Сила внешняя

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

При конечном изменении объема работа против сил внешнего давления, называемая работой расширения, равна [c.12]

Брус прямоугольного сечения. На практике часто встречаются стержни некруглого сечения, подверженные действию крутящих и изгибающих моментов. В качестве примера рассмотрим брус прямоугольного сечения (рнс. 341, а), нагруженный силами Pi и Pj, вызывающими в поперечных сечениях изгибающие моменты и а также поперечные силы Qy и Расчет выполняем в такой последовательности. Раскладываем заданные нагрузки (силы Pi и Pj) на составляющие вдоль координатных осей и приводим их к оси вала при этом получаем в поперечных сечениях, в плоскостях которых находятся точки приложения сил, внешние скручивающие моменты и Mwi = Mix- Полученная таким образом расчетная схема представлена на рис. 341, б. [c.349]

Используя закон сохранения энергии, можно показать, что дополнительная работа внешних сил равна по абсолютному значению дополнительной работе внутренних сил Ш12= Х 12-Действительно, при нагружении системы силой внешние силы совершают работу =/ Д( /2, а внутренние силы совершают работу (см. 57) [c.183]

СИЛЫ ВНЕШНИЕ И ВНУТРЕННИЕ [c.263]

Силы внешние и внутренние [c.14]

Веса Р, и Pj балок представляют собой силы, с которыми эти балки притягиваются к Земле, и, следовательно, для данной системы являются силами внешними, так как Земля ио отношению к этой системе есть внешнее тело. Р кции и шарнирных опор А ц D, а также реакция Rp опоры Е являются для данной системы тоже внешними силами, так как шарнирные опоры Л и Z и опора Е не принадлежат к рассматриваемой системе, состояш,ей только из двух балок. [c.59]

Силовая функция 58 Силы внешние 56 [c.367]

Если все силы, действующие на систему, в том числе и реакции связей, разделить на силы внешние и внутренние (будем обозначать их соответственно индексами е и i), то, используя свойства внутренних сил, из (13.1) получим [c.383]

Т. е. мысленно разрежем нить, соединяющую грузы Afi и М . Реакция Tj этой нити, являясь внутренней силой для всей системы, по отношению к грузу Mj является силой внешней. Воспользуемся вторым из уравнений (13.3). Получим [c.385]

Основной закон динамики дает количественную связь между кинетическими факторами, обусловливающими движение точки, т. е. между действующей силой (внешний фактор) и массой точки (внутренний фактор), с одной стороны, и кинематической величиной — ускорением, с другой. Из аналитического выражения этого закона, даваемого равенством (7), следует, что 1) одна и та же сила сообщает различным точкам ускорения, обратно пропорциональные их массам, и [c.172]

Итак, система двух антипараллельных сил имеет равнодействующую, которая равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая лежит на продолжении отрезка ВА и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.207]

Силы внешних полей 153, 162 [c.191]

Возмущающая сила. Внешние силы, действующие на механическую систему и зависящие от времени, называют возмущающими силами. Зависимость этих. сил от времени может быть различной, но обычно возмущающие силы являются периодическими функциями времени. Такие функции можно разложить в ряд Фурье и периодическая возмущающая сила в общем случае может быть сведена к частному случаю силы, изменяющейся по простому гармоническому закону, т. е. по закону синуса [c.271]

Установив понятие работы силы на возможном перемещении, можно расширить классификацию связей. Рассматривая силы, приложенные к точкам системы, для каждой точки можно распределить приложенные к ней силы на два класса активные силы н реакции связей. Обозначим равнодействующую всех активных сил (внешних и внутренних), приложенных к точке В/, равнодействующую всех сил реакций связей равнодействующую всех сил Е , т. е. [c.328]

Пусть даны внешние и внутренние силы, действующие на систему, состоящую из N точек (рис. 40), Если к каждой точке системы приложить равнодействующую силу внешних сил Ё / и равнодействующую [c.282]

Классификацию сил проведем двумя различными способами. Можно различать силы внешние и внутренние относительно системы. Внешними силами называются силы воздействия между точками системы и телами, не принадлежащими к системе. Внутренними силами называются силы взаимодействия между точками системы. [c.241]

После этого рассматриваем узел О. При обходе этого узла мы встречаем такие силы внешнюю силу Р=12, внутренние реакции 27, 76, 65, 51. Сила Р=12 уже отложена на многоугольнике сил. Далее через вершину 2, проводим прямую, параллельную реакции 27, через вершину 6 — прямую, параллельную реакции 76. Точка нх пересечения определяет вершину 7. Остальные реакции, приложенные к узлу О, уже построены на основании рассмотрения равновесия узлов А и С. [c.281]

Солнечная система, т. е. Солнце, планеты и [гх спутники, представляет собой пример изолированной системы силы взаимного притяжения между телами, входящими в систему, являются внутренними силами, внешние же силы, если пренебречь действием неподвижных звезд, отсутствуют. Возьмем звездную координатную систему, т. е. направим оси координат к трем [c.188]

Линия действия R делит расстояние между точками приложения данных сил внешним образом на части, пропорциональные модулям сил (рис. 30, 6) [c.44]

Если мы рассмотрим некоторую механическую систему из п материальных точек, то для изучения движения как всей системы, так и отдельных ее точек целесообразно силы, действующие на любую точку системы, разделить на внутренние и внешние. Силы, с которыми действуют друг на друга точки или тела данной механической системы, мы будем называть внутренними силами. Например, силы взаимного тяготения планет солнечной системы будут для этой системы внутренними. Силы, с которыми действуют на точки или тела данной механической системы точки или тела, не входящие в состав этой системы, мы будем называть внешними силами. Так, если мы изучаем движение какой-либо планеты солнечной системы, то действующие на эту планету силы, обусловленные притяжением звезд и звездных скоплений, будут силами внешними. [c.545]

Рассмотрим теперь случай, когда все действующие на систему силы (внешние и внутренние) являются консервативными. Тогда для системы, как известно, существует такая силовая функция II = 21,..., дс , у , 2 ) от координат точек системы, дифференциал которой равен работе оЛ, т. е. [c.762]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

При холодной штамповке получают днища высокой точности с более узкими полями допусков на размеры, меньшим расходом етал-да, большим сроком службы штамповой оснастки, значительно меньшим утонением, определяемым преимущественно величиной и характером воздействия сил внешнего трения на заготовку, меньший по сравнении с горячей штамповкой трудоемкостью вспомогательных процессов, высокой чистотой поверхности деталей. Недостатки холодной штампогки днищ на прессах [c.8]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Полученные три уравнения содержат, как видим, четыре неизвестных Лд, с- Для решения задачи рассмотр1ш дополнительно равновесие 6pj a (рис. 62, б). На него действует силы Pi, Q, реакции Хд, Уд и реакции Хд, Кд, которые для бруса AD (когда рассматривается его равновесие) будут силами внешними. Недостающее четвертое уравнение составим, беря мо леиты действующих на брус AD сил относительно центра В (тогда в уравнение не войдут новые неизвестные Хд, Yв) - [c.54]

Силы fit и f. ,, это во.чдействия рабочего тела (например, газа, жидкости -в случае поршневой машины или обрабатываемого изделия. - в случае машины технологической). Но рабочее тело не является звеном механизма и в его состав не входит, а потому для механизма силы F i и — это силы внешние (а не внутренние, как это может показаться). [c.197]

Две неравные параллельные силы, направленные в про-тивополон<ные стороны, имеют равнодействующую, направленную в сторону большей силы и по модулю равную разности модулей слагаемых сил. Линия действия равнодействующей делит расстояние между линиями действия слагаемых сил внешним образом на части, обратно пропорциональные модулям слагаемых сил [c.50]

Пусть дана механическая система, состоящая из п материальных точек. Распределив все силы, приложенные к точкам этой системы, иа две категории (силы внешние и силы внутренние), наппшем дифференциальные уравнения движения точек системы в форме (129) в проекциях на ось абсцисс [c.297]

Пусть даны внешние и внутренние силы, действующие на систему (рис. 211), состоящую из N точек. Если к канедой точке системы приложить равнодействующую силу внешних сил и равнодействующую силу всех внутренних сил то для любой й-й точки системы можно составить дифференциальное уравнение движения, например, в векторной форме, т. е. [c.255]

Итак, две неравные параллельные силы, направленные в противоположные стороны, приводятся к равнодействуюи ей силе, параллельной им, равной их разности и направленной в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей расположена за линией действия большей силы и делит отрезок прямой между линиями действия заданных сил на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.28]

Линия де11ствня равнодействующей делит расстояние между точками приложения данных сил внешним образом на части, обратно пронорциопальпые модулям этих сил (см. (2.6)). [c.49]

Сопротивление материалов (1970) -- [ c.14 ]

Теория механизмов и машин (1987) -- [ c.140 , c.183 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.106 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.42 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.17 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.15 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.29 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.17 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.31 , c.93 , c.95 , c.119 , c.120 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.85 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.7 , c.22 , c.53 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.23 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.173 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.155 , c.161 ]

Теория упругости Изд4 (1959) -- [ c.11 ]

Сопротивление материалов Издание 8 (1998) -- [ c.9 ]

Пневматические приводы (1969) -- [ c.26 , c.262 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.378 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.57 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.149 , c.150 , c.153 , c.324 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.134 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.5 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.11 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...