Вес тела

Силу Р можно также найти, вычисляя вес тела давления, построенного вдоль оси вращения между смоченной поверхностью крышки сосуда и пьезометрической поверхностью (объем тела давления заштрихован иа [c.85]

Вес тела А равен 400 Н, а вес тела В 300 Н коэффициенты трения между поверхностями указаны на рисунке. Найти величину силы Q, под действием которой одно из тел сдвинется, а также [c.55]

На горизонтальный вал, лежащий в подшипниках Л и В, действуют с одной стороны вес тела Q = 250 Н, привязанного к шкиву С радиуса 20 см посредством троса, а с другой стороны вес тела Р = 1 кН, надетого на стержень ОЕ, неизменно скрепленный с валом АВ под прямым углом. Даны расстояния АС = 20 см, СО = 70 см, ВО = 10 см. В положении равновесия стержень ОЕ отклонен от вертикали на угол 30°. Определить расстояние I центра тяжести тела Р от оси вала АВ и реакции подшипников Л и В. [c.75]

Тело падает в воздухе без начальной скорости. Сопротивление воздуха R = k pv , где V — величина скорости тела, р — вес тела. Какова будет скорость тела по истечении времени t после начала движения Каково предельное значение скорости [c.205]

Pi, , Рп, действующих на частицы данного тела, обозначим Р (рис. 105). Модуль этой силы называется весом тела и определяется равенством [c.89]

Сила тяжести. Эго постоянная сила Р, действующая на любое тело, находящееся вблизи земной поверхности (подробнее см. 92). Модуль силы тяжести равен весу тела. [c.184]

Эгн равенства позволяют, зная массу тела, определить его вес (модуль действующей на него силы тяжести) или, зная вес тела, определить его массу. Вес тела или сила тяжести, как и величина g, изменяются с изменением широты и высоты над уровнем моря масса же является для данного тела величиной неизменной. [c.185]

Следовательно, при Uo=0 падающее в воздухе тело не может получить скорости, большей, чем Чпр- Предельная скорость падения возрастает с увеличением веса тела н с уменьшением величин с , р н S. [c.196]

Таким образом, когда имеет место закон сохранения движения центра масс вдоль оси Ох, то алгебраическая сумма произведений масс (или весов) тел системы на проекции абсолютных перемещений их центров масс должна быть равна нулю, если только в начальный момент времени V x O- При вычислении Sj, gj. следует всегда учитывать их знаки. [c.278]

Зависит ли вес тела от местонахождения тела на Земле [c.13]

Рассмотрим движение тела М., падающего на по-верхность земли с высоты Н, полагая вес тела G по- Рис. 9 стоянным (рис. 9). Пренебрегая размерами тела, будем считать его материальной точкой. Сначала рассмотрим падение тела в пустоте, т. е. без учета сопротивления воздуха. [c.17]

При скорости v p glk сила сопротивления становится равной весу тела, так как [c.22]

По модулю центробежная сила инерции ФТ всегда мала по сравнению с весом тела G. Найдем отношение их модулей [c.80]

Но равнодействующая силы притяжения Р и переносной центробежной силы инерции Ф равна силе тяжести (весу) тела G и направлена по вертикали. Тогда уравнение (29.1) получает вид [c.82]

На систему за время от t = О до = т действуют силы вес тела Н, вес S2 точки К, пара сил с моментом и реакции подпятника и подшипника (рис. 151, ) [c.189]

Вес единицы длины нити р. В качестве обобщенной координаты примем угол ф. При ф = О пружина сжата на величину /. Вес тел 1 и 2 соответственно Gi и G2- Провисанием нити пренебречь. [c.306]

Предположим теперь, что твердое тело, имеющее форму тела вращения вокруг оси АВ, например колесо или тор, равномерно вращается вокруг этой оси АВ с угловой скоростью со, в то же время эта горизонтальная ось АВ вращается равно-мер /о вокруг неподвижной вертикальной оси с угловой скоростью (Oj. Требуется определить реакции в подшипниках Л и А, перпендикулярные к оси АВ, если вес тела равен Р и АС — 1 , СВ = 1 , /, -f = причем С — центр тяжести данного тела (рис. 201, а и б). Такое тело представляет собой гироскоп с двумя степенями свободы. [c.350]

Теперь представим себе, что вес тела 2 постепенно уменьшается. При некотором значении веса равновесие снова [c.140]

Можно считать, что на тело М действуют не четыре, а три силы С — вес тела, движущая сила Р и полная реакция поверхности реальной связи К, равная геометрической сумме сил N и К( (рис. 264, в). [c.311]

Пренебрегая весом тел и предполагая, что все соприкасающиеся поверхности гладкие, найти горизонтальную силу Q, удерживающую систему в равновесии. [c.70]

Если из Q выделить вес тела Р, то неравенство (9 ) примет вид Qi sin а < /(РQi os а). (10 ) [c.84]

Решение. Изобразим силы, приложенные к телу Р — вес тела, Р—движущая сила, равная по модулю F—at, Р—нормальная сила реакции горизонтальной плоскости, Р — сила трения скольжения тела о горизонтальную плоскость, причем Р =/Р. [c.176]

Решение. Твердое тело совершает движение по инерции вокруг неподвижной точки О при наличии двух внешних сил веса тела, приложенного в центре тяжести О, и силы реакции опорной точки О. [c.525]

На твердое тело действуют две силы вес тела и сила опорной реакции. Так как центр тяжести совмещен с неподвижной точкой О, то обе внешние силы приложены в точке О и их главный момент относительно точки О равен нулю, следовательно, т — 0. [c.533]

Величина силы, приложенной к телу во время удара, может в тысячи и даже в десятки тысяч раз превосходить вес тела. [c.546]

Точно так же понятие о массе тела является результатом абстракции и расширения представления о количестве вещества, заключающегося в теле . В повседневной жизни о количестве вещества судят по весу тела. Но вес тела, как известно, меняется в зависимости от широты места и высоты над уровнем моря, а количество вещества в теле от этих факторов зависеть не может, так как оно должно зависеть только от свойств самого тела поэтому вес нельзя принять в качестве меры количества вещества. С другой стороны, известно, что отношение веса тела к ускорению его свободного падения в безвоздушном пространстве (вблизи поверхности Земли) есть величина постоянная для данного тела и не зависит от места наблюдения, т. е. если вес тела обозначим через Р, а ускорение свободного падения обозначим g, то для данного тела [c.169]

Величина от, зависящая только от свойств самого тела, называется весомой массой тела и, очевидно, может быть принята за меру количества вещества, содержащегося в теле. Ясно, что весомая масса т в одном и том же месте пропорциональна весу тела. [c.169]

Пусть, например, твердое тело весом Р подвешено в неподвижной точке О на нерастяжимой нити, прикрепленной к точке А тела (рис. 169, а). Нить, служащая связью, дает реакцию Т, приложенную в точке А тела и направленную по нити числовое значение этой реакции равно в данном случае весу тела Р, ибо нить действует на тело с силой Т, а тело действует на нить с силой Р. Если же тяжелое тело весом Р, подвешенное на нити к неподвижной точке О (рис. 169, (Т), совершает колебания (маятник), то реакция будет по-прежнему направлена вдоль нити, однако ее численная величина будет зависеть не только от Р, но и от угла ф [c.182]

Общие понятия. Сила, с которой тело притягивается к Земле, называется силой тяжести численная величина этой силы равна весу тела. Сила тяжести имеет направление нити, один конец которой неподвижно закреплен, а к другому привязан тяжелый груз. Это направление называется отвесным или вертикальным плоскость, перпендикулярная к вертикали, называется горизонтальной плоскостью. [c.211]

Если разбить тело на множество элементарных частиц, то сила тяжести, действующая на каждую такую частицу, будет приложена в точке, которую можно считать сов- падающей с самой частицей. Когда рас- г сматриваемое тело невелико (по сравнению с радиусом Земли), направления этих сил будут практически между собой параллельны. Равнодействующая всех сил тяжести, действующих на частицы тела, будет численно равна весу тела, а ее линия действия будет проходить через вполне определенную точку, совпадающую с центром парал- О лельных сил тяжести частиц тела. При изменении ориентировки тела в пространстве, что соответствует изменению направлений сил относительно тела, эта точка, согласно свойству центра параллельных сил. не изменяет своего положения по отношению к телу. Точка, являющаяся центром параллельных сил тяжести частиц тела, называется центром тяжести данного тела. Таким образом, нахождение центра тяжести сводится к нахождению центра параллельных сил. [c.211]

APi = yi = Avi-Если все силы тяжести частиц мы будем считать параллельными, то их равнодействующая будет численно равна сумме весов всех частиц, т. е. весу тела. Радиус-вектор и координаты точки приложения этой равнодействующей определятся как радиус-вектор (координаты) центра параллельных сил формулами ) [c.212]

Таким образом, предельная скорость растет с увеличением веса тела и с уменьшением коэффициента сопротивления, плотности среды и площади миделя. [c.358]

Если к телу, лежащему на шероховатой поверхности, приложить силу Р, образующую угол а с нормалью (рис. 76), то тело сдвинется только тогда, когда сдвигающее усилие / sin а будет больше Р р = =/оР os а (мы считаем N=P os а, пренебрегая весом тела). Но неравенство Р sin а>/оР os а, в котором /o=tgфo, выполняется только при tg a>tg фо, т. е. при а>ф . Следовательно, никакой силой, образующей с нормалью угол а, меньший угла трения ф , тело вдоль данной поверхности сдвинуть нельзя. Этим объясняются известные явления заклинивания или самоторможения тел. [c.66]

Направление силы Р определяет направление вертикали в данном пункте земной поверхности (таким будет направление нити, на которой подвешен какой-нибудь груз натяжение нити при этом равно Р), а плоскость, перпендикулярная силе Я, является горизонтальной плоскостью. Так как F =m oV, где сй очень мало, то сила Р и численно, и по направлению мало отличается от силы тяготения F . Модуль силы Р называют весом тела. [c.228]

Если точка движется по параллели на восток, то ускорение а будет направлено вдоль радиуса МС параллели (рис. 251), а сила кор — в противоположную сторону. Вертикальная составляющая этой силы, направленная вдоль ОМ, вызовет незначительное изменение веса тела, а горизонтальная составляющая, направленная к югу, вызовет отклонение точки тоже вправо от направления ее движения. Аналогичный результат получится при движении по параллели на завад. [c.229]

Очевидно, что действие тела на опору выражается силой G = = —/V, т. е. С = Р + причем сила G — равнодействующая силы притяжения Земли и переносной силы инерции — представляет собой силу тяжести,-т. е. вес тела. Направлен1[е силы тяжести G определяет направление вертикали в данной точке земной поверхности, а плоскость, перпендикулярная к силе G, является горизонтальной плоскостью. [c.80]

Из этого следует, что вес тела G по модулю мало отличается от силы притяженпя тела к Земле Р и направление вертикали составляет с направлением этой силы очень малый угол. [c.81]

В таблице обозначено G[, G, — веса тел, р — вес единицы длины тяжелой нити, jiedii.i L — дли mi шгт с — коэффициент жесткости пружины /—деформация пружины при ф = 0 у - вес единицы длины стержня /(,-длина недеформн-рованной пружт1ы Л — радиус диска 6, / —конструктивные размеры. [c.302]

Так как, согласно 3 г.ч. 111, работа силы тяжести равна произведению веса тела па вертикальное перемещение его центра тяжести, то, сравнивая начальное положение EDA каната с его конечным положением EDA, нет[)удно видеть, что работа А веса каната равна нропзведеиню веса его части Q, [c.362]

Действительно, рассмотрим равновесие тела, находящегося на горизонтальной плоскости 5 (рис. 1.39). К телу приложена разнодействующая активных сил О, под углом а к нормали (вес тела входит в Q). Коэффициент трения скольжения /=tg f известен. Полагая а< <р, составим уравнение равновесия, приравняв нулю сумму проекций всех сил па направление нормали (рис. 1.40) [c.84]

К твердому телу приложены внешние силы Р — вес тела, силы опорных реакций и пара сил с моментом т . Так как моменты веса тела и сил опорных реакций относительно оси вращения 2 равны нулю, то сумма моментов внеианих сил относительно оси вращения г равна моменту т. е. [c.213]

Относительный покой вблизи земной поверхности. Кажущийся вес тела. Рассмотрим груз массы т, подвешенный к пружинным весам (или к нити) и находящийся относительно Земли в покое (рис. 377). Тогда, согласно уравнению (7), будет F Jg- -N = 0, где F — сила притяжения Земли, направленная к ее центру, N — реакция пружины, равная ее натяжению, — переносная сила инерции. Так как а = onst, то сила имеет только нормальную составляющую, перпендикулярную к оси вращения Земли, а численно J = mr(d , где г есть расстояние груза от оси вращения Земли. Введем обозначение [c.442]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.89 , c.228 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.24 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.130 , c.304 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.36 , c.94 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.131 , c.245 , c.325 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.199 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.284 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.53 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.34 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...