято, что плотность дислокаций в стенках ячеек постоянна, а увеличение общей плотности дислокаций, обусловленное пластической деформацией, приводит к образованию новых границ и тем самым к уменьшению диаметра ячеек. [c.78]

На рис. 2.2 представлена зависимость дисперсии от параметра Л/н, подсчитанная по формуле (2.1) для функций плотности распределения, изображенных на рис. 2.1, Так как величина характеризует ширину кривой плотности распределения р х), то рост функции о (Мн) есть следствие отмеченной выше тенденции к размыванию кривых плотности при возрастании Ма. Рис. 2.2 можно также интерпретировать следующим образом мощность вибрационного сигнала редуктора возрастает при увеличении нагружающего момента до некоторого предела (Мн 9 тм), а затем начинает уменьшаться. [c.41]

Рис. 2.7. Зависимость интенсивности рассеяния J в) от угла падения в волны на систему одинаково ориентированных дисков. Угол в отсчитывается от плоскости, в которой расположены диски. Функция J в) имеет резкий максимум, когда угол падения в совпадает с нормалью к поверхности одинаково сориентированных дисков. Ширина максимума определяется разориентировкой дисков, то есть дисперсией их распределения по ориентациям.

Здесь и ииже авторы определяют нормировянную среднеквадратичную ширину функции через дисперсию аргумента ири функции распределения, совпадающей с нормированным квадратом данной функции. (Прим. ред.) [c.497]

В данном приложении мы обращаемся к вопросу адекватного определения ширины нормированного распределения вероятности. Отметив сначала те трудности, которые связаны со стандартными мерами, например с дисперсией, мы далее обсуждаем предложенное Зюсманом (О. ЗйЁтапп) новое определение ширины как обратной площади под квадратом функции распределения. Насколько выразительной является эта мера, продемонстрировано для распределений Гаусса и Лоренца. [c.676]

Способ образования когерентных пучков в М. э. и его оптич. схема такие же, как у дифракционной решётки. Угл. распределение интенсивности в результирующей интерференционной картине в плоскости дисперсии также определяется произведением двух функций дифракционной — (sinii/и) при дифракции на одной ступеньке шириной d и интерференционной функции (sinAi. /sini ) , определяемой интерференцией N когерентных пучков от всех ступенек М. э. [c.28]

Ленинградско1М институте точной механики и оптики. Входной растр представлял собой пластинку размером 16X16 мм. Вся-поверхность была разбита на 34 строки, каждая из которых состояла из 535 элементов. Вероятность того, что данный элемент прозрачен, была принята равной 1/2, таким образом, эффективная площадь отверстий составляла 8X16 мм. Четные строки растра представляли собой негативное изображение-предыдущей строки. Распределение прозрачных участков в нечетных строках было статистически независимым как по отношению к соседним элементам, так и по отношению к другим, строкам. Выходной растр получался путем фотографирования действительного изображения входного растра на выходе спектрометра при освещении линией HgI 546 нм. Модуляция светового потока осуществлялась путем периодического смещения выходного растра в направлении, перпендикулярном дисперсии прибора, на расстояние, равное ширине одной строки. В-этом случае изображение растра, при условии точной настройки прибора на выбранную длину волны, совмещается со своим негативом, и световой поток полностью перекрывается. Спектрометр имел дифракционную решетку 600 штр/мм и раоотая в. области от 0,54 до 2,5 мкм (два диапазона 0,54- 1,25 мкм и 1,09ч-2,5 мкм). Получена реальная разрешающая сила б-Ю (ширина аппаратной функции 0,011 нм для v=546 нм). Конструкция прибора обеспечивала постоянство разрешающей силы-при сканировании спектра. По сравнению с обычным щелевым спектрометром, построенным по той же схеме, выигрыш в светосиле составил приблизительно 270. раз. [c.57]

Кроме дисперсии, качество М. определяют его разрешаю щ а я с п о-собность и светосила. Разрешающая способность М., как и любого др. спектр, прибора, равна Я/(ДЛ), где (АХ) — наименьшая разность длин волн, ещё различимая в выходном излучении М. она тесно связана с его аппаратной функцией, к-рую можно представить как распределение потока лучистой энергйи по ширине изображения входной щели, освещаемЬй узко монохроматическим излучением. Свето- [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...