Условие нормировки

Введенная функция распределения и средние по ансамблю величины определяются бинарной функцией распределения Р (г), показывающей вероятность нахождения центра вторичной частицы в окрестности конца г. Эта функция полагается сферически-симметричной в виде Р г). Исходя из определения числовой концентрации дисперсных частиц п, имеем условие нормировки [c.182]

Используя условия нормировки (7. 2. 23)—(7. 2. 26), можно произвести интегрирование в соотношениях (7. 2. 31)—(7. 2. 33). В результате находим [c.303]

Так как система должна непременно находиться в каком-то одном из взаимно исключающих состояний полного набора, не важно, простых или составных, то из свойств 1° и 3° вытекает сумма вероятностей полного набора взаимно исключающих событий равна единице. Это свойство называют еще условием нормировки. [c.24]

Рассмотрим сначала в качестве системы, совершающей случайное движение, отдельную молекулу газа. Выделим из полного его объема V какую-то часть о и будем говорить о двух (составных) взаимно исключающих состояниях частицы, в первом из которых она находится в пределах объема V, а во втором —в пределах остальной части сосуда V - V. Поскольку полная энергия газа не зависит от положения молекул, все их положения в соответствии с гипотезой о молекулярном хаосе должны быть равновероятными. Это значит, что вероятность р того, что данная молекула будет находиться в пределах объема V, должна быть пропорциональна его величине р = С V. Условие нормировки 4° тогда дает v+ (V-v)=. Отсюда С = [/V, и [c.28]

Величину Z можно найти, воспользовавшись условием нормировки 4° 1.5 [c.148]

Значение множителя В найдем из условия нормировки [c.157]

Коэффициенты Л и С могут быть найдены из условия непрерывности функции в точке г=а и условия нормировки. [c.26]

Из условия нормировки следует, что [c.215]

Константу Л можно найти из условия нормировки [c.74]

Динамическая модель по Дебаю. П. Дебай в 1912 г. предложил простую модель, в которой кристаллическая решетка заменяется упругим континуумом (упругой непрерывной изотропной средой), имеющим, однако, конечное число степеней свободы, равное 3N, где N — число атомов в кристалле. Эта модель неплохо описывает низкочастотные акустические колебания, когда длина нормальной волны много больше межатомных расстояний. Учет конечности числа степеней свободы производят, обрывая спектр на частоте Qfl (ее называют характеристической дебаевской частотой)— такой, чтобы выполнялось условие нормировки [c.135]

Постоянная интегрирования с определяется из условия нормировки [c.130]

Очевидно, при m = n условная плотность Pm+i (... ) = 1.) Условия нормировки условных плотностей следуют из их определения (5.10) и формул (5.8). Так, очевидно, [c.63]

Искомая условная плотность вероятности, очевидно, неотрицательна и удовлетворяет условиям нормировки (5.35) как по х, так и по х. Помимо прямого уравнения (5.39) Р% х, t x, t ) как функция начальной пары аргументов х, t[c.70]

Так же как и в одномерном случае, уравнение (5.122) справедливо и для безусловной функции плотности Р (х, t) с условием нормировки [c.85]

Постоянные А, В , С определяются из условия нормировки функции 1 ) и из выражения для средней скорости и и температуры Т газа . [c.117]

Таким образом, условие нормировки фазовой плотности имеет [c.186]

Из условия нормировки этой функции на единицу, находим [c.203]

Л определяется из условия нормировки [c.300]

Условие нормировки в этом случае имеет вид [c.147]

Распределение такого вида называется распределением Гаусса. Используя условие нормировки [c.153]

Обобщением указанных схем является более подробная (но и более сложная) схема, D которой при фиксированной форме ячеек (например, сферической) допускается некоторый набор размеров ячеек (v = 1,. . ., N), а реализация каждого значения характеризуется вероятностью ф . Тогда вместо (3.2.15) и (3.2.16) должны вынолияться условия нормировки N N [c.108]

Функции (7. 2. 21), (7. 2. 22), очевидно, удовлетвЬряют следующим условиям нормировки [c.302]

Коэффициент пропорциональности, onst, можно, как всегда, найти из условия нормировки, суммируя эту вероятность по всем значениям р , следующим друг за другом с интервалом Ар,-. Вос-пользовавпшсь результатом (7.13) и опуская теперь уже ненужный индекс t, найдем [c.159]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Это равенство является, с одной сторот1ы, условием нормировки собственного вектора е , а с другой—ус.яовием выбора знака в функции Гамильтона (32), который до сих нор был не определен. Действительно, приравняв в обоих частях уравнения — = iOf eft (е = Г .+ (Зй) действительную и мнимую части, получим систему уравнений для и s [c.320]

Здесь О, ф — сферические углы вектора к. Заметим, что при Х = = 0 соотмошенпя (2) совпадают с дисперсионными уравнениями для плоской электромагнитной волны в анизотропном кристалле [13]. В этом случае U(,i) — векторы, поляризации. При е=ез (а= -=2G) векторы Щп) совпадают с ортами сферической системы координат. Общее решение (1) x = AmHu os(V +o,J. Столбцами матр щы Дт,1 = и, ( ) являются собственные векторы, которые удовлетворяют условиям нормировки [c.147]

В соответствии с этим уравнение Смолуховского принимает вид Р х , /, хз, tз) = P2iXv ( )Р2(х , /Дхз, iз)dV (5.118) с условием нормировки [c.84]

Для пространственно однородной фазы из условия нормировки легко получаем для s=l У =0. Для s = 2, 3. .. производные и dUjdq входят в уравнения (15.55) одинаково, поэтому в этих случаях выражение для можно взять такого же вида, как и Os. [c.282]

Статистическое распределение (7.1) называют микроканониче-ским. Условие нормировки функции р имеет вид [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...