Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнения волновые

Уравнение (10.19) называется уравнением волновых нормалей Френеля и позволяет определить скорость по нормали в зависимости от направления нормали N, заданного Nx, N у, N,, и от свойства кристалла, заданного главными скоростями y.v, Vy, или главными диэлектрическими проницаемостями е, ., е.у, t%. Отметим, что v, , (л — скорости света в случае, когда колебания вектора электрической индукции совершаются по главным диэлектрическим осям, а Уд/ — скорость световой волны для произвольного направления, но перпендикулярной фронту волны вектора D и, следовательно, направленной по нормали N.  [c.252]


Угол Брюстера 49, 50, 52, 226 Ультрафиолетовая катастрофа 331 Уравнение волновых нормален Френеля 252  [c.429]

Узлов линии — см. Линии узлов Уравнение волновое 275  [c.345]

Е. В. Александров рассмотрел основные уравнения волновой теории удара, связывающие силу и скорости двух тел (1 и 2),  [c.9]

Равенство (9.99) выражает известное уравнение волновой механики-уравнение Шредингера.  [c.342]

Несмотря на радикальное отличие новых идей от концепций старой физики, основной чертой дифференциальных уравнений волновой механики является их самосопряженность. Это означает, что они получаются из вариационного принципа. Поэтому, несмотря на все различия в интерпретациях, вариационные принципы механики продолжают играть важную роль в описании всех явлений природы.  [c.395]

ИЗОБРАЖЕНИЙ МЕТОД — один из методов решения краевых задач матем. физики (для Гельмгольца уравнения, Пуассона уравнения, волнового уравнения и др.), заключающийся в сведении исходной задачи отыскания поля заданных (сторонних) источников в присутствии граничных поверхностей к расчёту поля тех же и нек-рых добавочных (фиктивных) источников в безграничной среде. Последние помещаются вне области отыскания поля исходной задачи и наз. источниками-изображениями. Их величина и положение определяют ся формой граничных поверхностей и видом граничных условий.  [c.114]

Явными методами обычно решаются параболические уравнения (уравнение теплопроводности) и гиперболические уравнения (волновое). На наш взгляд, такое деление чисто условно. Как параболические, так и гиперболические уравнения могут быть решены в неявном виде, причем такой способ решения обладает рядом преимуществ.  [c.211]

Удельная численность промышленно-производственного персонала 442 Узел сетки 151, 152, 160, 164, 165 Упругость 400 Уравнение волновое 108  [c.520]

Уравнение (4.2.10) называется уравнением волновых нормалей Френеля. Его решения дают главные значения показателей преломления, а выражение (4.2.11) определяет направления поляризации независимых волн, которые могут распространяться в кристалле. Уравнение (4.2.10) является квадратичным относительное . Поэтому каждому направлению распространения (из набора s , s , s ) соответствуют два решения для (задача 4.2). Для полного решения задачи мы должны подставить каждое из значений в выражение (4.2.11), что позволяет определить поляризации соответствующих независимых волн. Можно показать, что для непоглощающей среды эти независимые волны линейно поляризованы, поскольку в (4.2.11) все величины являются вещественными. Пусть Е, и Ej — векторы электрического поля, а D, и Dj — векторы электрического смещения линейно поляризованных независимых волн, соответствующих n и Из уравнения Максвелла V D = О следует, что D, и Dj ортогональны s. Поскольку Dj-Dj = О, три вектора D,, и s образуют взаимно ортогональную тройку векторов и могут быть выбраны в качестве системы координат при описании многих физических явлений, в том числе и оптической активности. Согласно уравнениям Максвелла, векторы D, Е и Н связаны между собой соотношениями  [c.84]


Если мы освободим от дробей уравнение волновой поверхности, оно примет вид  [c.28]

Уравнение волновой поверхности в этом случае принимает такой вид  [c.29]

Запишем уравнение волновой поверхности в виде  [c.110]

Приравнивая в уравнении волновой поверхности текущую координату х величине получаем уравнение линии пересечения волновой поверхности с плоскостью Р  [c.110]

Уравнение волновой аберрации примет вид  [c.115]

После дифференцирования уравнения волновой аберрации в частных производных получим формулы для поперечных аберраций  [c.131]

Уравнение волновой сферической аберрации принимает вид  [c.132]

Уравнение волновой сферической аберрации представится в виде  [c.133]

Как и в предыдущем случае, уравнение волновой аберрации разлагается на четыре множителя но при этом две прямые, не совпадающие с осью абсцисс, вдоль которых волновые аберрации тоже становятся равными нулю, будут составлять с этой осью углы, тангенсы которых равны ]/б.  [c.133]

Продолжая этот процесс, можно последовательно выделять уравнения все более и более высокого порядка. Как видно из выписанных уравнений, уравнения п-го приближения линейны относительно и р("> и содержат в правой части только величины меньшего порядка малости, определяемые из уравнений предыдущих приближений. Таким образом, метод малого параметра позволяет свести решения нелинейных уравнений, вообгце говоря, к бесконечной системе линейных уравнений. Отметим, что все эти уравнения — волновые уравнения с правой частью. Например, (2.14) после преобразования можно представить в виде  [c.59]

Уравнения волнового движения  [c.19]

Угол излучения 118 Узел сопротивлений 65 Уравнение волновое 9  [c.269]

В линейной теории вычисления могут быть проведены относительно простыми аналитическими средствами, так как линеаризированные уравнения потока в основном совпадают с уравнениями волнового движения малой амплитуды. Следовательно, многие хорошо известные методы теории волн могут быть применены в такой упрощенной сверхзвуковой аэродинамике это особенно справедливо для случая тонких тел вращения (например, для фюзеляжа самолета, корпуса снаряда и для плоских тел, подобных крылу самолета). В этих случаях может быть сделано дальнейшее упрощение, которое касается граничных условий задачи, а именно, требования плавного обтекания. Это условие определяет, в случае осесимметричного потока, направление вектора скорости на поверхности, а в случае плоского тела — направление составляющей вектора скорости, лежащей в плоскости нормальной к средней поверхности тела. Линеаризированные дифференциальные уравнения при указанных граничных условиях можно решить точно, но, обычно, приходится применять численные и графические методы. Поэтому желательно дальнейшее упрощение задачи, которое достигается с помощью предельного перехода от точных граничных условий к условиям, относящимся к оси тела вращения или к плоскости плана крыла вместо действительной поверхности. Приводимые ниже результаты основаны на этом приближении. Строго говоря, только это приближение согласуется с допущениями линейной теории, потому что если удовлетворить граничным условиям на действительной поверхности, то, в рассмотрение, вообще, войдут члены высшего порядка, которые были отброшены в дифференциальных уравнениях.  [c.13]

Величину угла на гребне волны легко подсчитать, пользуясь граничным условием (5) и свойствами конформных отображений. В самом деле, пусть угол на гребне волны (О, Уо) равен а (рис. 54), тогда в окрестности точки д = О уравнение волновой поверхности должно иметь вид  [c.180]

Поскольку для точек свободной поверхности- координата Z мала, можем принять и тогда после подстановки в (15,10а) получим уравнение волнового профиля  [c.310]

Волновой профиль. Уравнение волнового профиля при потенциале скорости находим из основного уравнения (15.10а)  [c.315]

Составим уравнение волнового профиля, исходя из исходных уравнений круговых движений частиц жидкости  [c.325]

Волновой профиль. Уравнение волнового профиля получим в результате сложения уравнений (15.43) в таком виде (полагаем i= 2)  [c.327]


Уравнение волнового профиля для участка Ах получим из (15.45) в таком виде  [c.328]

Длину одной группы волн можно определить следующим образом. Рассмотрим уравнение волнового профиля  [c.329]

Легко видеть, что это уравнение волнового профиля стоячих волн (15.25).  [c.334]

Это уравнение сходно с уравнением волнового профиля для прогрессивных волн при к—оо.  [c.336]

В плоскости рассеяния, совпадающей с плоскостью главного сечения, величина 5п = п — п для данного угла (3 достигает максимального значения. Пусть направление сечения экрана Э указанной плоскостью задается осью Z. Для определения размеров интерференционных фигур вдоль оси Z необходимо установить зависимость п — П13 в данной плоскости. С этой целью воспользуемся уравнением волновых нормалей Френеля. Следуя [37, 38] запишем нужное нам соотношение, вытекающее из уравнения волновых нормалей, в виде приближенного равенства  [c.31]

Представим уравнение волнового фронта в виде  [c.15]

Для получения динамического уравнения волнового процесса (в частности, гидравлического удара) составим уравнение Бер-, нулли для сечений 0-0 и /-/, введя координату х = L s, где L — полная длина трубы. При этом допустим, что Но = onst,  [c.194]

Это унифицирующее свойство вариационного принципа понстине замечательно. Хотя современная физика существенно отошла в своем развитии от старого курса вследствие появления теории относительности и квантовой теории, тем не менее идея о получении основных уравнений природы из вариационных принцииов сохранилась. И уравнения теории относительности, и уравнения волновой механики получаются, подобно более старым уравнениям физики, из принципа наименьшего действия . Только функцию Лагранжа L определяют по-разному.  [c.140]

Но на основании дисперсионного уравнения волновое число kg в данном идеальном волноводе может принимать только дискретный ряд значений k (m) = mnjh. Отсюда следует, что углы 8, под которыми могут распространяться в волноводе плоские волны, имеют дискретные значения  [c.324]

V указанной камеры и были при различных значениях V/(f/) (где / — площадь сечения канала) получены значения Ы. Расчеты проводились без учета сил трения и при принятии процессов изменения состояния воздуха в канале и в камере адиабатическими. На рис. 44.2, г 1 — экспериментальная и 2 —расчетная характеристики 6t = (f Vlfl), приведенные в указанной работе. Экстраполируя характеристику 1 за пределы полученного из опытов ее участка, можно получить данные для случая V —>0. При этом опытное значение Ы получается большим, чем по расчету, проводимому на основе использования уравнений волнового процесса. По опытным данным, полученным в ИАТ(ТК), о которых упоминается в работе [5], для коммуникационных каналов с малыми размерами проходного сечения (порядка 1,5 мм) время передачи практически полной мощности сигналов мало отличается от времени распространения звука по длине канала (опыты были проведены с каналами длиной 150—1000 мм) однако и оно несколько больше чем Тз.  [c.408]

Поверхность равной фазы определяется фазовьш членом в выражении (3.29). Приравняем фазу в произвольной точке поверхности (х, у, z) фазе в точке пересечения эквифазной поверхности с осью пучка (О, О, Zq). Это даст уравнение волновой поверхности  [c.61]


Смотреть страницы где упоминается термин Уравнения волновые : [c.429]    [c.354]    [c.158]    [c.239]    [c.308]    [c.166]    [c.278]    [c.326]    [c.511]   
Оптика (1977) -- [ c.23 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.533 ]

Волоконные оптические линии связи (1988) -- [ c.24 , c.25 ]

Механика трещин Изд.2 (1990) -- [ c.176 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.225 ]



ПОИСК



Анализ волнового уравнения и расчет скорости звука

Аппроксимация волнового фронта кубическим уравнением теория Эри

Асимптотическое решение волнового уравнения

Асимптотическое решение скалярного волнового уравнения

Векторная форма волновых уравнений

Волновое действие уравнение для него

Волновое и дисперсионное уравнения

Волновое уравнение Дирака для электрона

Волновое уравнение Шредингера

Волновое уравнение в газах и жидкостях

Волновое уравнение в газах и жидкостях на струне

Волновое уравнение в произвольно движущейся системе координат

Волновое уравнение в произвольных криволинейных в сферических координатах

Волновое уравнение в произвольных криволинейных координатах

Волновое уравнение в произвольных криволинейных свободной частицы

Волновое уравнение в произвольных криволинейных частицы в магнитном

Волновое уравнение в произвольных криволинейных частицы в потенциальном

Волновое уравнение в форме Филлипса

Волновое уравнение в электромагнитных волн

Волновое уравнение динамики идеальной сжимаемой жидкости

Волновое уравнение для атомных систем

Волновое уравнение для волн

Волновое уравнение для волн де Бройля

Волновое уравнение для звука в слоистой жидкости

Волновое уравнение для магнитного поля

Волновое уравнение для неоднородной среды

Волновое уравнение для плоских вола

Волновое уравнение для плоских вола в среде без потерь

Волновое уравнение для плоских вола с потерями

Волновое уравнение для плоских трехмерное

Волновое уравнение для потенциалов

Волновое уравнение для потока жидкости

Волновое уравнение для сферических воли

Волновое уравнение для сферических и цилиндрических волн

Волновое уравнение для упругих волн в стержне

Волновое уравнение и его решение

Волновое уравнение и его решения для плоских волн

Волновое уравнение и краевые условия

Волновое уравнение и монохроматические плоские волны

Волновое уравнение и скорость Света

Волновое уравнение математические сведения

Волновое уравнение одномерное

Волновое уравнение решение для полоскового лазера

Волновое уравнение рупора

Волновое уравнение электрического поля

Волновое уравнение — треугольник

Волновое уравнение — треугольник определенности

Волновое уравнение, описывающее

Волновое уравнение, описывающее некогерентное

Волновое уравнение, описывающее распространение взаимной когерентности

Волновое уравнение. Плеская волна

Волновое уравнение. Скорость электромагнитных волн

Волновое уравнение. Стоячие волны. Нормальные моды колебаний Ряды Фурье. Начальные условия. Коэффициенты рядов. Возбуждение струны щипком и ударом. Энергия колебания Вынужденные колебания

Волновые движения в бесконечном цилиндре. Общее ре0 шение уравнений

Волновые уравнения - Интегрирование методом Фурье

Волновые уравнения акустики жидкостей и газов

Волновые уравнения для пьезоэлектрической среды

Волновые уравнения, применение преобразований Фурье

Волновые уравнения, применение преобразований Фурье электродинамики

Волны в трубе. Уравнение неразрывности. Сжимаемость газа. Волновое уравнение. Энергия плоской волны. Интенсивность звука Речь, музыка и слух. Шкала громкости. Мощность звука. Распределение энергии звука по частоте. Гласные Распространение звука в трубах

Вывод волнового уравнения для напряженности электрического поля

Движущаяся среда волновое уравнение источник в ней

Движущаяся среда волновое уравнение распространение в ней ударной волны

Движущаяся среда, волновое уравнение для нее

Двухзеркальные резонаторы (волновое приближение) Вывод основных уравнений. Задачи волнового рассмотрения

Дельта-функция и неоднородное волновое уравнение

Дифференциальное уравнение волновое Максвелла

Дифференциальное уравнение волновое гиперболическое

Дифференциальное уравнение волновое импульса

Дифференциальное уравнение волновое капиллярного впитываний

Дифференциальное уравнение волновое кинетической

Дифференциальное уравнение волновое массы

Дифференциальное уравнение волновое момента количества движения

Дифференциальное уравнение волновое потенциальной

Дифференциальное уравнение волновое тепла

Задача о взрыве сильном волнового уравнения

Звука скорость, волновое уравнени

Звука скорость, волновое уравнени замороженная

Звука скорость, волновое уравнени определение

Звука скорость, волновое уравнени равновесная

Излучение и рассеяние звука Волновое уравнение

Импульсный метод решения волнового уравнения

Инвариантные преобразования волнового уравнения

Интегральная форма волнового уравнения

Интегральное уравнение задачи обтекания твердого тела волновым потоком

Интегрирование волнового уравнения

Интерпретация решения волнового уравнения

Классическое волновое уравнение

Классическое волновое уравнение трехмерное

Линейное волновое уравнение волновая терминология. . Общее линейное уравнение дисперсионное соотношение

Массовый и поляризационный операторы. Эффективное волновое уравнение

Модельное волновое уравнение

Напряжения в стержне. Изгибающие моменты и тангенциальные силы. Волновое уравнение для стержня. Волновое движение в бесконечном стержне Простое гармоническое колебание

Некоторые частные решения волнового уравнения

Неоднородное волновое уравнение

Нестационарные и стационарные волновые уравнения движения жидкостей

Области приложений волнового уравнения

Образование волны. Волновое уравнение

Общее решение волнового уравнения

Общее решение линейного волнового уравнения

Операторный метод решения волнового уравнения

Основы квантовой механики б Волновые свойства микрочастиц б Уравнение Шредингера

Периодические волновые пакеты описываемые уравнением

Плоская волна. Структура одномерного волнового уравнения

Постановка задачи. Уравнение Шредингера в представлении взаимодействия. Вычисление поправок к волновым функциям Задачи

Почему нормировка действня-оптрошш-информацин приводит к волновым уравнениям в комплексной форме

Приведение волнового уравнения к обыкновенному дифференциальному уравнению по времени

Принцип суперпозиции воли . 16. Волновое уравнение

Пропагаторы волн (функции Грина) для обобщенного волнового уравнения с абелевой особенностью наследственного ядра

Пуассона решение волнового уравнения

Разделение переменных в волновом уравнении однородные тела

Распространение ультразвука в изотропном твердом теле Волновое уравнение для безграничного твердого тела

Рассмотрение волнового уравнения

Релятивистское волновое уравнени

Ремер решения волнового уравнения

Решение Кельвина неоднородное волнового уравнения

Решение векторного волнового уравнения

Решение волнового уравнения в сферических координатах

Решение волнового уравнения для сферической волны

Решение волнового уравнения интегрированием частотноволнового спектра

Решение волнового уравнения с волнами плоскими, общее

Решение волнового уравнения, основанное на методе Кирхгофа

Решение неоднородного волнового уравнения

Сведение краевой задачи I к краевым задачам для волнового уравнения

Система волновых уравнений

Скалярное волновое уравнение

Струна, нагруженная одинаковыми телами, расположенными на одинаковом расстоянии друг от друга Волновое уравнение

Сферические волны Волновое уравнение для сферических волн

Телеграфное (волновое) уравнение

Точные решения волнового уравнения для точечного источника

Трехмерные волновые уравнения

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ волновые

Укороченное волновое уравнение . 3.3.3. Генерация второй и третьей оптических гармоник

Уравнение Бернулли волновое

Уравнение амплитудное для волнового действия

Уравнение волновое (Шрёдингера)

Уравнение волновое Гельмгольца

Уравнение волновое Френеля

Уравнение волновое акустическое

Уравнение волновое в водном растворе

Уравнение волновое в движущейся жидкости

Уравнение волновое волновых нормалей

Уравнение волновое гироскопа основное

Уравнение волновое двумерное

Уравнение волновое динамическое основное

Уравнение волновое дифференциальное

Уравнение волновое для взаимной когерентности

Уравнение волновое для гармонических волн

Уравнение волновое для импеданса

Уравнение волновое конечное

Уравнение волновое маятника

Уравнение волновое модифицированное

Уравнение волновое неголономное

Уравнение волновое неподвижной жидкости

Уравнение волновое объема жидкости

Уравнение волновое одномерное в матричной форме

Уравнение волновое одномерное в перемещениях

Уравнение волновое одномерное в усилиях

Уравнение волновое однородной среде

Уравнение волновое пеголономпое

Уравнение волновое поверхностное

Уравнение волновое продольных колебаний

Уравнение волновое смеси

Уравнение волновое состояния

Уравнение волновое теории удара основное

Уравнение волновое точки в декартовых координатах

Уравнение волновое узком смысле

Уравнение волновое уравнение

Уравнение волновое уравнение

Уравнение волновых нормален Френеля

Уравнение дифференциальное волновое сохранения энтропии

Уравнение дифференциальное волновое теплопроводности

Уравнение дифференциальное волновое энергии

Уравнение переноса усредненной плотности энергии для волнового пакета в диспергирующей среде

Уравнение сохранения для волнового действия

Уравнение эйконала, лучи, волновые фронты

Уравнение эллипсоида волновых нормале

Уравнения в вариациях заряженной частицы в поле волнового пакета

Уравнения волнового движения

Уравнения волновые в двумерной аадаче теории

Уравнения волновые проводящей среды

Уравнения волновых полей в жидкости и твердом теле

Уравнения де Бройля. Плоские волны и фазовая скорость. Волновой пакет и групповая скорость. Несостоятельность гипотезы волнового пакета Экспериментальные подтверждения волновых свойств корпускул

Уравнения лучей и волновых фронтов в окрестности каустики

Уравнения термоупругости волновые

Фока — Леонтовича параболическое волновое уравнение

Формула и дифференциальное уравнение волны. (Формула бегущей волны Дифференциальное волновое уравнение. Монохроматические волны. Сферическая и плоская волны

Френеля уравнение волновых нормалей

Функционально-инвариантные преобразования неодномерных волновых уравнений

Функция Грина параболического параксиальное приближение) волнового уравнения в одноосном кристалле

Характеристики волнового уравнения

Электромагнитные волны. Шкала электромагнитных волн — Уравнения волнового движения

Электромагнитные поля и волновые уравнения в продольно-неоднородной среде

Электроны волновое уравнение



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте