Корреляционная форма и частичные функции распределения

Напомним, что в гл. 3 частичные функции распределения были представлены в виде [уравнение (3.5.15)] линейной суперпозиции корреляционных форм. [c.123]

Динамическая система, состоящая из тождественных взаимодействующих между собой частиц, типа рассмотренной в разд. 2.4 ), описывается вектором распределения f. В термодинамическом пределе этот вектор имеет бесконечное число компонент /,. Здесь в отличие от разд. 3.1 мы будем считать, что компонентами вектора f являются не частичные функции распределения / как в (3.1.21), а корреляционные формы [c.129]

Фактически это то же уравнение и, в частности, тот же оператор Лиувилля, что и в (3.4.12). Однако теперь компоненты уравнения должны представлять собой уравнения не для частичных функций распределения, как в (3.4.14), а уравнения для корреляционных форм [c.130]

Здесь, как и ранее, f t) — вектор распределения, который можно представить либо как совокупность частичных функций распределения /а ( i,. . х, t) (см. разд. 3.3 и 3.6), либо как совокупность динамических корреляционных форм р х ,. . х [Г ] t) (см. разд. 14.2 и 14.3). [c.144]

Чтобы оценить значение достигнутого таким образом упрощения описания, рассмотрим кратко некинетическую часть частичных функций распределения. Возьмем в качестве примера вакуумную корреляционную форму [c.257]

При изучении динамики больших систем естественно исходить из полученного в разд. 3.4 уравнения Лиувилля для частичных функций распределения. Однако эта форма уравнения Лиувилля пока еще не была достаточно подробно рассмотрена. Из качественного анализа, проведенного в разд. 11.5, ясно, что центральное место в теории должно занимать понятие корреляций, а не функций распределения. Мы видели, например, что двухчастичная корреляционная функция не входит явно в уравнение Больцмана, несмотря на то, что она играет существенную роль в точной цепочке уравнений ББГКИ. Следовательно, для последовательного вывода уравнения Больцмана (и других кинетических уравнений) из точных уравнений движения необходимо разработать формализм, в котором быля бы явно представлены различные корреляционные формы. [c.123]

Здесь удобнее пользоваться формализмом переменных фазового пространства, а не представлением корреляционных форм, так 1сак тогда получаются более компактные формулы, однако, в конечном итоге, как показано в разд. 21.6, приходится выражать результаты через частичные функции распределения. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...