Вектор волновой

Как в предыдущем параграфе надо было знать распределение вектора р в поле, чтобы найти проходящую через две определенные точки траекторию движущегося тела с заданной полной энергией, так и здесь, чтобы найти луч волны известной частоты, проходящий через две заданные точки, достаточно знать распределение в пространстве вектора волнового числа, определяющего в каждой точке и для каждого направления скорость распространения. [c.658]

Релея расширенный 70 Вектор волновой 175 [c.341]

Аналогичные представления вводят для двумерных и трехмерных пространственно-временных случайных полей, при этом используют обозначения для координатного вектора х и вектора волновых чисел к [c.174]

Уравнение (4.11.19) представляет собой характеристическое уравнение. Отсюда следует, что поляризационные векторы нормальных мод являются собственными векторами волновой матрицы с собственными значениями, отвечающими волновым числам распространяющихся мод. Пусть к = (ш/с)/1, где п требуется определить. Тогда из (4.11.17) и (4.11.19) получаем характеристическое уравнение [c.119]

Очевидно, что dN d4 — вектор, ортогональный к поверхности запаздывания = 0. Следовательно, вектор Х<р (Ч Р) параллелен вектору dN/dW(p, ортогональному к поверхности запаздывания. Из этого свойства и уравнения (23.10) следует простое построение волновой поверхности, если известна поверхность запаздывания (ср. с рис. 29). Радиус-вектор волновой поверхности параллелен нормали Na к волновой поверхности. Связанные описанным способом поверхности обратны относительно радиуса. Трем ветвям поверхности запаздывания (23.2) соответствуют три ветви волновой поверхности (23.7). [c.168]

Вектор волновой см. Волновой вектор [c.274]

Взяв за исходный пункт уравнение Шредингера для электрона в периодическом потенциале [см. (8.1)], мы вывели общее матричное уравнение (8.7), которое связывает амплитуды и волновые векторы волнового поля, устанавливающегося при вхождении падающего пучка в кристалл. [c.216]

Для неидентичных слоев кристалла то же самое приближение справедливо, если действие на вектор волнового поля для каждого [c.222]

Согласно закону сохранения полного волнового вектора, волновой вектор фонона равен [c.47]

Если Е и D известны (например, Е задано, а D определяется из уравнений (14.1.1)), то можно определить показатель преломления п и вектор волновой [c.617]

Пусть 8 и 5 — единичные векторы волновой нормали падающей и прошедшей волн соответственно. Вскоре мы увидим, что в общем случае имеются две проходящие волны, так что имеются два возможных значения в. Векторные поля падающей и прошедшей волн являются функциями величин (i—г-в/с) и( —г-8 /г ) соответственно. Из условия непрерывности поля на границе раздела вытекает, что для любой точки г на плоскости 3 и для всех моментов времени I справедливо соотношение [c.631]

Теперь сделаем предположение, что один из корней (Ь.б), например Еь равен / , а. все остальные Я — 1 корней равны нулю. Такое решение удовлетворяет и первой, и второй теоремам, т.е. (Ь.7) и (Ь.В). Убедимся в том, что один нз корней действительно равен Я. Составим симметричную комбинацию базисных векторов (волновых функций) ф [c.759]

В случае внутренних волн мы возвращаемся к координатам х, у, ) и к вектору волнового числа к, I, т). При этом групповая скорость [c.380]

Другим примером 4-вектора является вектор волнового числа ( x ) плоской монохроматической волны. В произвольной системе координат S инвариантную фазу волны F в соответствии с (2.68) можно записать в виде [c.79]

Коснемся теперь некоторых особых направлений распространения упругих волн. Для плоскости (100) кубических кристаллов (рис. 9.3) такими направлениями являются [010] и [100], для которых скорости поперечных волн равны. По аналогии с кристаллооптикой такие направления называются акустическими осями. Вдоль них, так же как и в изотропном твердом теле, возможно распространение поперечных волн с произвольной поляризацией. Акустическими осями являются, например, оси третьего, четвертого (в том числе и уже упомянутые направления [010] и [100]) и шестого порядка в кубических кристаллах, оси Z (или С) ) в тетрагональных, гексагональных и тритона льных кристаллах. Кроме того, ими могут быть и несимметричные направления, если соответствующая комбинация упругих модулей такова, что обеспечивается равенство скоростей двух квази-поперечных волн. В процессе проведения акустических экспериментов обычно стараются направлять волны вдоль направлений высокой симметрии, которыми, в частности, могут быть и акустические оси. Это связано с тем, что структуры волн в таких случаях оказываются наиболее простыми. При некоторой разориентации вектора волновой нормали относительно симметричного направления в полной мере начинают проявляться особенности, характерные для анизотропных кристаллов. Например, в случае малых отклонений волнового вектора относительно [c.218]

Рис. 9.4. Преобразование линейно поляризованной волны в эллиптически поляризованную и затем снова в линейно поляризованную при отклонении вектора волновой нормали от акустической оси.

Другой характерной особенностью, проявляющейся при распространении акустических волн вдоль несимметричных направлений в кристаллах, является отклонение потока энергии волны от вектора волновой нормали. Ввиду важности этого явления остановимся на нем несколько более подробно. [c.219]

Отметим, что из-за отклонения вектора потока энергии в кристаллах, или направления луча, от вектора волновой нормали может [c.226]

Поскольку электрическое поле, сопровождающее упругую волну в неограниченном пьезоэлектрике, направлено вдоль вектора волновой нормали (в дальнейшем будем считать, что последний ориентирован вдоль оси х), то задачу можно рассматривать как одномерную 159]. При этом уравнения состояния пьезокристалла ( 4 гл. 9) удобно записать в виде (опуская векторные и тензорные индексы) [c.325]

Генератор Я эволюции во времени векторов ( волновых функций ) в Квантовой механике отождествляется с гамильтонианом. По аналогии с классической механикой генератор З эволюции состояний называется оператором Лиувилля. [c.14]

V — амплитуда колебательной скорости частиц, р — плотность среды, с — скорость звука в ней. В сферической бегущей волне И. з. обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника. В стоячей волне / = О, т. е. потока звуковой энергии в среднем нет. И. з. в гармонич. плоской бегущей волне равна плотности энергии звуковой волны, умноженной на скорость звука. Поток звуковой энергии характеризуют т. и. вектором Умова — вектором плотности потока энергии звуковой волны, к-рый можно представить как произведение И. 3. на вектор волновой нормали, т. е. единичный вектор, перпенди- [c.150]

При преломлении света на границе с кристаллом в нём возникают две преломлённые волны, для каждой из к рых выполняется обычный закон преломления, требующий непрерывности тангенциальной составляющей вектора волновой нормали Nf. Волновые нор.мали обеих преломленных воли лежат в плоскости падения, а оба преломлённых луча (наиравлония потока энергии) могут выходить из плоскости падения. Для кристаллов также существует угол падения света, при к-ром отра-Ячёиный свет полностью поляризован [Брюстера угол), однако, в отличие от изотропных тел, направление распространения отражённого света но обязательно перпендикулярно волновым нормалям или лучам кристалла. [c.512]

Фундаментальные уравнения Максвелла (2.6) — (2.9) для электромагнитного поля в веществе имеют универсальный характер и в полной мере применимы к анизотропным средам. Будем искать их решение в виде плоских монохроматических волн, где Е, О, В зависят от координат и времени по закону ехр4(кг— ыО. Введем единичный вектор волновой нормали направленный вдоль волнового вектора к (т. е. перпендикулярно плоскостям равных фаз) [c.180]

Будем рассматривать дмее плоские волны, поля и идцукщи,в которых имеют вид =. и т. д., где = + - комплексная амплитуда f=t ->( t- Я )- фаза волны п = гТ - вектор рефракции, причем П - показатель преломления, а Я - единичный веКтор волновой нормали. При этом уравнения Максвелла в отсутствие токов проводимости [c.31]

Вектор е. образован сворачиванием тензора ньезокоистапт внт И векторов волновой нормали п,, Пт. Впервые введенный в [c.23]

Формула (4.18) вполне аналогична вьфажению (2.6), в котором нужно положить dvjdk = 0. Второй член в (4.18), как нетрудно видеть, ортогонален к вектору волновой нормали п, т. е. дает вектор, касательный к поверхности у(п) = onst. Отметим еще, что лучевая и фазовая скорости в общем случае не совпадают ни по величине, ни по направлению, причем из условия sn = у следует, что всегда ls > у. [c.33]

Действительно, если упругие силы, связывающие атомы друг с другом (на рисунке изображены пружинками), различаются по разным направлениям, то под действием внешней силы атомы, слшщаясь, будут отклоняться от её направления в сторону меньшей упругости. Аналогично при распространении звуковой волны по кристаллу, в отличие от распространения в изотропном теле, колебательное смещение атомов решётки не совпадает в общем случае ни с направлением распространения волны, характеризуемым единичным вектором волновой нормали п, ни с плоскостью фронта волны. [c.292]

Строго говоря, мы должны сказать гдля каждого направления вектора волнового числа Ь>, но для элементарного. представления допустимо и приведенное выше выражение. Подробности см. в кн. Ю м-Р о з е р н В., Атомная теория для металлургов, М., Металлургнздат, 1960. [c.30]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор волновой : [c.658] [c.511] [c.512] [c.512] [c.200] [c.158] [c.276] [c.7] [c.181] [c.508] [c.16] [c.587] [c.405] [c.405] [c.499] [c.214] [c.230] [c.220] [c.33] [c.6] [c.293] [c.296] [c.72]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.41 , c.144 ]

Вибрации в технике Справочник Том 1 (1978) -- [ c.175 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.0 ]

Оптика (1986) -- [ c.16 , c.79 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.408 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.357 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.24 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...