Уравнения Максвелла для непроводящей сред

Основные свойства электромагнитных волн (поперечность и ортогональность векторов Е и Н) были получены в 1.1 из прямого анализа уравнений Максвелла, причем молчаливо предполагалось, что существование электромагнитной волны бесспорно. Для более строгого доказательства того, что электромагнитное поле распространяется в виде волны, покажем, что из уравнений Максвелла для однородной непроводящей среды следует волновое уравнение. [c.26]

Итак, используя уравнения Максвелла для однородной непроводящей среды, мы получили ряд фундаментальных результатов, которые имеет смысл перечислить [c.31]

При рассмотрении распространения излучения как электромагнитной волны обычно особое внимание уделяют плоским волнам, главным образом из-за простоты решения уравнений Максвелла в этом случае. Основная задача проводимого ниже анализа решения уравнений Максвелла состоит в том, чтобы показать, каким образом распространение излучения может быть представлено в виде движущихся плоских волн и как результаты этого подхода могут быть использованы при изучении процесса отражения излучения от поверхностей. Ниже будет рассмотрено распространение плоских волн как в идеальном диэлектрике (т. е. в непроводящей среде), так и в проводящей [c.10]

Поле световой волны в кристалле должно удовлетворять уравнениям Максвелла, которые для непроводящей среды можно записать как [c.133]

Предположим, что среда является непроводящей (а=0), и рассмотрим поле в области, где плотности тока и заряда равны нулю ( ) = j = 0). Исключая JD и Н из уравнений Максвелла (1.1.1)—(1.1.4) посредством (1) и (2), получим [c.87]

В областях, свободных от токов и зарядов, уравнения Максвелла для немагнитной непроводящей среды с диэлектрической проницаемостью е, зависящей от пространственных координат и времени, имеют вид [c.552]

Между тем, по мере развития теории электромагнитных явлений, постепенно стало ясно, что свет представляет собой электромагнитную волну. Покажем, как из уравнений Максвелла можно получить основные соотношения геометрической оптики. Для простоты ограничимся рассмотрением случая изотропной, непроводящей и немагнитной среды. При этих предположениях уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.81]

Уравнения Максвелла для непроводящей среды с магнитной проницаемостью ц и диэлектрической проницаемостью е записываются так [c.210]

Уравнения Максвелла. Во второй половине XIX в. Максвелл на основе проведенного им глубокого анализа известных тогда законов электричества и магнетизма разработал электромагнитную теорию поля и предложил уравнения, носящие с тех пор его имя. Для однородной (диэлектрическая и магнитная проницаемости е = onst, fA onst) непроводящей (поверхностная и объемная плотности свободных зарядов а = О, р 0) изотропной среды уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.21]

Сформулируем следствия из уравнений Максвелла для непроводящей анизотропной среды, где связь между векторами I) и Е задают с помощью указанной выше диагональной матрицы (е), и докажем, что в одноосном кристалле в общем случае рцспрост-раняются две плоские волны (обыкновенная и необыкновенная), свойства которых были охарактеризованы выше. [c.125]

Рассмотрим распространение плоской волны в направлении z в изотропной, однородной и идеально непроводящей среде. Выберем взаимно перпендикулярные оси о/, or, oz, образующие правую систему координат. На фиг. 1.2 схематически показаны векторы напряженности электрического и магнитного полей Е и Н в рассматриваемой системе координат. В случае плоской волны векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны 0Z и друг к другу, причем все параметры Ъстаются постоянными в плоскости о1 — or в любой момент времени. Следовательно, д/д1 = О, д/дг = 0, = О, Hz = 0 и для идеально непроводящей среды 0 = 0. С учетом этих условий уравнения Максвелла принимают вид ) ) [c.11]

Решая теперь уравнения движения для анизотропных сред (1.11), т. е. doik/dxti =- pd Uj/df, совместно с уравнениями (XI.28). (XI.29) и уравнениями Максвелла для непроводящего кристалла div D == О, rot Е = О, получаем [c.268]

В 2.4 было отмечено, что интегральные уравнения (2.4.4) для эффект пв-ного электрического поля Е (г, О и соответствующая формула (2.4.5) для Н эквивалентны уравнениям Максвелла для изотропных немагнитных веществ. Это справедливо, если допустить, что плотность среды не зависит от времени, однако полученный результат легко распространить и на более обищй случай, когда такая зависи.чость от времени существует. К.ак и раньше, мы будем считать среду немагнитной и непроводящей. [c.554]

Для дальнейшего использования в гл. 6 рассмотрим более подробно дисперсию магнонов в жестких стационарных ферромагнетиках с чисто феноменологической точки зрения. Согласно проведенному анализу, интересующие нас длины волн лежат вне оптического диапазона, поэтому достаточно описания в рамках квазимагнитостатики, для которого уравнения Максвелла нужны не более чем в виде (1.6.1) при J = О —среда непроводящая, [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...