Момент начальный

Все программы управления заданиями (за исключением программы главного планировщика) запускаются на счет или снимаются, т. е. исключаются из вычислительного процесса, с помощью специальных директив [21]. Программа же главного планировщика в качестве первой системной управляющей программы попадает в ОП в момент начальной загрузки ОС вместе с ее ядром. Каждая из упомянутых программ (за исключением программ инициаторов-терминаторов) занимает в ОП определенное место (см. рис. 4.7), ради экономии которого оператор ЭВМ может временно снять программу системного ввода ( (34К байт в ОП) или программу системного вывода ( —25К байт в ОП). [c.111]

Изучение всякого движения будем начинать с некоторого определенного момента времени, называемого начальным моментом. Ов этого момента будем отсчитывать время движения, считая, что в начальный момент =0. Обычно за начальный принимают момент иача ла движения под действием заданных сил. Положение, которое точка занимает в начальный момент, называется начальным положением, а ее скорость в этот момент — начальной скоростью (начальную скорость точка может иметь или потому, что до момента =0 она двигалась по инерции, или в результате действия на нее до момента t=0 каких-то других сил).Чтобы решить основную задачу динамики, надо кроме действующих сил знать еще начальные условия, т. е. положение и скорость точки в начальный момент времени . [c.190]

Прямой центральный удар двух шаров. Рассмотрим удар двух однородных твердых шаров, движущихся поступательно. При этом пусть имеет место центральное соударение, т. е. центры шаров движутся по обшей прямой. Эту прямую примем за ось Ох. Предположим, что шары перед ударом двигались в положительном направлении оси Ох. Массы шаров обозначим т,, скорости центров инерции шаров в момент начального касания обозначим и х, скорости центров инерции в момент конца процесса удара обозначим Vix (I = 1, 2). Допустим, что Ы1х > 2. Тогда теорема об изменении количества движения приводит к уравнению [c.475]

II. Косой удар шаров. Найденные результаты распространяются и на случай косого соударения шаров. Косой удар происходит тогда, когда до момента начального контакта поверхностей шаров скорости их центров инерции не направлены вдоль линии центров. [c.476]

Введенное понятие скорости центра масс позволяет дать динамическое истолкование коэффициенту восстановления. Рассмотрим первый этап удара от момента начального соприкосновения поверхностей тел до наибольшей деформации их, когда относительная скорость тел станет равной нулю, а общая их ско- [c.140]

Давая в выражениях (4) различные значения произвольным постоянным, можно сделать несколько неожиданный на первый взгляд вывод одна и та же сила может сообщить материальной точке не строго определенное движение, а целый класс разнообразных движений. По-видимому, присутствие шести произвольных постоянных интегрирования в общем решении (4) объясняется тем, что, зная массу движущейся точки и действующую на эту точку силу Р, мы не указали, из какого положения началось движение точки и какова была ее скорость в начальном положении, или, как говорят, в начальный момент времени 0. Таким образом, чтобы с помощью уравнений (6, 88) получить конкретное решение второй задачи динамики точки, надо, кроме массы точки и действующей на эту точку силы, знать еще, в каком положении находится точка в начальный момент (начальное положение) и какую она в этот момент имеет скорость (начальная скорость). Величины, определяющие значения начального момента радиуса-вектора Го начального положения точки и начальной скорости Vo, называются начальными условиями движения точки. В декартовых осях координат начальные условия в случае криволинейного движения точки задаются в виде [c.458]

При посадке современного скоростного самолета его пробег по посадочной дорожке составляет 1500 мм. В момент начального касания дорожки колесами горизонтальная составляющая скорости самолета равна 500 км/ч. Определить продолжительность пробега и величину ускорения, считая его постоянным. [c.282]

Мощность двигателей выбирают исходя из основных параметров их номинального момента,максимального перегрузочного момента, начального пускового момента и продолжительности включения. [c.846]

Стенка конечной толщины. Рассмотрим случай, когда имеется плоскопараллельная стенка конечной толщины, причем в начальный момент (начальные условия) температуры по толще стенки, а также температуры среды одинаковы (или соответствуют стационарным условиям, как указано выше). Пусть заданы следующие граничные условия у наружной поверхности стенки, начиная с начального момента, г= О, температура среды понизилась на на внутренней поверхности стенки, начиная с момента = О, отсутствует переход тепла в одну или в другую сторону (или при начальном стационарном режиме сохраняется та же подача тепла на внутреннюю стенку). [c.123]

Если в момент начального отсчета деформации О, то с учетом [c.57]

Для определения сопротивления хрупкому разрушению в момент начальной неустойчивости треш,ины в течение нескольких лет применяли мелкие образцы. Возможность использования этих образцов и для определения сопротивления хрупкому разрушению в момент остановки треш,ины зависит от формы кривых скорости освобождения энергии G и скорости изменения сопротивления хрупкому разрушению R. В табл. 4 схематически обобщены характеристики G, полученные на мелких образцах, в виде кривых и показано, на каких образцах возможна остановка трещины. Например, если рассматривается разрушение в материале, не чувствительном к скорости, при заданном перемещении, то образцы, пригодные для определения условий остановки, должны иметь кривую G — I, которая вначале поднимается (после начального неустойчивого роста), а затем падает. Только при таком сочетании условий кривые G я R пересекаются в точке остановки трещины. Анализируя данные табл. 4, замечаем, что это происходит только на образцах двух типов, а именно, на образце с одним боковым надрезом на кромке (SEN) и на образцах в виде двухконсольной балки (ДСВ) при условии фиксированного перемещения. Другие образцы могут также обеспечивать остановку трещины, но требуются другие условия. Рассмотрим их подробно. [c.49]

Но нетрудно видеть, что полученный таким образом реальный ансамбль совершенно непригоден для интерпретации распределений результатов будущих опытов, производимых над данной системой. В самом деле, понятие ансамбля служит в классической теории (в частности, в теории Гиббса) для того, чтобы из распределения систем ансамбля, в некоторый момент времени, заключать о распределении вероятностей для данной, соответствующей ансамблю системы, исходящей из неточно определенного начального состояния с областью АГ . Но в рассматриваемом нами реальном ансамбле уже через ничтожно малое время t после момента начального опыта распределение систем ансамбля (точнее говоря, распределение отображений их состояний на фазовое пространство данной системы) не будет иметь ничего общего с распределением для данной системы, получающимся через время t после начального опыта при том или ином распределении ее микросостояний в начальный момент (в частности, при том распределении, которое совпадает с распределением отображений начальных состояний систем реального ансамбля). Иначе говоря, траектории, проходимые в фазовом пространстве данной системы отображениями состояний систем реального ансамбля (движущихся по своим собственным механическим траекториям), чрезвычайно быстро расходятся с механическими траекто- [c.87]

Передача с внутренним фрикционным конусом, см. фиг. 181, е (вариатор Прима). На валу / приводного двигателя закреплен конус а, который приводит во вращение коническую чашку Ь на валу // через зубчатую передачу с, д. вращение передается валу 1/1. Для того чтобы из . е-нить передаточное отношение, конус а вместе с валом перемещают вдоль его оси. При этом чашка вместе с корпусом автоматически наклоняется и прижимается к конусу а. Прижатие осуществляется автоматически, причем сила прижатия пропорциональна крутящему моменту. Начальное прижатие обеспечивается весом поворотного корпуса. Вручную [c.446]

Поэтому в качестве системы признаков естественно принять координаты очага землетрясения и моменты начальных условий до некоторого порядка. Отображение (31) — это способ вычисления указанных моментов по сейсмограммам. Для идеализированного случая такой способ можно указать, и даже построить поверхности равной интенсивности цунами, такие, как на рис. 120. [c.332]

Конструкция датчика-отправителя аналогична описанной выше (рис. 11.165, а и б) и представляет собой диск с роликами, над которым подвешен цилиндр с ножами. При касании роликов с ножами подается сигнал начала на один из двух счетчиков импульсов, т. е. фиксируется момент начального положения стола станка. С этого момента один из счетчиков начинает считать сигналы от индуктивного зубчатого датчика, связанного с фрезерной оправкой с помощью зубчатой передачи. [c.500]

По предложению Ю. Г. Стефановича, динамические нагрузки в трансмиссии целесообразно определять при включении той передачи, при которой происходит трогание автомобиля путем резкого включения сцепления. Испытания проводятся на ровном участке асфальтобетонной дороги при различных постоянных угловых скоростях коленчатого вала двигателя 60 100 140 180 220 240 280 рад/с и т. д. Результаты эксперимента, изображенные графически в координатах динамический крутящий момент — начальная угловая скорость со коленчатого вала двигателя (рис. 43) можно рассматривать как характеристику динамического нагружения трансмиссии автомобиля, [c.88]

В этот момент начальные окружности их соприкоснутся, зазор между зубьями при поворачивании колес (при правильном X изготовлении) будет равен требуемому и притом одинаков по всей окружности. [c.458]

Износ зубьев связан с практически неизбежными взаимными циклическими смещениями деталей соединения под действием радиальной нагрузки, в результате несовпадения или взаимного наклона осей при действии крутящего момента. Начальный монтажный перекос может возрастать в работе за счет тепловых деформаций, изменения взаимного расположения деталей под нагрузкой и т. д. [c.94]

Если специфика взаимодействия такова, что значения орбитального момента начального и конечного состояний или полного момента У, принимающих участие в реакции, ограничены, то можно указать верхнюю границу для Ь [c.178]

Для определения закона движения механизма при неустановившемся режиме должны быть известны следующие исходные данные кинематическая схема механизма характеристики геометрии масс всех подвижных звеньев механические характеристики сил и моментов начальные условия движения. Последнее важно для исследования именно неустановив-шегося режима. [c.156]

По опытным данным Гртв = (0,7- 1,0) Гр здесь Гд = Т — момент начальной затяжки гайки. [c.508]

Теоретический анализ последовательности развития трещин показал [162, 163], что в момент начального развития разрушения фрактальная размерность может достигать 1,9, а далее она уменьшается и может находиться в интервале 1,3-1,5. Это согласуется с оценками фрактальных размерностей изломов при статическом разрушении. Наибольшая величина фрактальной размер-ности — 1,26 — была получена при хрупком межзеренном разрушении стали AISI 1008 на масштабном уровне 35-200 хм [142]. Следует подчеркнуть, что ее определение проведено на основе оценки шероховатости всего рельефа. Определенному интервалу изменения шероховатости рельефа соответствовала постоянная величина фрактальной размерности. [c.263]

Мы видим, что С есть момент начальной скорости относительно оси Oz. Пусть Уд—начальная скорость и рд — расстояние до нее от начала. Тогда абсолютное значение постоянной С равно PgVg при этом нужно взять знак или — в зависимости от того, будет ли ппоисходить движение в сторону положительного или отрицательного вращения вокруг оси Од. Пусть Гд, вд — координаты точки Мд, [c.327]

Это совершенно очевидно в случае однородной связи (Ь = 0 при которой виртуальные перемещения подчинены тем же ограничениям, что и действительно возможные так, это имеет место для твердого тела, катяш,егося по неподвижной твердой опоре. Но если связь неоднородна, т. е. если Ь не обраш ается тождественно в нуль, то все-таки остается X силе соотношение (17), так как мы должны ее взять для одного и того же момента, начального или конечного в нашем промежутке, а потому в уравнениях (8) нужно положить 3.1 — 0. [c.290]

Рис. 18.2, Интерпретация по Ляпунову устой чивости положения равновесия системы па примере системы с одной степенью сво боды при использовании фазового пространства. Параллелепипед с ребрами 261 п 262 (б-параллелепипед) — область начальных возмущений (начальное возмущение —совокупность д 1 д при / = 0 —отмечено крестиком). Параллелепипед с ребрами 2б и 2в2 (е-параллелепипед)—область отклонений системы от проверяемого на устойчивость положения равновесия при неограниченном возрастании промежутка времени, начиная от момента начального возмущения I — фазовая траектория движеиия, вызванного начальным возмущением системы из положения устойчивого ее равновесия (фазовая траектория —замкнутая линия, не выходящая за пределы е-параллелепипеда) 2 — фазовая траектория движения, вызванного начальным возмущением системы из положения неустойчивого ее равновесия (фазовая траектория выходит аа пределы 8 Параллелепинеда) 3—фазовая траектория движения, вызванного начальным возмущением системы из положения асимптотически устойчивого ее равновесия (фазовая траектория, не выходя за пределы е-параллелепипеда, неограниченно приближается к началу координат).

Д. б.-р. возможен, когда цепочка одиночных Р-рас-падов A Z, N) A Z i, Ni)- A Z 2, N 2), ia-прейдена или имеет малую вероятность. Такая ситуация возникает, если промежуточпоо ядро A(Z- i, NTl) имеет слишком большую массу М или полный угловой момент I, сильно отличающийся от моментов начального или конечного ядер. В 1-м случае при M(Z, Л Х М (Z 1, NTi) -i-(me, [c.560]

Таким же образом можно определять энергию и вязкость резрушения однородного материала 2 на тонких слоях, впаянных в другой, более хрупкий, материал 3 (см. рис. 23, 5 и в, на последнем изображена одна из возможных схем испытания). Для обеспечения прямолинейного роста трещины на образцах можно делать боковые просечки и фиксировать при этом лишь момент начального продвижения фронта в центральной части (например, по скачку на диаграммах Р -м или при помощи акустич кой техники). [c.48]

На разных уровнях ядро, как уже говорилось, имеет разные угловые моменты. Так как должен выполняться закон сохранения момента количества движения, то при переходе разность моментов начального и конечного уровня (А/) уносит уквант. Этим определяются правила отбора. [c.123]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

В первой главе излагается общая теория движения тела и заключенных в нем жидких масс, пренебрегая трениелг и предполагая, что скорости жидкостей имеют потенциальные функции. При этом оказывается, что внутреннее движение жидкости вполне определяется по вращению тела и не зависит от его поступательного движения само асе движение тела совершается так, как будто бы жидкие массы были заменены эквивалентными твердыми телами. Массы эквивалентных тел равны массам жидкостей их центры тяжестей совпадают с центрами тяжестей жидких масс что же касается до их моментов инерции, то мы доказываем, что момент инерции эквивалентного тела относительно всякой оси, проходящей через его центр тяжести, менее момента инерции соответственной жидкой массы относительно той же оси. Если тело имеет многосвязные полости и находящимся в них жидким массам сообщено начальное движение, то, заменяя эти массы эквивалентными телами, мы должны еще присоединить к телу некоторый жироскоп, направление оси вращения и момент начального количества движения которого вполне определяются по главному моменту количеств движения жидких масс при покоящемся теле. Здесь в нашем изложении делается невозможным то сомнение, которое, по словам Неймана, возникало при его методе исследования ). Оканчивая первую главу, мы излагаем в сокращенной форме также и метод Неймана, хотя наше исследование ведется независимо от него. [c.154]

Первая стадия носит название неупорядоченного процесса. Далее наступает упорядоченный режим, который характеризуется тем, что с некоторого момента начальное распределение температур в теле теряет свое значение, и дальнейшее протекание процесса управляется лишь условиями на границе тела. При этом температура во всех точках тела находится в зависимости от формы тела, его физических параметров и условий теплообмена на границе. Г. М. Кондратьевым такой упорядоченный ход процесса нагревания или охла-ягдения тела был назван регулярным режимом, для которого им была создана соответствующая теория и предложен ряд способов для решения практических задач. [c.227]

Зекторы перемещений точек, как указывалось, являются функциями начальных положений точек среды и зависят от времени, которое отсчитывается от момента начального положения частицы. Поскольку рассматриваются два положения частицы, соответствующие двум определенным моментам, то время в векторах перемещений во и 8 будет одинаково. Следовательно, эти векторы будут только функциями начальных координат точек О и М [c.17]

Данные табл. 1.3 показывают существование определенной зависимости значений й,- от состава стекла в пределах одной основы. Наиболее четко эта закономерность прослеживается на примере простых бинарных силикатных стекол [44]. Увеличение радиуса щелочных ионов-модификаторов в этих стеклах в ряду Ы — Ыа — К — НЬ (табл. 1.3) приводит, как и следовало ожидать, к последовательному уменьшению значения параметров Тот же эффект (уменьшение Й,) наблюдается при изменении щелочноземельной компоненты в ряду Са — Mg — Ва. Примером могут служить приведенные в таблице трехкомпонентные силикатные составы, у которых замена ЫазО — MgO на КгО — ВаО уменьшает 2,-. Сравнительно большие значения у промышленных силикатных стекол 0-2 и Ь5С-91Н, включающих в свои составы ионы и Са, также связаны с увеличением нечетной части потенциала внутреннего поля при уменьшении радиусов ионов-модификаторов. Поле в ближайшем окружении ионов Ыс1 + в стеклах характеризуется низкой симметрией — как правило, тригональной. Интенсивности переходов подчиняются при этом правилу [26] J—J с С 1 У+/ 1, где J и J — полные моменты начального и конечного состояний, i — порядковый номер членов разложения потенциала по сферическим тензорным операторам ( =2, 4, 6). Согласно [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...