Возмущение скорости

Далее необходимо привлечь к рассмотрению уравнение состояния. Если иметь в виду либо релаксационное уравнение первого порядка, подобное уравнению Максвелла, либо простое интегральное уравнение, то при соответствующей линеаризации относительно возмущения скорости Ve — v можно получить [c.275]

Преобразование первоначального профиля скорости в заданный неравномерный может быть достигнуто с помощью не только неоднородных плоских решеток, т. е. плоских решеток переменного по сечению сопротивления, но и пространственных решеток с различной кривизной поверхности. При решении этой задачи предполагается, что малы не только отклонения (возмущения) скоростей от равномерного их распределения по сечению, но и степень неоднородности сопротивления решетки и кривизна ее поверхности, т. е. гидравлические и геометрические характеристики изучаемой решетки мало отличаются от этих характеристик для однородной и плоской решетки. Это допущение позволяет линеаризовать полученные уравнения и основной результат представить в виде линейной связи между характеристиками потока (профилями скорости) до решетки и за ней и характеристиками решетки. [c.121]

Отметим также, что примерно теми же методами, что и приведенные выше, была решена задача о выравнивающем действии пары решеток, установленных тандемом, для малой регулярной неравномерности (малого возмущения) как при симметричном [130], так и при 5-образном отклонении (возмущений) скоростей [131]. [c.136]

Получена система уравнений (линейных) для малых возмущений скорости и плотности (v и р )- [c.586]

Еще два уравнения для определения указанных неизвестных функций находим из условий непрерывности компонент скорости течения фаз (4. 1. 18), (4. 1. 19). Поскольку возмущение скорости жидкости, вызванное присутствием пузырька, имеет порядок 0 (3), а скорость потока на бесконечном удалении и = аг (4. 1. 5) имеет порядок 0 (1), то этим возмущением скорости можно пренебречь по сравнению с величиной az. Подставляя (4. 1.5) и (4. 1. 14) в граничное условие (4. 1. 18), получим следующее уравнение [c.126]

Рассмотрим функции/j (gj) и (g ) по отдельности, т. е. примем сначала, что у = ft (11)- Если в начальный момент времени t = о (рис. 176) отметить начальное возмущение Vg, соответствующее х = хд и, следовательно, gjo == х , то у = Vg, если при изменении х и = х —agt=Xg остается постоянной. Отсюда получаем, что X = Х( -ф agi, т. е. что возмущение Vg сместится за время t в положительном направлении оси Ох на расстояние agi. Скорость этого смещения постоянна и равна ад. Таким образом, Од является скоростью распространения в покоящемся газе малых возмущений скорости и соответственно всех других малых возмущений. Начальное возмущение скорости на отрезке О X Xj за время i без изменения формы сместится на расстояние в положительно.м направлении оси Ох. [c.566]

Вектор, годограф, проекция, уравнение, направление, квадрат, производная, модуль, вычисление, определение, составляющая, аналог, понятие, векторная природа, функция, единица, масштаб, конечность. .. скорости. Отношение, сумма, сложение, план, распределение, начальные возмущения. .. скоростей. [c.83]

Возмущение скорости (по сравнению со скоростью Vj натекающего потока) мало уже при всяком сверхзвуковом обтекании тонкого заостренного тела. При гиперзвуковом обтекании дополнительно еще возмущение продольной скорости мало по сравнению с возникающими поперечными скоростями [c.658]

Здесь и ш и — величины, характеризующие возмущения скоростей однородного потока данным профилем. [c.30]

Ограничимся случаем обтекания тонкого профиля под такими малыми углами атаки, когда возмущения скорости относительно невелики [c.32]

Как видим, в гиперзвуковом течении около выпуклого угла поперечное возмущение скорости потока по крайней мере на порядок превосходит продольное возмущение (у>п). Это значит, что при течении происходит как бы смещение частиц по нормали к направлению невозмущенного потока, величина же продольной скорости практически не изменяется. [c.110]

Возмущения скорости в ударной волне (гг, и) найдем из очевидных соотношений [c.111]

Подставляя (39) в формулы (31) — (34), можно представить изменения давления и плотности в ударной волне, а также величины возмущений скорости в функции угла отклонения потока (угла встречи потока с поверхностью тела). [c.114]

При Рг 1 температурные возмущения захватывают ту же область (всю или часть ее), что и возмущения скорости, поэтому они распространяются вполне аналогично последним. [c.442]

В случае малых чисел Прандтля температурные возмущения захватывают значительно большую область по сравнению с возмущениями скорости. Только в непосредственной близости от пластины температурные и скоростные возмущения распространяются аналогичным образом за пределами скоростного пограничного слоя температурные возмущения распространяются уже в других условиях, а именно при постоянной повсюду скорости жидкости, тогда как до этого скорость жидкости возрастала с удалением от пластины. [c.442]

Найдите относительные изменения давления Ар/роо = (р — Роо)/роо. скорости звука Да/Ооо = (а — а ) а и числа Маха А Л/Ш = (М — М,,)/М< , при Мо = =0,8, если известно, что возмущение скорости, вызываемое тонким профилем, определяется отношением u/Voo = 0,01, где и — скорость возмущения в направлении скорости Коо- [c.173]

Выразите потенциал возмущенных скоростей через производные по соответствующим кинематическим параметрам общие соотношения. Рассмотрите случай гармонических колебаний крыла. [c.257]

В этом случае движения не равны нулю а, а и 0= причем = В соответствии с этим возмущенная скорость в некоторой точке равна дц>/ду + [c.278]

Согласно этому условию, нормальная составляющая возмущенной скорости на крыле должна погашаться такой же составляющей скорости обтекающего потока. В безразмерной форме условие (9.272) [c.324]

Потенциал возмущенных скоростей представим в виде ряда [c.362]

Граничное условие для скосов потока соответствует требованию, при котором на базовой плоскости в каждой точке возмущенные скорости Г,, погашали составляющую, обусловленную влиянием угла атаки, а также угловых скоростей крыла Йх и йг- Это условие имеет вид [c.364]

Общее выражение для коэффициента давления, определяемое с учетом интерференции, получим при помощи формулы (2.1.16), в которой произведем замену составляющих возмущенной скорости и, V, ш в поточных координатах х , Уа, на соответствующие значения Пь 1, в связанных координатах X, у, г. Осуществляя указанную замену, исходим из того, что в соответствии с рис. 2.1.6 связанные оси получаются путем поворота поточных осей вначале на угол ас относительно оси Ог , затем на угол ф в направлении часовой стрелки относительно нового положения продольной оси Ох. В соответствии с этим [c.142]

Используя полученные зависимости, можно найти возмущенную скорость, индуцированную в контрольной точке ячейки плоской конфигурации с координатами, С ( (с учетом четности функций по С для [c.224]

На головной характеристике у = х или y = x/1W — i) проекции скоростей фаз на это направление т в соответствии с уравнениями на разрывах (1.4.24) должны быть непрерывны (Vi-= vl+). Так как возмущения скоростей фаз перед головной характеристикой тождественно равны нулю (Ai>i- = 0), то за характеристикой имеем [c.379]

Если в каком-нибудь месте стац онарно движущийся газ подвергается слабому возмущению, то влияние этого возмущения распространяется затем по газу со скоростью (относительно самого газа), равной скорости звука. Скорость же распространения возмущения относительно неподвижной системы координат складывается из двух частей во-первых, возмущение сносится потоком газа со скоростью v и, во-вторых, распространяется относительно газа со скоростью с в некотором направлении п. F a -смотрим для простоты однородный плоско-параллельный поток газа с постоянной скоростью v. Пусть в некоторой (неподвижной в пространстве) точке О газ подвергается малому возмущению. Скорость V + распространения исходящего из точки О возмущения (относительно неподвижной системы координат) различна в зависимости от направления единичного вектора п. Все возможные ее значения мы получим, отложив из точки О вектор V, а из его конца, как из центра, построив сферу радиуса с векторы, проведенные из О в точки этой сферы, и определят [c.442]

Решение. Рассматриваем плоскость разрыва (фронт пламени) в системе координат, в которой он покоится (и совпадает с плоскостью yz) ие-возмущенная скорость газа направлена в положительном направлении оси х. На движеине с постоянными скоростями Vi, V2 (по обе стороны разрыва) накладываем возмущение, периодическое по времени и по координате у. Из уравнений движения [c.668]

Каждое из этих двух движений, взятое по отдельности, характеризует движение простой волны, а совокупность их (98) или, что то же самое, (96)—наложение двух двилсущихся навстречу друг другу волн с равными по абсолютной величине скоростями ао каждая ). Контуры этих волн определяются видом функций fi(ii) и /2(12) в частности, волны могут быть синусоидальными, описывающими колебательный процесс возмущений скорости, плотности или давления в газе. К таким процессам относится распространение звука в газе с характерной для него последовательностью повышений и понижений давления в данной точке. В связи с этим принято скорость распространения малых возмущений в среде коротко называть скоростью звука. Процессами распространения звуковых волн за- [c.152]

Рис .7. Изменение амплитуды перемеп1еннй координаты максимума функции тепловыделения (А ) от частоты возму цений ((0) при возмущениях скорости потока (Ij. температуры (2). скорости и температуры 3 (а) и изменение координаты максимума функции тепловыделения времени (н). [c.14]

Подставим выражение (1.3.11) в формулу (1.3.9) и представим полученное соотнопгение из суммы скоростей для гладкой пленки и возмущения скорости, возникшего из наличия волн на поверхности пленки при ф 1 [c.22]

Ламинарное течение, как показывает опыт, устойчиво только при некоторых условиях, определяемых значением критического числа Рейнольдса. При числах Рейнольдса, больших критического, ламинарное теченпе становится неустойчивым и переходит в турбулентное. Этот переход связан с возникновением в потоке незатухаюш их возмуш ений. Если образующиеся вследствие каких-либо внешних причин возмущения скорости и давления стечением времени затухают, то основное течение считается устойчивым, если же с течением времени они нарастают, то это свидетельствует о неустойчивости основного течения и возможном переходе ламинарного режима в турбулентный. Исходя из такого предположения о природе перехода, можно попытаться определить значение критического числа Рейнольдса с помощью теории устойчивости. [c.308]

При любом сколь угодно малом фиксированном значении угла отклонения потока со можно достичь такого значения числа Маха, при котором условие (28) будет выполнено. Следовательно, в соотношениях (21) — (27) можно пренебречь членами 1/Мн, и тогда окажется, что безразмерные значения возмущений скорости и/и)в, vJwв, безразмерная плотность р/рн и угол наклона фронта скачка а не зависят от Мн, а безразмерные значения давления р1рв (и температуры [c.111]

Общим для циркуляционного и бесциркуляционного обтеканий является условие на бесконечности, где возмущенные скорости равны нулю. [c.290]

В соответствии с условием безотрывности обтекания возмущения скорость Уурр-1 = рр 1 должна погашаться соответствующей составляющей скорости невозмущенного сжимаемого течения (9.273). [c.335]

По условию безотрывности обтекания нормальная составляющая возмущенной скорости в рассматриваемой точке равна нулю [c.351]

Рассматривая поверхность корпуса, для которой а г- -1у = ле (0 — полярный угол, рис. 2.1.2), и выделяя из правой части зависимости (2.1.10) вещественную часть, придем к выражению для добавочной осевой составляющей скорости на корпусе в присутствии оперения (<3фа/<5л ),,. д = ( )т(оп) Для нахождения аналогичной составляющей скорости на консоли (5фаДх) п(т) == ( )оп(т) необходимо принять в (2.1.10) координату г/ 0. Определение двух других, вертикальной и боковой Va, составляющих возмущенной скорости связано с вычислением производной по а от комплексного потенциала (2.1.9), равной [c.134]

По значению циркуляции (2.6.7) определяется возмущенная скорость в некоторой контрольной точке. При подсчете этой скорости используются результаты, полученные для косого стационарного вихря со свободными по-лубесконечными вихревыми шнурами [5]. Согласно этим результатам, индуцированная скорость находится по закону Био—Савара при помощи общей зависимости [c.223]

Таким образом, как говорилось в п. 3.1.1, линейное приближение позволяет записать условия совместности для потоков массы и импульса через значения возмущенных скоростей и давлений на исходной (невозмущенной) поверхности. Для двумерных волн кривиз- [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...