Функция распределения интенсивности

Тембр звука. Различные звуки даже одной высоты отличаются друг от друга окраской, или тембром. Тембр звука зависит от относительной интенсивности дополнительных колебаний обычно более высоких частот, чем основная частота, определяющая высоту звука. Непосредственных количественных параметров, которые служили бы однозначной характеристикой тембра, не существует. При анализе музыкальных звуков измеряют относительную интенсивность отдельных составляющих. Иначе можно сказать, что тембр определяется видом функции распределения интенсивности звука по частотам. [c.216]

Интеграция последнего выражения существенно зависит от характера предыдущей функции распределения Р 1, и в конечном счете все функции распределения зависят от функции распределения интенсивности парциального источника тепла, т. е. от Q N). [c.147]

В которой принято обозначение для среднего значения функции распределения интенсивности источника [c.149]

В качестве одной из основных моделей процессов нагружения рассмотрим процесс х (t), который представляет собой поток случайных по величине и по моменту времени единичных воздействий (см. рис. 1.3, е). В общем случае такие потоки описываются совместной функцией распределения интенсивности каждого воздействия и моментов времени их появления F (х , х , Хп, ti, и, tn) при любом п. [c.17]

Принимаем, что средняя частота превышений уменьшается при увеличении заданного уровня согласно функции распределения интенсивности воздействий. [c.109]

Рассмотрим теперь задачу об оценке усталостной долговечности конструкций. В общем случае функцию распределения долговечности определяют по известным функциям распределения интервалов времени между нагружениями и единичного усталостного повреждения соотношением (4.33). Первая из этих функций задана непосредственно по условию задачи, а" вторую находят по заданной функции распределения интенсивности единичного [c.175]

Простейшей математической моделью случайных процессов нагружения является поток дискретных статистически независимых воздействий х (t) == Xj, х ,. ..) (рис. 9.1, а). Этот поток задается функцией распределения интенсивности единичного нагружения F [х) и функцией распределения интервала времени между нагружениями Ф (t). Соответствующие плотности распределений обозначим через f х) и ф ( ). В задачу анализа таких процессов входит определение распределения абсолютного [c.69]

Так как для рассматриваемого потока воздействий средняя частота превышений уменьшается при увеличении уровня в соответствии с функцией распределения интенсивности воздействий, то для функции распределения абсолютного максимума можно записать следуюш ее соотношение [c.72]

Здесь Fij (/) —функции распределения интенсивностей / от сотрясений, приходящих из области Ф -. Эти функции можно вычислить, если известны соответствующие функции распределения Рм]Щ) для магнитуд и макросейсмические формулы (6.66). Учитывая, что зависимость (6.66) между 1 я М монотонно возрастающая, разрешим ее относительно М. Остальные макросейсмические параметры в (6.66) считаем случайными с известной совместной плотностью вероят- [c.242]

При локальной записи информации вероятность ошибки вычисляется как вероятность того, что функция распределения интенсивно- [c.269]

В нижней части рисунка изображена функция распределения интенсивности в результирующей стоячей волне, полученная посредством суммирования интенсивностей стоячих волн, соответствующих отдельным монохроматическим составляющим. Как видно из рисунка, вблизи зеркала максимумы и минимумы всех монохроматических стоячих воли практически совпадают, поскольку в соответствии с граничными условиями первый минимум всегда лежит на поверхности зеркала, а также в силу того, что длины волн рассмат-)иваемого интервала в общем отличаются не очень сильно. Нетрудно понять, что в этой области, т. е. вблизи зеркала, результирующая стоячая волна должна характеризоваться значительными модуляциями интенсивности. Однако по мере удаления от поверхности зеркала картина изменяется максимумы одних монохроматических составляющих перемещаются к минимумам других, и глубина модуляции резуль-36 [c.36]

В голографической интерферометрии гармонических колебаний приводилась функция распределения интенсивности, максимумы которой очень быстро падали с увеличением порядка интерференции и, следовательно, амплитуды колебаний. Обычно различаются полосы не выше 15-го порядка, следовательно, полная амплитуда может составлять приблизительно 2,5 мкм. В то же время и исследование колебаний в реальном времени с помощью одной голограммы, записанной при стационарном равновесном положении объекта, не является достаточно эффективным из-за чрезвычайно малого контраста полос. [c.165]

Это соотношение показывает, что передаточная функция в случае синусоидального по интенсивности предмета равна отношению функции распределения интенсивности синусоидального изображения к соответствующей функции синусоидального предмета. В действительности, поскольку мы имеем дело с комплексными амплитудами предмета и изображения, соотношение (35) следует записать в виде [c.54]

Для излучения с гауссовым спектральным контуром (доплеровское уширение) нормированная функция распределения интенсивности имеет вид /(ш )=(р//л )Х Хехр [—р (ш —ш) ]. Перейдем в (5.39) к переменной х=ш —ш. Так как /(ш ) быстро убывает прн удалении от ш, то пределы интегрирования по х можно распространить до оо [c.231]

Следовательно, функция распределения интенсивности в обратном пространстве будет [c.258]

На рис. 3 показана зависимость статистической функции интенсивности отказов крановых колес X (/), построенная по данным табл. 1. При увеличении количества опытных данных и времени испытаний, т. е. при N -> оо и оо, статистическая функция распределения интенсивности отказов приближается к теоретической функции л (1). [c.15]

Наиболее полное рассмотрение функции распределения интенсивности в области сильных флуктуаций проведено в [35]. В этой работе на основе физического анализа влияния неоднородностей разного масштаба, присутствующих в спектре колмогоровской [c.138]

Существуют и другие модели функции распределения интенсивности в области сильных флуктуаций. В частности, широкое распространение получила модель и виде /С-распределения [125] [c.139]

При анализе функции распределения интенсивности в [125 [c.141]

Сами по себе цифры поглощения в дожде или тумане мало о чем говорят с точки зрения надежности работы линии радиосвязи. Для того чтобы связать поглощение в дожде с надежностью работы канала связи, необходимо располагать статистическими данными о вероятности выпадания дождя или тумана той или иной интенсивности в районе, где находится линия радиосвязи. Располагая функцией распределения интенсивности дождя за год и зная КЗ графика рис. 3.39 значения соответствующих коэффициентов по- [c.178]

Лагранжева функция распределения пульсаций температуры по частотам, определяемая выражением (2.154), зависит лишь от параметров поля пульсирующих скоростей. В то же время, как ясно видно из уравнения (2.153), интенсивность пульсаций температуры определяется не только характеристиками поля пульсирующих скоростей, но и средним градиентом температуры. [c.85]

Поток заявок характеризуется временами поступления заявок. В общем случае поток можно рассматривать как случайный процесс, задаваемый функцией распределения промежутков времени между моментами поступления двух соседних заявок. Основной характеристикой потока заявок является интенсивность X, равная среднему числу заявок, поступающих в единицу времени (1Д= = 7 — средний интервал времени между поступлениями двух соседних заявок). [c.151]

Эта формула играет первостепенную роль в дифракционной теории оптических инструментов. Распределение интенсивности при дифракции плоской волны на круглом отверстии задается функцией [c.288]

Наиболее содержательные результаты анализа таких процессов относятся к стационарным и квазистационарным, т. е. к описываемым соотношением (1.3) потокам случайных статистически независимых воздействий. Такие потоки полностью описываются функциями распределения интенсивности единичного нагружения и интервала времени между нагружениями, а также квазидетерми-нированными нестационарными составляющими типа (1.1) и (1.2). Задача описания нагруженности в этом случае заключается в определении названных функций по результатам эксперимента. [c.18]

Рис. 5.1. Функция рассеяния и передаточная функция. Схема функциональных связей при некогерентном освещении. (Т-преобразование Фурье ФРИ-функция распределения интенсивности ЧСРИ-частотный спектр распределения интенсивности ФРТ-функция рассеяния точки ОПФ-оптическая передаточная функция -свертка х -умножение.)

Основным результатом работ Липпмана явилось теоретическое и экспериментальное обоснование свойства объемной картины стоячих волн воспроизводить спектральный состав излучения. Следует отметить, что теоретическая часть работы Липпмана была выполнена на вполне современном уровне. Липпман показал, что его процесс сводится к двойному преобразованию Фурье на первом этапе спектр падающего излучения записывается в виде его Фурье-образа — функции распределения интенсивности света в стоячей волне, на втором этапе при реконструкции осуществляется еще одно Фурье-преобразование, в результате которого восстанавливается исходный спектр. Касаясь экспериментальной части работы, следует напомнить, что забытая на полвека экзотическая технология изготовления липпмановских светочувствительных фотопластинок успешно возродилась в настоящее время и наряду с лазерной техникой является одной из основ современной голографии. [c.42]

Дифракционную картину (по интенсивности) можно рассматривать как импульсный отклик оптической системы. Интенсивность изображения как функция пространственных координат изображения легко определяется через интеграл свертки функции распределения интенсивности в предмете (получаемого в плоскости изображения при использовании приближения геометрической оптики) с функцией распределения интенсивности дифракционной картины (в плоскости изображения). Фурье-образ дифракционной картины также называется функцией частотного отклика оптической системы, так как он дает распределение света в изображении предмета, имеющего пространственно периодическое распределение интенсивности. Наконец, можно легко показать, что функция частотного отклика оптической системы равна пространственной свертке комплексной амплитуды распределения света в апертуре с этой же комплексной амплитудой. Например, для равномерно освещенной апертуры, рассмо тренной выше, функция частотного отклика, как это сразу видио. [c.41]

Известно, что Майкельсон и Пиз в 1921 г. успешно измерили видимый диаметр звезды Бетельгейзе и некоторых других наиболее ярких красных звезд. Балка длиной 6 м, установленная перед 2,5 метровым телескопом обсерватории Маунт-Вильсон, естественно, подвергалась изгибам, и если вспомнить, что было необходимо выравнивать оптические пути с точностью порядка 1 мкм, то становятся очевидными невероятные трудности, стоявшие на пути этих исследований. В 1930 г. Пиз сконструировал второй интерферометр с балкой длиной 16 м, но с его помощью было получено мало результатов, поскольку здесь встретились еще большие трудности при настройке интерферометра. В 1960 г. Хенбери-Брауи и Твисс предложили новый тип интерферометра — интерферометр интенсивностей , с помощью которого измеряют корреляцию двух сигналов, получаемых от двух фотоумножителей, на которые падает свет от звезды. Эта корреляция пропорциональна квадрату модуля степени пространственной когерентности света, падающего на оба фотоумножителя. Как и в методе Майкельсона, видимый диаметр звезды вычисляется по степени пространственной когерентности принятого света. В этом случае можно получить очень высокое разрешение, раздвинув фотоумножители на достаточно большое расстояние, чего не могли сделать Майкельсон и Пиз. Однако степень пространственной когерентности связана с фурье-образом распределения энергии по источнику (звезде). Следовательно, корреляция сигналов на выходе фотоумножителей пропорциональна квадрату функции распределения интенсивности в изображении звезды и метод пригоден только для ярких звезд. [c.122]

Рис. 4,5. Функции распределения интенсивности I ипергауссопых пучков с различной степенью т

Показателями безотказности для изделий перемонтируемых или заменяемых после первого нарушения работоспособности могут служить, например, вероятность безотказной работы, интенсивность отказов. Вероятность безотказной работы определяется по формуле Р t) = 1 — F ), где F ) — функция распределения времени работы объекта до отказа. Статистически вероятность безотказной работы определяется отношением числа объектов, безотказно наработавших до момента времени t, к числу объектов, работоспособных в начальный момент времени t = 0. Определение интенсивности отказов базируется на применяемом в теории надежности понятии плотности вероятности отказа в момент t, под которой понимается предел отношения вероятностей отказа в интервале времени от / до -Ь А/ к величине интервала Л/ при Л/ -> 0. [c.31]

Дифракция света происходит на частицах, размеры которых одного порядка с длиной волны падающего на них света. Угловое распределение интенсивности и степень поляризации рассеянного света являются функциями размера частицы, показателя прелом-.гения частицы (из нрозрачного вещества) и длины волны падающего света [3941. Для измерения углового распреде.ления и поляризации рассеянного света существует специальное оборудование [293]. Сущность дифракционного метода описана в гл. 5. [c.28]

Здесь мы вновь, как и в 5.7, наблюдаем интерференцию многих пучков света многолучевую интерферометрию). В данном случае распределение интенсивности в интерференционной картине оказывается совершенно другим, чем при интерференции двух волн, при которой для освеще1Шости характерна зависимость вида соз й. На рис. 6.35 приведен 1 рафик функции (siniV6/sin6) в пределах трех главных максимумов т —1,0, I 1) для == 2 и для N 8. Конечно, вертикальные масштабы [c.294]

Плоская волна проникает в профилированный штрих, причем отдельные его элементы создадут запаздывание по фазе, так как волновая поверхность достигнет разных участков штриха в различные моменты времени. Это запаздывание по фазе с.ледует учитывать при расчете дифракционной картины. Оно приводит к тому, что функцию (sinu/i )2 в выражении (6.49) нужно заменить другой, более сложной функцией, зависящей от геометрии штриха. Соответственно изменится и распределение интенсивности между главными максимумами. Второй множитель в соотношении (6.49), определяющий взаимодействие элементарных дифрагировавших пучков, останется практически прежним. [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...