Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Системы Гамильтона

Получаем завершающий интеграл системы Гамильтона  [c.679]

Подобно лагранжевым системам, с одной стороны, и системам Гамильтона— с другой, эта система уравнений зависит тоже от одной-единственной функции SR. Ее можно назвать гамильтоновой относительно переменных 9i. 92,. ... 9m и соответствующих количеств движения р и лагранжевой относительно остальных q.  [c.365]

Здесь уместно следующее замечание, аналогичное сделанному в конце предыдущего пункта. Уравнения (56 ), (56"), которым удовлетворяет действие А ( ( ), в зависимости от того, рассматриваются ли в качестве независимых переменных q или были найдены Гамильтоном, который показал также, какую пользу можно извлечь из действия А как для интегрирования соответствующей системы Гамильтона, так и для обнаружения ее важных свойств. Якоби принадлежит также и в этом частном случае кинетического потенциала, не зависящего от t, более легкий метод интегрирования гамильтоновой системы, полностью развитый в п. 39 предыдущей главы и основанный на знании какого-нибудь полного интеграла только одного уравнения (56 ).  [c.447]


Эту формулу можно вывести непосредственно из (23.2.6), не ссылаясь на результаты 21.7.) Функцию р (t) можно рассматривать как дивергенцию А векторного нолях в момент t в невозмущенном движении. Если для системы величина А тождественно равна нулю (как это имеет место, например, для системы Гамильтона), то в течение всего времени / = 1 (см. 22.6).  [c.460]

УРАВНЕНИЯ В ВАРИАЦИЯХ ДЛЯ СИСТЕМЫ ГАМИЛЬТОНА  [c.469]

Уравнения в вариациях для системы Гамильтона. Если исходные уравнения движения имеют гамильтонову форму и допускают периодическое решение, то два характеристических показателя равны нулю. Кроме того, если ft есть собственное значение матрицы монодромии, то 1/pi и [х также являются собственными значениями. Таким образом, если характеристический показатель % не является ни вещественным, ни чисто мнимым, то другие характеристические показатели равны — к, к и —А,. Если же характеристический показатель % является вещественным или чисто мнимым, то другой характеристический показатель равен —X.  [c.469]

Можно дать новое, весьма изящное доказательство теоремы Пуассона ( 22.3). Возьмем в качестве функции ф известный интеграл исходной системы Гамильтона, при этом семейство траекторий в фазовом пространстве преобразуется само в себя, т. е. каждая траектория преобразуется в другую, близкую траекторию системы. Если а з (д р t) есть другой интеграл уравнений Гамильтона, то приращение его при контактном преобразовании (т. е. разность г]) Q Р i) — г (д р t)) будет равно (г з, ф) эта последняя величина остается постоянной, поскольку преобразованная траектория является одновременно траекторией исходной системы. Таким образом, (г ), ф) является функцией от (д р г), которая сохраняет постоянное значение вдоль траекторий гамильтоновой системы, иными словами, если ф и г з — известные интегралы уравнений Гамильтона, то (t 5, ф) также будет интегралом этих уравнений, и теорема Пуассона, таким образом, доказана.  [c.518]

Тем не менее можно указать такое свойство устойчивого положения равновесия, которое сохраняется при переходе к точным уравнениям. Для системы Гамильтона, имеющей пару сопряженных чисто мнимых собственных значений ip,g, это свойство заключается в том, что в окрестности положения равновесия существует семейство периодических движений. Элементы этого семейства зависят от вещественного параметра р они существуют для достаточно малых значений р и при р О стремятся к равновесному решению (при котором изображающая точка находится в покое в начале координат). Период а (р) при р О стремится к значению 2я/цо-  [c.603]


Системы Гамильтона и их интегральные инварианты  [c.347]

Системы Гамильтона длительно и настойчиво изучались как в аналитическом, так и качественном планах. Среди них есть и очень простые (полностью интегрируемые) системы, и очень сложные.  [c.21]

Это описание продолжается в П3.2, посвященном различным вопросам физической интерпретации операторов. Дается понятие оператора полной энергии системы (гамильтониана), вводятся квантовые скобки Пуассона и поясняется оператор дифференцирования по времени. Говорится также и о матричном представлении физических величин. Среди операторов физических величин рассматриваются базовые операторы радиуса-вектора, потенциальной и кинетической энергии, импульса, углового момента, инверсии.  [c.458]

В диссипативных системах Гамильтона-Якоби [63] функция 5 комплексная  [c.61]

Диссипативная система Гамильтона-Якоби задаётся двумя вещественными функциями /1, /2 переменных q, t, и сводится к уравнению Гамильтона-Якоби с комплекснозначной функцией Гамильтона.  [c.61]

Делается это так. Пусть общее решение системы Гамильтона q = Нр, р= -Uq, g, p) известно  [c.300]

В силу установленной выше связи между системой Гамильтона и уравнением Гамильтона-Якоби эти уравнения разрешимы относительно 5, и их решение может быть записано в виде  [c.300]

Задача интегрирования системы Гамильтона по трудности эквивалентна задаче интегрирования уравнения Гамильтона-Якоби. Поэтому хотя установленная в предыдущем параграфе связь между этими объектами и являются полезной, но она не продвигает ни на шаг в деле построения решений.  [c.301]

Общих методов построения точных решений системы Гамильтона (или уравнения Гамильтона-Якоби) не существует.  [c.301]

Содержательность теоремы Лиувилля заключается в том, что она показывает, как, зная п первых интегралов системы Гамильтона 2п-го порядка, можно свести всю задачу к квадратурам (обращение функций и взятие интегралов). Известно, что для системы 2п обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка для этой цели необходимо знание 2п - 1 первых интегралов.  [c.301]

Теорема Лиувилля. Пусть система Гамильтона q = Tip, р = = —Tiq, (9, р) имеет п первых интегралов в инволюции Hk[q, р) (f = 1,. . ., п) (два первых интеграла находятся в инволюции, если их скобка Пуассона равна нулю).  [c.301]

Доказательство. Положим р = р ,. . ., / ), q = = д ,. . ., дп). Тогда система Гамильтона примет вид d, ан d дН  [c.64]

В частности, для системы Гамильтона имеем  [c.66]

Конструктивное решение -задачи на собственные значения и собственные функции полного набора операторов Казимира требуется для целого ряда физических приложений теории представлений групп, в том числе при изучении квантования нелинейных динамических систем, ассоциируемых с алгебраической структурой полупростых групп Ли (см. гл. VII). При этом выбор того или иного разложения группы через ее подгруппы приводит, вообще говоря, к физически неэквивалентным квантовым системам, гамильтонианы которых отождествляются с квадратичными операторами Казимира, а волновые функции — с собственными функциями последних.  [c.84]

Следствия. 1. Устойчивость в системе Гамильтона всегда нейтральная если равновесие устойчиво, то вещественные части всех собственных чисел равны нулю.  [c.270]

Применительно к бесконечномерным (полевым) системам гамильтонов подход стал широко использоваться около четырех десятилетий назад. До тех пор бесконечномерные аналоги гамильтонова формализма рассматривались лишь в связи с нуждами квантовой теории поля [2]. Осознание общефизического значения гамильтонова подхода произошло после того,  [c.179]

Заметим, что в дальнейшем преобразование произвольной системы Гамильтона к системе с функцией //простой структуры удается осуществить с ромощью свободного канонического преобразования. Свободное же каноническое преобразование не является точечным. Таким образом, неточечные канонические преобразования играют суш,ественную роль в теории гамильтоновых систем.  [c.154]

Рассмотрим вместо системы Гамильтона систему общего вида (30.2.3). Правые части Х . при эс = О обращаются в нуль. Предполоя им, что каждая из функций Хг при достаточно малых х может быть представлена степенным рядом по переменным х , х , . х с вещественными коэффициентами и без постоянного члена. Линейное приближение имеет вид (30.2.4). Будем предполагать, что матрица А обладает следующими свойствами. Все собственные значения мЛт этой матрицы различны два  [c.603]


Гамильтоновы динамические системы. В задачах небесной механики и теоретической физики значительную роль играют гамильтоновые системы и близкие к ним при учете диссипативных эффектов. Система Гамильтона — это динамическая система, уравнения движепия которой записываются с помощью единственной функции Гамильтона H(q, р) в виде  [c.21]

Решение этой системы qi = t -f onst, qk = onst [k ф 1), pk = onst (f = l,...,n) следует подставить в уравнения канонической замены, выраженные относительно старых переменных q = q q,p), р = p[q, p), чтобы получить общее решение исходой системы Гамильтона. Функция W q, р) носит название характеристической функции системы.  [c.301]

Уравнения Лагранжа 2-го рода представляют собой систему обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка относительно обобщенных координат. Число уравнений Лагранжа равно числу степеней свободы механической системы. Гамильтон указал меюд преобразования 5 уравнений Лагранжа  [c.511]

Следовательно, данную систему (11) дифференциальных уравнений первого порядка можно назвать эквивалентной расширенной системе (11), (12) тоже первого порядка с 2п переменными Ж1,. .., ж , 1,. .., гп, так как решение одной из этих систем дает решение другой. Но расширенная система (11), (12) есть система Гамильтона с сопря- кенными переменными х-1, Zi и с главной функцией, равной  [c.69]


Смотреть страницы где упоминается термин Системы Гамильтона : [c.69]    [c.452]    [c.635]    [c.238]    [c.357]    [c.357]    [c.367]    [c.398]    [c.398]    [c.407]    [c.457]    [c.9]    [c.779]    [c.294]    [c.295]    [c.113]   
Аналитическая динамика (1999) -- [ c.407 ]



ПОИСК



А. А. Багрец, Д. А. Багрец. Неинтегрируемость гамильтоновых систем вихревой динамики

Адиабатические инварианты многочастотных гамильтоновых систем

Алгоритм нормализации гамильтоновой системы линейных уравнений с периодическими коэффициентами

Алгоритм нормализации гамильтоновой системы линейных уравнений с периодическими коэффициентами . 214. Задача о параметрическом резонансе. Линейные гамильтоновы системы, содержащие малый параметр

Алгоритм нормализации линейных периодических но времени гамильтоновых систем

Бифуркации на цилиндре. Поворот поля Динамические системы на цилиндре, близкие к гамильтоновым

Болотин. Вариационные методы исследования гамильтоновых систем с двумя степенями свободы

Возмущения гамильтоновых систем с некомпактными инвариантными поверхностями

Восемнадцатая лекция. Множитель для уравнении несвободной системы в Гамильтоновой форме

Гамильтон

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

Гамильтона принцип для системы с произвольными связями

Гамильтониан нелинейной системы первого порядка. Обращение интегралов Решение алгебраических и трансцендентных уравнений. Усреднение слабонелинейных систем. Линейные сингулярно-возмущенные уравнения. Система общего вида Гамильтонова теория специальных функций

Гамильтонова система

Гамильтонова система

Гамильтонова система Штекеля

Гамильтонова система алгебраически интегрируема

Гамильтонова система аналитическая

Гамильтонова система вполне интегрируемая

Гамильтонова система вполне интегрируемая глубина сечения прообразов

Гамильтонова система вполне интегрируемая гомеоморфизм разделяющий

Гамильтонова система вполне интегрируемая гомотетия сжимающая

Гамильтонова система геометрически проста

Гамильтонова система и инварианты уравнений движения

Гамильтонова система интегрируемая по Биркгоф

Гамильтонова система комплексная

Гамильтонова система лиувиллева

Гамильтонова система натуральная

Гамильтонова система невырожденная

Гамильтонова система неприводимая

Гамильтонова система обратимая

Гамильтонова система с гироскопическими силаКш

Гамильтонова система с симметрией

Гамильтонова система с экспонециальным взаимодействием

Гамильтонова система уравнений

Гамильтонова форма уравнений движения для различных систем переменных

Гамильтоновы и лагранжевы системы

Гамильтоновы системы как канонические отображения

Гамильтоновы системы, мало отличающиеся от интегрируемых

Гамильтоновы системы. Теорема Лиувилля-Арнольда

Гидродинамика гамильтоновых систем

Группы монодромии гамильтоновых систем с однозначными интегралами

Двадцатая лекция. Доказательство того, что интегральные уравнения, выведенные из полного решения Гамильтонова уравнения в частных производных, действительно удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений, уравнение Гамильтона для случаи свободного движения

Динамическая система гамильтонов

Динамическая система гамильтонов ra-yccoiBciKa

Динамическая система гамильтонов диссипативная

Динамическая система гамильтонов интегрируемая

Динамическая система гамильтонов с дискретным временем

Динамическая система гамильтонов с непрерывным временем

Динамическая система гамильтонов с особенностями

Динамическая система гамильтонов эргодическая

Добавление 7. Нормальные формы гамильтоновых систем вблизи неподвижных точек и замкнутых траекторий

Доикина правило об интегралах гамильтоновой системы

Дополнение Б. Теория бифуркаций в гамильтоновых системах

Задача о параметрическом резонансе. Линейные гамильтоновы системы, содержащие малый параметр

Зэк гамильтоново

Изоморфизмы некоторых интегрируемых гамильтоновых систем

Инварианты гамильтоновых систем

Интегрирование гамильтоновых систем

Исследование устойчивости системы с функцией Гамильтона

Классическая теория возмущений . 183. О линейных гамильтоновых системах дифференциальных уравнений

Краткий обзор различных подходов к интегрируемости гамильтоновых систем

Лагранжиан, функционал действия. Принцип Гамильтона-Остроградского (или принцип наименьшего действия) Первые интегралы. Теорема Нетер. Движение системы во внешнем поле. Лагранжиан заряженной частицы в заданном электромагнитном поле. Вектор-потенциал магнитного поля соленоида Движение относительно неинерциальных систем отсчета

Лапласа в полярной системе координат оператор Гамильтона (W.R.Hamilton)

Лемма Уинтнера для гамильтоновых систем

Малые колебания и устойчивость в гамильтоновых системах

Маркеев. Устойчивость гамильтоновых систем

Метод Гамильтона для непрерывных систем

Метод точечных отображений в- задачах нормализации и устойчивости нелинейных гамильтоновых систем

Методы Лагранжа и Гамильтона для непрерывных систем и полей

Множитель последний Якоби приложение к гамильтоновой системе с двумя степенями свободы

Не интегрируемость гамильтоновых систем, мало отличающихся от интегрируемых

Некоторые методы интегрирования гамильтоновых систем

Нормализация гамильтоновой системы линейных уравнений с периодическими коэффициентами

Нормализация двумерных гамильтоновых систем (нерезонансный случай)

Нормализация двумерных гамильтоновых систем (резонансный случай)

Нормализация линейных гамильтоновых систем

Нормальная ферма автономной системы линейных гамильтоновых уравнений в случае простых чисто мнимых корней характеристического уравнения

Нормальная форма автономной гамильтоновой системы в случае простых чисто мнимых собственных значений

Нормальная форма системы Гамильтона

Нормальные формы гамильтоновых систем около замкнутых траекторий

Нормальные формы гамильтоновых систем около равновесия

О линейных гамильтоновых системах дифференциальных уравнений

О линейных системах с периодическими коэффициента. 244. Устойчивость линейных гамильтоновых систем с периодическими коэффициентами

О преобразовании времени и функции Гамильтона в склерономных системах

О приведении уравнений движения динамической системы к гамильтоновой форме

О принципе Гамильтона-Остроградского в теории реономных систем

О принципе Гамильтона-Остроградского при импульсивных движениях динамических систем

Об устойчивости гамильтоновых систем

Об устойчивости многомерных гамильтоновых систем

Об устойчивости положепий равновесия гамильтоновых систем

Обобщение принципа Гамильтона на неконсервативные и неголономные системы

Обобщенные координаты. Уравнения Лагранжа второго рода. Обобщенные импульс и энергия. Принцип Гамильтона. Движение в неинерциальной системе отсчета Движение частицы по поверхности

Основной и универсальный классические интегральные инварианты гамильтоновых систем

Основные представления о гамильтоновых системах и скобках Пуассона на бесконечномерных фазовых пространствах

Основные результаты лагранжевой и гамильтоновой аналитической механики систем с конечным числом степеней свободы

Основы метода Депри—Хори в теории возмущений гамильтоновых систем

Относительная система координат . 3.5. Разложение функции Гамильтона

Относительный интегральный инвариант системы Гамильтона

Первые интегралы гамильтоновых систем Теорема Якоби-Пуассона. Уравнения Уиттекера

Первые интегралы уравнений Гамильтона и интегрируемые системы

Полиномиальные интегралы гамильтоновых систем

Полиномиальные интегралы гамильтоновых систем с экспоненциальным взаимодействием

Понижение порядка системы Гамильтона при помощи интеграла энергии

Преобразование Биркгофа Приближенное интегрирование гамильтоновой системы уравнений вблизи положения равновесия

Преобразование Бпркгофа. Приближенное интегрирование гамильтоновой системы уравнении вблизи положешш равновесия

Преобразование Лежандра. Гамильтониан. Канонические уравнения. Функционал уравнений Гамильтона. Скобки Пуассона. Теорема Пуассона. Расширенное фазовое пространство. Интегрируемость гамильтоновых систем. Фазовый поТеоремаЛиувилля Канонические преобразования

Применение принципа Гамильтона — Остроградского к неголономным системам

Принцип Гамильтона для консервативных голономпых систем

Принцип Гамильтона и уравнения Лагранжа для механических систем

Принцип Гамильтона приложение к распределенным системам

Принцип Гамильтона — Остроградского для упругих распределенных систем

Принцип Гамильтона-Остроградского для одномерных систем с движущимися границами

Принцип Гамильтона— Остроградского для системы в потенциальном поле сил

Принцип предикативности. Некоторые свойства гамильтоновых систем

Распространение принципа Гамильтона и принципа наименьшего действии на неголономные системы

Распространение принципа Гамильтона на пекопеорватнвпые динамические системы

Связь законов сохранения со свойствами симметрии гамильтоновых систем

Секулярные члены. Методы усреднения гамильтоновых систем. Каноническое преобразование к медленным переменным. Локализация энергии в нелинейной системе. Параметрический резонанс. Система в быстроосциллирующем поле Заряженная частица в высокочастотном поле Метод удвоения переменных

Симплектическая геометрия Кокасательные расслоения Гамильтоновы векторные поля и потоки Скобки Пуассона Интегрируемые системы Контактные системы

Симплектическая структура и линейные гамильтоновы системы

Система уравнений в форме Гамильтона

Системы Гамильтона диссипативные

Системы Гамильтона и их интегральные инварианты

Системы Гамильтона нзонернметрические

Системы Гамильтона с трением

Системы Гамильтона с циклическими координатами

Системы Гамильтона энергии полная

Теорема Арнольда о существовании условно-периодических решений гамильтоновых систем

Теорема Арнольда—Мозера об устойчивости гамильтоновой системы с одной степенью свободы в общем эллиптическом случае

Теорема Гамильтона—Якоби кинетического момента системы свободных материальных точе

Теорема Гамильтона—Якоби кинетической энергии системы свободных материальных точе

Теорема Гамильтона—Якоби консервативной системы

Теорема Лиувилля о вполне интегрируемых гамильтоновых системах

Теорема Лиувилля об интегрируемости гамильтоновой системы в квадратурах

Теорема Лиувплля об интегрируемости гамильтоновой системы в квадратурах

Теорема Пуанкаре о несуществовании однозначных аналитических первых интегралов гамильтоновой системы

Теорема Пуассона об интеграле гамильтоновой системы

Теорема о понижении порядка автономной системы уравнений Гамильтона . Теорема Лиувилля

Теоремы Арнольда об устойчивости решения гамильтоновой систем

Теоремы Арнольда об устойчивости решения гамильтоновой системы в общем эллиптическом случае

Удвоение в гамильтоновых системах

Уравнение Гамильтона — Якоби для консервативных и обобщенно консервативных систем

Уравнение Гамильтона-Якоби для систем с циклическими

Уравнение Гамильтона—Якоби в неинерциальной систем

Уравнение Гамильтона—Якоби в эллипсоидальных переменПонижение порядка системы уравнений плоской ограниченной круговой задачи трех тел

Уравнения Гамильтона (системы

Уравнения Гамильтона в ортогональной системе

Уравнения Гамильтона для вихревых в ортогональной системе

Уравнения Гамильтона для вихревых в сферической системе

Уравнения Гамильтона для вихревых в цилиндрической системе

Уравнения Гамильтона для жидкости в декартовой системе

Уравнения Гамильтона для непрерывных систем

Уравнения Гамильтона системы свободных материальных точек

Уравнения Гамильтона — Якоби для систем с циклическими координатами

Уравнения в вариациях для системы Гамильтона

Усреднение в гамильтоновых системах

Устойчивость автономной гамильтоновой системы с двумя степенями свободы

Устойчивость линейных гамильтоновых систем с периодическими коэффициентами

Устойчивость линейных гамильтоновых систем с постоянными коэффициентами

Устойчивость многомерных гамильтоновых систем для большинства начальных условий. Результаты Арнольда

Устойчивость положений равновесия гамильтоновых систем с одной степенью свободы

Устойчивость равновесий гамильтоновых систем с двумя степенями свободы при резонансах

Устойчивость систем Гамильтона

Фазовый поток гамильтоновой системы — каноническое преобразование

Формальная процедура теории возмущений для гамильтоновых систем

Функция Гамильтона в неинерциальной системе

Функция Гамильтона системы

Характеристические показатели гамильтоновых систем



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте