Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Система точек

Если при решении задачи об определении наименьшей массы в детерминистической постановке мы искали значение Xj а значит, и F(x), соответствующее минимуму объема системы, то в рассматриваемом случае придется искать значения Kj, дающие минимум объема системы.  [c.95]

Принцип сохранения импульса выполняется только в так называемой инерциальной системе отсчета, которая, как предполагается, существует в евклидовом пространстве классической физики. Если существует одна такая система, то любая другая система отсчета, движущаяся с постоянной скоростью по отношению к первой, также инерциальна. Динамическое уравнение записывается в предположении, что система отсчета инерциальна. Фактически справедливость динамического уравнения можно положить в основу определения инерциальной системы отсчета.  [c.43]


В самом общем случае система может обмениваться со средой и веществом (массообменное взаимодействие). Такая система называется открытой. Потоки газа или пара в турбинах и трубопроводах — примеры открытых систем. Если вещество не проходит через границы системы, то она называется з а к р ы-т о й. В дальнейшем, если это специально не оговаривается, мы будем рассматривать закрытые системы.  [c.7]

Если все термодинамические параметры постоянны во времени и одинаковы во всех точках системы, то такое состояние системы называется равновесным.  [c.8]

Если пренебрегать потерями давления в системе, то по закону Паскаля давление в цилиндрах 1 п 2 будет одинаковым и равным  [c.380]

Любое перемещение неизменяемой системы точек можно рассматривать как ее винтовое перемещение. Частными случаями винтового перемещения являются поступательное и вращательное перемещения  [c.91]

Этот процесс можно представить себе как процесс в закрытой системе, если считать системой то количество газа, которое остается в сосуде при конечных давлении и температуре. Во время процесса это количество газа может быть рассмотрено как отделенное свободно двигающимся поршнем от остальной массы воздуха. В этом случае давление понижается очень медленно, так что процесс можно рассматривать как изотермическое обратимое расширение идеального газа.  [c.46]

Выражение (2-13) для энергетических уровней поступательного движения содержит слагаемые, зависящие от размеров системы. Так как совершенная работа вызывает изменения размеров системы, то выполненная работа изменяет значение энергетических уровней. Работа, выполненная системой, увеличивает объем и снижает значения энергетических уровней в результате внутренняя энергия уменьшается. Работа, выполненная над системой, уменьшает объем и увеличивает значения энергетических уровней, в результате внутренняя энергия повышается.  [c.132]

Так как конечное состояние системы после каждого цикла такое же, как и начальное состояние системы, то изменение энтропии работающего газа для одного цикла также равно нулю  [c.197]

Однако если одно и то же относительное давление р используется для каждой фазы в системе, то величина (fi,- — F i) должна быть одной и той же для каждого компонента в любой фазе при равновесии. Следовательно, правая часть уравнения (8-38) может быть-использована для расчета равновесия системы.  [c.242]

Было немало попыток представить коэффициент распределения как функцию температуры, давления и состава. Однако так как интеграл уравнения (9-39) — функция вида и количества каждого компонента в системе, то нельзя вывести общее строгое соотношение для коэффициента распределения. Более того, чтобы вычислить интеграл в уравнении (9-39), необходимо знать величины ik при постоянных составе и температуре по всей области давлений от нуля до давления системы. В области давления между давлением системы и давлением п и кипении, соответствующем температуре и фазовому составу, v представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной жидкой фазе. В области давления между нулем и началом конденсации vt представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной паровой фазе того же состава. В двухфазной области между давлением начала конденсации и давлением при кипении величины не могут существовать, и уравнение (9-39) не может быть использовано для определения коэффициента распределения.  [c.274]


Многие обучающиеся черчению подходят интуитивно к изображению предметов именно по системе третьей четверти, так как представляется более естественным расположить вид справа именно справа от главного вида, а не относить его на левую сторону и т. д. Кроме того, такое размещение видов обычно связывают с представлением о развертывании модели куба по способу, указанному на чертеже 38. Но едва ли можно утверждать, что правила расположения видов по системе первой четверти воспринимаются труднее, чем по системе третьей четверти. Если понимание структуры чертежа основано на изучении метода прямоугольных проекций, то система первой четверти имеет преимущество, так как более естественным является расположение изображаемого предмета в первой четверти, а не в третьей (за плоскостями проекций). Если же дело сводится к навыкам в применении той или иной системы, то привычка создается достаточно быстро и при применении системы первой четверти.  [c.34]

Если число степеней свободы равно нулю (нонвариантная система), то, очевидно, нельзя изменять внешние н внутренние факторы системы (температуру, давление, концентрацию) без того, чтобы это не вызвало изменения числа фаз.  [c.110]

Если химическое соединение рассматривать как двухкомпонентную систему (Л и В—компоненты системы), то, так как измеиение концепт,рации у химического соединения невозможно, единица в уравнении правила фаз будет занята под концентрацию и с=к— +0—2—2 + 0—0.  [c.131]

Сплав 18—9 изображен па той системе точкой. Нетрудно видеть, что для получения при 18% Сг аустеиитной структуры обязательно должно быть 9% Ni с уменьшением содержания никеля сплав становится двухфазным во всем интервале температур, в том числе 11 при комнатной температуре. Увеличение хрома (сверх 18% прп 9% -Ni) приведет к тем же последствиям. При содержании хрома менее 14— 15%) в структуре появляется а-фаза, при температурах ниже 650°С образование а-фа. 1Ы протекает по мартенситному механизму.  [c.484]

Построим поляризационную диаграмму коррозии для этих двух электродов (рис. 23). Если бы промежуточный (третий) электрод не был подключен к системе, то установился бы потенциал о. Если начальный потенциал промежуточного электрода 2 отрицательнее о, то этот электрод будет работать анодом, в противном случае — катодом. В рассматриваемой нами трехэлектродной системе промежуточный электрод должен работать катодом.  [c.57]

Полученная в результате кривая АВ представляет характеристику насоса вместе с перепускной трубой. Пересечение этой кривой с характеристикой гидросистемы (кривая [.О) определяет рабочую точку системы (точка В), т. е. расходы Q в напорный бак и в перепускной трубе, а также подачу Q, и напор насоса // (рабочая точка насоса С).  [c.421]

Если рассматривать газ, находящийся в цилиндре и поршень с грузом как одну систему, которую будем называть расширенной системой, то полная энергия Е этой системы складывается из внутренней энергии газа и и потенциальной энергии поршня с грузом, равной pv  [c.66]

Если известно аналитическое выражение этих функций через независимые параметры системы, то можно в явной форме получить все основные термодинамические величины, характеризующие данную систему. Термодинамические функции аддитивны значение их для сложной системы равно сумме значений этих функций для отдельных частей. Дифференциалы термодинамических функций являются полными дифференциалами.  [c.140]

При обратимом процессе работа, производимая телом при переходе из одного состояния в другое, является максимальной. Поэтому если уравнение (9-30) проинтегрировать между начальным и конечным состоянием системы, то  [c.146]

Если С центр масс системы, то Л(. = 0 и 1 ( =0. Для главных центральных осей инерции центробежные моменты инерции равны нулю, т. е.  [c.287]

Докажем д о с т а г о ч и о с гь условия (7) для равновесия системы, т. е. что если это условие выполняется для активных сил, действующих на точки системы, то система находится в равновесии при  [c.387]

При решении задач с учетом сил инерции пользуются принципом д Аламбера, который состоит в том, что уравнениям движения точки (или системы точек) можно придать вид уравнений равновесия, если к действующим заданным силам и динамическим реакциям связей присоединить силы инерции.  [c.134]


Гак как дискретная фаза не оказывает существенного влияния на статическое давление системы, то из уравнения (6.14), примененного к компоненту (в) дискретной фазы, следует  [c.283]

Изучать динамику мы начнем с динамики материальной точки, так как естественно, что изучение движения одной точки должно предшествовать изучению движения системы точек и, в частности, твердого тела.  [c.181]

Отметим еще следующее важное обстоятельство. Внутренние силы действуют на части системы по взаимно противоположным направлениям. По этой причине они, как мы видели, не изменяют векторных характеристик Q и Ко- Но если под действием внутренних сил будут изменяться модули скоростей точек системы, то при этом будет изменяться и величина Т. Следовательно, кинетическая энер-  [c.301]

Заметим, что для шарика здесь решалась основная задача динамики (определение закона движения по заданным силам), причем изучалось его относительное движение, но так как значение Т находилось для абсолютного движения системы, то вводить силы инерции не понадобилось для трубки же, наоборот, по заданному движению определялся момент действующей силы (или пары сил).  [c.382]

Так как при решении задач синтеза механизмов мы имеем дело чаще всего с многокритериальными системами, то задачи синтеза связаны обычно с поиском оптимальных вариантов. Нахождение оптимальных вариантов или областей, в которых существуют эти варианты, требует развития теории оптимального синтеза механизмов. Решение подобных задач, как правило, возможно только с помощью ЭВМ, а это требует разработки соответствующих алгоритмов и программ.  [c.13]

Задача синтеза системы привод—ведомый механизм, одна из основных задач теории механизмов и машин, должна ставиться и решаться по-новому на основе использования современных вычислительных алгоритмов и вычислительной техники. Это относится в первую очередь к весьма распространенным системам, в которых применяется гидравлический или пневматический привод линейного или вращательного движения. Что касается выбора оптимальной структуры системы, то на первых стадиях следует опираться на знания и опыт проектировщика, быстро возрастающие в условиях широкого использования диалога человек—ЭВМ, сопоставления различных структур с оптимизированными (а не произвольно выбранными) параметрами, накопления информации о предельных возможностях того или иного варианта.  [c.14]

Декарт (1 )96—1650) — французский математик и философ, предложивший систему координат для определения положения системы точек в пространстве.  [c.27]

В самом деле, если число испытаний N много больше, чем число М различных состояний системы, то среди величин х в сумме (1.2)  [c.25]

В термодинамике для исследования равновесных процессов широко используют р, у-диаграмму, в которой осью абсцисс служит удельный объем, а осью ординат — давление. Поскольку состояние термодинамической системы определяется двумя параметрами, то на р, у-ди-аграмме оно изображается точкой. На рис. 2.2 точка I соответствует начальному состоянию системы, точка 2 — конечному, а линия 12 — процессу расширения рабочего тела от v до v .  [c.13]

Для расчета статически неопределимых систем растяжения-сжатия по допускаемым напряжениям обычно используют способ сравнения деформаций. Систему изображают в предполягпемом дг -формированном состоянии и непосредственно из чертежа геометрически) устанавливают зависимости между деформациями различных частей (стержней) системы, то ость составляют уравнения совместности деформаций (перемещений) в количестве, равном степени статической неопределимости системы.  [c.66]

Если второе слагаемое уравнения (4-33) рссматривать как обратимую работу, выполненную системой, то первое слагаемое можно рассматривать как теплоту, сообщенную системе при том же обратимом процессе  [c.131]

Если число стсненей свободы равно единице моновариант-ная система), то возможно изменение в некоторых пределах одного из перечисленных факторов и это не зызовет уменьшения или увеличения числа фаз.  [c.110]

Способ совмещения был рассмотрен в п. 2.5.7 на примере построения проекций окружности на прямоугольном аксонометрическом чертеже (см. рис. 2.37). Если дана геометрическая фигура, расположенная в какой-либо координатной плоскости натуральной системы, то она вращением вокруг соответствующей стороны треугольника следов совмещается с плоскостью аксонометрических ьроекций. При этом данная фигура изображается в натуральную величину, что позволяет упростить рещения ряда позиционных и метрических задач с ее участием. К таким задачам можно отнести  [c.95]

Так как частные производные каждой из рассмотренных характеристических функций U V, S), / р, S), F T, V) и Z(/j, Т) полностью определяют все термодинамические свойства системы, то эти функции по аналогии с механикой, где работа в поле постоянных сил числе1Шо равна разности потенциалов в начальной и конечной точках пути, называют термодинамическими потенциалами. Разность значений в двух состояниях любой из этих функций при обратимом процессе представляет собой полезную работу, совершенную системой.  [c.149]

Действующие на механическую систему активные силы 1 реакции связей разделя-ют на внешние F% и внутренние Fi (индексы е и i от латинских exterior — внешний и interior — внутренний). Внешними называют силы, действующие на точки системы со стороны точек или тел, не входящих в состав данной системы. Внутренними называют силы, с которыми точки или тела данной системы действуют друг на друга. Это разделение является условным и зависит от того, какая механическая система рассматривается. Например, если рассматривается движение всей Солнечной системы, то сила притяжения Земли к Солнцу будет внутренней если же рассматривается движение системы Земля — Луна, то для этой системы та же сила будет внешней.  [c.263]


Но так как связи идеальные, а бгь представляют собой возможные перемещения точек системы, то вторая сумма по условию (98) будет равна нулю. Тогда равна нулю и первая сумма, т. е. выполняется равенство (99). Таким образом, доказано, что равенство (99) выражает необхо/1имое условие равновесия системы.  [c.361]

В обозначении кориолисова ускорения используют верхний индекс, если в нижнем индексе приводят обозначение точек в основной и подвижной системах отсчета. Например, о.., или иЧх для обозначения кориолисова ускоре11ия точки D- (или D) относи тельно подвижной системы, точка Сл (или С) которой совпадает в данный момент времени с точкой D-i (или О].  [c.80]

При действии вибрационных нагрузок более широкого частотного диапазона предпочтительней оказывается второй способ, основанный на повышении диссипативных свойств системы путем присоединения к объекту дополнительных специальных демпфируемых элементов. Динамические гасители диссипативного типа получили название поглотителей колебаний. Если они одновременно корректируют упругоинерционные и диссипативные свойства системы, то их называют динамическими гасителями с трением.  [c.287]


Смотреть страницы где упоминается термин Система точек : [c.180]    [c.66]    [c.389]    [c.216]    [c.295]    [c.532]    [c.29]    [c.424]    [c.264]    [c.12]   
Смотреть главы в:

Теоретическая механика Том 1  -> Система точек



ПОИСК



Аберрации высшего порядка для точек, не лежащих на оси системы

Абсолютно твердое тело. Материальная точка. Система отсчета

Аксиомы классической механики Понятия, связанные с массой точек механической системы

Алабужев, В. А. Чернышев Преобразование энергии при вращательном переносном движении материальных точек замкнутой системы

Аналитическая классификация нерезонансных систем в окрест.ностн иррегулярной особой точки

Аналитическая статика системы материальных точек

Б) Теорема о кинетическом моменте системы материальных точек

Бифуркации особых точек градиентных динамических систем

Вариация координаты точки системы возможная

Вариация координаты точки системы возможная синхронная

Введение в динамику системы материальных точек без связей

Введение в динамику системы материальных точек со связями. Общие теоремы динамики и их применение

Вириал системы сил относительно точки

Виртуальное перемещение материальной системы точки

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

Главные моменты системы сил, произвольно расположенных в пространстве, относительно точки и относительно оси. Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару

Главный момент количеств движения системы материальных точек

Главный момент системы сил относительно точки и относительно оси

ДВИЖЕНИЕ В НЕИНЕРЦИАЛЬНЫХ СИСТЕМАХ ОТСЧЕТА Уравнения движения материальной точки относительно произвольной неинерциальной системы отсчета

ДИНАМИКА (продолжение) Отдел седьмой. О движении системы свободных тел, рассматриваемых как точки и находящихся под действием сил притяжения

ДИНАМИКА СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК Занятие 10. Применение законов Ньютона к системе материальных точек Закон сохранения импульса

Даламбера принцип для системы точек

Даламбера принцип для системы точек точки

Даламбера теорема о движении системы, имеющей неподвижную точку

Движение двух материальных точек в системе центра масс

Движение материальной точки в иеинерциальных системах отсчета

Движение материальной точки относительно подвижной системы отсчета

Движение механической системы точек

Движение механической системы точек 172, XIII

Движение осреднённое системы точек

Движение системы несвободных N точек. Голономные связи. Конфигурационное многообразие системы Возможные перемещения

Движение системы п материальных точек относительно одной из них

Движение системы п точек

Движение системы, состоящей из двух точек

Движение твердой системы около неподвижной точки. Правильная прецессия

Движение тела с неподвижной точкой во вращающейся системе координат

Движение точки по заданной траектории Система отсчета для механических явлений

Движение центра масс системы материальных точек

Двухфазная система жидкость-газ. Критическая точка

Динамика материальной точки, динамика механической системы

Динамика несвободной системы материальных точек

Динамика системы материальных точек

Динамика системы свободных точек. Задача многих тел

Динамика системы точек

Динамика системы точки 165 —Теоремы

Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

Динамика точки. Теоремы о движении механических систем Две задачи динамики свободной точки

Дифференциальные уравнения движения материальной точки в простейших системах координат

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовой системе координат (уравнения Лагранжа первого рода)

Добавление 7. Нормальные формы гамильтоновых систем вблизи неподвижных точек и замкнутых траекторий

Зависимость между главными моментами системы сил относительно точки и оси, проходящей через эту точку

Зависимость между главными моментами системы сил относительно точки и относительно оси

Задачи динамики системы материальных точек

Закон движения материальной точки в любой системе отсчета

Закон движения точки вдоль данной количеств движения системы

Закон движения точки вдоль движения центра масс систем

Закон движения точки по траектори системы

Закон изменения кинетической энергии материальной точки и материальной системы

Закон сохранения механической энергии материальной точки и механической системы при движении в потенциальном силовом поле

Закон сохранения момента импульса для системы материальных точек

Закон сохранения энергии для системы материальных точек

Замечания о применении общих теорем динамики системы материальных точек

Замкнутые (изолированные) системы материальных точек Законы сохранения

Затухающие колебания системы материальных точек

Изображающая точка механической системы

Изображение системы точек общего положения

Импульс (количество движения) материальной точки в разных системах отсчет

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек

Импульс силы. Количество движения материальной точки. Главный вектор количеств движения материальной системы

Импульс суммарный системы свободных материальных точек

Инерциальные системы отсчета. Основное уравнение динамики точки

Исследование движений в системе при наличии нескольких точек пересечения характеристик компрессора и сети

Исследование помпажа в конкретной системе. Влияние на характер помпажа изменения положения рабочей точки на характеристике вентилятора

КИНЕМАТИКА Кинематика точки и системы

КИНЕМАТИКА Кинематика точки и системы Основные понятия, задачи кинематики

КИНЕМАТИКА СКОРОСТЬ ТОЧКИ Система отсчёта

Кинематика точки в естественной системе осей

Кинематика точки и системы Основные понятия кинематики точки

Кинетическая анергия системы. Теорема Кёни. 84. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося вокруг неподвижной точки

Кинетическая энергия материальной точки и материальной системы

Кинетическая энергия материальной точки и системы

Кинетическая энергия материальной точки, системы и твердого тела

Кинетическая энергия системы материальных точек. Теорема Кёнига

Кинетическая энергия точки и системы точек

Кинетический момент системы материальных точек

Кинетический момент системы свободных материальных точек

Кинетический момент системы точки относительно оси

Кинетический момент точки и системы

Классификация сил, приложенных к точкам материальной системы

Количество движения материальной системы материальных точек

Количество движения материальной точки и системы материальных точек. Элементарный и полный импульсы силы

Количество движения материальной точки и системы. Импульс силы

Количество движения системы материальных точек

Количество движения системы точки

Количество движения точки и системы и теоремы об изменении количества движения точки и системы

Критическое состояние (критические точки) системы

Лекция вторая (Движение несвободней материальной точки. Простой маятник. Движение системы точек, для которой имеют место уравнения связей.. Масса материальной точки. Движущая сила. Лагранжевы уравнения механики)

Линейные колебания системы двух точек

Малые колебания системы материальных точек около положения относительного равновесия

Масса и центр масс системы материальных точек

Массивные множества и множества первой категории Гиперболичность и массивность Динамические системы общего положения с гиперболическими периодическими точками

Материальная система и уравнения движения ее точек

Мвкент вектора относительно точки. Скользящий вектор. Система скользящих векторов. Главный вектор и главный момент системы

Механика системы материальных точек

Механическая система материальной точки

Момент вектора относительно точки. Скользящий векСистема скользящих векторов, главный вектор и главный момент системы

Момент инерции системы относительно произвольной оси, проходящей через заданную точку

Момент количества движения материальной точки и системы относительно центра и оси

Момент количества движения материальной точки. Главный момент количеств движения материальной системы

Момент количества движения системы материальных точек (кинетический момент)

Момент количества движения точки системы

Момент приложенного вектора относительно точки или относительно оси 42.— 5. Результирующий или главный момент системы приложенных векторов 44. — 6. Эквивалентные системы векторов и их приведение 49. — 7. Системы приложенных-параллельных векторов 57. — 8. Диференцирование переменного вектора

Момент системы относительно точки

Момент системы точек

Момент, главный, количеств движения системы точек

Начало качественного анализа. Точки покоя систем второго и третьего порядков

Начало качественного анализа. Точки покоя систем и стационарные движения

Ньютоновский потенциал системы материальных точек

О движении космического аппарата вблизи треугольных точек либрации системы Земля — Луна с учетом солнечных возмущений

О неидеальных связях Принцип Даламбера-Лагранжа и общие теоремы динамики системы материальных точек со связями

О неудерживающих связях Уравнения движения системы материальных точек с идеальными связями

О равновесии нескольких сил, приложенных к системе тел, рассматриваемых в качестве точек и связанных между собою нитями или стержнями

ОСНОВНЫЕ АКСИОМЫ И УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ точки И СИСТЕМЫ

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ и ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовых координатах

ОСНОВЫ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК

Об относительном движении системы материальных точек

Обобщение уравнения импульсов для системы материальных точек

Обобщенные координаты материальной системы из п точек

Общее уравнение динамики системы материальных точек

Общее уравнение динамики системы связанных материальных точек

Общие замечания об интегрировании системы дифференциальных уравнений движения материальной точки

Общие теоремй динамики систем материальных точек в механике сплошной среды

Общие теоремы динамики материальной точки и механической системы

Общие теоремы динамики систем. материальных точек

Общие теоремы динамики точки и системы

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Общие теоремы о равновесии системы материальных точек

Ов ОДНОМ СВОЙСТВЕ системы ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ уравнений, ОПРЕДЕЛЯЮЩЕЙ вращение твердого тела около неподвижной точки (перевод)

Ограничения, налагаемые связями на положения, скорости, ускорения и перемещения точек системы

Определение кардинальных точек оптической системы по координатам двух произвольных параксиальных лучей

Определение перемещения мгновенного центра враще. 7. Движение неизменяемой системы, имеющей неподвижную точку

Определение скорости движения точки в системе декартовых координат и в системе полярных координат на плоскости

Определение ускорения движения точки в прямоугольной системе декартовых координат

Ортогональная система двух плоскостей проекций. Эпюр точки

Основные динамические характеристики для системы материальных точек

Основные законы механики и принцип относительности Галилея в модели замкнутой системы материальных точек

Основные теоремы динамики системы материальных точек

Основные формулы задачи п гравитирующих точек в инерциальной системе отсчета

Основные характеристики движения точки в декартовой системе координат

Основные характеристики движения точки в криволинейной системе координат

Основы графостатики Стр Система сил, сходящихся в одной точке (силовой многоугольник)

Особенности быстрого движения в точках срыва систем с одной быстрой переменной

Особенности систем лучей и волновых фронтов в точках нестрогой гиперболичности

Особые точки двумерной динамической системы

Отдел четвертый ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ Теорема об изменении количества движения системы материальных точек

Отдел шестой. О малых колебаниях любой системы Общее решение проблемы о малых колебаниях системы тел около их точек равновесия

Относительное движение системы материальных точек в равномерно вращающейся системе отсчета

Пассивное движение космического аппарата в окрестности прямолинейной точки либрации L системы Земля—Луна

Переменное ускорение точки в прямоугольной системе координат

Перемещение в точку с абсолютными координатами в системе координат станка

Перемещения точек материальной системы с конечным числом точек

Перемещения точек шарнирно-стержневЦх систем

Перемещения точек шарнирно-стержневых систем

Перемещения, скорости и ускорения точек несвободной системы

Плоская система сил Момент силы относительно точки. Приведение плоской системы сил

Поведение модели нелинейной системы при перемещении устройств, расположенных в точках

Поведение нелинейных стохастических систем вблизи критических точек краткие выводы

Поверхностное натяжение в критической точке системы жидкость — Кинетические коэффициенты

Подвижные системы отсчета в кинематике точки

Положение точки в разных системах отсчет

Положение, скорость и ускорение материальной точки относительно разных систем отсчета

Постоянное ускорение точки в прямоугольной системе координат

Построение С-образной кривой изотермического распада аустенита и определение точки Кюри на анизометре системы Н. С. Акулова

Построение с помощью узловых точек системы

Потенциал кинетический системы точек

Потенциальная энергия системы точки

Потенциальная энергия системы трех материальных точек

Преоб разование энергии материальной точки при переходе от одной инерциальной системы к другой

Приведение к точке плоской системы произвольно расположенных сил

Приведение плоской системы сил к данной точке

Приведение системы сил к данной точке

Приведение системы сил к одной силе, приложенной в данной точке, и паре

Приведение системы сил, действующих на твердое тело, к произвольной точке (центру приведения)

Приложение В. Вариационные принципы в динамике системы материальных точек

Приложение. Упрощенный вывод общих теорем динамики системы материальных точек в абсолютном движении (для студентов, изучающих теоретическую механику по неполной программе)

Примеры нахождения перемещений точек несвободной материальной системы

Принцип Гермаиа—Эйлера—Даламбера для материальной точки и для механической системы

Принцип Даламбера для механической системы Определение динамических реакций в точках закрепления оси вращающегося тела

Принцип Даламбера для системы материальных точек

Принцип Даламбера для точки и механической системы

Проекция силы на три взаимно перпендикулярные оси Определение равнодействующей системы пространственных сил, приложенных к точке

Пространственная система сил, линии действия которых пересекаются в одной точке

Пфипцин Даламбера для системы материальных точек

Пятнадцатая лекция. Множитель системы дифференциальных уравнений с производными высшего порядка. Применение к свободной системе материальных точек

Работа сил, приложенных к системе точек. Силовая функция

Рабочая точка защищаемой системы

Равновесие в гетерогенных системах в одной точке

Равновесие плоской системы сил точку

Равновесие плоской системы сил, сходящихся в одной точке

Равновесие системы материальных точек

Равновесие системы материальных точек Принцип возможных перемещений. Теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия

Равновесие системы свободных материальных точек относительно вращающейся системы отсчета

С индивидуальными магистралями связи точек смазки с источником питания системы

СИСТЕМА инерции материальной точки

СПЕЦИАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК Динамика твердого тела

СТАТИКА Равновесие точки. Равновесие системы

Связи в случае материальной системы, состоящей из конечного числа точек

Связи материальной системы и перемещения ее точек

Связь между прямоугольными координатами движущейся точки и различными системами канонических элементов

Силовая функция системы материальных точек

Силовое поле системы материальных точек

Систем» материальных точек в пространстве

Систем» материальных точек взаимно уравновешивающихся

Систем» материальных точек на плоскости

Систем» материальных точек параллельных

Систем» материальных точек произвольно расположенных

Систем» материальных точек сходящихся

Систем» материальных точек эквивалентная

Система взаимодействующих точек

Система взаимодействующих точек однородном поле тяжести

Система геометрическая имеющая неподвижную точку

Система голономная и неголономная в окрестности особой точки

Система двух материальных точек

Система дифференциальных уравнений гиперболическая в точке

Система единиц несвободных материальных точек

Система единиц свободных материальных точек

Система инерциальная точки апланатические

Система материальных точек

Система материальных точек гироскопическая

Система материальных точек голопомиан

Система материальных точек диссипативная

Система материальных точек замкнутая

Система материальных точек консервативная

Система материальных точек неголономная

Система материальных точек несвободна

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Система материальных точек строго диссипативная

Система материальных точек. Твердое тело. Момент инерции твердого тела

Система свободных материальных точек замкнутая (изолированная)

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Система сил, приложенных в одной точке. Сходящиеся силы

Система сил, приложенных к точке абсолютно твердого тела

Система сил, произвольно расположенных на плоскости Момент силы относительно точки

Система сил, сходящихся в одной точке и лежащих в одной плоскости

Система сил, сходящихся в одной точке и лежащих в одной плоскости Сложение двух сходящихся сил

Система точек изменяемая (деформируемая

Система четырех точек, равномоментная данному телу

Системы езависимых точек изображения Ф. Точечный базис изображения

Системы небесных координат Небесная сфера, ее основиые точки, линии и круги

Системы с одной степенью свободы, движение в окрестности особой точки

Системы свободных материальных точек

Системы энергетики, их классификация и особенности, существенные с точки зрения обеспечения их надежности

Скорость и ускорение материальной точки в различных системах отсчета. Теоремы сложения скоростей и ускорений

Скорость и ускорение точки в произвольной системе координат Обобщенная скорость

Скорость космическая средняя системы трех точек

Случай сохранения главного момента количеств движения системы материальных точек

Случай сохранения скорости центра инерции системы материальных точек

Случай, когда взаимодействие двух точек системы зависит только от расстояния между ними

Специальные вопросы теоретической механики Уравнения движения точки и механической системы в неинерциальных координатах Дифференциальное уравнение движения точки в неинерциальных координатах

Статика системы материальных Точек

Статика системы материальных точек и твердого тела Основная задача статики твердого тела

Твердое тело как система материальных точек

Теорема Варинъона для плоской системы сил точки

Теорема Варниьона точка н механической системы

Теорема динамики точки системы

Теорема о движении центра инерции системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек . Теорема о движении центра масс системы

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек (в интегральной форме)

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера)

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении ио отношению к центру инерции

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в приложении к мгновенным силам

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек. Моменты инерции твердых тел

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек. Теорема Резаля

Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теорема об изменении количества движения материальной точки и механической системы

Теорема об изменении количества движения материальной точки и механической системы движения материальной точки

Теорема об изменении количества движения системы материальных точек

Теорема об изменении количества движения системы точек

Теорема об изменении момента количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении момента количества движения материальной точки и об изменении кинетического момента механической системы

Теоремы динамики системы динамики точки

Теоремы о количестве движения точки и системы и о движении центра масс

Теоремы об изменении кинетического момента материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы

Теоремы об изменении количества движения материальной точки и количества движения механической системы

Теоремы об изменении количества движения системы материальных точек и о движении ее центра масс

Теория движений при соударениях систем материальных точек и твердых тел

Термодинамическая система и термодинамические параметры Термодинамическое равновесие с молекулярной точки зрения

Точка постоянного давления в системе водяного отопления

Траектория движения системы точки

Траектория и положение точки в прямоугольной системе коордиСкорость точки в прямоугольной системе координат

Траектория материльной системы точек

Уравнение Клапейрона для системы точек

Уравнение движения материальной точки в равномерно вращающейся системе отсчета

Уравнение движения материальной точки в равноускоренной системе отсчета. Силы инерции

Уравнение движения материальной точки относительно неинерциальной системы отсчета силы инерции

Уравнения Гамильтона системы свободных материальных точек

Уравнения движения всеобщие точек материальной системы

Уравнения движения материальной точки в декартовой и криволинейной системах координат, в проекциях на оси естественного трехгранника

Уравнения движения системы свободных материальных точек Интегралы

Уравнения движения системы точки в декартовых прямо

Уравнения движения точки в неинерциальной системе координат. Теорема об изменении кинетической энергии Закон сохранения энергии

Уравнения движения точки в произвольной криволинейной системе координат

Ускорение материальной точки в разных системах отсчет

Ускорения точек неизменяемой системы, имеющей неподвижную точку

Ускорения точек свободной системы

Условия равновесия материальной точки и абсолютно твердого тела в инерциальной системе отсчета

Условия равновесия системы материальных точек в обобщенных координатах

Фазовые переходы 2-го рода, поведение систем вблизи критической точки. и,А-переходы

Фазовые переходы 2-го рода. Поведение систем вблизи критической точки

Формальная теория линейных систем с нефуксовой особой точкой

Формальная теория линейных систем с фуксовой особой точкой

Формальное описание динамической модели замкнутой системы материальных точек

Функция Лагранжа свободной точки в неинерциальной системе

Центр инерции масс системы материальных точек

Центр инерции системы материальных точек

Центр масс системы материальных точек

Центр масс системы материальных точек и его координаты

Центр тяжести дискретной системы материальных точек

Частные случаи приведения плоской системы сил к точке Условие равновесия

Шмыглевский, А.В. Щепров (М о с к в а). О вихревых системах в вязкой жидкости вблизи угловой точки границы

Элементы динамики системы точек и твердого тела

Энергия кинетическая материальной точки системы материальных, точек

Энергия кинетическая системы точек



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте