Анализ гармонический

Изложенный подход к моделированию поля положен в основу метода гармонических проводимостей, который применяется для обобщенного анализа гармонического спектра магнитного поля в [c.94]

Анализ гармонический 153 Архимеда закон 140, 141 Архимедова оила 141 [c.346]

Следует отметить, что описанные математические модели являются приближенными и не пригодны для анализа гармонических составляющих волны с длинами, соизмеримыми с микро-структурными геометрическими параметрами материала. При исследовании таких волн необходимо учитывать дополнительную дисперсию (помимо связанной с наличием поверхностей, ограничивающих пластину). [c.278]

Геометрическая дисперсия представляет собой размазывание импульса из-за взаимодействий на границах неоднородности. Обусловленное геометрической дисперсией изменение формы распространяющегося импульса можно исследовать на основе анализа гармонических (синусоидальных) волновых пакетов. Для гармонических волн дисперсия проявляется в зависимости фазовой скорости от длины волны. (Для гармонических, или синусоидальных, волн фазовая скорость равна скорости [c.356]

Численный гармонический анализ. Гармонический синтез. Схема Рунге. Для большинства технических расчётов достаточно знать около десяти первых гармоник периодической функции / (х). Для приближенного определения их амплитуд и начальных фаз следует задать значения уо, Vj, Уг, , > 23 периодической функции для 24 равноотстоящих значений аргумента 0. - > 2, . . [c.268]

Для того чтобы определить возможный источник каждой из обнаруженных анализом гармонических составляющих функциональной ошибки станка, периоды [c.648]

Математический анализ гармонический анализ теория вероятностей математическая статистика и др. [c.343]

Система уравнений ЭГУ при учете гармонической линеаризации гистерезисной петли, обусловленной совместным действием сухого трения и пружин золотника, позволяет представить передаточную функцию ЭГУ для анализа гармонических колебаний в таком виде [c.450]

Колебания ограниченных тел. Наряду с задачами о распространении волн в упругой среде немалый интерес представлял анализ гармонических колебаний ограниченных тел. Особое внимание уделялось аналитическому исследованию собственных частот и форм колебаний упругих тел канонического вида —сферы, кругового цилиндра, прямоугольной призмы. [c.12]

Рассмотрим точные решения ряда динамических задач упругости для плоского слоя с жесткими лицевыми поверхностями кручение, сдвиг, растяжение-сжатие и изгиб. Ограничимся анализом гармонических колебаний. Для решения этих задач применим метод однородных решений уравнений упругости. Результаты сопоставим с приближенными решениями по теории слоя. [c.248]

АНАЛИЗ ГАРМОНИЧЕСКИХ НАГРУЖЕНИЙ [c.267]

Анализ гармонический колебаний механических линейных систем [c.549]

Анализ гармонический 249, 250, 254 — Влияние вязкого трения 250— 252 — Влияние гистерезиса [c.550]

Анализ гармонический (определение) 514 [c.770]

Анализ гармонический 256 Ангидрид угольный 279 Ангидрит 277 [c.615]

Аксиомы механики 9, 10, 12, 16 Амплитуда, 79, 81, 92, 93, 97, 102, 123, 3 Анализ гармонический 401, 402 [c.482]

Под действием вибраций в гидравлическом тракте насоса и в подсоединенных к нему трубопроводах возникают колебания дав. ления, частота которых соответствует частоте механических коле, баний. Наибольшие амплитуды колебаний давления (б/ 1=0,05 0,7 МПа) наблюдались перед насосами (рис. 4), в тракте насоса (за колесом) и за насосом величина колебаний давления значительно меньше (бр2=0,02- 0,2 МПа). Колебания давления на вы. ходе из насоса регистрировались без фазового сдвига по отношению к колебаниям давления на входе в насос. Амплитуды колебаний давления возрастают с увеличением перегрузок пропорциональ. но квадрату частоты колебаний. При амплитудах колебаний давления, примерно равных уровню давления на входе в насос, возникали разрывные колебания жидкости. Ниже проведен анализ гармонической формы колебаний, при этом нижний предел исследований ограничен частотами 20 Гц, так как колебания давления при малых перегрузках соизмеримы с шумами. [c.232]

Постановка задачи для анализа гармонических колебаний [c.266]

Такие данные могут быть получены с помощью анализа инфракрасных и рамановских спектров. Согласно уравнению (2-32), собственная частота гармонического осциллятора характеризуется выражением [c.124]

Получение АЧХ и ФЧХ возможно на основе уравнений, сформированных для анализа объекта во временной области, т. е. ММС в виде системы дифференциальных уравнений, при подаче на вход объекта гармонического воздействия. Но такой подход связан с большими затратами машинного времени, поскольку необходимо решать ММС для ряда частот входного воздействия из заданного частотного диапазона. Поэтому для получения АЧХ и ФЧХ разрабатываются специальные модели и методы. [c.140]

В этой вводной главе прежде всего необходимо ввести основные определения и охарактеризовать свойства рассматриваемых волн оптического диапазона. Изложение начинается с анализа уравнений Максвелла и вытекающего из них волнового уравнения. При этом отмечается, что система уравнений Максвелла является следствием законов электрического и магнитного полей, обобщенных и дополненных гениальным создателем этой теории. Таким образом, сразу вводится понятие электромагнитной волны, возникающей в качестве решения волнового уравнения, и проводится рассмотрение ее свойств. При этом выявляется кажущееся противоречие между результатами экспериментальных исследований и решением волнового уравнения в виде монохроматических плоских волн. Данная ситуация может быть понята с привлечением принципа суперпозиции и спектрального разложения, базирующегося на теореме Фурье. В рамках этих представлений можно истолковать особенности распространения свободных волн в различных средах и определить понятия энергии и импульса электромагнитной волны, формулируя соответствующие законы сохранения. Рассмотрение излучения гармонического осциллятора, которым заканчивается глава, позволяет принять механизм возникновения излучения, облегчает модельные представления о законах его распространения и открывает возможность рассмотрения более сложных условий эксперимента, которое проводится в последующих главах. [c.15]

Уменьшение видимости полос при интерференции немонохроматических пучков объяснялось в 21 иным способом, а именно, предполагалось, что они являются суперпозицией монохроматических пучков с различными частотами (или длинами волн). Естественно возникает вопрос о взаимоотношении спектрального подхода, изложенного в 21, и временного подхода, использующегося в данном параграфе. Для выяснения этого вопроса напомним, что строго гармоническое (монохроматическое) колебание, по самому своему определению, должно происходить бесконечно долго. Если колебание следует гармоническому закону в течение ограниченного промежутка времени, по истечении которого изменяются его амплитуда, частота или фаза (волновой цуг), то это модулированное колебание можно представить в виде суммы монохроматических колебаний с различными частотами, амплитудами и фазами. Но такое разложение волновых цугов на монохроматические составляющие и дает основу для представления об интерференции немонохроматических пучков. Итак, спектральный и временной подходы к анализу интерференции оказываются разными способами рассуждений об одном и том же явлении, —нарушении когерентности колебаний ). [c.99]

Всякое периодическое движение частоты ш может быть представлено в общем случае бесконечной (а в частных случаях или в допустимом приближении конечной) суммой гармонических колебаний с частотами, кратными основной частоте ш. Такое представление осуществляется с помощью приемов гармонического анализа в рассматриваемом случае можно с вполне удовлетворительной точностью представить уравнение движения ползуна в виде суммы двух гармоник. [c.153]

Формулы для аэро- и гидродинамических сил, применяемых при расчете флаттера. Методы расчета флаттерных характеристик основаны на анализе гармонических колебаний, совершаемых конструкцией в потоке непосредственно перед возникновением флаттера. Поэтому ниже выражения для аэро-и гидродинамических сил приведены в предположении о гармоническом характере колебаний [c.518]

Седьмая глава посвящена динамическим проблемам упругости властомерного слоя и многослойных конструкций. С по.мо-щью асимптотического метода построена динамическая теория слоя. Анализ гармонических колебаний сводится к решению уравнения Гельмгольца для функции относительного приращения объема, которое отличается от уравнения статики только коэффициентами, являющимися здесь функциями частоты. Ис-СледоваН вопрос о вычислении динамических жесткостей слоя. [c.28]

Линейный анализ показывает (см. [40]). что амплитуда б гармонических возмущепий с длиной волны Ь растет со временем как [c.256]

Развитие сферических гармонических возмущ,ений на первоначально сферической поверхности пузырька при отсутствии его поступательного обтекания рассмотрел Плессет [59] (этот анализ изложен также в книге [54]). При этом не учитывались возмущения движения внутри пузырька. Показано, что при росте пузырька возмущения остаются ограниченными, а возмущения, отнесенные к текущему среднему радиусу a t), уменьшаются, т. е. рост сферического пузырька является устойчивым процессом. При схлопывапии пузырька возмущения поверхности пузырька можно считать малыми, пока его радиус a t) не уменьшился более чем на порядок по отношению к исходному или [c.259]

Из анализа формулы (10.5) следует, что полигармонический процесс состоит из постоянной компоненты Xi, и бесконечного (или конечного) числа синусоидальных компонент, называемых гармониками, с амплитудами А" и начальными фазами ili .. Частоты всех гармоник кратны основной частоте ол. Как правило, вибро-изолируемые объекты подвергаются именно полигармоническому возбужданию, и поэтому описание реальных процессов простой гармонической функцией оказывается недостаточным. В действительности, когда тот или иной процесс относят к типу гармонических, имеют в виду только приближенное представление процесса, который на самом деле является полигармоническим. Так, например, спектры вибраций машин наряду с основной рабочей частотой содержат интенсивные гармонические составляющие кратных частот. [c.270]

Для представления и гармонического анализа функции кинематической погрешности рекомендуется использовать ряды Фурье. Так, функцию кинематической погреигности зубчатого колеса можно представить в виде [c.303]

Циклический характер гил решностей, нарушаюн1,их плавность работ ,I передачи, и возможность гармонического анализа дали основание определять и нормировать эти ногрешности по спектру книемагической погрешности. Под циклической погрешностью передачи. f har (рнс. 13,8, а) и зубчатого колеса f-j,,. (рис. 13.8, 6) понимают удвоенную амплитуду гармонической составляющей кине- [c.309]

Для достижения наибольшего ускорения процесса самодвижения перераспределения аспекта воли при дифференциации объекта должно производиться оптимальным обра,зом, то ес ь величина отделяемых фрагментов должна быть связана определенным соотношением с.величиной центрального фрагмента. Анализ литературных источников показывает, что формы, создание, функционирование и устойчивость которых энергетически наиболее выгодны и структурно оптимальны, обладают совершенно определенными (гармоническими) соотношениями характерных размеров. Такие оптимальные количественные соотношения размеров известны под названием золотой пропорции. [c.57]

Универсальная модель ЭД при произвольном несинусоидальном и несимметричном питании наиболее удачно может быть получена при привлечении известных методов гармонического анализа (с представлением напряжения питания в виде п гармоник) и симметричных составляющих [с введением в рассмотрение симметричных систем напряжений, создающих поля прямого (+) и обратного ( ) вращения]. Совместное применение указанных методов позволяет выразить матрицу полного сопротивления 2 в (5.1) в виде совокупности подматриц вносим и нссин- отражающих соответственно влияние несимметрии и несинусоидальности питания [c.109]

В общем виде анализ процессов затруднен сложностью корректного представления подматриц 2(+ .) и 2( + ), характеризующих в 2 есим взаимодействие полей прямого и обратного вращения и подматриц вида 2 , выражающих взаимное влияние гармонических питания А -го и н-го порядка в нелинейной системе ЭД. Однако при линеаризации ЭД, полагая, что он сам по себе не генерирует высших гармонических, можно считать, что матрицы вида 2 " обращаются в нулевые, и тогда кесин преобразуется в диагональную матрицу, отражающую возможность независимого рассмотрения влияния каждой к-й гармонической. Это позволяет применить принцип суперпозиции. [c.109]

Так как, в свою очередь, влияние различия параметров по продольной и поперечной осям на средний асинхронный момент ЭД весьма незначительно, то для всех высших гармонических можно достаточно корректно принять ЭД магнитно и электрически симметричными. При этом матрицы 2(+ ) и 2(.+) обращаются в нулевые, а матрица нссим преобразуется в диагональную. Следовательно, влияние полей прямого и обратного вращения также можно рассматривать независимо друг от друга. Алгоритм анализа несимметричного питания становится аналогичным используемому при гармоническом методе. [c.109]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.153 ]

Моделирование конструкций в среде MSC.visual NASTRAN для Windows (2004) -- [ c.51 , c.77 , c.436 , c.447 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.256 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.401 , c.402 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.97 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.312 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...