Скорость фазовая

При этом т зависит от нагревающей способности среды, размеров и формы изделий, способа их укладки в печи и др. Хд зависит от скорости фазовых превращений (определяется степенью перегрева выше критической точки и дисперсностью исходной структуры). [c.113]

Для скоростей фазовых переходов, отбрасывая в качестве первого приближения перекрестные эффекты, можно предложить следуюш,ие линейные уравнения кинетики [c.46]

Далее будем рассматривать только такие случаи, когда в любой момент времени флуктуации мгновенных скоростей фазовых переходов (если фазовые переходы имеют место в смеси) и флуктуации скоростей изменения поверхностной энергии s z (а эта величина может быть не равной нулю только в уравнении энергии) по порядку величин не превышают многократно соответствующие средние значения. Иными словами, для ср- = и ф- = не имеет места (3.1.10). Тогда вкладом фазовых переходов и вкладом изменения поверхностной энергии на поверхностях дисперсных частиц тина dS s, лежащих около границы dS выделенного объема смеси dV, можно пренебречь по сравнению с соответствующими вкладами на поверхностях частиц dS y, состоящих из целиком вместе со своими ячейками входящих в выделенный макрообъем [c.95]

Штрихами на рис. 5.7.5 отмечены те участки кривых, где реализуются физически невозможные скорости фазовых переходов, большие, чем [c.291]

Введем безразмерные радиальную скорость W, скорость фазовых переходов J, радиус т] и время т [c.296]

Если на поверхности раздела фаз происходят фазовые превращения, то это граничное условие изменится. Обозначим через массовую скорость фазового превращения. Тогда (1.3.7) принимает вид [c.11]

MOB, что затрудняет присоединение атомов друг к другу в процессе образования зародышей критического размера. Таким образом, зависимость скорости образования зародышей от степени переохлаждения будет иметь максимум. С повышением температуры при нагреве выше Гр подвижность атомов будет возрастать, что обусловливает монотонное нарастание скорости образования зародышей с увеличением степени перегрева. Рост новой фазы происходит за счет исходной путем относительно медленной миграции межфазной границы в результате последовательного перехода атомов через эту границу. Изменение составляющих энергии при росте фазы, аналогичное ее изменениям при образовании зародышей, также обусловливает зависимость скорости линейного роста от степени переохлаждения, имеющ,ую максимум. При этом максимум скорости линейного роста сдвинут в сторону меньших переохлаждений по сравнению с максимумом скорости образования зародышей. При данной постоянной температуре процесс протекает изотермически и относительный объем образующейся новой фазы V увеличивается со временем. Общая скорость фазового превращения определяется суммой скоростей зарождения и роста новой фазы (рис. 13.3). [c.494]

Единственное состояние равновесия системы (3.19) находится в точке 0 = О, г/ = 1 и соответствует режиму горизонтального полета планера с постоянной скоростью. Фазовые траектории определяются соотношением [c.62]

В отличие от строго монохроматической волны, распространение светового импульса (или группы волн) характеризуется двумя скоростями — фазовой и групповой. Световой импульс, согласно тео- [c.828]

Введем безразмерные радиальную скорость Wi, скорость фазовых переходов i2, радиус т) и три безразмерных времени и, и, tp, определяемых тремя главными характерными временами ис- [c.208]

В пользу такого несколько упрощенного подхода укажем также тот факт, что зоны, в которых имеется смесь обеих фаз, обычно узки, так как скорости фазовых переходов в ударных волнах чрезвычайно высоки, и поэтому нет необходимости очень подробного описания зон двухфазного состояния. Структура течения по составу среды часто представляет следующую картину исходная фаза, затем узкая зона, состоящая из смеси обеих фаз, в которой происходит переход исходной фазы низкого давления [c.252]

Здесь Jij, Uij, Aij (i, 7 = 1, 2 i = ) — кинетические параметры, причем /jj —максимально возможные скорости превращения, Aij — характерные значения p—ps, когда скорости фазовых переходов могут стать сравнимыми с максимальными нри этом нри малых содержаниях топ фазы, которая претерпевает превращение, скорости фазовых переходов также малы. [c.254]

При скоростях фазовых переходов, но порядку достаточно близких к реальным, линия amm( ) (штриховая линия на рис. 3.4.6), показывающая степень полноты перехода в фазу высокого давления, круто идет из крайней точки F, где фазовые переходы произошли полностью. Это создает возможность определения уравнения кинетики превращения а е по остаточному эффекту, для чего нужно после соответствующего эксперимента определить действительную глубину этой зоны. [c.282]

Нормальные к плоскости xz составляющие вектора скорости на границе раздела фаз определяются массовой скоростью фазового превращения гр, а именно [c.13]

При наличии конденсации пара или испарения на поверхности пленки скорость фазового превращения не равна нулю. При гладкой границе раздела фаз [c.129]

V"—фазовая скорость). Далее, из квантовых соотношений следует, что Я предлагаю вообще положить, что I = НО. Из этого утверждения непосредственно следует. идентичность принципов Ферма и Мопертюи, причем становится возможным строгий вывод скорости фазовых волн в любом электромагнитном поле. [c.640]

Мы должны теперь доказать существование важной связи между скоростью движущегося тела и скоростью фазовой волны. Если волны с близкими частотами распространяются в одном и том же направлении Ох со скоростями V, которые мы назовем скоростями распространения фазы, то их суперпозиция приведет к появлению биений в том случае, когда скорость [c.648]

Рассматривая во второй главе этот вопрос в более общем случае тела, имеющего электрический заряд и перемещающегося с переменной скоростью в электромагнитном поле, мы показали, что по нашим представлениям принцип наименьшего действия в форме Мопертюи и принцип согласования фаз Ферма весьма вероятно могут быть двумя аспектами одного и того же закона это привело нас к пониманию истолкования квантового соотношения, определяющего скорость фазовой волны в электромагнитном поле. Конечно, идея, что за движением материальной точки всегда скрывается распространение волны, должна быть изучена и дополнена, но если удастся найти для нее совершенно удовлетворительную форму, то она представит собой синтез большой рациональной красоты. [c.666]

Здесь и ниже индекс 1 относится к непрерывной фазе, 2 —к дискретной, 3 — к частицам, претерпевающим фазовые превращения р — плотность с — скорость ф — объемное содержание фазы F — площадь сечения канала т — время 2—продольная координата X — скорость фазовых переходов ho = h + l2 — энтальпия торможения h — энтальпия движущейся фазы R — сила механического взаимодействия между фазами Q —теплота, отдаваемая или воспринимаемая фазой в результате конвективного теплооб- [c.6]

Для расчета спонтанно конденсирующегося пара в осесимметричном потоке могут быть использованы уравнения (4.1), (4.2), в которых принимается (jpi = l F = FFr = Q. Кроме того, в уравнение неразрывности вводится скорость фазовых переходов и, используются уравнения кинетики и теплообмена. [c.177]

Формула (12) показывает, как будет меняться скорость фазового [c.10]

Пусть скорость фазовой границы равна нулю. В этом случае при. любом законе отражения молекул (кроме полностью зеркального) должно происходить затормаживание газа на поверхности раздела фаз. С другой стороны, нет оснований считать скорость газа у стенки равной скорости поверхности. Аналогично нет оснований считать температуру пара у границы равной температуре поверхности. [c.34]

Весовая скорость фазового превращения равна [c.46]

Величина Тц зависит от нагреваюш,ей способности среды, от размеров и формы деталей, от их укладки в печи Тв зависит от скорости фазовых превращений, которая определяется степенью перенагрева выше критической точки и дисперсностью исходной структуры. [c.287]

Здесь /12 и /21 — наблюдаемые макроскопические скорости фазовых превраш,ений, каждая из которых неотрицательна, так что Jji дает скорость только образования (в противном случае J]i = 0) i-й фазы за счет j-й в единице объема и времени,. Такое разбиение предложено в работе автора [14] и удобно, кед да два возможных результируюш,их направления фазовых превраш енип / г и i - приводят к различным тепловым или другим эффектам для отдельной фазы, которые нельзя учесть сменой знака в скорости реакции (что всегда достаточно, когда пишутся уравнения для всей смеси). [c.46]

Если считать, что скорость фазовых переходов пропорциональна межфазной поверхности, то для монодисперспой смеси аналогично линейному соотношению (1.3.27) для интенсивности контактного теплообмена Qji из (1.4.15) и (1.4.16) получим уравнение кинетики массообмепа в более конкретном виде [c.47]

Автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости. В отличие от стационарного испарения или конденсации капли, где теплота фазового перехода подводится или отводится газом, при псЬарепии или конденсации нузырька теплота фазового перехода подводится или отводится жидкостью, имеющей многократно больший коэффициент теплопроводности, чем в газе Xi Xg). При фиксированных температурных напорах это приводит к большим тепловым потокам и большим скоростям фазовых переходов Ts)/al на стенках пузырька по сравнению [c.321]

Скорость фазовая Скорость группо- метр в секунду м/с [c.250]

ЧТО фо])малы1о реализуется ирп К(, -> В этом случае уравнение кпиетпкн (1.3.92) дает неопределенность О, и скорость фазовых переходов определяется прп заданных q i, из уравнения притока тепла на межфазпой поверхности (1.3.62). [c.89]

На рис. 2.6.4 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька, определяемой коэффициентом Кц, пропорциональным При = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением Ре. Чем больше т, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего иузырька. При Kg, °° имеем предельную кривую, соответствующую равновесной схеме. Штриховой линией на рис. 2.6.4 отмечены те участки кривых, где решение дает физически нереализуемые скорости фазовых переходов (см. (1.3.90)), большие чем [c.194]

Имеет смысл рассмотреть некоторое нелинейное обобщение линейных кинетическнх уравнений (1.10.28), которое также определяет скорость фазовых переходов в зависимости от давления (иересжатия пли нерерасширения), в виде [c.254]

Рекомендуемые в (3.5.1) значения коэффициентов соответствуют большей скорости фазовых переходов а — - е, чем значения, рекомендуемые в более ранней работе S. S. Grigorian, К. I. Kozorezov, R. I. Nigmatulin et al [c.288]

Тогда, вводя плотности комионет т в углеводородной и водной жидкостях, а также суммарные скорости фазовых переходов [c.307]

Уравнение (1-34) дает отношение У /У и критерий rgJ/lAi. Принимая во внимание, что = уг1У , где — объемная скорость фазового превращения, можно заметить, что [c.34]

Ф.— типичный неметалл. Известно неск. его аллотропных модификаций, наиб, важны белый (его иногда наз. жёлтым), красный и чёрный Ф. При условиях, близких к нормальньгч, стабилен чёрный Ф., однако в этих условиях довольно длит, время могут существовать белый и красный Ф. (вследствие низкой скорости фазовых переходов). [c.340]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.369 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.150 ]

Физические величины (1990) -- [ c.153 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.201 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.57 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.3 , c.13 , c.20 , c.181 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.181 ]

Скольжение Качение Волна (1991) -- [ c.100 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.372 , c.374 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.175 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.509 ]

Оптика (1986) -- [ c.16 , c.79 , c.128 , c.132 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.303 , c.309 , c.310 , c.315 , c.316 , c.318 , c.319 , c.320 , c.321 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.509 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.425 ]

Техническая энциклопедия Том20 (1933) -- [ c.282 ]

Введение в теорию колебаний и волн (1999) -- [ c.72 , c.76 , c.177 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.55 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.60 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.38 , c.42 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.157 ]

Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 (1981) -- [ c.47 , c.50 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.17 , c.25 , c.148 , c.154 , c.169 , c.346 ]

Возбуждение и распространение сейсмических волн (1986) -- [ c.42 , c.48 , c.184 ]

Статистическая механика Курс лекций (1975) -- [ c.237 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.318 , c.331 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.376 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.282 , c.688 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...