Распределение интегральное

Пройдя через особую точку, интегральная кривая устремляется в начало координат (точка О), отвечающее предельным значениям (107,4). Для уяснения математической ситуации, опишем кратко картину распределения интегральных кривых уравнения (107,8) на плоскости V, Z (при правильном значении а), не проводя соответствующих вычислений ). [c.567]

Функция распределения (интегральный закон распределения) [c.132]

Экспоненциальное распределение. Интегральная функция экспоненциального распределения F(х) определяется формулой (2.15), которую заменой переменной (2.34) приводим к виду [c.65]

Основные характеристики механических свойств (условный предел текучести сто 2, предел прочности а д, относительное удлинение 5 и сужение ), показатель деформационного упрочнения т, прочность межслойной связи на отрыв сгр и срез Тр) приведены в табл. 5.1 и на рис. 5.1, 5.2. Зональное распределение интегральных механических характеристик в биметаллах определялось путем вырезки плоских образцов сечением 2 х 10 мм (см. рис. 5.1) и 2 х 3 мм (см. рис. 5.2) из соответствующих зон композиции. [c.110]

Возможности указанных замен детальных распределений интегральными эффектами определяются в каждом случае конкретными условиями постановки задачи. [c.58]

Законом распределения вероятностей случайной величины называется всякое соотношение, устанавливающее связь между возможными значениями случайной величины и соответствующими им вероятностями. Закон распределения имеет разные формы ряд распределения, интегральная функция распределения и дифференциальная функция распределения. [c.39]

Интегральная функция F x), как всякая вероятность, есть величина безразмерная. Интегральная функция полностью характеризует случайную величину с вероятностной точки зрения. Интегральная функция является самой универсальной характеристикой случайной величины, так как существует как для дискретных, так и для непрерывных случайных величин. Для краткости часто используются термины интегральная функция распределения, интегральная функция, функция распределения. [c.39]

Дифференциальный и интегральный спектры. Один из основных способов статистической обработки — построение статистической функции распределения случайной величины . При этом нужно различать два вида функции распределения интегральную (функцию частоты события X меньше заданного значения х в данном статистическом материале ) и дифференциальную (т. е. функцию плотности вероятности). Дифференциальную функцию называют иногда статистическим рядом или сводкой данных и представляют в виде таблиц, гистограмм и т. п., если она показывает, сколько зарегистрировано событий, лежащих в каждом из заданных последовательных разрядов, т. е. участков, на которые разбита ось абсцисс. [c.10]

Характеристикой случайной величины является закон ее распределения. Интегральный закон распределения Р (х) или функция распределения показывает вероятность Р того, что данная случайная величина X имеет значение меньше заданного х [c.76]

Закон распределения интегральный 76 [c.687]

Общая закономерность рассеивания признака может быть выражена также теоретической формулой — законом распределения случайной величины, позволяющей определить число (или процент) объектов или случаев, имеющих данное значение признака. Теоретический закон распределения случайной величины задается с помощью плотности вероятностей ф(х), образующей кривую распределения (которую также называют дифференциальной функцией распределения), и функции распределения Р х), образующей кумулятивную кривую распределения (интегральная функция распределения). [c.38]

Б. Приближенная форма плотности распределения интегральной интенсивности [c.233]

Рис. 6.3. Приближенная плотность распределения интегральной интенсивности поляризованного теплового излучения при разных значениях Ж.

Итак, приближенную плотность распределения интегральной интенсивности поляризованного теплового излучения можно окончательно записать в виде [c.237]

Возможны два подхода к отысканию плотности распределения интегральной интенсивности. Один состоит в обращении [c.238]

Рис. 6.6. Точное распределение интегральной интенсивности прн с = 0,5, 1, 2,

Рнс. 6.7. Точные и приближенные распределения интегральной интенсивности. Сплошные линии — точные результаты, штриховые линии — приближенные результаты. [c.244]

Чтобы среднее значение и дисперсия гамма-распределения, аппроксимирующего распределение интегральной интенсивности во времени и пространстве, были равны подлинным среднему значению и дисперсии величины и , нужно надлежащим образом выбрать параметр Ж гамма-распределения. В связи с факторизацией, представленной в формуле (9.2.30), число степеней свободы, требующееся для подбора правильных среднего значения и дисперсии, будет выражаться в виде произведения числа временных степеней свободы на число пространственных степеней свободы Жв - [c.451]

Случайные величины могут быть описаны функциями распределения интегральной и дифференциальной. [c.38]

Выражая t через статистические параметры распределения интегральной величины, получим [c.60]

Изменение распределения интегральной интенсивности I [Т) между чисто-электронной линией и ее колебательными повторениями и колебательным фоном по сравнению с распределением, соответствующим основной модели, обусловливаются, вообще говоря, всеми внутренними причинами изменением упругих постоянных, ангармонизмом колебаний, влиянием колебаний на силу осциллятора электронного перехода. [c.25]

Остановимся коротко на рассмотрении общих пространствен-но-временных закономерностей, которые свойственны распределению интегрального влагосодержания атмосферы над земным шаром. [c.25]

Заметим, однако, что, несмотря на эту общую тенденцию, распределение интегрального влагосодержания атмосферы имеет более сложный характер, так как кроме широты оно зависит еще от ряда других факторов (физико-географических и циркуляционных условий, времени года, характера подстилающей поверхности и т. п.). [c.26]

Летом (см. табл. 1.3) распределение интегрального влагосодержания атмосферы имеет почти везде зональный характер, причем величина W возрастает от 15 кг/м в Арктике до 30— 40 кг/м в южных районах СССР. Лишь в Средней Азии, где над [c.26]

Рис. 3.49. Распределение интегрального масштаба и по сечению однофазного потока

Рис, 3.50. Распределение интегрального масштаба и по сечению газовой фазы при расслоенном течении смеси [c.134]

Распределение интегральных масштабов по сечению двухфазного потока приведено на рис. 3.50. В газовой фазе распределение интегрального [c.134]

Для решения воспользуемся уравнением (1.6), учитывая при этом, что записанный интеграл представляет собой интегральную функцию распределения к зад [c.35]

Следовательно, надежность определяется как интегральная функция распределения. [c.42]

Описанная картина, как оказывается, имеет место лишь при у < Vi = >= 1,87... При V = Vt и правильном а точки а и Ь сливаются, а при > Yi картина распределения интегральных кривых меняется и требуется более глубокое нсследоианне. Напомним, однако, что в фи.чически реальн1,1Х случаях Y = 5/3 (ср. примечание на стр. 562). [c.567]

Пакет программ, разработанный по указанным алгоритмам [93], позволяет вычислить вероятностные распределения производительности каждого нефтепровода, подачи нефти потребителям, отбора от промыслов, производительности хранилищ при закачке и отборе, а также распределения интегральных показателей накопленного дефицита, использованных запасов и свободной емкости,, суммарного неприема нефти от источников. На основе этих распределений определяются все искомые показатели. [c.186]

Чтобы найти приближенную форму плотности распределения интегральной интенсивности, которая была бы пригодна при произвольных значениях Т и Тс, мы прибегнем к сле-дую1Ш,ему квазифизическому методу. Плавно флуктуируюш,ую кривую мгновенной интенсивности I 1) на интервале (— Т/2,Т/2) приближенно можно заменить многоступенчатой функцией (рпс. 6.2). Интервал — Т/2,Т/2) разобьем на т подынтервалов равной длины. Внутри каждого подынтервала примем для 1 1) приблизительно постоянное значение на конце каждого подынтервала приближенная функция скачком переходит к новому постоянному значению, и при этом все ее предыдуш,ие и все последуюш,ие значения считаются статистически независимыми. Плотность распределения многоступенчатой функции внутри каждого интервала принимается равной плотности распределения мгновенной интенсивности в отдельный момент времени ( [т. е. (4.2.9), (4.2.13) или (4.3.42) в зависимости от состояния поляризации]. [c.234]

Приближенными формами плотности распределения интегральной интенсивности можно пользоваться во многих приложениях, но интерес представляют также точные формы этих плотностей распределения. Точные результаты могут быть фактически найдены для определенных форм линий с применением разложения Карунена — Лоэва, рассмотренного в гл. 3, 10. С некоторыми соображениями по данному вопросу читатель может ознакомиться в работах [6.8—6.10]. Мы рассмотрим здесь только случай полностью поляризованного теплового излучения. Начальные рассуждения будут носить совершенно общий характер, но затем мы сосредоточим свое внимание на случае излучения с прямоугольным контуром линии. [c.239]

На практике же интерес представляет безусловное распределение фотособытий. Чтобы найти такое распределение, необходимо усреднить условное распределение (9.1.7) по распределению интегральной интенсивности. Имеет смысл записать пуассоновское распределение (9.1.7) в форме, принятой для условного распределения, а именно в виде Р К ). Здесь, как обычно, вертикальная черта указывает на то, что распределение относится к известному значению величины, которая следует за ней. Безусловная вероятность регистрации К фотособытий теперь может быть записана в виде [c.441]

Найти распределение интегральной интенсивности — нетривиальная задача. Но мы встречались с ней ранее, и ее решения уже были найдены. Отсылаем читателя к гл. 6, 1, где рассматривалось распределение проинтегрированной по времени интенсивности. Там было получено приближенное решеиие для р х ) ( 1, п. Б), а также точное решение ( 1, п. В). Здесь мы, исходя из приближенного выражения для pw W), исследуем вопрос о распределении числа фотоотсчетов. Относительно точного решения рекомендуем читателю работу [9.11]. [c.447]

Если известна приближенная форма плотности распределения интегральной интенсивности, то остается вычислить плотность распределения фотоотсчетов при произвольном временном интервале счета. Вычисление производится по формуле Манделя, которая в этом случае имеет вид [c.448]

Чтобы продвинуться дальше, мы должны привлечь одно утверждение, справедливое при любом распределении числа фотоотсчетов если плотность распределения интегральной интенсивности может быть представлена как (непрерывная) свертка двух плотностей распределения, то соответствующее распределение числа фотоотсчетов может быть представлено в виде (дискретной) свертки двух плотностей распределения числа фотоотсчетов, по одной для каждой отдельной непрерывной плотности распределения. Таким образом, если р1( ) п Р2(и ) — плотности распределения, фигурирующие в формуле (9.2.27), а Р1 п) и Р2(п)—соответствующие дискретные плотности распределения числа фотоотсчетов (найденные по формуле Манделя, применяемой к каждой непрерывной плотности), то [c.449]

При наличии локального колебания частоты О, в спектре через интервалы О (5 — целое число) имеются колебательные повторения чистоэлектронной линии. В данном приближении теории они также суть б-образные пики. Распределение интегральных интенсивностей в серии пиков при температурах, когда локальные колебания еще не возбуждены, дается формулой (/ х ) /ц Т), где — безразмерные стоксовы потери, приходящиеся на локальное колебание номера к. [c.24]

Переходы, сопровождающиеся изменением состояния кристаллических колебаний, приводят к образованию в спектре колебательного фона, аналога крыльев в спектре Мёссбауэра. Этот фон может иметь вполне ярко выраженную структуру и даже пики, обусловленные взаимодействием с предельными частотами кристаллических колебаний или псевдолокаль-ными колебаниями. Пики в фоне имеют уже не нулевую ширину, а ширину, определяемую составом волнового пакета кристаллических колебаний, актуального в данном процессе. Распределение интегральных интенсивностей в серии пиков приближенно также описывается вышеприведенной формулой. [c.24]

Конструкция реактора ВГР с шаровыми твэлами по принципу одноразового прохождения активной зоны без профилирования тепловыделения обогаш,ением топлива должна обеспечить одинаковую глубину выгорания во всех выгружаемых твэлах. Это возможно только в том случае, когда относительная скорость прохождения твэлом активной зоны будет обратно пропорциональна относительному радиальному распределению-тепловых нейтронов или (приближенно) тепловыделению. При-этом интегральный поток в каждом твэле и выгорание топлива будут также одинаковы. В случае идеального профилирования радиального распределения тепловыделения (/Сг=1,0) скорость продвижения или время нахождения твэлов должны быть одинаковыми. Однако первые реакторы с шаровыми твэлами и бес-канальной зоной (эксплуатируемый реактор AVR и строящийся THTR-300) не обладают конструкцией, удовлетворяющей принципу одноразового прохождения. Различное время пребывания твэлов в активной зоне с одним центральным каналом выгрузки и отсутствие профилирования тепловыделения по радиусу разным обогащением топлива в свежих твэлах приводят к тому, что глубина выгорания топлива в твэлах сильно различается [19]. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...