Импульса функция

Резюме. Преобразование Лежандра можно применить к функции Лагранжа L, считая скорости qi активными переменными преобразования, а позиционные координаты qi и время t— пассивными. Скорости преобразуются в импульсы функция Лагранжа преобразуется в функцию Гамильтона. [c.195]

Испытания включали следующие проверки возможность передачи массивов различной длины на всех возможных режимах передачи информации правильность передачи определенных цифровых кодов в различных их сочетаниях правильность измерения, кодирования, а следовательно, и воспроизведения в виде таблиц некоторых стандартных и легко просчитываемых функций типа синуса, пилообразной функции, прямоугольных импульсов, функции переключения и т. п. [c.177]

Одиночный параметрический импульс. Методика построения частного решения в этом случае совпадает с аналогичной процедурой, изложенной в п. 32. Укажем лишь, что при кусочно-постоянном параметрическом импульсе функция Ф, входящая в зависимости (4.59)—(4.61), на основании (7.36) определяется следующим образом [c.316]

В нерезонансном случае нормальная форма степени М (т. е. нормализация проводится до членов степени М относительно кОординат и импульсов) функции Гамильтона возмущенного дви-кения, будет иметь вид (см. (145)) [c.225]

Обобщенные импульсы. Функция Гамильтона. Связь функции Гамильтона с законами сохранения. Циклические координаты. Уравнения Гамильтона (канонические уравнения). [c.113]

Функция 0(х, I, t) является фундаментальным решением волнового уравнения. Она представляет собой мгновенный импульс (функция Дирака), перемещающийся в направлении возрастающих значений Н от точки возмущения до бесконечности. Величина с является скоростью распространения этой волны. [c.620]

Рис. 19.3. Импульсное распределение атомов, рассеянных одной модой резонаторного поля, находящегося в фоковском состоянии т) с ш = 9, для параметра взаимодействия м = 10. Распределение имеет доминантный пик в точке р = р1 (Нк) = м /т и быстро затухает в области импульсов, превышающих это критическое значение. Для меньших импульсов функция распределения имеет осциллирующее поведение. Эти осцилляции связаны с квантовой интерференцией состояний поступательного движения. Огибающая получается из

При подаче на вход измерительного устройства одного из таких сигналов экспериментально определяют поведение выходного сигнала (отклик). Отклик на единичную функцию называется переходной функцией, на единичный импульс — функцией веса, по реакции на гармонические синусоидальные сигналы определяют амплитудно-частотные (АЧХ) или фазочастотные (ФЧХ) характеристики устройств. [c.911]

В области малых расстояний, или, что то же самое, больших импульсов, функция S(r) имеет, как известно (см. [1], 114), вид [c.19]

При промежуточных значениях импульса функция S(p) может или монотонно возрастать от нуля до единицы при возрастании р, либо может иметь максимум при значении [c.20]

Моделируя в (2.9.7) огибающую интенсивности лазерного импульса функцией f(t/тp) = ехр( и /гр) и используя (2.9.54), находим следующее описание профиля акустического импульса в области г > [c.179]

Соотношение (41) является частным случаем общего и очень важного соотношения между продолжительностью Д импульса ф (О и полосой в частотном спектре гармонических компонент, суперпозиция которых образует импульс. Оно имеет необычайно широкое применение во всех областях физики, независимо от того, будет ли явление, протекающее в виде импульса, функцией времени или какой-либо другой переменной. Соотношение (41) не зависит от деталей формы импульса "ф(/). Важно лишь, чтобы функция г 5( ) действительно представляла собой импульс, т. е. была отлична от нуля в течение конечного интервала длительностью [c.260]

Определение 20.4. Координата qu называются отделимой, если от нее и от соответствующего ей импульса функция Гамильтона H q,p) зависит следующим образом [c.85]

Эти допустимые направления обусловлены выпуклостью ограничения на пространство импульсов функции Гамильтона, определяющей соответствующее уравнение Гамильтона-Якоби. (Для уравнения Бюргерса функция Гамильтона равна р /2.) А именно, необходимыми и достаточными условиями реализуемости перестройки множеств Макс- [c.57]

Здесь б-функция выражает закон сохранения энергии-импульса. Функция г определена только на многообразии = О, так что одна из переменных в ней выражается через остальные. [c.21]

Перейдем теперь к записанному через средние величины и их производные уравнению момента импульса -й фазы, для чего в уравнении (2.2.34) нуи ио принять значения функций в третьем столбце (2.2.36). [c.80]

Далее с помощью функции распределения или бинарной коррелятивной функции Pj (r) уравнения импульса и неразрывности [c.182]

Перейдем к определению потока импульса рассматриваемой газожидкостной смеси. Будем считать а, V, и р заданными величинами. Скорость объемного течения у д, определяется соотношением (3. 2. 20). Поскольку а мало, можно пренебречь вкладом потока импульса газа в полный поток импульса, т. е. будем определять поток импульса жидкости. С этой целью введем функцию Р го, Су) [c.100]

Перейдем к анализу процедуры осреднения, которая используется в модели раздельного течения. Гидродинамические параметры обеих фаз представляют собой некоторые функции пространственных координат г и времени (, а также зависят от распределения макрочастиц данной фазы в пространстве координат и импульсов. В связи с этим используются четыре типа осреднения таких функций. Во-первых, это пространственное осреднение мгновенных значений гидродинамических функций (например, осреднение по объему, который занимает данная фаза, по площади сечения и т. п.), во-вторых, это осреднение по некоторому промежутку времени локальных величин, в-третьих, это осреднение локальных мгновенных величин по ансамблю (например, [c.192]

Интегральный метод импульсов. Для дальнейшего понимания физической картины взаимодействия фаз со стенкой на плоской пластине используется интегральный метод импульсов. Отмечалось, что интегралы пограничного слоя служат также в качестве корреляционных функций взаимодействий [725]. Вводя упрощения, принятые в теории ламинарного движения, можно найти распределения плотности и скорости, а также толщину пограничных слоев фаз. [c.348]

Вычислим частную производную от функции Гамильтона по обобщенному импульсу р,- [c.368]

В том случае, если все обобщенные координаты механической системы являются циклическими, то функция Гамильтона зависит лишь от обобщенных импульсов и времени, т. е. [c.376]

Широкое распространение в теории канонических систем получил метод нормализации гамильтониана в окрестности равно-ise Horo решения (положения равновесия), который, в сущности, является специальным методом замены переменных. Впервые вопросы нормализации гамильтоновых систем были подробно исследованы Биркгофом [161, 162]. К первоначальной канонической системе применяется такая каноническая замена переменных, чтобы в новых обобщенных координатах и импульсах функция Гамильтона имела наиболее простой вид, который и принято иа- 1ывать нормальной формой гамильтониана возмущенного движения. [c.195]

Согласно квантовой механике всякое возбужденное состояние жидкости можно описать с помощью так называемых элементарных возбуждений . Основное состояние жидкости обладает импульсом, равным нулю. Если лш теперь переведем систему в возбужденное состояние с некоторым импульсом р, то для этого потребуется некоторая энергия. Эта энергия не произвольна. Минимальная энергия е (р), которая необходима, чтобы сообщить системе импульс 9, называется энергией элементарного возбуждения. Состояние жидкости, имеющее импульсу и энергию е(2 ), можно рассматривать как состояние, в котором в жидкости существует одно возбуждение — квазичастица с импульсом р и энергией е р). Все остальные возбужденные состояния, достаточно близкие к основному, можно рассматривать как совокупность нескольких таких возбуждений с различными импульсами. Функция е р) — спектр элементарных возбуждений — дает, таким образом, полное энергетическое описание возбужденных состояний ). Вид функции е р) для жидкого Не можно выяснить теоретически лишь в пределе р 0. В этом пределе колебания жидкости сводятся к обычному звуку, частота которого й связана с волновым вектором к соотношением Й = ки- , где щ — скорость звука, обычным образом выражаемая через сжимаемость жидкости (для Не = 240 м1сек). В квантовой механике этой формуле соответствует закон дисперсии элементарных возбуждений [c.653]

Из (2.23) и представления (2.16) для кинетического потенциала легко следует, что появление при определенных обстоятельствах гироскопических сил связано со структурой импульсов. Функция Гамильтона сама по себе не содержит гироскопических членов, если только гироскопические силы получаются в соответствии с (2.11) из потенциала V. Это вытекает нелгедленно из того факта, [c.24]

Когда место на печатной плате ограничено, вместо попыток разместить на ней дополнительные микросхемы часто оставляют незадействованными (резервными) логические элементы в работающих микросхемах. Рассмот-зим, например, элемент исключающего ИЛИ на рис. 5.6., Ликросхема 7486 содержит в одном корпусе четыре таких элемента, из которых, возможно, задействованы только три. Если в системе потребуется инвертор, его можно реализовать с помощью резервного четвертого элемента микросхемы. Касание логическим пробником вывода 1 покажет ярким свечением индикатора состояние логической 1, а касание вывода 2 — наличие импульсов. Функция элемента должна быть такой, что на выходе должна получаться инвертированная входная последовательность, поэтому при касании пробником выхода также должно быть индицировано наличие импульсов. Тот факт, что последовательность импульсов инвертирована относительно входной, по индикатору логического пробника определить невозможно. Если вместо сигнализации о наличии импульсов на выходе элемента индикатор остается выключенным, то в схеме имеется отказ, которым может быть либо отказ в самом элементе, либо закорачивание на землю вне элемента. Короткое замыкание может быть вызвано либо неаккуратной пайкой, приводящей к соединению между линией с выхода элемента и землей, либо замыканием на землю входа внутри любой из микросхем, к которой подключен выход элемента. Для определения фактического отказа необходимо либо изолировать выходной вывод (см. [c.100]

Самой простой аппроксимацией дисперсионного фильтра является импульсная модель. Если один из преобразователей широкополосный, как, например, изображенный на рис. 9.1, его можно заменить одним точечным источником, импульсный отклик которого описывается функцией Ьг 1 - / ) = 5(/ - / ), где 5(/) — единичный импульс (функция Дирака). В этом приближении, в соответствии с формулой (9.76), импульсный отклик фильтра Л(/) воспадает с импульсным откликом дисперсионного преобразователя. Если исходное выражение (7.67) дополнить аподизованной весовой функцией и (/), то для импульсного отклика дисперсионного фильтра полу- [c.425]

Исследовательский метод, как известно, является основным методом обучения студентов творчеству. Его функции определяются реализацией следующих факторов 1) с помощью метода формируются черты творческой личности студента 2) при его посредстве осуществляется более глубокое творческое усвоение знаний 3) студенты овладевают научным методом познания, всегда связанным с открытием нового 4) этот метод дает внутрений импульс потребности в деятельности [30]. Нами выделено три типа задач, которые можно использовать при конструировании проблемной ситуации и одновременно для более глубокого развития отдельных качеств мышления. К такому типу относятся, во-первых, практически-действенные задания на комбинаторику пространственных структур, во-вторых, геометрические задачи на определение структурной связи композиции из нескольких элементов, в-третьих, абсурдные изображения, анализ которых приводит к необходимости понять причину обмана и более глубоко уяснить сущность геометрических методов пространственного формообразования. [c.171]

Положение оси симметрии г волчка, движущегося относительно неподвижной точки О под действием силы тяжесги, определяется углами Эйлера, углом прецессии ф и углом нутации 0. Составить функцию Гамильтона для углов ф, 0 и ф (угол собственного вращения) и соответствующих импульсов, если т — масса волчка, I — расстояние от его центра масс до точки О, С — момент инерции отно-с1.1те.льно оси 2, А — момент инерции относительно любой оси, лежащей в экваториальной плоскости, проходящей через точку О. [c.375]

Заменим в выражепиг функции Гамильтона Я все обобщенные импульсы pi, Pi,. .., р,- частными производными первого порядка от некоторой неизвестной функции 5 и составим уравнение в частных производных следующего впда [c.382]

Для опредслер ия характеристической функции W заменим в этом выражении обобщенные импульсы частными производными от характеристической функции но соответствующим координатам и получим следующее уравнение Остроград-ского — Якоби [c.388]

Решение. Так как проекции силы на координатные оси являются функциями времени, то теорему о количестве движения можно применить в конечной форме (147). Для этого вычислим сначала проекции на координатные оси импульса действу10И1,ей силы за промежуток времени от момента до момента [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...