Силы распределенные

Аналогично решается задача проектирования элементов конструкций заданной надежности по устойчивости. В этом случае мерой надежности является вероятность того, что ни разу за срок службы Т действующая обобщенная нагрузка q не превысит критической с кр- Под обобщенной нагрузкой можно принимать силу, распределенную нагрузку, изгибающий момент, крутящий момент и т.д. [c.58]

Здесь силы, распределенные по линиям контакта, условно сосредоточены в полюсе зацепления. Для ясности изображения зацепление раздвинуто. [c.179]

Пусть на 1-й ступени приложены все виды нагрузок (рис. 1.31) Я(—сосредоточенная сила, (/ — распределенная нагрузка интенсивности Ri — реакция опоры Li — момент. Координаты нагрузок bi, i, с., ей йг, /-Я ступень балки расположена от д 1 до а . [c.61]

Кроме сил, приложенных по граням элемента (рис. 458, б), на элемент действуют силы инерции в виде центробежной силы, распределенной по всему объему и приводящейся к равнодействующей [c.461]

Случай 1. Сила действует в вершине зуба, но вторая пара зубьев принимает участие в передаче силы. Распределение сил между двумя парами зубьев устанавливается из уравнений равновесия и условия совместности упругих перемещений (упругое перемещение второй пары зубьев меньше, чем у рассчитываемой первой на наибольшую вероятностную разность А), шагов зацепления). [c.170]

Изгибающий момент представляет собой равнодействующий момент внутренних нормальных сил, распределенных по сечению. [c.146]

Перейдем к определению потенциальной энергии деформации в общем случае напряженного состояния. Очевидно, потенциальная энергия, накопленная в элементарном объеме, определяется суммой работ сил, распределенных по поверхности этого объема. Нормальная сила (рис. 294) совершает работу на перемещении Эта [c.256]

Сила взаимодействия звеньев, образующих низшую пару, представляет собой равнодействующую элементарных сил, распределенных но поверхности соприкосновения звеньев. Как известно из теоретической механики, сила взаимодействия двух соприкасающихся тел при отсутствии трения направлена по общей нормали к их поверхности. [c.181]

Возникновение этой пары сил обусловлено неабсолютной твердостью материалов катка и опорной плоскости. Под действием давления катка происходит деформация соприкасающихся поверхностей и соприкасание катка с плоскостью происходит не по линии, а по некоторой малой площадке. В этом случае реакция N является нормальной составляющей равнодействующей реактивных сил, распределенных по этой площадке. [c.177]

Сила тяжести — одно из проявлений закона всемирного тяготения. Это сила, распределенная по всему объему тела, так как на каждую его материальную частицу действует сила притяжения, направленная к центру Земли. [c.69]

Здесь силы, распределенные по контактным линиям, условно сосредоточены в полюсе зацепления. [c.384]

При решении этой задачи целесообразнее, минуя составление уравнения проекций на ось, параллельную приложенным силам, составить два уравнения моментов относительно точек приложения 5 и неизвестных сил Р и / д. При этом учитываем, что сумма моментов сил, входящих в состав пары сил, вычисленная относительно любой точки, равна моменту этой пары сил. Сумму моментов сил распределенной нагрузки СО заменяем на основании теоремы Вариньона [c.47]

Распределенные силы прежде всего характеризуются величиной интенсивности распределенной силы. т. е. величиной силы на единицу объема, поверхности или длины линии. В основном действуют параллельные и сходящиеся распределенные силы. К параллельным силам, распределенным по объему тела, относится вес частиц этого тела. Сила давления воды на плотину относится к распределенным параллельным силам по поверхности плотины. Сила тяжести частиц тонкой проволоки характеризует распределенные силы по длине линии. [c.53]

Величину равнодействующей силы распределенных по арке радиальных сил определяем как произведение длины хорды ВО, стягивающей дугу ВО, на интенсивность нагрузки на единицу длины, т. е. [c.58]

Параллельные силы, распределенные по отрезку прямой с интенсивностью, изменяющейся по линейному закону [c.55]

Соблюдение соответствия расчетной схемы действительной систе-.ме действующих нагрузок необходимо при расчетах на прочность. При решении задач динамики (определение реактивных усилий и законов движения звеньев механизма под действием приложенных сил) распределенные нагрузки заменяют эквивалентными силовыми факторами, В частности, это относится к силам, которые характеризуют инерционность звеньев. [c.241]

По характеру своего воздействия внешние силы подразделяются на сосредоточенные и распределенные по объему или по поверхности. Силы, распределенные по области сплошной среды (т. е. действуюш,ие на любую часть среды внутри этой области, причем так, что при стремлении объема части к нулю главный вектор этих сил стремится к нулю), называются объемными или массовыми. Выделим в области Q элемент AQm, содер-жаш,ий точку М, и пусть масса элемента Айд, [c.15]

Для упрощения записи дальнейших формул мы рассмотрим случай, когда на свободную поверхность упругого полупространства действует сосредоточенная сила F, т. е. сила, приложенная к весьма малому участку поверхности, который можно считать точечным. Действие этой силы может быть описано как действие поверхностных сил, распределенных по закону [c.41]

Предполагая, как и раньше, что кристалл ведет себя как упругое тело, вычислим энергию дислокации. При этом воспользуемся моделью винтовой дислокации, изображенной на рис. 3.22. Чтобы произвести смещение краев разреза (см. рис. 3.22), необходимо приложить силы, распределенные по поверхности этого разреза. Очевидно, что энергия дислокации Ed равна работе, совершенной этими силами для создания смещения Ь, т. е. [c.106]

Задача 20. Дана сочлененная с помощью шарнира С система двух тел (рис. 79). Балка АС, изогнутая под прямым углом, имеет заделку в точке А. Круговая арка СВ закреплена в точке В с помощью стержня, имеющего на концах шарниры. На сочлененную систему действуют 1)силы, распределенные вдоль вертикального прямого отрезка АЕ [c.111]

Решение.. Заменим распределенные силы сосредоточенными силами. Рассмотрим прежде всего силы, распределенные вдоль прямого отрезка АЕ по линейному закону. Для этих сил интенсивность q является величиной переменной, растущей от нуля до максимального значения Равнодействующая будет определяться анало- [c.111]

На практике часто встречаются и силы, распределенные вдоль стержней (вес снега или давление ветра). Обычно они малы по сравнению с силами, приложенными в узлах фермы, и ими можно пренебречь. [c.141]

Иначе говоря, жидкость, не обладающая вязкостью и полностью обтекающая цилиндр, действует на разные участки его поверхности с различными силами. Распределение этих сил давления изображено на рис. 325. Там, где силы давления больше, чем в набегающем потоке, они изображены стрелками, направленными к поверхности цилиндра, а там, где эти силы давления меньше давления в набегающем потоке, они изображены стрелками, направленными от поверхности цилиндра. [c.546]

Граничные условия на торцах стержня удовлетворяются только в том случае, если внешние моменты прикладываются в виде сил, распределенных в пределах крайних поперечных сечений стержня по закону (5.13). [c.134]

Параллельные силы, распределенные по отрезку примой с интенсивностью, изменяющейся но линешюму закону [c.58]

Со стороны отброшенной части на часть А действует система сил, распределенных по всему сечению. Эту систему в общем случае можно привести к одной силе В (главному вектору) и к одной паре сил М (главному моменту) (рис. 86, б). Выбрав систему координатных осей X, у, г с началом в центре тяжести сечения, разложим главный вектор и главный момент на составляющие по указанным осям. Эти составляющие имеют следующие обозначения и названия = N — продольная сила Ry = Qy и = Qг — поперечные силы соответственно в плоскостях ух и хг М. = М р — крутящий момент Му и М. — изгибающие моменты соответственно в плоскостях хг и ху. [c.124]

Правда, в природе сосредоточенных сил не бывает. Все реальные силы — это силы, распределенные по некоторой пло Ца-ли или объему. Например, давление колеса на рельс практически передается через небольп1ую площадку, получающуюся в результате деформации рельса и колеса (рис. 5.,3). Однако для определения внутренних сил, возникающих в рельсе н колосе на некотором расстоянии от площади передачи давления, можно (на основании сформулированного выше принципа Сен-Венаиа) распределенную нагрузку заменить сосредоточенной равнодействующей силой, что упростит расчет. [c.11]

Силы, распределенные вдоль отрезка прямой по линейному закону (рис. 69, б). Примером такой нагрузки могут служить силы давления воды на плотину, имеющие наибольшее значение у дна и падающие до нуля у поверхности воды. Для этих сил интенсивность q является величиной переменной, растущей от нуля до максимального значения Равнодействующая Q таких сил определяется аналогично равнодействующей сил тяжести, действующих на однородную треугольную пластнну AB . Так как вес однородной пластины пропорционален ее площади, то, по модулю, [c.59]

Силы, распределенные вдоль отрезка прямой по произвольному закону (рис. 69, в). Равнодействующая Q таких сил, по аналогии с силой тяжести, по модулю равна площади фигуры ABQE, измеренной в соответствующем масштабе, и проходит через центр тяжести этой площади (вопрос об определении центров тяжести площадей будет рассмотрен в 33). [c.59]

Благодаря свойству насыщения ядерных сил распределение протонов и нейтронов внутри ядра должно быть примерно одинаковым. Это значит, что и распределение электрического заряда внутри ядра должно быть таким же, т. е. уменьшаться с уменьшением плотности заряда в поверхностном слое. На рисунке 53 кривая выражает распределение электрического заряда в ядре-каиле. [c.173]

Очевидно, Л7,ч = 0. Заметим, что операции (2.187)—(2.188) можно интерпретировать как приведение системы сил, распределенных по линии x, = / = onst, к главному вектору = и главному моменту ш = причем за точку приведения выбирается точка ( 1, с.,, 0). [c.77]

Будем предполагать, что эффект воздействия = x-i, может быть приближенно охарактеризован их суммарными по толщине воздействиями Ri (xi, Хо) и первыми моментами /И, = Ml xi, Х2 (главными векторами и главными моментами сил, распределенных по линиям х ,. Vi = onst) [c.78]

Силы, распределенные по некоторой поверхности, характеризуют величиной давления, г. е. отношением силы к площади, на которую она действует. Давление измеряют в килограммах-силы на квадратный метр, или на квадратный сантиметр, или на квадратный миллиметр (кПм , кПсмР, кПмм ). В Международной системе единиц в качестве единицы давления принят ньютон на квадратный метр н1м ) для давления пара в котлах и газа в резервуарах допустимо применять внесистемную единицу бар (1 бар= № н м ). [c.204]

Сказанное выше о равномерном распределении нормальных напряжений по поперечному сечению бруса верно не во всех случаях. Так, если нагрузить брус, как показано на рис. 2.13, то по сечениям, к которым приложены внешние силы, распределение напряжений будет существенно неравномерным (см. эиюры напряжений на рис. 2.13). Но уже в небольшом удалеиин от мест ириложения нагрузок (на расстоянии, примерно равном наибольшему размеру [c.187]

Таким образом, определение упругой деформации, созданной движущимися дислокациями с В = О, сводится к задаче обычной теории упругости с объемными силами, распределенными по кристаллу с плотностью —hklmdPlm/dXk. [c.169]

Силы инерции в этой задаче образуют систему параллельных сил, распределенных вдоль стержня по закону треугольника. Равнодействующая такой системы сил проходит через точку, находящуюся на расстоянии одной трети длины стержня от основания треугольника. Приложим к стержню 0D в дополнение к силам Р, Fynp., Yq и Zq равнодействующую сил инерции и запишем уравнения равновесия для системы сил, действующих на стержень при угле его отклонения 45 . [c.158]

Условия равновесия на торцах стержня, где Z = m = 0, ге = 1 (верхний знак соответствует правому, а нижний — левому сечению), соблюдаются, если принять, что внешние моменты представленьг силами, распределенными по торцам по линейному закону [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...