Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Инвариантный тор

Нелокальные бифуркации периодических решений. Пусть при нулевом значении параметра в типичном однопараметрическом семействе дифференциальных уравнений в трехмерном фазовом пространстве имеется устойчивый предельный цикл с парой мультипликаторов на единичной окружности (устойчивости можно добиться обращением времени). Поскольку семейство однопараметрическое и типичное, можно считать, что со 2пр/<7 при q A. Тогда при прохождении параметра через О в направлении, соответствующем переходу мультипликатора изнутри единичной окружности наружу, рядом с предельным циклом возникает инвариантный тор толщины порядка Ve, где е — параметр семейства. На этом торе при изменении параметра в бесконечном количестве рождаются и умирают длиннопериодические предельные циклы. При дальнейшем возрастании параметра тор теряет гладкость и может превратиться в странный аттрактор, как это описано ниже.  [c.49]


Бифуркации распада инвариантных торов. Пусть в типичном двупараметрическом семействе С -гладких векторных полей, /г 4, при нулевом значении параметра е предельный цикл теряет устойчивость и рождается устойчивый инвариантный тор. Тогда, как было показано выше, на плоскости параметров существуют резонансные языки, отвечающие наличию у векторного поля невырожденных предельных циклов, лежащих на торе. При этом сам тор является объединением неустойчивых многообразий седловых циклов с устойчивыми циклами.  [c.49]

Представляет большой интерес выяснение сценариев перехода от периодического режима, отвечающего наличию устойчивого цикла на торе, к режиму непериодических колебаний, которому может соответствовать странный аттрактор. Это важно, в первую очередь, потому, что численное и лабораторное или даже натурное исследование большого количества физических и других задач (течение Куэтта, конвекция в плоском слое жидкости, генерация колебаний и радиотехнических и СВЧ генераторах и т. д.) показывает, что возникновение стохастических колебаний при разрушении двумерного тора, на котором число вращения рационально, — широко распространенное явление. Прежде, чем инвариантный тор разрушится, он должен потерять гладкость, оставаясь еще некоторое время топологическим подмногообразием фазового пространства. Способы потери удобно демонстрировать на примере отображения кольца в себя, которое при начальных значениях параметров имеет гладкую инвариантную кривую. Конкретный вид отображения здесь несуществен, например, оно может быть таким, как в [34], или  [c.49]

Rue. 20. Сценарии разрушения двумерного инвариантного тора  [c.50]

Отметим в заключение, что информация о преобразованиях монодромии стандартным образом переводится на язык дифференциальных уравнений неподвижным или периодическим точкам соответствуют замкнутые траектории, инвариантным окружностям — инвариантные торы или бутылки Клейна и т. д.  [c.55]

Бифуркации, названные в заглавии, приводят к возникновению инвариантных торов и бутылок Клейна, к рождению сложных инвариантных множеств со счетным числом циклов и странных аттракторов. Некоторые случаи изучены не полностью в п. 4.11 формулируются открытые вопросы. В конце параграфа рассматривается структурная устойчивость однопараметрических семейств диффеоморфизмов.  [c.115]

Из теоремы Лиувилля следует, что для полной интегрируемости гамильтоновой системы достаточно знать N интегралов движения. Совокупности всех комплектов /( соответствует семейство инвариантных торов. Торы являются инвариантными, т. к. их положение и форма в фазовом пространстве не меняются со временем.  [c.399]


При исследовании устойчивости механических систем, описываемых каноническими уравнениями движения (в частности с гамильтонианом, периоди-134 чески зависящим от времени), существенную роль играет орбитальная устойчивость Применение предложенного А. Н. Колмогоровым метода теории возмущений позволило получить ряд результатов относительно устойчивости и неустойчивости консервативных систем, близких к интегрируемым для бесконечного промежутка времени. При этом выяснилось существенное отличие систем с числом степеней свободы ге 3 от систем с одной или двумя степенями свободы. Так называемые условно-периодические движения, соответствующие интегрируемым системам с п степенями свободы, образуют п-мерные инвариантные многообразия типа тора. Методом Колмогорова доказывается грубость таких торов — они мало видоизменяются, т. е. устойчивы при достаточно малых возмущениях. При и = 1 или п = 2 в фазовом пространстве 2п измерений устойчивые торы лежат в многообразиях 2п — 1 измерений, которые выделяются требованием постоянства энергии, как соосные торы (и = 2) или концентрические кривые п = 1). Поэтому не только траектории, первоначально лежащие на инвариантных торах, но и траектории, находящиеся между ними, остаются между этими торами. В этом случае существование торов гарантирует устойчивость системы. При га >> 3 гг-мерные торы вложены в пространство 2п — 1 измерений, которое они делить уже не могут, т. е. щели между торами сообщаются друг с другом. Поэтому траектория, начинающаяся между торами, несмотря на их устойчивость по отношению к возмущениям, может, извиваясь между торами, уйти на любое расстояние от них, т,. е. оказаться неустойчивой. Примеры, иллюстрирующие эти общие положения, приведены в докладе  [c.134]

Здесь за начальное приближение берут одно из решений уравнения (2), а оператор Г выбирается так, чтобы обеспечить сходимость последовательности х . В классическом методе Ньютона, обеспечиваюш ем наилучшую (квадратичную) сходимость, Г = [Г (х ) + / g (x , / )] (штрих обозначает производную по Фреше). Этот метод использовался, в частности, при построении инвариантных торов гамильтоновых систем, близких к интегрируемым [9].  [c.407]

Четырехмерное фазовое пространство ) х невозмущенной системы расслаивается на двумерные инвариантные торы  [c.15]

Рассмотрим геометрическое представление Пуансо. Когда на эллипсоиде инерции точка касания (полюс) сделает один полный оборот, тело повернется вокруг оси постоянного момента на некоторый угол а = а(25"// А, В, С). Функция а р-, А, В, С), р = 25"// была введена А. Пуанкаре отношения а/2ж являются числами вращения потоков, возникающих на соответствующих инвариантных торах задачи Эйлера-Пуансо ([1, п. 86 9, дополнение]).  [c.47]

После этого анализа легко представить себе двумерные инвариантные торы в задаче Эйлера-Пуансо. Они являются прямым произведением двух окружностей, одна из кото-  [c.60]

Инвариантный тор 1 = 1° невозмущенной задачи сплошь заполнен траекториями периодических решений. Спрашивается, если fl ф О, но очень мало, существуют ли периодические решения возмущенной задачи, аналитически зависящие от параметра /X и при /X = О, совпадающие с некоторыми периодическими решениями невозмущенной системы  [c.87]

ТО в силу соотношения (3.1) уравнение дЖх/дХ = О будет иметь столько корней, для которых > О, сколько корней, для которых < 0. Это равносильно тому, что при малых значениях /х ф О возмущенная система будет иметь ровно столько устойчивых в линейном приближении периодических решений, сколько неустойчивых. В этой ситуации обычно говорят, что на невозмущенном резонансном инвариантном торе  [c.92]

Пусть I2 ф О, I2 ф 1 3 I- Рассмотрим множество инвариантных торов приведенной задачи Эйлера-Пуансо с числами вращения  [c.93]

Если А = В, то в невозмущенной задаче есть замечательное семейство периодических решений — постоянные вращения вокруг главных осей инерции, расположенных в экваториальной плоскости эллипсоида инерции. Траектории этих решений заполняют двумерный инвариантный тор  [c.95]

В этой главе исследуются качественные свойства типичных вращений тяжелого твердого тела в случае Горячева-Чаплыгина, когда первые интегралы уравнений движения независимы. Найдены числа вращения касательных векторных полей на двумерных инвариантных торах. Показано, что нутация твердого тела — квазипериодическое движение, а собственное вращение и прецессия обладают главным движением. Если число вращения иррационально, то в случае быстрых вращений твердого тела главное движение линии узлов равно нулю.  [c.148]


Динамические системы, возникающие на инвариантных торах задачи Горячева-Чаплыгина  [c.152]

На каждом двумерном инвариантном торе можно выбрать угловые переменные pi, (р2 mod 2тг, в которых уравнения движения имеют вид  [c.154]

Числа Ог, Ьг ( = 1, 2) — простые корни многочлена Ф г), так как в противном случае на соответствующем инвариантном торе существовали бы асимптотические движения. Но этого быть не может в силу предположения о независимости интегралов (2.1).  [c.154]

Лемма 3. Пусть сужение функции f xi,. .., xq) на инвариантный тор интегрируемо по Лебегу. Тогда  [c.164]

В некоторой окрестности инвариантного тора < 2  [c.164]

Рассмотрим преобразование а К К , определенное формулой у = а х), где х = (ж1,...,жб), а у = = —XI, —Х2, Хз,Х4,Х5,—Хб). Отображение а — линейное ортогональное преобразование — произведение трех зеркальных отражений относительно координатных гиперплоскостей. При малых гу каждый из двух инвариантных торов, составляющих совместный уровень интегралов, переходит в себя (см. доказательство леммы 1). Так как а сохраняет площадь, то якобиан этого преобразования равен единице и, следовательно,  [c.166]

Дюлака формальной заменой, сохраняющей е. Затем отбрасываются члены достаточно высокого порядка по х (выше трех для н ля с мнимой парой и выше пяти для двух мнимых пар). Полученное полиномиальное векторное поле инвариантно относительно группы вращений, изоморфной тору, размерность которого равна числу мнимых пар. Соответствующая факторси-стема, представляет собой семейство уравнений на плоскости, инвариантное относительно некоторой конечной группы движений плоскости. В классе таких семейств изучается версаль-ная деформация факторсистемы, соответствующей ростку е). Положения равновесия и инвариантные кривые фактор-систем интерпретируются как приближения к инвариантным торам и гиперповерхностям уравнений исходного семейства.  [c.27]

Как указывалось, выше, отбрасывание старших членов в этой процедуре небезопасно. Для систем исходного семейства существование инвариантных торов, соответствующих положениям равновесия вспомогательных факторсистем, выводится из теоремы Крылова—Боголюбова (Н. Н. Боголюбов, Ю. А. Мит-  [c.27]

Следствие. Рассмотрим произвольную деформацию семейства d, то есть двупараметрическое семейство v уравнений с параметрами е, ц, которое при ц = 0 совпадает с d. Тогда малому ненулевому значению параметра ц соответствует однопа-раметричесое семейство v , (с параметром е) и значения (ц) и + ц) такие, что при < (ц) все уравнения семейства задают системы Морса—Смейла при 8> +(ц) все уравнения семейства имеют инвариантный тор (ц)->-Опри (рис. 57).  [c.152]

Смейла, правая — из полей, имеющих инвариантный тор. Звездо-1ка означает неисследоваиный интервал, на котором происходит бифуркация  [c.153]

Исследуем теперь окрестность семейства d в функциональном пространстве. -В силу структурной устойчивости систем Морса—Смейла каждое из полей при е<0 имеет окрестность, состоящую из систем Морса—Смейла. При е>0 каждое из полей Уе имеет окрестность, состоящую из полей с инвариантным (п—2)-мерным тором. Это следует из теоремы Феничеля, поскольку показатель притяжения к инвариантному тору Ис при 8>0 положителен, а показатель сближения траекторий на торе равен нулю. Теорема доказана.  [c.155]

К. п. в многомерном случае, данное ур-нием (12), осмысленно только при конечном и не слишком боль-пюи числе траекторий, проходящих через данпую точку. Для этого необходимо, чтобы классич. движение было устойчивым хотя бы в пек-рых областях. Др. словами, нек-рая часть фазового пространства должна расслаиваться на инвариантные торы (см. Гамильтонова система), по к-рьш движется классич. система. Тогда правила квантования Бора — Зоммсрфельда принимают вид  [c.254]

Согласно теории устойчивости Колмогорова — Арнольда— Мозера (1963) (КAM), в системе с гамильтонианом (9) при достаточно малых е<Е(, большинство инвариантных торов сохраняется и отличается от невозмущённых торов слабой деформацией. Они занимают фазовый объём Г-5Г( ). Часть торов, занимавшая объём бГ(е), разрушается, но их мера стремится к нулю при е- 0.  [c.399]

Разд. стохастич. слои в фазовом пространстве могут пересекаться, образуя нек-рую сеть каналов, внутри к-рых динамика системы является стохастической (рис. 8). Эта сеть наз. стохастич. паутиной (паутиной Арнольда). Если размерность фазового пространства 2Л =4, то двумерные инвариантные торы разделяют трёхмерный объём, в к-ром движется система (из-за сохранения энергии), на изолир. области (подобно тому, как линия на плоскости делит 2-мерное пространство на изолир. части). Однако уже для трёх и более степеней свободы (N>2) JV-мерные торы не разделяют (2N— 1)-мерную энер-гетич. поверхность. Поэтому стохастич. паутина оказывается связной, подходя сколь угодно близко к любой точке фазового пространства. Наличие паутины приводит к не-огранич. переносу частиц вдЬль стохастич. слоя, называемому диффузией Арнольда.  [c.400]

Pt и применима КАМ-теория. Следовательно, большая часть фазового пространства lui Ivi Pt) заполнена инвариантными торами, близкими к инвариантным торам 1и, ly/Pt = onst.  [c.183]

Предполагается, что читатель знаком с обычным курсом аналитической механики (в частности, с основными фактами динамики твердого тела). Достаточно, например, знакомства с учебником В. И. Арнольда Математические методы классической механики (М., Паука , 1974). При изложении материала часто используется известная теорема Лиувил-ля-Арнольда об интегрируемых гамильтоновых системах, а также связанные с ней идеи и понятия, такие, как инвариантные торы, квазипериодические движения на торах, усреднение и т. д.  [c.13]

Положим u)i I) = OS Idli (г = 1, 2). Величины u)i, u)2 являются частотами квазипериодических движений на двумерных инвариантных торах задачи Эйлера-Пуансо.  [c.41]


Покажем, что функция не зависит от угловой переменной g. Так как функция — первый интеграл невозмущенной задачи, то она постоянна вдоль траекторий невозмущенной системы уравнений. На нерезонансных инвариантных торах интегрируемой задачи траектории всюду плотны [4], следовательно, непрерывная функция постоянна на каждом нерезонансном торе. Хорошо известно [4], что в невырожденной интегрируемой гамильтоновой системе нерезонансные торы всюду плотно заполняют фазовое пространство. Так как задача Эйлера-Пуансо невырождена (теорема 3 гл. III) и функция 0 непрерывна, то постоянна на всех инвариантных торах задачи Эйлера-Пуансо. Очевидно, что для всех g G R точки (Х°, Р, G , g) лежат на одном и том же инвариантном торе (см. 1). Следовательно,  [c.64]

Напомним некоторые обозначения. Переменные действие-угол невозмущенной задачи снова обозначим через 11121з 1 2 Рз (см. гл. II). Переменная 1з — интеграл площадей его постоянную обозначим 1°. Отношение частот и)11и 2 квазипериодических движений на инвариантных торах задачи Эйлера-Пуансо зависит только от 2 о/- моментов инерции А, В, С. Эта функция в гл. II обозначена через 7.  [c.92]

Теорема 4. Пусть хфОиА = В> 2С. Тогда на двумерных инвариантных торах  [c.95]

Замечание. Если А = В и х = О, то задача относится к числу интегрируемых (случай Лагранжа). В этом случае резонансные инвариантные торы (3.5) невозмущенной задачи не разрущатся при добавлении возмущения они перейдут в резонансные торы возмущенной задачи, снова сплошь заполненные траекториями периодических решений.  [c.95]

При /X = О инвариантная поверхность является двумерным тором и фазовое векторное поле на нем имеет два замкнутых цикла 71 и 72, которые, конечно, совпадают с постоянными вращениями вокруг средней оси инерции Г1 и Г2. Циклы 71 и 72 невырождены, что следует из невырожденности периодических решений Г1 и Г2. При малых /х инвариантный тор не исчезнет, а лишь немного изменит свое положение в фазовом пространстве. Так как векторное поле на  [c.105]


Смотреть страницы где упоминается термин Инвариантный тор : [c.156]    [c.626]    [c.15]    [c.15]    [c.93]    [c.96]    [c.195]    [c.381]    [c.410]    [c.398]   
Симметрии,топология и резонансы в гамильтоновой механике (1995) -- [ c.85 ]

Динамика твёрдого тела (2001) -- [ c.74 ]



ПОИСК



Griffith energy criterion) инвариантность при различных преобразованиях (invariance under various

Griffith energy criterion) инвариантные интегралы

Griffith energy criterion) инвариантный Г-интервал механики разрушения

Автоматизированные системы технологической средства технологического проектирования 606, 612 — Методы технологического проектирования 606, 607 — Организация автоматизированного проектирования 623-629 — Программно-методические комплексы для реализации инвариантных подсистем и проектных процедур 614-623 — Программнометодический комплекс структурнопараметрического моделирования 607614 — Средства обеспечения 604-606 Структура 604, 605 - Этапы создани

Адиабатическая инвариантность

Адиабатическая инвариантность действия

Адиабатическая инвариантность переменной (-действие в одночастотных системах

Аналитические инвариантные многообразия

Асимптотическое распределение, инвариантные меры Существование инвариантных мер Эргодиче скал теорема Биркгофа Существование асимптотического распределения Эргодичность и строгая эргодичность Статистическое поведение и возвращение Метрический изоморфизм и факторы Примеры эргодичности перемешивание

Бифуркация рождения инвариантного тора

Вариационный принцип для инвариантных торов. Канторо-торы

Векторный потенциал, калибровочная инвариантность

Величины инвариантные

Вероятностные, или инвариантные, распределения

Возмущения гамильтоновых систем с некомпактными инвариантными поверхностями

Волны когерентные способы инвариантность

Вопросы качественного анализа движения волчка Ковалевской Динамические системы, возникающие на инвариантных торах задачи Ковалевской

Временная 7-инвариантность

Вычисление инвариантных распределений

Галилеевская инвариантность

Галилея принцип инвариантности

Гипотеза масштабной инвариантности

Градиентная инвариантность

Градиентная инвариантность eich-инвариантность)

Группы и инвариантность

Гута теорема калибровочная инвариантность

Два метода проведения операций над векторными величинами Инвариантные операции

Деформация при мартенситном превращении при инвариантной решетке

Деформация с инвариантной рашеткой

Динамическая масштабная инвариантность

Динамические системы, возникающие на инвариантных торах задачи Горячева-Чаплыгина

Дирака уравнение для электрона инвариантность

Дискретного инвариантного вложения метод

Дифференциальные уравнения с инвариантной мерой

Доказательство теоремы о сохранении инвариантных торов при слабом возмущении канонического отображения

Дополнение 1. Вычисление инвариантных интегралов в особых точках Черепанов

Единственность равновесных состояний Классификация равновесных состоянии Гладкие инвариантные меры

Закон аддитивности масс инвариантность

Закон инвариантный сдвигов

Законы физические инвариантность

Замена координат. Инвариантная квадратичная форма. Тензор напряжений

Изотопическая инвариантность

Изотопическая инвариантность странных частиц

Инвариантная квадратичная форма

Инвариантная квадратичная форма, связанная с деформацией. Поверхность деформаций, главные оси. Замена координат

Инвариантная кривая

Инвариантная кривая стандартная

Инвариантная мера

Инвариантная мера уравнений Эйлера—Пуанкар

Инвариантная плоскость

Инвариантная подгруппа (нормальный делитель)

Инвариантная система

Инвариантная система 515, XVII

Инвариантная часть фазового пространства

Инвариантное Кронекера — Пуанкаре

Инвариантное Морса

Инвариантное Морса—Конли

Инвариантное Фуллера

Инвариантное вихревое

Инвариантное гомотопический

Инвариантное дифференцирование тензора

Инвариантное ко) гомологический

Инвариантное множество

Инвариантное множество Индекс

Инвариантное множество изолированное

Инвариантное погружение

Инвариантное потенциальное

Инвариантное распределение (мера)

Инвариантное распределение на аттракторе

Инвариантное свойство

Инвариантное свойство метрической геометрии

Инвариантное среднее

Инвариантное точечное множество

Инвариантное уравнение

Инвариантность

Инвариантность

Инвариантность dr относительно преобразований координат

Инвариантность абсолютная

Инвариантность величины

Инвариантность габитусной плоскости мартенсита

Инвариантность дифференциальных сечений лоренцевская

Инвариантность длины вектора

Инвариантность законов

Инвариантность и ковариантность законов механики. Принцип относительности Галилея

Инвариантность и ковариантность уравнений механики ю КИНЕМАТИКА Кинематика точки

Инвариантность и универсальность связей механических свойств в критических точках

Инвариантность к операциям симметрии

Инвариантность квадрата длины вектора

Инвариантность коммутационных соотношений при канонических

Инвариантность множителя

Инвариантность множителя Последний множитель Якоби

Инвариантность относительно возмущений

Инвариантность относительно обращения времени

Инвариантность относительно преобразований Галилея

Инвариантность потенциальной энергии по отношению

Инвариантность при замене осей

Инвариантность проблемы устойчивости по отношению к замене переменных . Связь между решением проблемы устойчивости для нелинейной и линеаризованной систем

Инвариантность релятивистская

Инвариантность скобки Пуассона

Инвариантность тензора поляризуемости

Инвариантность тензорных соотношений

Инвариантность уравнений Лагранжа

Инвариантность уравнений движения при канонических

Инвариантность уравнения Дирака относительно преобразований Лоренца

Инвариантность уравнения Шредингера по отношению

Инвариантность фазового объема. Теорема Лиувилля

Инвариантность фазы

Инвариантность фазы плоской волны

Инвариантность функции, задающей поле скалярной величины

Инвариантность функций относительная

Инвариантность характеристического уравнения при регулярном

Инвариантность центра системы параллельных векторов

Инвариантные Г-интегралы в особых точках и на особых линиях поля (теория Г-вычетов)

Инвариантные Г-интегралы н их применение в динамической механике разрушения

Инвариантные СЧПУ

Инвариантные величины в теории относительности. Четырехмерный вектор. Мир Минковского

Инвариантные и частично инвариантные решения дифференциальных уравнений

Инвариантные и экстремальные инвариантные состояния и асимптотическая абелевость

Инвариантные интегралы Гильберта

Инвариантные интегралы для плоских стационарных задач

Инвариантные интегралы теории упругости

Инвариантные кинетические диаграммы усталостного разрушения

Инвариантные многообразия и теорема сведения

Инвариантные многообразия ростков диффеоморфизмов

Инвариантные многообразия цикла

Инвариантные подпространства, проекторы, собственные векторы, собственные числа

Инвариантные преобразования волнового уравнения

Инвариантные решения

Инвариантные свойства ортогонального проецирования

Инвариантные следящие системы

Инвариантные соотношения

Инвариантные торы

Инвариантные торы возмущенной системы

Инвариантные торы и квазипериодические движения

Инвариантные формы объема

Инвариантный J-интеграл Эшелби-Черепанова-Райса

Инвариантный С-интеграл установившейся ползучести

Инвариантный класс гбльдероиых функций Гёлыеровость сопряжений Гёльдеровоеть орбитальиой эквивалентности потоков Гбльдеровость и дифференцируемость неустойчивого распределения Гельдеровость якобиана Когомологические уравнения для гиперболических динамических систем

Инвариантный метод описания движения материальной точки. — Координатные методы исследования движения точки

Инвариантный тор гиперболический

Инвариантный тор нерезонансный

Инвариантный тор резонансный

Интеграл инвариантный

Интеграл инвариантный относительно системы уравнений

Интеграл инвариантный периодический аналог

Использование инвариантного J-интеграла для формулировки критерия распространения трещины

К теории поля с нелокальным взаимодействием. IV. Вопросы сходимости, причинности и градиентной инвариантности

Калибровочная инвариантность

Калибровочная инвариантность электродинамики

Калибровочно-инвариантные величины. Стандартные 4-теизоры

Карапетян. Инвариантные множества механических систем

Квантовые кластерное состояние, G-инвариантно

Класс гладких мер Оператор Перрона — Фробеииуса и дивергенция Критерии существования гладкой инвариант ной меры Абсолютно непрерывная инвариантная мера для растягивающих отображений Теорема Мозера Примеры ньютоновых систем

Ковариантность. 2. Калибровочная инвариантность Структура кинетической энергии. 4. Невырожденность Принцип наименьшего действия по Гамильтону. 6. Движение по геодезическим Понятие первого интеграла

Колебание инвариантное относительно возмущений

Коррелятор инвариантный плоскостью изображения

Коррелятор инвариантный преобразованием Меллина

Коррелятор, инвариантный к вращени

Костюков В.Н. Инвариантные методы вибродиагностики

Кривые линии и инвариантные свойства их проекций

Кривые линии и инвариантные свойства их проекций Основные понятия и инвариантные свойства проекций кривых линий

Ли инвариантности Алгоритм асимптотической декомпозиции в пространстве

Линейная устойчивость и инвариантные кривые

Локальная положительная инвариантность

Лоладзе Т. ИШаншиашвили Г. Д. Принципы инвариантности размера детали от силы резания на примере токарной обработки

Лоренц инвариантная форма дифференциального уравнения движения материальной точки

Лоренц-инвариантность

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантности действия

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантности действия обобщенная

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантности функционала действия

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантные интегралы

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантный

Лоренца (H.A.Lorentz) инвариантный J-интеграл Эшелби—ЧерепановаРайса

Лоренцевская инвариантность

МЕТОДЫ ИНВАРИАНТНОГО ПОГРУЖЕНИЯ В ЗАДАЧАХ СТАТИКИ, УСТОЙЧИВОСТИ И ДИНАМИКИ СЛОИСТЫХ ОБОЛОЧЕК ВРАЩЕНИЯ

Максвелла уравнения галилеевская инвариантность

Масштабная инвариантность (скейлииг)

Материалы инвариантные относительно сдвига

Мера абсолютно непрерывная инвариантная

Мера гиббсовская инвариантная

Мера трансляцтюнно -инвариантная

Метод инвариантного погружения

Метод функционально-инвариантных решений

Минкевич инвариантное

Многообразие инвариантное

Множества Обри — Мазера Инвариантные окружности и области неустойчивости Функционалы действия, минимальные и упорядоченные орбиты

Множество инвариантное 24 Модуля-рная подгруппа

Модуль сопротивления русла. Постулат инвариантности модуля сопротивления русла

Мультипликативная группа перенормировок. Инвариантный заряд

НАПРЯЖЕНИЯ Условия инвариантности для компонентов

Невырожденные инвариантные торы

Несохранение P-четности и нарушение С-инвариантности в p-распаде. Опыт Ву.СРГ-теорема

Ньютона законы движения инвариантность

Ньютона инвариантное подпространство

О градиентной инвариантности теории вакуума

О ренормализационной инвариантности функции Грина фотона

О структуре функций, инвариантных относительно преобразований Галилея

О существовании инвариантных поверхностей

Об инвариантных решениях уравнений МСС

Области инвариантные

Обобщенные группы инвариантности действия

Общая эргодическая теория групп преобразований с инвариантной мерой

Общий подход к теории нелокальных калибровочно-инвариантных объектов

Операции симметрии инвариантность потенциальной энергии

Операции симметрии инвариантность уравнения Шредингера

Определение частных решений, если известны первые интегралы или инвариантные соотношения

Определения и жесткие интервалы Кодирование Структура замыканий орбит Инвариантные иеры Минимальное не строго эргодическое перекладывание отрезков Применение изложенного материала к потокам и биллиардам

Основные группы инвариантности функционала действия

Основные инвариантные понятия теории проектирования новой техники

Основные инвариантные свойства параллельного проецирования

Основные понятия и инвариантные свойства проекций кривых линий

Отсутствие инвариантных окружностей и локализация множеств Обри — Мазера

Ошибка аппроксимации принципа инвариантности

Пакеты прикладных программ инвариантные

Переменные канонические инвариантность

Подсистемы САПР объектно-независимые (инвариантные)

Постулат инвариантности модуля сопротивления русла

Постулат инвариантности модуля сопротивления. Построение свободной поверхности по способу Рахманова

Потенциальная энергия инвариантность по отношению к операциям симметрии

Почему инвариантные интегралы можно считать основой механики разрушения

Почти инвариантные системы дифференциальных уравнений

Применение принципа инвариантности в динамике машин (Голубенцев А. Н., Гусаков

Примеры инвариантных областей

Принцип вариационный для инвариантных торов

Принцип вариационный для инвариантных торов Боголюбова

Принцип изотопической инвариантности ядерных сил

Принцип инвариантности

Принцип инвариантности Бирмана

Принцип инвариантности для абелевых волновых операторов

Принцип инвариантности для матрицы рассеяния Матрица рассеяния в унитарном случае

Программно-методические комплексы для реализации инвариантных подсистем и проектных процедур (А. В. Цырков)

Производные инвариантные

Пространственная инвариантность

Процедуры алгоритмического ввода инвариантные

Р(Т) и аПр(Т). Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия при высоких энергиях

Разные варианты теоремы об инвариантных торах

Разрушения критерий инвариантность

Рассеяние нуклон — нуклон при высоких энергиях . 6. Изотопическая инвариантность

Релятивистски инвариантные уравнения

Реологическая инвариантность

Рождение гиперболических инвариантных торов

Рождение сложных инвариантных множеств (некритический случай)

Свойства инвариантных гладких мер Гладкая классификация диффеоморфизмов Аносова на торе Гладкая классификация контактных потоке Аносова на З-многообрааиях Мера Маргулиса

Свойства кривых инвариантные относительно ортогонального проецирования

Связь фрактальной размерности структуры зоны предразрушения с инвариантным комплексом механических свойств

Силы и механике теории относительности , 66. Инвариантность законов механики

Сильвестра условно-инвариантных множеств

Система пространственная инвариантная

Системы автоматизированного инвариантные

Системы с гладкими инвариантными мерами и новые примеры

Скаляр инвариантный

Следствие нарушение Т-инвариантности теории

Следствия из инвариантности оператора Гамильтона по отношению к операциям симметрии пространственной группы

Следствия из трансляционной инвариантности

Случай кинетической симметрии (ИЗ). 48. Инвариантный конус и конус г.олодии

Сохранение и гладкость инвариантных многообразий (по Феничелю)

Сохранение момента импульса . 6.3. Инвариантность по отношению к вращению

Сплетающие операторы и билинейная инвариантная эрмитова форма

Стационарность инвариантного соотношения, инвариантность услови

Существование инвариантной поверхности и поведение решений на ией в одном специальном случае

Существование инвариантных гладких мер

Существование инвариантных кривых

Т) и Onp (Т). Изотермическая инвариантность ядерного взаимодействия при высоких энергиях

Т) и ар(Т). Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия при высоких энергиях. Особенности

Тема 8. Галилеева инвариантность и ее следствия

Тензорные функции, инвариантные относительно вращений

Теорема Брауэра об инвариантности области

Теорема Лившица Гладкие инвариантные меры диффеоморфизмов Аносова Замены времени и орбитальная эквивалентность для гиперболических потоков Эквивалентность расширении отображений со слоем тор Равновесные состояния и гладкие инвариантные меры

Теорема Мозера об инвариантных кривых

Теорема об инвариантном многообразии

Теорема об инвариантности множител

Теория инвариантного погружения и стохастические краевые задачи

Топологически инвариантные свойства

Топологически инвариантные свойства и топологическая структура разбиения на траектории

Трансфер-матрица (matrice de transfert) циклическая инвариантность

Унитарность, взаимность, инвариантность по отношению к обращению времени и сохранение четности

Уравнения в инвариантность

Уравнения движения Лагранжа и их инвариантность относительно точечных преобразовании

Уравнения при наличии внешнего электромагнитного поля. Градиентная инвариантность

Условие абсолютной инвариантности

Условия инвариантности в линейных системах с переменными коэффициентами (Гусаков

Условия инвариантности уравнений движения

Форма дифференциальная инвариантная

Формальные RSLEFP инвариантная для решения систем линейных алгебраических

Формальные RSLEGP инвариантная для решения систем линейных алгебраических

Функционально-инвариантные преобразования неодномерных волновых уравнений

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная TV-частичная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная антипричинная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная в частичном равновесии

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная для квантового газа

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная запаздывающая

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная квазивероятностей

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная на контуре Келдыша-Швингер

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная одночастичная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная опережающая

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная причинная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная смешанная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная температурная

Функция Вигнера калибровочно-инвариантная термодинамическая

Функция Гамильтона инвариантность

Характеристики инвариантные

Частично инвариантные решения

Частный интеграл уравнений Гамильтона — Якоби, вывод инвариантных

Частный интеграл уравнений Гамильтона — Якоби, вывод инвариантных соотношений

Частота антирезоиансная управляемая инвариантная

Численное интегрирование линейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений методом инвариантного погружения

Численное определение матрицы Грина линеаризованных краевых задач теории слоистых оболочек вращения методом инвариантного погружения

Что означает расходимость инвариантного интеграла в особой точке

Эйлера инвариантный

Эмми Нетер. Инвариантные вариационные задачи (перевод Д. В. Жаркова)

Энергия в волне инвариантность

Энтальпия инвариантная

Ядерные реакторы изотопическая инвариантност

Ядерные силы изотопическая инвариантност

Яуманна (Яуманна — Зарёмбы — Нолла) инвариантного тензора



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте