Направление силы

Толкатель А, нагруженный силою Q = 5 н, поднимается равномерно вверх силой Р = 10 н. Угол между направлением силы Р и направлением движения штанги равен а. Определить наибольшую величину угла а, при котором движение толкателя возможно, если коэффициент трения между толкателем А и направляющими В равен / = 0,1, а расстояние х = I. [c.99]

Через начало координат О построенного графика, проведен луч О—1 касательно к положительной части графика силы инерции. За положительное направление силы инерции принято такое, когда эта сила направлена от оси вращения кулачка, т. е. когда она стремится оторвать толкатель от профиля кулачка. [c.222]

Рассмотрим далее вопрос о направлении сил трения для некоторых случаев движения соприкасающихся тел. [c.218]

Единственной неизвестной по величине и направлению силой р, этом уравнении является сила /= 32. Величина ее может быть получена построением по уравнению силового треугольника. Для этого на плане сил на рис. 13.6, б достаточно соединить [c.252]

В этом уравнении неизвестны только величины сил и Величины этих сил определяются построением плана сил. Из произвольно выбранной точки а (рис. 13.7, б) в выбранном масштабе (iiT откладываем силу / 2- В том же масштабе прибавляем к ней силу F . Из точки с откладываем известную силу F , перпендикулярную к оси звена D , а из точки d проводим прямую в направлении силы F l , параллельную оси звена D . Далее из точки а проводим прямую в направлении силы F21, перпендикулярную к оси X — X. Точка е пересечения этих прямых определяет величины реакций 34 и F21. Реакция представлена в масштабе j.f отрезком се, а реакция j 2i—отрезком еа. Из уравнений равновесия звеньев 2 и 3 [c.253]

Силы F , Fr, и F нам известны. Силы F l, и известны по направлению. Сила F ,, параллельна осп DE звена 4, сила перпендикулярна к оси х — х. [c.264]

Для определения величин сил и / строим в произвольно выбранном масштабе Хр план сил (рис. 13,15, б). Для этого нз точки d откладываем силу F . в виде отрезка da. К силе F, прикладываем силу F в виде отрезка аЬ и к ней прикладываем силу F Б виде отрезка Ьс. Через точку с проводим прямую в направлении силы Fbo. т. е. перпендикулярно к оси л — х, а через точку d — в направлении силы F . , т. е. параллельно направлению DE звена 4. Точка е пересечения этих прямых определяет начало вектора силы Fl и конец вектора силы Соединив точку е с точкой а, получим силу F в виде отрезка еа. Реакция F в виде отрезка еЬ определяется, если соединить точки е и Ь. [c.264]

Переходим далее к рассмотрению группы, состоящей из звеньев 2 я 3 (рис. 13.16, а). На эту группу действует внешняя сила Р 4, приложенная в точке D, равная по величине и противоположная по направлению силе сила F , приложенная в точке S3, и пара с моментом М3. [c.265]

Далее рассматриваем равновесие начального звена 1 (рис. 13.17). На него действует сила равная по величине и противоположно направленная силе Линия действия уравновешивающей силы [c.266]

Переносим все эти силы в какую-либо плоскость Го, проведенную через произвольную точку О вала, перпендикулярно к оси Z—2. Для этого в точке О каждый раз прикладываем по две равные, но противоположно направленные силы, величины которых равны F i, и из- Далее складываем все перенесенные силы, для чего строим силовой многоугольник (рис. 13.40, б). Так как величины сил fui, и из пропорциональны произве- [c.293]

Силовой расчет и динамическое исследование механизмов могут быть всегда произведены, если пользоваться принципом возможных перемещений. Согласно этому принципу, если на какую-либо механическую систему действуют силы, то, прибавляя к задаваемым силам силы инерции и давая всей системе возможные для данного ее положения перемещения, получаем ряд элементарных работ, сумма которых должна равняться нулю. Аналитически это может быть представлено так. Пусть к системе приложены силы Fi,F ,F ,. .., причем в число этих сил входят и силы инерции. Обозначим проекции возможных для данного мо.мента перемещений на направления сил F , F , F ,. .., F через 6pj, брз, брз,. .., 8рп. Тогда согласно принципу возможных перемещений при условии, что все связи, наложенные на отдель-ные звенья механизма, — неосвобождающие, будем иметь [c.326]

Fn- Требуется определить приведенную силу. Если приведенную силу обозначить через Fa, а проекцию на направление силы элементарного перемещения точки приложения этой силы — через dpa, то элементарная работа силы Fa выразится так [c.330]

В том случае, когда сила трения в высшей паре не учитывается, направление силы F совпадает с направлением нормали п — п. [c.420]

Ниже этой точки пересечения силы притяжения между молекулами реального газа уменьшают объем до значения, меньшего, чем объем идеального газа при тех же массе, температуре и давлении. При достаточно высоких плотностях (высокие давления и небольшой объем на единицу массы) силы отталкивания между молекулами становятся настолько значительными, что объем реального газа не может быть уменьшен до объема, занимаемого идеальным газом той же массы при тех же температуре и давлении. В этой же точке пересечения противоположно направленные силы отталкивания и притяжения по существу компенсируют друг друга. [c.159]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Ср = 968 Н. Направление силы передачи. На рис. 3.1 червячного редуктора. [c.62]

При установке на концы валов соединительных муфт направление силы неизвестно, поэтому при расчете принимают, что эти реакции совпадают 110 направлению с суммарными реакциями опор от действия сил известного направления (например, окружной, осевой и радиальной сил в зацеплении). [c.80]

Основными нагрузками на валы являются силы от передач. Силы на валы передаются через насаженные на них детали зубчатые или червячные колеса, звездочки, шкивы, муфты. При расчетах принимают, что насаженные на вал детали передают силы и моменты валу на середине своей ширины. Под действием постоянных по величине и направлению сил во вращающихся валах возникают напряжения, изменяющиеся по симметричному циклу. [c.144]

На рис. 9, а показана установка детали по двум параллельным плоскостям. Деталь 5 устанавливают на одну (из двух параллельных) плоскость (А), а другая плоскость (Б) подпирается самоуста-навливающимся штифтом 1 с пружиной 2. Положение фиксируется винтом 3 через вкладыш 4. Стрелками показано направление сил зажатия. [c.45]

Для колеса направление сил противоположно. При этом F — радиальная сила, а Fr — осевая. [c.131]

По данным предыдущей задачи определить величину горизонтально направленной силы Р, при которой тело будет равно- [c.61]

Когда пьезометрическая плоскость пересекает стенку, эпюра нагрузки изменяет знак на рис. II—3 показаны эпюры нагрузки и силы давления на стенку для трех характерных положений пьезометрической плоскости О—О, пересекающей стенку. Если Рси то пьезометрическая плоскость проходит через центр тяжести площади стенки при этом участки эпюры с избыточным давлением р и вакуумом р приводятся к двум равным и противоположно направленным силам давления Р, и Р , результирующая которых равна нулю, н воздействие на стенку сводится только к результирующей паре,. момент которой определяется формулой (II—7). [c.35]

Определить величину и направление силы Р давления воды на закрытый затвор. [c.60]

В этом уравнении направления сил Р34 и известны сила />34 направлена вдоль авена ED (по линии ED, так как звено 4 не нагружено внешними силами) сила направлена перпендикулярно направляющим звена 5. [c.107]

Через точку а проводим линию, параллельную ED (направление линии действия силы Р45), а через точку с — лнпию, перпендикулярную нанрапляющим звена 5 (направление силы линии действия — силы до их взаимного пересечения [c.108]

Для расчета группы 2—4 прикладываем к звену 2 в точке Е силу равную по величине и противоположную по направлению силе Fi,2- Таким образом, звено 2 этой группы будет нагружено силами Fi, F03 и моментом М. . Звено 4, как фиктивное, не нагружено. Реакция F24 вследствие отсутствия внешней нагрузки у звена 4 направлена по оси OiO этого звена. Из уравнения моментов li ex сил, действующих на звено 2, относительно точки В определяется реакция F-u, равная реакции F i- [c.268]

Переносим далее силу Fi со схем1л звена в точку с плана скоростей и из точки р опускаем на направление этой силы перпендикуляр hi. При этом перенесении оставляем без изменения величину и направление силы Fi. Угол, образуемый отрезком рс и перпендикуляром lit, равен углу а, так как отрезок рс перпендикулярен к направлению I , а отрезок hi перпендикулярен к направлению силы Ft. Имеем [c.328]

Направление вектора силы Fy определяется после числен1юго подсчета правой части равенства (15.28). Если правая часть уравнения окажется положительной, то это означает, что направление силы Fy было выбрано правильно. При отрицательном значении правой части направление силы Fy должно быть измепеЕЮ на противоположное. Произведя в правой части формулы (15.28) почлсЕпюе деление на hy, гюлучаем [c.332]

Так как правая часть уравнения положительна, то направление силы Fy было нами выбрано правильно. Полученную силу Fy прикладываем в точке В механизма. При неравномерном движении кривошипа надо вычесть (или прибавить) момент сил инерции в уравиемии моментов. [c.334]

Приведенная сила К, в равенстве(20.7) носит название под-держивающгй силы регулятора. В самом деле, если при невращгю-щемся регуляторе мы будем поднимать муфту регулятора, то должны будем прилагать к ней силу, равную по величине и противоположную по направлению силе Fai- Из равенства (20.3) следует, что поддерживающая сила регулятора зависит от координаты Z муфты yV и в каждом положении уравновешивается приведенной силой от сил инерции грузов, которые также зависят от положения г муфты N, т. е. [c.403]

Рассмотрим, далее, в тех же масштабах характеристику регулятора, т. е. его зависимость fni = Р п W (рис. 20.9, кри-. вая Ь — h). Точка с пересечения прямой От с характеристикой Ь — Ь регулятора определяет то положение Хц центра груза, при котором регулятор находится в равновесном положении при постоянной угловой скорости сор, так как в этом положении равны по величине и противоположны по направлению силы F i л FI,2. Пусть, далее, регулятор выведен из своего равновесного положения, например, опусканием муфты при этом центры грузов сблизятся и будут находиться от оси вращения регулятора на расстоянии Xj < Xf,. Если после этого мы предоставим регулятор самому себе, то он окажется под действием центробежггой силы величина которой определится ординатой d , большей ординаты d b, соответствующей величине силы Под действием избыточных центробежных сил грузы будут расходиться, пока не вернутся в равновесное положение, соответствуюш,ее точке с. [c.407]

Sfl - 4.T7-l6 . Найти величину и направление силы F t приложенной посредине балхи. [c.100]

Ур и Пр даны в справочниках для конкретных условий обработки. Аналогичные формулы существуют для определения сил и Р . Условно считают, что для острого резца с 7 = 15°, <р == 45°, X = О при точении стали без охлаждения Р, Р -. Р, = 0,45 0,35. Отношения Рц Р, и Я, Р, р )стут с увеличением износа резца, уменьшение угла ф увеличивает отношение Ру Р ,, а повышение подачи приводит к росту отношения Я, Р . Знание величин и направлений сил Р,, Ру и Р, необходимо для расчета элементов станка, приспособлений и режущего инструмента. [c.265]

К. п. д. увеличивается с увеличением числа заходов червяка (увеличивается y) и с уменьшением коэффициента трения или угла трения ср. Исли ведуш.им является колесо, то вследствие изменения направления сил получают [c.178]

Указание. На рис. 5.39, б для первого варианта конструкции показано приведение силы Р к центру тяжести стыка и направления сил трения, уравновешивающих сдвигающую снлу и вращающий момент. То же для второго варианта конструкции дано на рис. 5.40, 6 кроме того, на рис. 5.40, в показано суммирование сил трения для болта, затяжка которого должна быть максимальной. [c.83]

Направление силы Qb принимают по тинии центров цепной передачи. [c.49]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.8 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.21 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.48 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.19 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.19 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...