Нормировка функции распределения

Для этого достаточно в уравнение неразрывности в конфигурационном пространстве (закон сохранения числа брауновских частиц или нормировка функции распределения) [c.236]

Нормировка функции распределения 68 [c.733]

Знак и нормировка функции распределения инвариантны относительно движения в фазовом пространстве. Преобразования вида (2.2.17) оставляют инвариантным данное множество функций распределения. [c.58]

Как и раньше, х = z/Zq. В разделе 7.4.5 было отмечено, что в режиме лазерной генерации функция распределения / имеет острый пик при z = n t) где n t) — среднее число фотонов в резонаторе. Тогда, полагая х n t)/zQ под знаком интеграла в (7Г.19) и учитывая нормировку функции распределения, находим, что [c.154]

Здесь iVi — число молекул в единице объема метастабильной фазы, Z2 — множитель, корректирующий нормировку функции распределения. Для частоты нуклеации имеем теперь следующее выражение [c.40]

Константу С определяем из уравнения нормировки функции распределения [c.94]

Используя нормировку функции распределения на поверхностную концентрацию [c.59]

Здесь учтено условие нормировки функции распределения [c.48]

Мы учли, что на границах области интегрирования р)—0. Формулу (13.3) можно применить для расчета индуцированного излучения одного электрона, выбирая надлежащим образом нормировку функции распределения (р). В случае моноэнергетических однородных электронных пучков, как [c.191]

Введенная функция распределения и средние по ансамблю величины определяются бинарной функцией распределения Р (г), показывающей вероятность нахождения центра вторичной частицы в окрестности конца г. Эта функция полагается сферически-симметричной в виде Р г). Исходя из определения числовой концентрации дисперсных частиц п, имеем условие нормировки [c.182]

Учитывая нормировку одночастичной функции распределения [c.122]

Постоянную с найдем из условия нормировки функции плотности распределения вероятности [c.191]

Если воспользоваться условием нормировки функции /(о ), то для прямоугольного распределения можно записать [c.68]

Кроме того, учитывая условие нормировки (86.5) для функций Р (х, . .., х , I), из которого видно, что Р имеет размерность = = т1 , введем безразмерную функцию распределения с по- [c.493]

Равенство (2-27) определяет условие нормировки функции N (х). Для распределения (2-25) [c.58]

Таким образом, нормировка вигнеровских функций совпадает с нормировкой классических частичных функций распределения [см. (3.1.17)]. [c.111]

Мы видим, что в равновесной системе зависимость функций распределения от импульсов тривиальна. Интерес представляет лишь конфигурационная двухчастичная функция распределения 2 (qi, qa)- В однородной жидкой или газовой фазе эта функция зависит только от относительного расстояния между частицами. Удобнее поэтому ввести несколько иную функцию, отличающуюся от 2 нормировкой [c.256]

Используются и другие условия нормировки для функции распределения, которые не согласованы с квантовым распределением. С примером нормировки такого рода мы встретимся в кинетической теории (см. главу 3). [c.14]

Это условие аналогично условию нормировки (1.1.5) для классической функции распределения. [c.27]

К этим условиям нужно добавить обычное условие нормировки для пробной функции распределения д ц-,р). Повторяя рассуждения из раздела 1.3.5, получаем экстремальную функцию распределения в виде [c.72]

Это условие нормировки не удобно, если полное число частиц в системе не фиксировано. В таких случаях удобнее вводить одночастичную функцию распределения, нормированную на единицу. Для определенности мы будем рассматривать ансамбль систем с фиксированным числом частиц и использовать нормировку (2.2.24). [c.92]

Так как Д/ -частичная функция распределения д х ,t) = (ж ,...,Ждг, ) нормирована на единицу, из (3.1.11) вытекают условия нормировки для приведенных функций распределения [c.166]

Прежде чем приступить к основной теме, остановимся кратко на обозначениях. Ранее одночастичная функция распределения Д(г,р, ) вводилась как функция радиуса-вектора г и импульса р частицы. Такое удобно при выводе цепочки уравнений для приведенных функций распределения из уравнения Лиувилля. Однако в кинетической теории чаще пользуются одночастичной функцией распределения / (г, v, ), которая зависит от скорости частицы. Для более наглядного сравнения излагаемого здесь подхода с традиционными методами построения нормальных решений кинетических уравнений мы будем исходить из уравнения Больцмана, записанного для функции /(r,v, ). Нетрудно установить связь между этой функцией и Д(г,р, ). Вводя условие нормировки [c.234]

Кроме того, введем еще одно ограничение в начальный момент. Это второе условие вводит явнбш образом различие между некоррелированными и коррелированными формами. В разд. 3.5 было показано, что в рассмотрении группового представления нормировка функции распределения содержится в некоррелированном члене группового разложения [см. (3.5.19) и (3.5.20)]. Потребуем, чтобы это условие выполнялось в нулевой момент времени также и для динамических форм [c.132]

Попытаемся показать, что для корреляций достаточно ограничиться приближением порядка X в отличие от кинетического уравнения, где мы довели приближение до членов порядка Я,. Дело в том, что кинетическое уравнение описывает скорость изменения фунющи /. Сама функция / должна иметь порядок единицы (т. е. Я, ), ибо, как нам известно, на нее приходится вся нормировка функции распределения независимо от значения параметра % ). Уравнение [c.224]

Для неоднородного уширения выражение (6.21), как и (6.15), справедливо только при малой спектральной плотности излучения на частоте атомного перехода, когда оно не может существенно изменить распределение атомор по частотам. Учитывая нормировку функции 5(т—То), из (6.21) можно получить, что коэффициент усиления на центральной частоте й(то) обратно пропорционален ширине спектральной линии. [c.288]

Статистическое распределение (7.1) называют микроканониче-ским. Условие нормировки функции р имеет вид [c.145]

Для детальной характеристики Ф. вводится функция распределения их вероятностей (см. также Статистической физика). Если флуктуирующая величина х описывает состояние системы в целом или к.-л. её макроскопич. части, то неравновесное состояние системы, связанное с появлением Ф., можно рассматривать как неполное статистич. равновесие с заданным значением рассматриваемой величины. Для изолированной системы вероятность w(x)dx величине х иметь значение в интервале между х и x+iJx пропорциональна соответствующему статистич. весу, а ф-ция распределения равна = Сехр 5(д )/ , где. S (.v) —энтропия неполного равновесия, характеризуемого точным значением флуктуирующей величины. Постоянная С находится из условия нормировки ф-ции распределения. Для неск. флуктуирующих макроскопич. величин Xj равновесная ф-ция распределения Ф. имеет вид [c.326]

Кинетическая энтропия в нулевом приближении по функциям распределения совпадает с термодинамической (если последнюю определить, например, по Леонтовичу [10]). Поправка ps обращается в нуль в силу условий нормировки. Поправка ps( оказывается отличной от нуля, и именно она определяет основное различие между кинетической и термодинамической энтропией. [c.115]

Сделаем несколько замечаний о свойствах нормировки частичных функций распределения в термодинамическом пределе. Соотношение (3.1.17) ясно показывает, что интегралы от всех частичных распределений (за исключением тривиального / ) стремятся к бесконечности в Г-пределе ). Однако весьма важен вопрос о порядке этой бесконечности, т. е. о главном члене асимп- [c.93]

Функция Масье-Планка Ф( ) обеспечивает нормировку квазиравновесного распределения и дается формулой [c.135]

Необходимо сделать несколько замечаний относительно только что введенных функций Ug x t). Во-первых, условия нормировки (3.1.46) говорят о том, что в термодинамическом пределе V оо N/V = onst) эти функции остаются конечными. Иными словами, каждая имеет нулевой порядок по плотности п = N/V. Во-вторых, обращает на себя внимание сходство уравнений (3.1.47) с уравнениями для приведенных функций распределения Д(ж , ). Отметим, однако, что в отличие от цепочки (3.1.16), ни одно из уравнений (3.1.47) не содержит функций более высоких порядков. Поэтому [c.175]

Смотреть страницы где упоминается термин Нормировка функции распределения : [c.239] [c.68] [c.73] [c.60] [c.52] [c.503] [c.173] [c.174] [c.483] [c.376] [c.300] [c.50] [c.62] [c.14] [c.30] [c.55] [c.72] [c.92] [c.236]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.68 ]

ПОИСК

Нормировка

Р-распределение из Q-функци

Условие нормировки для одночастичной для фазовой функции распределения

Условие нормировки для одночастичной функции распределения

Функция распределения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...