Максвелла формула

Максвелла формула 397 Малоцикловая усталость 683 Масса приведенная 645 Масштабный фактор 668 Материал анизотропный 20 [c.771]

Мора-Максвелла формула 151 Мосты измерительные постоянного тока с гальванометром 491, 492 [c.549]

Для вязкоупругой полуплоскости, удовлетворяющей модели Максвелла, формулы (4.271) и (4.272) дают точное решение задачи. [c.127]

Нетрудно также вычислить величину напряжения Огв. При i = = Со = 0 получаем решение упругой задачи, а при i = 1/t, q= = 1/2т — точное решение для среды, материал которой удовлетворяет модели Максвелла. Формулы (8.44) и (8.45) можно применить для оценки влияния вязких характеристик на волновое поле. [c.175]

Эти функции напряжений можно также выбирать произвольно, но и они должны удовлетворять уравнениям Бельтрами. Правда, построить их не так просто, как функции напряжений Максвелла. Формулы (5.63) справедливы также только в декартовых координатах и оказываются малопригодными для решения задач теории упругости. [c.116]

Мора — Максвелла формула 3 — 151 Морзе конусы 4-116 Морская вода — Солевой состав 2 — 195 Мост Уитстона 2 — 374 Мосты измерительные постоянного тока с гальванометром 3 — 491, 492 Мощность 1 —367 2 — 330, 333 [c.440]

Интенсивность рассеянного излучения. Коэффициенты рассеяния, поглощения и ослабления. Приведенные выше краткая схема решения уравнений Максвелла, формулы для составляющих рассеянного поля и основные свойства этих полей исчерпывают математическое содержание теории Ми. Следующая задача состоит в использовании этих решений и свойств с целью получения формул для физически измеряемых величин. К числу последних относятся интенсивность рассеянного излучения и параметры Стокса. Из сопоставления именно этих величин для падающего и рассеянного излучения следуют основные оптические характеристики для рассеивающих частиц. [c.16]

Формула (13.48) носит название формулы Максвелла. [c.375]

Эта формула, называемая распределением Максвелла для одной из компонент импульса, определяет вероятность того, что частица классического газа, жидкости или твердого тела будет иметь в условиях термодинамического равновесия х-компоненту импульса, лежащую в пределах между р и р + Ар [c.159]

Если принять распределение рабочего потока Ф в воздушном зазоре равномерным, то силу можно найти по формуле Максвелла [c.305]

Площадь полюса Ав рабочего воздушного зазора определяется по формуле Максвелла [c.305]

Квадратные скобки в формулах размерности введены Максвеллом, [c.122]

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

Обратимся теперь к интересным следствиям, получающимся при учете колебаний ионов под действием световой волны. Мы увидим, что такое усложнение теории дисперсии позволит оценить границы применимости формулы Максвелла п V г. и понять причины значительного расхождения ее с опытными данными, наблюдаемого для многих веществ (например, для ионных кристаллов). [c.147]

При упрощенной трактовке вопроса, основанной на электромагнитной теории Максвелла, задача сводится к учету проводимости металла, т. е. формально к введению в уравнения Максвелла членов, зависящих от коэффициента электропроводности а. Для световой волны, распространяющейся внутри металла, мы получаем в таком случае выражение, означающее, что амплитуда волны уменьшается по мере проникновения в глубь металла. Другими словами, из наших формул в согласии с данными опыта следует, что в металле происходит поглощение света. В слое малой толщины [c.490]

Теория теплоемкости. Согласно закону Дюлонга и Пти, установленному еще в 1811 г., молярная теплоемкость тел равна 25 Дж/К и не зависит от температуры. Известно, что этот закон является приближенным, особенно значительные отклонения от него наблюдаются в области низких температур. Теория теплоемкости, развитая на основе распределения Максвелла— Больцмана, давала хорошее совпадение с экспериментом лишь в области комнатных температур. Основной причиной этого служило то, что она опиралась на классический закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Формула Планка (108) представляла собой новый закон распределения энергии. [c.160]

Милликен приводит значение А = 0,864, однако при вычислении длины свободного пробега по значению коэффициента вязкости он пользовался устаревшей зависимостью Максвелла р, = 0,35 p i, тогда как в настоящее время наиболее точной считается формула Чепмена р = 0,499 p i, что и дает А = 1,22. [c.146]

Остановимся теперь на электромагнитных особенностях тече-ния Гартмана. Из закона Максвелла (60) и формулы (106) получаем в проекции на ось 2 [c.213]

Из этой формулы, впервые полученной Максвеллом в 1859 г., следует парадоксальный вывод коэффициент вязкости не зависит от плотности газа Действительно, так как время релаксации т по порядку величины равно среднему времени свободного пробега, то [c.149]

На основании молекулярно-кинетической теории газов Максвелл показал, что температурный скачок определяется формулой [c.392]

В самом общем случае действия сил на упругую стержневую систему, состоящую из прямолинейных элементов, обобщенные перемещения удобно определять по формуле Максвелла-Мора [c.296]

Если жесткость поперечного сечения стержня на участке постоянна, то каждый интеграл формулы Максвелла—Мора (185) можно подсчитывать через произведение площади о) эпюры усилия от заданных сил (рис. 176) на координату эпюры такого же усилия от единичной фиктивной обобщенной силы (обязательно прямолинейной), приходящуюся против центра тяжести первой эпюры. [c.308]

Для стерн невых систем уравнения начала наименьшей работы могут быть выражены через формулу Максвелла—Мора. [c.313]

Выразим компоненты тензора напряжений согласно формулам Максвелла [c.277]

Формулу (1.16) впервые вывел Максвелл. [c.11]

Мажорантиости ряд 45 Максвелла формула 87, 89 Математическое ожидание 83 Медиана 60 [c.349]

Коэффициент теллопровод ности, ЯпА= =/,(АтД, р). Согласно формуле Максвелла (см. гл. 7) в рассматриваемой области концентраций изменением коэффициента теплопроводности можно пренебречь [c.127]

Плотность и теплоемкость определяются как средневзвешенные величины, а теплопроводность и вязкость суспензий оценены соответственно по формуле Максвелла и Вэнда [c.246]

Из формулы (15.33), совпадающей с 4юрмулой Максвелла, можно как частный случай (при / = О и / = 1) получить формулы (15.31) и (15.32). [c.352]

Получены выражения для скорости распространения электромагнитной волны и = / Tefi (формула Максвелла) и количест венное соотношение между векторами Е и Н для каждой точки пространства и в каждый момент времени. [c.31]

В заключение определим, в какой степени соответствует эксперименту принятое выше аиачение показателя преломления п (щх. При этой проверке формулы Максвелла мы пренебрегаем отклонениями ц от единицы, которые совсем невелики для всех прозрачных тел. Не учитывается также дисперсия, и все приводимые ниже результаты относятся к средней части видимого спектра. [c.54]

Нуяшо также выяснить, почему известная формула Максвелла и==с/ V к в одних случаях (инертные газы, кислород и др., видимая область спектра) превосходно соответствует опытным данным, а в других приводит к резкому расхождению с результатами эксперимента. [c.136]

Следовательно, обсуждая применимост . формулы Максвелла в далекой инфракрасной области, где можно пользоваться статическими значениями г., имеет смысл записать показатель преломления в виде (4.23). Ясно, что п этом приближении главную роль играет наличие или отсутствие в спектре данного вещества инфракрасных полос поглошения, так как член часто вносит основной вклад в значение Если сравнивать показатель преломления п, измеренный в видимой области спектра, со статическим значением V г., то у веществ, в спектре которых имеются интенсивные инфракрасные полосы, эти значения неизбежно окажутся совершенно ра,зличными. [c.149]

Эта формула была получена одновременно (1880 г.) Г. А. Ло-рентцом на основе электромагнитных представлений о свете и Л. Лоренцом, который развивал теорию света, в известной степени являющуюся предшественницей теории Максвелла. Выражение (156.19) и поныне известно под названием формулы Лоренц—Ло-рентца. Принимая во внимание, что для данного вещества и данной длины волны величины е, т, Wq, постоянны, можно придать формуле Лоренц—Лорентца следующий вид [c.558]

Пусть атомарный газ находится в замкнутом объеме при изотермических условиях. В том же объеме присутствует, естественно, и электромагнитное поле, обусловленное тепловым излучением. Как было выяснено в главе XXXVI, рассматриваемая система, состоящая из газа и теплового излучения, будет находиться в термодинамическом равновесии, если газ и излучение обладают одной и той же температурой, атомы подчинены распределению Максвелла—Больцмана, а излучение — формуле Планка. Однако термодинамическое равновесие системы не означает, что энергия каждого атома газа сохраняется неизменной. Между атомами и полем осуществляется постоянный обмен энергией. Атомы излучают и поглощают фотоны, переходя из одних состояний в другие происходит и обмен импульсами между атомом и полем — импульс изменяется в процессе испускания и поглощения фотона (см. 184). Между атомами газа осуществляется также обмен импульсами и энергией при их столкновениях между собой. Однако ни один из этих процессов не нарушает термодинамического равновесия системы в целом и соответствующих ему законов распределения атомов по энергиям и скоростям, равно как и распределения энергии излучения по спектру. [c.735]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение [c.432]

И В соответствии с этим изменить другие формулы электромагнетизма, то множители 4л и 2л исчезнут из lex формул, которые наиболее часто встречаются па прак1ике. В перпую очередь это относится к уравнениям Максвелла. [c.136]

Итак, при переходе от механического масштаба к более грубым сначала (шкала Т/< А <Ста) изменяется поведение скорости частицы (формула Эйнштейна (4.13)), в то время как для смещения еще справедливы динамические асимптотики (4.21), определяемые начальными условиями. Затем (шкала At Xг ), по мере достижения распределением по скоростям равновесия — распределения Максвелла (и дисперсией скорости постоянного значения, соответствующего равнораспределению кинетической энергии), начальные условия забываются , и уже средний квадрат смещения описывается формулой Эйнштейна (4.23). [c.47]

Чтобы вычислить среднюю скорость движения молекул, надо знать распределение молекул по скоростям. Согласно кинетической теории молекулы газа движутся с различными скоростями, причем число молекул, скорость которых заключена между ши т. + с1ы1, определяется формулой Максвелла [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...