Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Максвелл

Уравнение (1-10.14) показывает, что член т Vv описывает превращение работы девиаторных напряжений во внутреннюю энергию. В классической гидромеханике предполагается, что жидкости с постоянной плотностью могут увеличивать внутреннюю энергию только за счет возрастания энтропии. Действительно, можно использовать соотношение Максвелла  [c.51]

При обычном подходе некоторый вид представления первого и второго законов термодинамики приводит к так называемым уравнениям Максвелла, из которых мы рассмотрим здесь в качестве примера лишь следующее А — свободная энергия Гельм-  [c.147]


Ортогональный реометр Максвелла [И, 12] состоит из двух плоских параллельных пластин, вращающихся в их плоскостях с одинаковой угловой скоростью Q относительно двух параллельных, но не совпадающих осей. Пусть h — расстояние между пластинами, а а — расстояние между осями вращения. Будем использовать две различные системы координат. Одна из них — декартова система с осью z, ортогональной обеим пластинам, имеющим аппликаты z = О и 2 = /i абсцисса и ординаты осей вращения суть X = О, у = а/2. Другая система — цилиндрическая, ось z которой совпадает с осью z декартовой системы, а плоскость  [c.203]

Перед записью других форм уравнения Максвелла полезно сделать следующее замечание. Релаксационные уравнения первого порядка, т. е. уравнения, не содержащие других производных тензора напряжений, кроме первой, разрешенные явно относительно скорости изменения тензора напряжений, имеют следующий общий вид  [c.235]

Обобщенные уравнения Максвелла и их топология  [c.237]

Рассмотрим теперь класс возможных обобщений уравнения Максвелла. Очевидно, что уравнение Максвелла, в котором используется верхняя конвективная производная, эквивалентно частной форме уравнения (6-3.3)  [c.237]

Более сложные модели по сравнению с представленной на рис. 6-2 могут привести к обобщенным формам уравнения Максвелла. Например, модель, приведенная на рис.6-3, соответствует, очевидно, уравнениям (6-4.40) и (6-4.41), а следовательно, и уравнению (6-4.39).  [c.240]

Рассмотрим, наконец, ряд уравнений состояния релаксационного типа, имеющих вид уравнения Максвелла или обобщенного уравнения Максвелла, т. е. уравнения, включающего систему времен релаксации, в котором константы (обычно X и ji) заменены функциями . В качестве аргумента этих функций выбирается какой-либо инвариант скорости деформации, обычно второй инвариант. Примеры уравнений этого типа можно найти в работах [33] и [34].  [c.246]

Далее необходимо привлечь к рассмотрению уравнение состояния. Если иметь в виду либо релаксационное уравнение первого порядка, подобное уравнению Максвелла, либо простое интегральное уравнение, то при соответствующей линеаризации относительно возмущения скорости Ve — v можно получить  [c.275]

Оценку Dm можно получить лишь при выборе некоторого конкретного уравнения состояния. Возьмем для примера уравнение Максвелла  [c.287]


Например, можно вычислить а (Г) для сферически симметричного течения к стоку, выбирая в качестве уравнения состояния простое уравнение Максвелла (6-4.12). Как уже показано, уравнение Максвелла совпадает с интегральным уравнением состояния (6-4.19). Матрица тензора С (s) для этого течения к стоку была вычислена в примере ЗБ (гл. 3). Прямое интегрирование дает следующее выражение  [c.291]

Максвелла для свободной энергии 154, 165  [c.307]

Хотя представленный материал не является новым и оригинальным, книга построена так, что можно легко перейти от теоретических положений к практическим применениям, которые в ней не указываются. В гл. 1 дано краткое введение к термодинамическим рассуждениям и расчетам, основанным только на законах сохранения энергии. Глава 2 — библиографическая в ней довольно подробно описаны выражения для квантованных энергетических уровней. Хотя для детального изучения математической стороны необходимо знание основ учения о дифференциальных уравнениях, полученные результаты могут быть использованы без применения дифференцирования. В гл. 3 изложены теории статистического распределения, необходимые для понимания внутренней энергии и энтропии. Распределение Максвелла —  [c.27]

Другой проблемой XIX в. была природа светового излучения. Существовали две основные теории, подтвержденные надежными экспериментальными наблюдениями. Такое наблюдаемое свойство как дифракция, свидетельствовало о том, что свет подчиняется закону упругих волн и его почти полностью можно объяснить электромагнитной теорией Максвелла. Однако фотоэлектрический эффект чужд волновой теории света и мог быть объяснен только при условии допущения корпускулярной природы света.  [c.71]

Уравнение (3-11) имеет форму закона Больцмана распределения энергии и закона Максвелла распределения молекул по скоростям и известно как функция распределения Максвелла — Больцмана.  [c.98]

Используя одно из термодинамических соотношений Максвелла (см. книгу Пиппарда [16]), можно представить (1.7) в виде  [c.19]

Работы Максвелла и Больцмана составили один из наиболее важных этапов в понимании тепловых величин. С тех пор стало возможным определять температуру либо через макроскопические термодинамические величины, такие, как теплота и работа, либо (с равным основанием и тождественными результатами) как величину, которая характеризует распределение энергии между частицами системы. Однако ограничение кинетической теории Максвелла и Больцмана заключалось в том, что она применима только к системам невзаимодействующих частиц, т. е. исключительно к идеальным газам, а на практике — к реальным газам в пределе низких давлений или высоких температур.  [c.20]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления.  [c.268]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации.  [c.312]


Поступательное движение такой молекулы можно разложить по направлениям трех координатных осей, в соответствии с этим говорят, что молекула имеет три степени свободы поступательного движения. Количество вращательных степеней свободы будет зависеть от атомности газа. Основной предпосылкой кинетической теории является установленный Максвеллом—Больцманом закон о равномерном распределении внутренней энергии газа по степеням свободы поступательного и вращательного движения молекул.  [c.73]

В конце XIX в. ряд ученых (Ренкин, Максвелл, Больцман, Гиббс, Смолуховский и др.) доказывали в своих работах, что второй закон термодинамики не является абсолютным законом природы, а имеет значение только для макропроцессов и неприменим для микросистем.  [c.128]

Выражение (13.41) носит название теоремы о взаимности перемеи ений (теоремы Максвелла). Формулируется она так пере- мещение точки приложения первой силы по ее направлению, вызванное действием второй единичной силы, равно перемеш,ению точки приложения второй силы по ее направлению, вызванному действием первой единичной силы.  [c.372]

Формула (13.48) носит название формулы Максвелла.  [c.375]

Напомним также, что, согласно теореме о взаимности перемещений (теореме Максвелла),  [c.561]

ДИАГРАММА МАКСВЕЛЛА - КРЕМОНЫ  [c.56]

Уравнение (6-4.1) было впервые предложено Максвеллом для одномерной задачи, так что в этом случае не возникало двусмыс-  [c.231]

Пример 6Б Вычисление вискозижтрических функций для жидкости типа Максвелла.  [c.249]

Чтобы получить определенные результаты, снова используем конкретные реологические допущения. Использование уравнения Максвелла (6-4.12) или эквивалентного ему уравнения (6-4.19) позволяет получить результаты, приводившиеся в работе Денна и Марруччи [37]. Эти результаты можно кратко сформулировать в следующем виде.  [c.292]

Молекулярно-кинетический подход к исследованию опирается на изучение молекулярного (микродискретно-го) строения газа и поэтому лучше соответствует реальным условиям. Однако использование дифференциальных уравнений в частных производных требует возврата к гипотезе о квазисплошности среды и квазинепрерывности полей ее характеристик. Возникающее противоречие снимается с помощью перехода к макроскопическому описанию свойств и процессов через микроскопические свойства отдельных молекул среды, структура и элементарные процессы в которой дискретны. Этот переход осуществляется с помощью функций распределения Максвелла или Больцмана. При этом свойства среды выступают как осредненные по всем молекулам и как непрерывные функции координат и времени.  [c.26]

Систему уравнений для вывода критериальных зависимостей исследуемого класса дисперсных теплоносителей получим, используя предложенную выше модель гетерогенной элементарной ячейки. Этот подход, по-види-мому, связан с минимальными физическими погрешностями, что существенно для теории подобия. Возникающая при этом математическая некорректность вывода соответствующих дифференциальных уравнений связана с тем, что к рассматриваемому молю гетерогенной системы в силу конечности его размеров и дискретности его 1компонентов неприменимы точные математические методы. Мож но полагать, что для дисперсных систем в принципе невозможно получить полностью корректную (одновременно с физической и формально-математической точек зрения) систему дифференциальных уравнений пока не будут предложены соответствующие функции распределения, аналогичные функциям Максвелла и Больцмана для газа. Поэтому в дальнейшем воспользуемся приближенным методом конечных разностей, дополнительно учитывая следующее  [c.33]

Коэффициент теллопровод ности, ЯпА= =/,(АтД, р). Согласно формуле Максвелла (см. гл. 7) в рассматриваемой области концентраций изменением коэффициента теплопроводности можно пренебречь  [c.127]

Плотность и теплоемкость определяются как средневзвешенные величины, а теплопроводность и вязкость суспензий оценены соответственно по формуле Максвелла и Вэнда  [c.246]

В условиях массового производства распределение случайных погрешностей, возникающих при обработке деталей, достаточно близко соответствует закону Гаусса. Кроме того, в зависимости от принятого технологического процесса, объема производства и других обстоятельств случайные погрешности могут распределяться по законам равновероятностному (рис, 3.2, б), треугольника (рис. 3.2, в), Максвелла (рис. 3.2, г) и др. Центр группирования случайных погрешностей может совпадать с координатой среднего размера х (см. рис. 3.2, а) или смещаться относительно его (см. рис. 3.2, г).  [c.33]

Таким образом, при больших значениях квантовых чисел мы оказываемся в области Рэлея — Джинса, где плотность излучения пропорциональна 7 в соответствии с классической электромагнитной теорией. Излучение в этой области, однако, почти полностью связано с вынужденным испусканием. Таким образом, вынужденное излучение ведет себя как классический процесс и может быть вычислено в соответствии с классической механикой. Именно поэтому излучательная способность металлов в дальней инфракрасной области весьма близко подчиняется простым соотношениям Друде — Зенера. По этой же причине в электронной технике так успешно используются уравнения Максвелла.  [c.322]

Максвелла-Больцмана распределение 20 МБМВ (Международное бюро мер и весов) 38, 40. 41  [c.444]


В магнитной гидродинамике (при учете электромагнитных сил) к рассмотренным выше уравнениям для различных моделей жидкостей следует добавить уравнения Максвелла для электромагнитных полей, а также дополнить Ha4ajHjHbie и граничные условия для жидкости условиями для электромагнитных величин.  [c.578]

Ряд авторов используют для объяснения эффекта энергоразае-ления метод, известный в термодинамике как демон Максвелла [63, 165, 240, 242], в котором основной упор делается на передислокацию быстрых и медленных молекул у максвелл-больимановского газа с соответствующим равновесным распределением, приводящую к тому, что более быстрые молекулы дислоцируются в периферийной области, а более медленные — в приосевой, что и вызывает эффект энергоразделения. Обладая различной кинетической энергией, молекулы газа обладают и различной проникающей способностью в направлении положительного градиента давления. Быстрые молекулы перемещаются к периферии, увеличивая тем самым у этих слоев среднестатистическую (термодинамическую) температуру. Такое предположение прогнозирует линейное распределение статической температуры по сечению трубы. Однако опыты показывают наличие максимума у кривой распределения Т. Модели этого направления исключают влияние на процесс геометрии устройства, что тоже противоречит опыту.  [c.157]


Смотреть страницы где упоминается термин Максвелл : [c.154]    [c.165]    [c.203]    [c.231]    [c.240]    [c.295]    [c.304]    [c.304]    [c.305]    [c.305]    [c.306]    [c.442]    [c.150]    [c.8]   
Сопротивление материалов (1988) -- [ c.184 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.247 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.202 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.77 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.255 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.193 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.250 , c.395 ]

Вычислительные методы в механике разрушения (1990) -- [ c.352 , c.353 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.152 , c.290 , c.358 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.205 , c.305 , c.310 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.159 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.45 ]

Трение и износ (1962) -- [ c.203 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.31 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.482 , c.510 , c.511 , c.512 , c.531 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.60 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.183 , c.392 , c.451 , c.478 , c.482 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.23 ]

Математические основания статистической механики (0) -- [ c.5 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.135 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.145 , c.190 , c.191 , c.283 , c.320 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.125 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.134 , c.340 , c.342 , c.401 , c.410 ]



ПОИСК



Беззихэевое движение жидкости трехмерные задачи 81, 82. Специальные функции. Теория Максвелла о полюсах

Больцмана — Максвелла распределение линеаризация

Вещество Максвелла

Волчок Максвелла

Волчок Максвелла с диссипацией

Волчок Максвелла случай Гесса

Время релаксации Максвелла

Вывод распределения Максвелла

Вывод соотношений Максвелла

Вывод уравнений Максвелла из микроскопических уравнений

Вязкоупругий материал Максвелла

Гауссовы пучки — решения уравнений Максвелла

Гийом Вертгейм Фарадей без Максвелла

Гипотеза Максвелла

Графическое определение усилий в стержнях плоской фермы построением диаграммы усилий Максвелла — Кремоны

Графическое определение усилий в стержнях фермы построением диаграммы Максвелла — Кремоны

Группа симметрий уравнений Максвелла

ДИАМЕТРЫ - ДИСК Максвелла — Кремоны — Построение

ДИАМЕТРЫ Максвелла - Кремоны - Построение

Деформации и напряжения релаксирующие Максвелла

Деформаций релакенрующие Максвелла

Джемс Клэрк Максвелл

Диагональное расположение поясной Диаграмма Максвелл а-Кремоны

Диаграмма Максвелла-Кремоны

Диаграммы взаимные Кремона Максвелла

Диаграммы возбуждения колебаний Максвелла-Кремоны — Построени

Диаграммы кинематические Построение Максвелла—Кремоны Построение

Дифференциальное уравнение волновое Максвелла

Диэлектрическое тело, уравнения Максвелла

Жидкость второго типа Максвелла

Закон Максвелла

Закон Максвелла распределения молекул по скоростя

Закон Максвелла распределения молекул по скоростям

Закон распределения Максвелла — Больцмана

Закон распределения скоростей Максвелла

Звуковые волны уравнения Максвелла

Интегралы Максвелла — Мора и способ Верещагина

Интегральная форма уравнений Максвелла в движущемся деформируемом веществе

Использование формулы Максвелла-Мора при определении реакций и перемещений в статически неопределимых системах

Исследования Джемса Максвелла по теории сооружений

КОММЕНТАРИИ К ГЛАВАМ К главе I. Алгоритмическая информация и демон Максвелла

Катушки Максвелла

Качение цилиндра по плоскости. Маятник Максвелла

Качественное описание явления и краткое изложение теорий, основанных на применении дифференциальных уравнений Максвелла

Клапейрона Максвелла

Коэффициенты молекулярного переноса и различные формы уравнений Стефана — Максвелла

Кремона-Максвелла способ

Критерий Максвелла - Хубера

Критерий Максвелла — фон Мизеса. Maxwell-von Mises criterion. Maxwellvon Misessche Kriterium

Критерий Максвелла — фон Мизеса. Maxwell-von Mises criterion. Maxwellvon Misessche Kriterium terium, Trescasches

Ламе-Максвелла уравнения

Ламе—Максвелла (G.Lame, J.C. Maxwell)

Лоренцинвариантность уравнений Максвелла

Лямэ — Максвелла уравнения

МАКСВЕЛЛ-БОЛЬЦМАНОВСКИЙ ГАЗ

Магнетон Бора максвелл

Маклен Л. (Me Lean Максвелл Дж. (Maxwell

Макроскопические уравнения Максвелла

Макроскопические уравнения Максвелла электростатическом случае

Макроскопические уравнения Максвелла. Материальные уравнения. Граничные условия

Максвелл (Maxwell James Clark

Максвелл (Maxwell)

Максвелл Дж. (Maxwell James Clerk

Максвелл Джеймс Клэрк (Maxwell. James

Максвелл и законы для оптических явлений в зависимости от напряжений

Максвелл, Джемс Кларк (Maxwell

Максвелл-больцмановский газ с двумя энергетическими уровнями

Максвелл-больцмановский одноатомный газ в классическом приближении. Фазовый объем ячейки и начало отсчета энтропии

Максвелла - Вина мост

Максвелла - Мора определения малых

Максвелла - Мора определения малых прогибов 19 - Модель основания Винклера 21 - Нагрузка предельная 6.0, 61 Несущая способность 59 - Универсальная

Максвелла - Мора определения малых формула для определения малых прогибов 19 - Уравнение изгибных колебаний

Максвелла Морера

Максвелла Соотношение между скоростями

Максвелла Столкновения

Максвелла антпе гоксово

Максвелла взаимности перемещений

Максвелла вынужденное

Максвелла главный

Максвелла демон

Максвелла демон локальное

Максвелла диаграмма

Максвелла задача электростатики

Максвелла задача электростатики плоскости (probleme d’electrostatique a 2 dimensions de Maxwell)

Максвелла индуктивный сбалансированный

Максвелла комбинационное

Максвелла линза (рыбий глаз)

Максвелла максимум

Максвелла материальные

Максвелла маятник

Максвелла механическая модель

Максвелла п сингармоническая

Максвелла плоской волны

Максвелла побочный

Максвелла поверхности постоянной фазы

Максвелла поверхностная

Максвелла поглощения классическая

Максвелла поляризация линейная

Максвелла постоянная

Максвелла построение (конструкция)

Максвелла построение в статистической механике

Максвелла построение в статистической механике для газа ван дер Ваальса

Максвелла правило неизменность при столкновения

Максвелла правило получение из основного кинетического уравнения

Максвелла правило равных площадей

Максвелла равенство

Максвелла распределение

Максвелла распределение отклонения

Максвелла распределение по скоростям

Максвелла распределения скоростей молекул

Максвелла распределенная обратная связь

Максвелла рассеивающая линза

Максвелла рассеяние

Максвелла система интегральных соотношений

Максвелла соотношения (теоремы взаимности)

Максвелла соотношения взаимности 21,— функции напряжений

Максвелла среда вязко-упругая

Максвелла среда вязко-упругая релаксирующая

Максвелла сферическая объёмная

Максвелла теорема взаимности

Максвелла теория

Максвелла теория взаимных диаграм

Максвелла термодинамические

Максвелла термодинамические соотношения

Максвелла уравнение в импульсном пространстве

Максвелла уравнение перенос

Максвелла уравнения в дифференциальной форм

Максвелла уравнения в лабораторной системе отсчета

Максвелла уравнения в нелинейной оптике

Максвелла уравнения вывод

Максвелла уравнения галилеевская инвариантность

Максвелла уравнения интегральные

Максвелла уравнения магнитостатике

Максвелла уравнения материальная формулировка

Максвелла уравнения собственной системе отсчета

Максвелла уравнения электростатике

Максвелла усиление света

Максвелла условие

Максвелла формула

Максвелла функция распределения скоросте

Максвелла эйконала

Максвелла эффект

Максвелла — Больцмана распределени

Максвелла — Больцмана распределение во внешнем поле

Максвелла — Больцмана распределение вывод

Максвелла — Больцмана распределение локальное

Максвелла — Больцмана распределение физический смысл

Максвелла — Больцмана функция

Максвелла — Больцмана функция распределения

Максвелла —» Больцмана

Максвелла —» Больцмана в приближении времени релаксации

Максвелла —» Больцмана вычисление в приближении времени

Максвелла —» Больцмана линеаризация

Максвелла —» Больцмана неравновесная электронов

Максвелла —» Больцмана равновесная электронов

Максвелла —» Больцмана релаксации

Максвелла —» Больцмана скорость изменения за счет столкновений

Максвелла- Кремоны диаграмма — Построение

Максвелла-БоЛьцмана распределение плотности вероятности

Максвелла-Кремоны диаграмма определения

Максвелла-Кремоны диаграмма определения усилий при неподвижной нагрузке - Построение

Максвелла-Мора

Максвелла-Мора Устойчивость

Максвелла-Мора определения перемещений единичной

Максвелла-Мора определения перемещений стержней

Максвелла-Мора переменного сечения - Напряжения

Максвелла-Мора сил инерции

Максвелла-Мора способ определения перемещений

Максвелла-Мора формула

Максвелла—Бетти теорема

Максвелла—Больцмана распределение

Максвелла—Больцмана статистика

Максвелла—Вина индуктивный сбалансированный

Максвелла—Гарнетта формула

Максвелла—Мора теорема

Математическое приложение. Вывод уравнения 4-эйконала из уравнений Максвелла

Материал Максвелла (Maxwell body)

Металлические и полупрозрачные поверхности уравнения Максвелла

Метаморфозы множеств Максвелла

Метод Келлера — Рубинау уравнения Максвелла

Метод Максвелла-Мора

Метод Максвелла-Мора определения перемещений

Множество Максвелла

Модели электрических машин, описываемые уравнениями Лагранжа — Максвелла

Модель Максвелла

Модель вязко-упругого тела Кельвин Максвелла

Модель вязкоупругого Максвелла

Модель вязкоупругого Максвелла обобщенная

Модель вязкоупругого тела Кельвина Максвелла

Модель классическая Максвелла

Модель тела Максвелла

Мора — Максвелла уравнения обобщенны

Мост для измерения больших сопротивлений Максвелла индуктивный сбалансированный

Мост для измерения больших сопротивлений Максвелла—Вина индуктивный сбалансированный

Н2-Н20 Ламе-Максвелла

Напряжений функции Максвелла

Напряжений функции Максвелла Морера

Некоторые свойства диаграммы Максвелла — Кремоны

ОГЛАПЛЕНИЕ Граничные условия Максвелла. Коэффициенты аккомодации

ОПТИКА МЕТАЛЛОВ Уравнения Максвелла и волны в металлах

Определение момента инерции маятника Максвелла

Определение усилий в стержнях фермы построением диаграммы Максвелла — Кремоны

Определяющие уравнения для тела Максвелла

Основные понятия электродинамики. Электромагнитное поУравнения Максвелла в пустоте

Основные свойства электромагнитных воли Система уравнений Максвелла

Основные термодинамические функции и уравнение состояния идеального газа Распределение Максвелла—Больцмана

Особенности множеств Максвелла

Особенности ударных волн и перестройки множеств Максвелла

Перенос математического аппарата на уравнения Максвелла

Полное множество Максвелла вблизи особенности А (по Бахтину)

Построение Максвелла

Построение Максвелла и правило рычага

Правило Максвелла

Правило Максвелла (буравчика)

Приближение укороченных уравнений Максвелла

Применения соотношений Максвелла и теоремы о тройном произведении

Принцип Максвелла

Принцип взаимности Максвелл

ПродсгапЛ Максвелла п Морера

Прямая Максвелла

Распределеине Максвелла

Распределение Максвелла для модуля скорости.Энергия идеального газа

Распределение Максвелла локальное

Распределение Максвелла — Больцмана для систем с аддитивной энергией

Распределение Максвелла — Больцмана и невырожденные полупроводники

Распределение Максвелла — Больцмана сравнение с распределением Ферми — Дирака

Распределение Максвелла—Больцмана для идеального классического газа

Распределение частиц по энергиям. Функции распределения Ферми — Дирака и Максвелла — Больцмана

Распределения Релея и Максвелла

Распределения функция Максвелла — Больцман

Расширенные множества Максвелла

Релея — Максвелла уравнение

Реометр Максвелла

Решение Максвелла уравнений упругого равновесия

Ромб Френеля Рыбки глаз» Максвелла

Рэлея — Максвелла

СООТНОШЕНИЯ СТЕФАНА-МАКСВЕЛЛА И ПОТОК ТЕПЛА ДЛЯ ТУРБУЛЕНТНЫХ МНОГОКОМПОНЕНТЫХ СПЛОШНЫХ СРЕД

Свойство взаимности Максвелла

Сингулярные поверхности. Теорема Максвелла

Система Максвелла

Система единиц Максвелла

Система напряжений Максвелла электростатическая

Система уравнений Максвелла. Асимптотическое разложение

Системы упругие - Определение перемещений по методу единичной силы (метод Максвелла-Мора)

Слабые взаимодействия с бесконечным радиусом и уравнение Ван-дер-Ваальса — Максвелла

Соотношение Максвелла

Соотношения Стефана-Максвелла и поток тепла для турбулентных смесей

Соотношения Стефана—Максвелла

Соотношения Стефана—Максвелла трехкомпонентной смеси

Способ Максвелла—Мора

Сравнительный анализ методов Максвелла — Кремоны и Риттера

Среда релаксирующая (Максвелла)

Статистика Максвелла—Больцман

Стефана — Максвелла

Страт Максвелла

Строгое решение уравнений Максвелла

Структура множеств Максвелла вблизи метаморфозы

Тело Максвелла

Тензор Максвелла

Тензор влияния. Теорема Максвелла

Тензор натяжения Максвелла

Тензор перемещений Грина. Теорема Максвелла

Теорема 1 о частных производных (соотношение Максвелла)

Теорема Альманси перемещений Максвелла

Теорема Бетти. 4.4.4.2. Теорема Максвелла Общие методы решения основных уравнений теории упругости

Теорема Кастильяно взаимности Максвелла

Теорема Максвелла

Теорема Максвелла ( Maxwell)

Теорема Максвелла о взаимности обобщенных перемещений

Теорема о взаимности перемещений (Максвелла)

Теоремы Клапейрона и Максвелла — Бетти

Теория многослойного конденсатора Максвелла

Течение в ортогональном реометре Максвелла

Трудности электромагнитной теории Максвелла

Увеличение формула Максвелла

Узел Максвелла

Уитстона 466 начальные токи 457 обобщенное сопротивление 467 параллельные проводники 459 передатчик и приемник Эдисона 492 принцип Максвелла 478 свободные токи в цилиндре 478 связанные контуры 454 смежные проводники 461 сопротивление переменному току 483 схемы

Уравнение Максвелла

Уравнение Максвелла длн нелинейной среды

Уравнение Максвелла для линейной среды

Уравнение Максвелла для свободной энергии

Уравнение Максвелла — Больцмана со столкновениями

Уравнение Максвелла, решения для

Уравнение Максвелла, решения для анизотропной среды

Уравнение Максвелла—Больцмана

Уравнение параболического Максвелла

Уравнения Лагранжа — Максвелла

Уравнения Лагранжа—Максвелла для электромеханических систем

Уравнения Максвелла (263, 264). Пондеромоторная сила

Уравнения Максвелла И Статические поля

Уравнения Максвелла в нелинейной среде. (Перевод В. Г. Дмитриева) ПО Энергетические соотношения

Уравнения Максвелла в пространстве Минковского

Уравнения Максвелла в свободном макроскопические в электростатическом случае

Уравнения Максвелла в свободном пространстве

Уравнения Максвелла в сплошной среде

Уравнения Максвелла для изотропной среды в цилиндрических координатах

Уравнения Максвелла для непроводящей сред

Уравнения Максвелла для рассеяния

Уравнения Максвелла для рассеяния в изотропной среде

Уравнения Максвелла для рассеяния кристалле

Уравнения Максвелла для рассеяния при вынужденном рассеяни

Уравнения Максвелла для флуктуирующей среды

Уравнения Максвелла для электромагнитного поля

Уравнения Максвелла и граничные условия

Уравнения Максвелла и их физический смысл

Уравнения Максвелла при наличии точечных источников

Уравнения Максвелла. Понятие состояния в электродинамике

Уравнения переноса, соответствующие функции распределения Максвелла — изоэнтропическое течеРавновесие молекулярной системы

Уравнения электродинамики (Максвелла)

Условия пластичности Максвелла - Хубера

ФОРМУЛЫ - ЧУГУН Максвелла-Мора

Феноменологические уравнения Максвелла

Ферма арочная расчет по Максвеллу-Кремоне

Фермы Способ Максвелл-Мора

Физический смысл построения Максвелла

Флуктуации скорости в газе Максвелла

Формула Базена Максвелла — Мора

Формула Власова Максвелла — Мора

Формула Максвелла для относительного увеличени

Формулы Максвелла и Морера

Функции Мусхелишвили Максвелла

Функции напряжений (Spannungsfunktionen) Максвелла (Maxwellsche Spannungsfunktionen)

Функция пластичности Максвелла - Хубера

Функция распределения Максвелла

Частное решение уравнений Максвелла для недиспергирующей среды с нелинейностью произвольного вида

Электромеханические системы и примеры применения уравнений Лагранжа — Максвелла к исследованию колебаний этих систем

Эриксена Максвелла



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте