Диэлектрическое тело, уравнения Максвелла

Диэлектрическое тело, уравнения Максвелла [c.71]

Здесь Н —полное поле (которое лучше обозначить В), возникающее как от токов в теле, так и от внешнего поля параметр Л — постоянная, характерная для материала. Предположим для простоты, что и магнитная восприимчивость и диэлектрическая постоянная равны единице, так что нет необходимости различать В и Н, а также Е и D. В этом случае уравнения Максвелла в гауссовых единицах гласят [c.692]

Для большинства твердых тел указанным эффектом обычно можно пренебречь. Гораздо более существенными для них оказываются гистерезисные потери, имеющие место в течение каждого цикла поляризации и вызывающие нагревание тела. Для таких тел задача о хрупком разрушении решается в два этапа. Сначала из решения уравнений Максвелла определяется поглощение электромагнитной энергии в среде, причем диэлектрическая постоянная и коэффициент поглощения считаются известными из опыта. Коэффициент поглощения связан с шириной резонансной кривой или же с шириной спектральной линии. Затухание волн можно учесть также, задавая связь между напряженностью Е и поляризацией Р в виде [c.513]

Второе из них может быть получено либо из разложения по k уравнений Максвелла в первом по k порядке, либо из уравнения (1.7а) оно аналогично уравнениям (19.4а) и (19.5а) ( ). В диэлектрике, при дифракции не возникает локального электрического заряда, поэтому не возникает и суммарного заряда, и уравнение типа (19.7а) есть простое следствие (19.236). Условия на статической бесконечности для диэлектрического тела такие же, как для металлического, т. е. это тело действует как электростатический диполь с моментом РеЕ 0). Повторяя соображения предыдущего пункта, можно утверждать, что дифрагированное поле всюду есть поле элементарного электрического диполя с тем же моментом (19.22а). [c.193]

Пусть теперь диэлектрическая проницаемость тела есть непрерывная функция координат, равная единице вне конечного объема. Ищется решение уравнений Максвелла [c.78]

Мы переходим теперь к исследованию спектра возбуждений системы электронов в твердом теле с помощью поперечных зондов. Именно мы будем изучать взаимодействие электронов с электромагнитным полем. В предыдущей главе мы ввели величину е(ксо), описывающую отклик электронного газа на зависящее от времени продольное поле. Аналогичным образом можно ввести и поперечную диэлектрическую проницаемость е (ксо), которая будет описывать отклик системы на внещнее электромагнитное поле. Уравнения Максвелла в материальной среде имеют вид [c.252]

Формулы (2.2) не независимы от (2.1) и не ставят дополнительных условий. Если по обе стороны S поля удовлетворяют уравнениям Максвелла с соответствующими значениями 8 и а на 5 выполняются (2.1), то на S выполняются и (2.2). Таким образом, при решении задач о дифракции на диэлектрическом теле, т. е. на некотором объеме, ограниченном поверхностью S, внутри которого 8 = onst =И= 1, а вне 8 = 1, надо удовлетворить уравнениям (1.7) для внешнего и внутреннего полей и условиям (2.1) на 5. [c.19]

Идея метода, развитого в этой главе, состоит в том, что в качестве собственного значения однородных задач, которые порождают систему собственных функций, берется диэлектрическая проницаемость. Дифрагированное поле представляется в виде ряда по этим собственным функциям. Собственное значение е есть диэлектрическая проницаемость вспомогательного тела, занимающего ту же область, что и тело, на котором происходит дифракция. Истинная диэлектрическая проницаемость не входит в однородную задачу. Поэтому, в частности, на собственных значениях никак не скажется комплексность нстинного е. Собственные значения вещественны, если в задаче нет других потерь, кроме диэлектрических. Если же, например, есть излучение, то метод сохраняется, дифрагированное поле по-прежнему представимо в виде ряда по собственным функциям, но собственные значения — комплексны. Знак мнимой части собственного значения положителен — это соответствует тому, что во вспомогательной однородной задаче тело является активным, в нем выделяется энергия, компенсирующая потери. Далее в этой главе приведены обобщения на случай дифракции на неоднородном теле и на векторные задачи, описываемые уравнениями Максвелла. В 7 весь этот аппарат применен к решению квантовомеханической задачи об упругом рассеянии на потенциальном поле. [c.24]

Считается, что магнитные и диэлектрические проницаемости газа и материала оболочки изотропны и равны единице. Внутри )болочки предполагается справедливость уравнений Максвелла (ля вакуума. Электромагнитные эффекты в теле оболочки вовсе ае рассматриваются. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...