Функции распределения вакуумная

Общими категориями для обеих систем понятий вакуумной техники с очевидностью являются функция распределения молекул пространственно-временное распределение молекулярной концентрации поля плотностей потоков молекул и газовых потоков, включая потоки десорбции Со стенок масса газа и его объем, геометрические структура и соотношения. Сюда же относятся поля плотностей лучистых п направленных корпускулярных потоков, если они влияют на газокинетические процессы в проектируемой установке. [c.41]

Чтобы оценить значение достигнутого таким образом упрощения описания, рассмотрим кратко некинетическую часть частичных функций распределения. Возьмем в качестве примера вакуумную корреляционную форму [c.257]

Альтернативным методом решения интегральных уравнений является, как известно, так называемый зональный метод. Основу зонального метода составляет замена непрерывного распределения искомых функций, входящих в подынтегральное выражение, дискретным. Поверхности, образующие вакуумную структуру, условно разбиваются на несколько зон, в пределах каждой из которых распределение исследуемой молекулярной характеристики, например плотности падающего потока молекул Упад (г), принимается однородным, Число зон определяется требуемой точностью расчета при повы- [c.54]

В разд. 17.1 был установлен ряд соотношений между различными компонентами кинетического пропагатора X ( ) и, следовательно, между корреляционной и вакуумной компонентами кинетического вектора распределения f (t). Все эти соотношения содержат интегрирование по времени, учитывающее прошлое системы. Это обстоятельство чрезвычайно затрудняет практическое их использование, так как оно предполагает, что решение кинетического уравнения нам известно. Поэтому сейчас вместо этих соотношений, тонко отображающих структурные свойства теории, будет получена эквивалентная, но более удобная их форма, не содержащая интегрирования по времени и определяемая лишь значениями функций в тот же момент времени. Возможность столь замечательного перехода связана с экспоненциальной формой (17.2.15), (17.2.16) пропагатора V X [c.199]

Рис. 12.4. (Э-функция теплового состояния светового поля представляет собой гауссовский колокол , расположенный около начала системы координат фазового пространства. Она радиально симметрична и не выделяет никакого преимущественного направления в фазовом пространстве. Для ненулевой температуры распределение шире, чем для вакуумного состояния. Ведь ширина

Принципиальный интерес при рассмотрении молекулярных потоков в вакуумных системах (ВС) представляет анализ поля скоростей молекул, взаимодействующих с твердой поверхностью, т. е. нахождение граничного условия для функции распределения на межфазовой границе. Обозначим w(v, v )dvdv вероятность того, что молекула, ударившаяся о поверхность в момент t со скоростью из интервала v, v-1-rfv, отразится от нее, имея скорость из интервала v, v + dv Очевидно, что интеграл по всему диапазону скоростей, направленных в сторону газа, [c.23]

Вернемся теперь к изучению кинетической компоненты f t). Эта компонента представляет собой элемент множества функций распределения, следовательно, ее всегда можно разложить на вакуумную и корреляхщонную части в соответствии с (15.3.1) [c.190]

Так как измеряемой величиной является расход газа, то достаточно определить функцию распределения в плоскости отверстия. Для траекторий молекул, приходящих в плоскость отверстия из сосуда высокого давления, фупкцию f Xq, ) в формуле (8.8) следует положить равной равновесной максвелловской функции распределения молекул в этом сосуде, так как предполагается, что размеры сосуда столь велики, что функция распределения на достаточном удалении от отверстия не возмущена процессом истечения. Для траекторий, идущих из сосуда низкого давления (теоретически из вакуумной камеры), функцию / (J q, ), очевидно, следует положить равной нулю. За нулевое приближение для функции распределения можно принять, например, функцию распределения свободномолекулярного истечения. Легко видеть, что на достаточном удалении от отверстия при сколь угодно низком давлении функция распределения будет существенно отличаться от свободномолекулярной. Это должно, очевидно, привести к неравномерной сходимости последовательных приближений, подобно тому как она появляется при расчете обтекания тел потоком, близким к свободноыолекулярному (см. 6.5). В то же время можно надеяться, что первая итерация, как и при вычислении функции распределения на теле, дает правильный результат вблизи отверстия. Фактически даже первая итерация для полного уравнения (8.8) до сих пор не выполнена и для простейших моделей молекул. [c.420]

Средняя и правая колонки на рис. 16.8 показывают рассчитанные указанным образом, соответственно, преобразования Фурье и функции распределения. Отметим, что, действительно, для верхнего случая центр распределения находится в точке с нулевым числом фотонов, соответствующим вакуумному состоянию, в то время как для нижнего случая распределение имеет максимум, который сдвинут относительно вакуума. Фурье преобразования имеют максимумы в точках л/п, которые соответствуют частотам Раби. Максимумы достаточно хорошо локализованы вблизи частот /п. Это прямо указавает, что электромагнитное поле квантовано, поскольку входят только дискретные частоты. Таким образом, данные эксперименты являются ещё одним указанием на дискретность возбуждений электромагнитного поля. [c.500]

Так, в автоматизированной системе управления процессом вакуумной обработки цветных кинескопов, внедренной на заводе Хрома-трон , реализованы следующие основные функции 1) автоматическое регулирование процессов по входным данным (высокочастотное обез-гаживание, активировка катода), при этом управление последовательностью обработки задано жестко путем распределения неподвижных технологических зон при непрерывном ходе конвейера 2) функ- [c.391]

Рис. 1.10. Ширина V распределения фототока как функция разности фаз между двумя полями на входах гомодинного детектора. В самом простом представлении в фазовом пространстве вакуумное состояние имеет вид кружка и, очевидно, симметрично относительно вращения. Оно не имеет какой-либо предпочтительной фазы. Следовательно, когда мы смешиваем вакуумное состояние с локальным осциллятором, ширина V не зависит от Напротив, сжатое состояние представляется в виде эллипса, который выделяет предпочтительное направление в фазовом пространстве. Поэтому ширина V зависит от фазового угла В областях значений фазы около точек i9o + ктг, где /с = О, 1, 2,..., флуктуации падают ниже вакуумного уровня. Свет сжат. В промежуточных областях флуктуации больше, чем флуктуации вакуума. Взято из работы L. А. Wu et а/., J. Opt. So . Am. В. 1987. V. 4. R 1465

Рис. 4.11. Запись шумов (слева), квадратурные распределения Р х ) = = W X ) и реконструированные функции Вигнера (справа) для различных генерируемых квантовых состояний. Сверху вниз когерентное состояние, сжатое по фазе состояние, повёрнутое ф = 48°) сжатое состояние, сжатое по амплитуде состояние, сжатое вакуумное состояние. Для четырёх верхних состояний запись шумов как функции времени отвечают осцилляции электрических полей в интервале 4тг, в то время как для сжатого вакуума (относящегося к другому набору измерений) показан интервал Зтг. Квадратурные распределения (в центре) можно интерпретировать как эволюцию во времени волновых пакетов (плотностей вероятности координат) за период одного колебания. Для эеконструкции квантовых состояний достаточно интервала тг. Взято из работы

В данной работе проводится электронографическое исследование аморфных пленок германидов хрома, полученных вакуумным распылением.. Методом Фурьо-анализа рассчитываются экспериментальные функции радиального распределения атомов. Для каждой пленки путем сравнения рассчитанных и экспериментальных кратчайших межатомных расстояний и первых координационных максимумов выбираются гипотетические структурные модели. Табл. 1. Библ. 5 назв. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...