Трудности электромагнитной теории Максвелла

Трудности электромагнитной теории Максвелла [c.538]

Однако для многих других тел, например для стекла и таких жидкостей, как вода и спирты, е гораздо больше п . Так, для воды = 1,75, тогда как е = 81. Кроме того, как уже сказано, показатель преломления зависит от длины волны (дисперсия). Таким образом, выяснилась необходимость дополнения уравнений Максвелла какой-либо моделью среды, описывающей явление дисперсии. Трудности объяснения дисперсии света в рамках представлений электромагнитной теории полностью устраняются электронной теорией, позволившей дать молекулярное истолкование феноменологическим параметрам е и р, и объяснившей одновременно влияние частоты электромагнитного поля на е и, следовательно, на п. [c.540]

В рамках электромагнитной теории света, для описания дифракционных явлений не требуется вводить какие-либо новые принципы. Но точное решение задачи о распространении света на основе уравнений Максвелла с соответствующими граничными условиями представляет большие математические трудности. В большинстве случаев, представляющих практический интерес, вполне достаточным оказывается приближенный метод решения задачи о распределении света вблизи границы между светом и тенью, основанный на принципе Гюйгенса—Френеля. [c.268]

В начале, когда Дирак, Иордан, Гейзенберг и Паули создавали квантовую теорию полей, никто не считал, что она должна дать последовательное описание Природы. В конце концов, это была лишь квантованная версия классической теории Максвелла и Лоренца, теории, пороки и трудности которой, связанные с бесконечной электромагнитной инерцией точечных частиц, были хорошо известны. [c.11]

В это же время практически независимо от оптических работ проводились исследования по электричеству и магнетизму, увенчавшиеся открытиями Майкла Фарадея (1791—1867 гг.) 1,381. Джеймсу Кларку Максвеллу (1831— 1879 гг.) [39] удалось подытожить все имевшиеся знанЕ л в этой области, сформулировав систему уравнений наиболее важным их следствием оказалась возможность существования электромагнитных волн, распространяющихся со скоростью, величину которой можно вычислить из результатов чисто электрических измерений. Когда Рудольф Кольрауш (1809-—1858 гг.) и Вильгельм Вебер (1804—1891) [401 выполнили эти измерения, скорость электромагнитных волн совпала со скоростью света. Отсюда Максвелл заключил, что свет представляет собой электромагнитные волны его заключение было экспериментельно подтверждено в 1888 г. Генрихом Герцем (1857—1894) [41]. Несмотря на это, электромагнитная теория Максвелла выдержала длительную борьбу, прежде чем получила всеобщее признание. По-видимому, одно из характерных свойств мышления человека состоит в том, что оно крайне неохотно отказывается от привычных представлений, особенно если приходится жертвовать ради этого конкретной картиной явления. В течение длительного времени сам Максвелл и его последователи пытались описать электромагнитное noiie с помогцью механических моделей. Только потом, когда идеи Максвелла стали более привычными, ученые постепенно оставили попытки объяснения его уравнений на основе механики в настоящее время не возникает трудностей при представлении электромагнитного поля Максвелла в виде некой субстанции, не сводящейся ни к чему более простому. [c.19]

Не зависящие от пути интегралы впервые ввел Дж. К. Максвелл в электромагнитной теории поля, когда он определял силы неэлектромагнитного происхождения, действующие на носители электрических зарядов или магнитных вихрей (см. [13]). Однако в случае точечного заряда этот интеграл оказался расходящимся (парадокс расходимости), и, чтобы обойти эту трудность, физики использовали искусственный прием (восходящий еще к Кулону), излагаемый с тех пор во всех, в том числе школьных, учебниках физики Сила Fi, действующая на точечный заряд q в электрическом поле, равна = где — напряженность внещнего поля в точке расположения заряда без учета самого заряда, ф° — энергия взаимодействия, т. е. энергия внешнего поля без заряда . Это хорошо проверенный опытный факт, который до работ автора обзора никак не был связан с инвариантными интегралами. [c.352]

Во-первых, изложенная теория может быть обобщена на систему уравнений Максвелла. Некоторые трудности при этом возникают в связи с тем, что в отличие от скалярного волнового уравнеиия функция Грина для системы уравнений Максвелла сингулярна [175]. Поэтому при обобщении изложенной теории на случай электромагнитного поля приходится пользоваться специальными приемами для исключения особенностей (см. [175, 176] . Развитые выше методы начинают находить применения при решении различных конкретных задач. Так в [176] рассчитана пространственная дисперсия неоднородной среды, в работе [177] вычислен тензор эффективной диэлектрической проницаемости сильнонеоднородной анизотропной среды. [c.497]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...