Зеркальное отражение

Рис. 103. Наглядное изображение двух исполнений детали, одно из которых соответствует зеркальному отражению другого (основного)

Указания на групповых чертежах для деталей, являющихся зеркальным отражением одна другой (записывают над изображением и подчеркивают) [c.149]

Над главным изображением может быть дано указание .. — изображено,...—01—зеркальное отражение. Наличие такой надписи будет указывать на то, что по чертежу необходимо изготовить согласно указанию в наряде на работу определенное количество деталей, изображенных на чертеже — основное исполнение, и других, для которых эти изображения будут выглядеть так, как мы увидим их в зеркале (см. рис. 103). Несоблюдение этого указания приведет к браку или задержке в производстве, так как придется дополнительно заказывать отраженные детали. [c.177]

Покажем это наглядно на конкретном примере. Корпусную деталь конструктор спроектировал несимметричной (рис. 106, а). Пусть таких деталей на каждую машину потребуется две одна правая по чертежу (на правую сборочную единицу), другая левая — зеркальное отражение (на левую сборочную единицу). Очевидно, потребуется изготовлять две модели для формовки или две металлические формы для литья и т. д. Понятия о зеркальном отражении деталей были рассмотрены в 33 (см. рис. 103). [c.144]

В соответствии с общим правилом основные отклонения отверстий принимают равными по абсолютной величине и противоположными по знаку тем основным отклонениям валов, которые обозначены такими же буквами. Например, для отверстия С основное отклонение во = = —или Е1 — —ев. Таким образом, основные отклонения отверстий относительно нулевой линии являются зеркальным отражением основных отклонений валов, и в тех случаях, когда применимо общее правило, их вычисляют по формулам [c.59]

Чтобы проиллюстрировать вычисление излучательной способности полости, имеющей диффузно отражающие стенки, рассмотрим цилиндрическую полость, показанную на рис. 7.6. В этом случае нет необходимости выписывать уравнения в их более общем виде и можно перейти прямо к некоторым численным результатам. Полость, форма которой показана на рис. 7.6, очень похожа на полость, используемую на практике для реализации черных тел, применяемых при калибровке радиационных пирометров. Хотя для увеличения излучательной способности и уменьшения зеркальных отражений возможны и некоторые модификации (задняя стенка может быть скошенной или рифленой), простая форма, показанная на этом рисунке, позволяет продемонстрировать расчет в деталях без лишних геометрических усложнений. [c.329]

Применение метода последовательных отражений к цилиндрической полости, имеющей вогнутое коническое основание, было исследовано в работе [11] для случаев изотермической и неизотермической полостей с диффузным и смешанным диффузно-зеркальным отражением. Сложность таких вычислений ограничивает число членов ряда до двух, тем не менее они оказались полезным руководством при конструировании полостей из материалов с низкой отражательной способностью. [c.341]

Наиболее выгодной формой полости при зеркальных отражениях является конус. Выбором наклонного угла визирования п можно существенно увеличить, а при касательном падении в пределе п будет стремиться к бесконечности. [c.341]

На рис. 7.13 показана полость, сделанная из графита и используемая для реализации точки затвердевания золота при первичной калибровке фотоэлектрических пирометров. Однородность температуры обеспечивается помещением цилиндрической полости непосредственно в золото. Для исключения прямого зеркального отражения задняя стенка выполняется рифленой. Передняя стенка сделана из платинового диска с отверстием диаметром 1,5 мм. Как отмечалось выше, наличие слабо [c.346]

Полость сделана большой, чтобы при визировании нижней части цилиндра и обращенного конуса ее излучательная способность для теплового излучения при 273 К превышала 0,9999. Область длин волн, на которую приходится основная часть излучения при этой температуре, простирается от 2 до 200 мкм. На излучение за пределами этой области приходится лишь 0,1 % от полной энергии излучения. Температура полости измерялась восемью прецизионными платиновыми термометрами сопротивления, прикрепленными к различным частям полости. Однородность температуры в цилиндрической и конической частях была лучше, чем 1 мК. Внутренняя поверхность полости покрыта черной краской ЗМ-С-401, оптические свойства которой известны до длины волны 300 мкм. Вплоть до длины волны 30 мкм коэффициент отражения краски меньше 0,06. Таким образом, излучательная способность полости с достаточной степенью точности определяется только членом с р в уравнении (7.56) для углов падения больше 80° при всех длинах волн чернение приводит к преимущественно зеркальному отражению. [c.347]

Составные части многих изделий (в частности, воздушных и наземных транспортных средств) являются зеркальным отражением друг друга (правые и левые составные части изделия, расположенные по разные стороны от вертикальной плоскости симметрии относительно направления движения). На них также, как правило, выполняют групповые КД. Пример оформления на рис. 11.30. [c.340]

Ф и г. 5.9. Столкновение и зеркальное отражение частиц от сферы. [c.213]

Следовательно, физическая сущность зеркального отражения (независимо от г ) состоит в том, что большинство частиц не возвращается в обратном направлении. [c.213]

Для случая т] < 1 расчет величины более сложен однако по аналогии с зеркальным отражением достаточно написать [c.213]

Эхо-зеркальный метод основан на анализе акустических импульсов, зеркально отраженных от донной поверхности [c.197]

Узлу, являющемуся полным зеркальным отражением другого (основного) исполнения, присваивают тот же порядковый номер (буквенное обозначение), что и основному исполнению, с добавлением индекса н , например 1Пн. [c.384]

Таким образом, под действием сил поверхностного натяжения, стремящегося сделать поверхность минимальной и энергии теплового движения, обусловливающего отклонение от этого равновесного состояния, возникают мелкие неоднородности на поверхности жидкости. Эти неоднородности на поверхности представляют собой молекулярные шероховатости поверхности, нарушающие правильное зеркальное отражение, тем самым приводящие к рассеянию света на поверхности. Если соприкосновение двух несмешивающихся жидкостей приводит к уменьшению поверхностного натяжения на границе их раздела, то из-за уменьшения противодействия (поверхностного натяжения) флуктуации поверхности должны усиливаться тем самым должна увеличиваться интенсивность рассеянного света. Опыты, проведенные Мандельштамом на смеси из метилового спирта [c.321]

Такая матрица получается вследствие композиции зеркального отражения относительно плоскости, натянутой на векторы ei, ез, и последующего поворота на угол ф вокруг вектора ез (исходная правая система координат меняется на левую). [c.87]

Эта матрица означает композицию поворота вокруг вектора ез и зеркального отражения относительно плоскости, перпендикулярной вектору ез. Так же, как и в варианте 3, правая система координат меняется на левую. [c.87]

Следствие 2.4.3. Если действие ортогонального оператора в сохраняет ориентированность троек базисных векторов (отсутствуют зеркальные отражения), то этот оператор принадлежит группе 50(3). [c.88]

Доказательство. Действие операторов с определителем, равным — 1, проанализировано в вариантах 3 и 4. Оказалось, что такие операторы всегда содержат зеркальные отражения. [c.88]

Заметим, что скалярное произведение псевдовектора на вектор называется псевдоскаляром. Псевдоскаляр меняет знак при зеркальном отражении базисных векторов. [c.124]

Поле напряжений, оставляющее поверхность среды свободной, описывается суммой полей дислокации и ее зеркального отражения в плоскости у, г, как если бы они были расположены в неограниченной среде [c.163]

К соотношению (161.3) можно прийти, рассматривая дифракцию света на бегущей волне. В направлении, определяемом углом б, приходит свет, зеркально отраженный от бегущих волн, движущихся со скоростями ц. Принимая во внимание эффект Допплера, можно получить формулу Мандельштама — Бриллюэна (161.3). [c.594]

Разобрать задачу о зеркальном отражении и преломлении плоской волны на плоской границе по методу зон Френеля. [c.874]

Предположим, что результат этого вычисления (представляющий физическую реальность — вероятность нахождения частицы в данном объеме V) не зависит от того, в какой системе координат — правой или левой — производятся измерения. Как известно, левая система координат никаким поворотом и перемещением не может быть переведена в правую. Эти системы переходят друг в друга только при зеркальном отражении, т. е. при замене л на —х, у на —у и z на —г (инверсия координат). [c.89]

В нащем случае i 52 получается из г 31 в результате операции зеркального отражения, осуществляемой с помощью оператора е . Поэтому повторное применение этой операции к волновой функции должно возвращать ее к исходному виду [c.89]

При операции зеркального отражения полярные координаты точки изменяются следующим образом [c.92]

Так, например, закон сохранения энергии и ил пульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве (вращательная симметрия) закон сохранения четности— от зеркального отражения (зеркальная симметрия). Выполнение этих законов связано с однородностью времени и однородностью, изотропией и зеркальной симметрией пространства. [c.515]

Закон сохранения четности, как и другие законы сохранения, является следствием определенных свойств пространства, а именно его зеркальной симметрии. Невыполнение закона сохранения четности приводит к право-левой асимметрии пространства, согласно которой зеркальное отражение пространства отлично от самого пространства. Пространство становится как бы закрученным. Это не согласуется с нашими привычными представлениями. Одним из возможных выходов из создавшейся трудности является введение нового понятия — комбинированной четности, согласно которой право-левая асимметрия вкладывается не в пространство, а а частицу. Ниже мы коснемся этого вопроса подробнее (см. 83). [c.599]

Нетрудно показать также, что существование продольно поляризованных нейтрино тесно связано с несохранением четности в слабых взаимодействиях. В самом деле, в случае справедливости закона сохранения четности волновая функция частицы при зеркальном отражении (или, что то же самое, при операции инверсии, т. е. замене правой системы координат на левую) либо не меняется (для четной частицы), либо умножается на —1 (для нечетной), а частица переходит сама в себя. Это возможно в том случае, когда частица симметрична относительного правого и левого. Продольное нейтрино не обладает симметрией, так как при отражении в зеркале правый винт переходит в левый (направление вращения от х к у, например, сохраняется, а направление движения оси винта меняется на обратное). Частица не переходит сама в себя, а изменение соответствующей ей волновой функ- [c.645]

Так как закон сохранения четности есть следствие свойства зеркальной симметрии пространства, то нарушение этого закона означает асимметрию пространства относительно правого и левого. Пространство становится закрученным, так что при зеркальном отражении оно не переходит само в себя. Этот результат представляется весьма странным по отношению к пустому пространству. [c.646]

При одинаковых условиях наблюдения значения излучательной способности полостей, имеющих полузеркальные отражающие стенки, должны лежать между значениями, вычисленными ыа основе диффузного отражения, и значениями для зеркального отражения. Легко спроектировать такую полость, которая имела бы большую излучательную способность для чисто зеркального отражения, а также для диффузного отражения. В следующем разделе будет показано, как это лучше сделать. [c.343]

Линейку ставят так, чтобы ее ребро проходило через заданную точку К (рис. 3.6, а), и вращают в плоскости чертежа вокруг К до положения, при котором зеркальное отражение q будет казаться плавным продолжением кривой q (рис. 3.6,6). Остро отточенным карандащом проводят нормаль п. [c.51]

Таким образом, КВС как области с повышенным энергосодержанием, переходят на периферию, тем самым увеличивая ее энергию. Такой механизм неустойчивости действует только в одном направлении и хорюшо согласуется с возникновением реверса при образовании зоны рециркуляции в области диафрагмы вихревой трубы. В этом случае КВС возникают на фанице рециркулирующего потока. Направление силы Г можно определить по знаку скалярного произведения вектора угловой скорости вращения приосевого вихря Л и вектора угловой скорости вихревого жгута <0, после его разворота. В описанном выше безре-циркуляционном режиме это произведение положительно, что соответствует силе, направленной к периферии. Возникновение зоны рециркуляции приводит к изменению направления начальной завихренности КВС и осевой составляющей скорости, что соответствует зеркальному отражению относительно плоскости, перпендикулярной оси вихревой трубы. Но при зеркальном отражении скалярное произведение не изменяется и, соответственно, не изменяется направление действия силы F. В результате вихревой перенос энергии будет идти из зоны рециркуляции в область потока, выносимого через отверстие диафрагмы, что и приводит в конечном счете к его нагреванию. [c.130]

Для просвечивающей волны такая голограмма служит периодической трехмерной структурой, и, в соответствии с законом Вульфа —Брэгга, должна наблюдаться дифрагировавшая волна в направлении, соответствующем зеркальному отражению от слоев почернения (см. рис. 11.13,6). Но именно в этом направлении распространялась предметная волна. Таким образом, объемность структуры гологра.ммы не препятствует восстановлению волнового фронта. [c.262]

Отражение света от шероховатой поверхности (рис. 19). При падении света на шероховатую поверхность получается неправильное и дж )фузное отражение. Однако если угол падения близок к 90°, то можно наблюдать зеркальное отражение (изображение) в матовой поверхности-и притом в красноватых оттенках. Объяснить явление. [c.873]

Полученный результат очевиден также из того, что закон сохранения четности требует равномерного распределения протонов и нейтронов по объему ядра, т. е. отсутствия сдвига всех протонов относительно всех нейтронов (так как в случае существования в ядре областей с преобладанием нуклонов одного вида чдро оказалось бы несимметричным относительно операции зеркального отражения). Но отсутствие такого сдвига и означает равенство улю дипольного электрического момента. [c.95]

Закон сохранения комбинированной четности в слабых взаимодействиях может быть проверен экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так Называемой СЯГ-теоремы, или теоремы Людерса — Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (оцерация зарядового сопряжения), пространственной Р (операция зеркального отражения) и временной Т (операция временного отражения) является инвариантом. [c.646]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...