Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Поверхность давления

Сварка трением относится к процессам, в которых используются взаимное перемещение свариваемых поверхностей, давление и кратковременный нагрев. Сварка трением происходит в твердом состоянии при взаимном скольжении двух заготовок, сжатых силой Р. Работа, совершаемая силами трения при скольжении, превращается в теплоту, что приводит к интенсивному нагреву трущихся поверхностей. Трение поверхностей осуществляется вращением или воз-вратно-поступательным перемещением сжатых заготовок (рис. 5.40). В результате нагрева и сжатия происходит совместная пластическая деформация. Сварное соединение образуется вследствие возникновения металлических связей между чистыми (ювенильными) контактирующими поверхностями свариваемых заготовок. Оксидные пленки на соединяемых поверхностях разрушаются в результате трения и удаляются за счет пластической деформации в радиальных направлениях.  [c.222]


Выглаживанием называют многочисленные разновидности про-цесса обработки поверхности давлением, без снятия стружки, путем трения скольжения или качения. В процессе выглаживания происходит в той или иной мере изменение геометрических параметров поверхности и показателей физико-механического состояния поверхностного слоя детали. В связи с этим по технологическому назначению выглаживание разделяют на три вида калибровка — для повышения точности размера поверхности и уменьшения шероховатости выглаживание — для уменьшения шероховатости отделка — для достижения упрочнения поверхностного слоя материала.  [c.204]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации.  [c.312]

На виде в показан способ ввода масла через торцовое уплотнение. Пружина, сжимаюш ая диск 1 уплотнения, должна быть достаточно сильной для того, чтобы предупредить отжим уплотняющей поверхности давлением масла.  [c.412]

В концевом сечении на полоску действуют усилие Qo и момент Мо, по поверхности — давление р, по продольным краям — погонные широтные усилия jVj, переменные вдоль края.  [c.477]


Предельное состояние конструкции с группой несвязанных водородных расслоений, образующих область взаимодействующих расслоений, определяют, применяя критерий, аналогичный использованному в [10] для оценки работоспособности труб с глубокими коррозионными язвами. Этот критерий допускает распространение язв в глубь металла на 80% толщины стенки при небольшой площади поражения поверхности. Были проведены испытания давлением стальных сосудов (03-10 мм, длина 10 мм и толщина стенки 19 мм) с водородным расслоением металла на глубине 10 мм со стороны внутренней поверхности. Давление в три раза превышало расчетное разрушающее давление (при условии, что рабочая толщина стенки равна 10 мм). В результате произошла лишь пластическая деформация материала сосудов, что свидетельствует о возможности их эксплуатации при наличии расслоений металла в случае своевременного контроля пораженных участков [24].  [c.129]

Полагая, что на уровне а земной поверхности давление равно Ро, получим  [c.252]

Если на свободной поверхности давление атмосферное, то согласно (2-16)  [c.27]

Если в исходном положении расстояние между противолежащими точками определялось выражением (5.31), то после сдавливания для точек, оказавшихся на поверхности давления, должно быть справедливо следующее равенство  [c.143]

Ввиду малости поверхности давления по сравнению с размерами сдавливаемых тел при вычислении можно заменить эти тела  [c.143]

Интегрирование ведется по площади поверхности давления тел. Заметим, что эта площадь зависит от q, из чего следует, что уравнение (5.33) является нелинейным. Такая ситуация типична для задач рассматриваемого типа, получивших название контактных задач теории упругости. В общем случае, как показал Генрих Герц, контур давления является эллипсом, полуоси которого по направлению  [c.143]

В результате сжатия образуется поверхность давления в виде прямоугольной полоски с размерами I X 2Ъ. Вновь предполагая справедливыми равенства = Е , = Е, (ij = = 0,3, получим  [c.145]

Уравнения (5.10) и (5.40) показывают, что вектор упругого перемещения и в теле будет таким, какой возникает, если на тело, кроме массовых и поверхностных сил, будут действовать еще силы pvr, приложенные в каждой точке его и отнесенные к единице объема, а на поверхности — давление п Т.  [c.85]

Для определения упругих перемещений и напряжений в области контакта обоих тел будем считать, что поверхность давления очень мала и оба тела можно заменить полупространствами. На эти полупространства по области контакта со действует нормальное давление q l, Ti) силами трения по поверхности давления будем пренебрегать, т. е. будем считать, что касательные напряжения в области контакта отсутствуют.  [c.233]

Т 2—радиусы шаров. Учитывая, что А = В,, на основании формул (9.44) и (9.45) имеем а = Ь (поверхность давления — круг) следовательно, формула (9.44) примет вид  [c.235]

Перегретой называется жидкость, нагретая выше температуры кипения (т. е. температуры, при которой упругость паров жидкости, находящейся под внешним давлением р, делается равной этому внешнему давлению), но не кипящая, т. е. не образующая под поверхностью пузырей пара, а лишь испаряющаяся с поверхности. Давление насыщенных паров над плоской поверхностью такой жидкости р > р. Если при этом в жидкости образуется пузырек, то его критический радиус, очевидно, найдем, положив в формуле (11.16) Р2=Р и pi=p R p = 2al(p -p).  [c.232]

Движение жидкости в открытых руслах, а также в трубах, частично заполненных жидкостью, характеризуется наличием у потока свободной поверхности, давление на которую равно атмосферному.  [c.109]

Чтобы найти постоянную в уравнении (4.11), надо использовать какое-нибудь граничное условие. Пусть, например, жидкость покоится в резервуаре (рис. 4.1), причем на ее свободной поверхности давление равно ро. Назовем это давление внешним. Для точек свободной поверхности  [c.66]

Границей области течения может служить свободная поверхность, Ее форма, а также значения скоростей на ней неизвестны и сформулированные выше кинематические условия для такой границы не могут быть заданы. Однако на свободной поверхности давление во всех точках постоянно и равно внешнему давлению ро- Это обстоятельство может быть истолковано как одно из граничных условий  [c.92]


Радиус отверстия зависит от длины тела в том случае, когда время прохождения его через срединную поверхность преграды меньше времени радиального расширения отверстия, определяемого внутренним давлением Оц. В момент полного прохождения тела через срединную поверхность давление в отверстии исчезает и справедливо уравнение (2.4.110 ), для которого начальным значением является скорость расширения отверстия в этот момент.  [c.195]

К решению этой задачи можно подойти следующим образом. Пусть р( ) — возникающее на контактной поверхности давление. Тогда, интегрируя (5.24) гл. III, получаем представление для смещений во всем полупространстве. Особенно простой вид  [c.601]

Если проницаемый пласт залегает на непроницаемом основании и не перекрывается сверху непроницаемым слоем, фильтрация происходит с образованием свободной поверхности, давление на которой равно атмосферному (рис. 197). Движение в этом случае называется безнапорным. Если же фильтрация происходит в пласте, заключенном между двумя непроницаемыми пластами без образования свободной поверхности (рис. 198), движение называют напорным.  [c.272]

Предположим, что на свободной поверхности давление р имеет постоянное значение р . Из несжимаемости жидкости следует, что значение р на свободной поверхности не может повлиять на возмущённое движение жидкости. Вместо давления р мы можем рассмотреть разность р — Pq в этом случае параметр р несуществен. Поэтому механические свойства жидкости определяются единственным параметром — плотностью р.  [c.102]

Действительно, предположив обратное, мы получим в точках линии пересечения этих поверхностей давление, равное одновременно р и рг, что физически невозможно. Следовательно, невозможно и пересечение поверхностей уровня.  [c.38]

Ширину Ь поверхности трения кольца 1 принимают при диаметре вала (мм) свыше 20 до 40 — 3 мм, свьпие 40 до 80—4 мм и свыше 80— 5 мм. Ширину поверхности трения кольца Сделают больше Ь на 2...4 мм. Рабочие поверхности уплотнительных колец должны иметь отклонения от плоскостности не более 0,9 мкм, а шероховатость Ка <0,16 мкм. С помощью пружины 3 создают на уплотняющей поверхности давление 0,05...0,15 МПа.  [c.182]

В некоторых случаях прессовые соединения можно заменить клеевыми соединениями, прочность которых сравнима с прочностью соединений на прессовых посадках. Сопротивление прессовых и клеевр.1х соединений сдвигу соответственно равно Р = кР/а = Fт, где f — площадь посадочной поверхности давление на посадочной поверхности и т — прочность клеевого слоя на срез.  [c.493]

Наиболее подробные визуальные наблюдения были выполнены на установке с радиащюнным нагревом, где основным режимом теплообмена был такой, в котором кипение охладителя начиналось на внутренней поверхности стенки. Вместе с истечением пара наблюдался также и вылет мельчайших капель жидкости из пористой стенки. В указанных режимах часто происходили колебания давления в системе. Визуально через подводящую охладитель стеклянную трубу было установлено, что при появлении и росте парового пузыря на внутренней поверхности давление в системе увеличивалось. Затем оно резко падало при продавлива-нии парового пузыря через проницаемую стенку, после чего процесс повторялся снова с периодичностью около 6 мин.  [c.130]

Пусть поверхность разрыва испытывает слабое возмущение (<фябь ), при котором все величины — координаты точек самой поверхности, давление и скорость жи.дкости — являются периодическими функциями, пропорциональными Рассмотрим жидкость с той стороны от поверхности разрыва, где ее скорость равна V, и обозначим посредством v малое изменение скорости при возмущении. Согласно уравнениям (26,4) (с постоянным V,) = V и V = 0) имеем для возмущения следующую систему  [c.153]

Две поверхности уровня не пересекаются между собой. Действительно, допустим, что поверхность давления р пересекается с поверхностью давления рз- Тогда в точках линии пересечения этих поверхностей давление было бы одновременно равным и /J] и / 2, что невозможно, так как р фр2- Следовательно, пересечение этих поверхностей 1евозможно.  [c.36]

Обозначим через и соответственно перемещения точек обеих соприкасающихся поверхностей, лежащих на одной нормали к плоскости 0X1X2 в направлениях осей охз< ) и oxз Расстояние между двумя такими точками уменьшится на величину, равную а — (ыз< )-Ьыз<2)). Таким образом, для всех точек поверхности давления имеет место соотношение  [c.233]

Решение. Труба подвергается только наружному, равномерно распределенному по ее поверхности давлению р,= Я= 1,0-35 = 35 т1м = 3,Ъкг1см . Для вычисления нормальных напряжений в радиальном и тангенциальном направлениях имеем формулы  [c.70]

Из выражения (2.4) можно легко получить уравнение поверхности равного давления — поверхности, давление во всех точках которой одинаково [р onst).  [c.18]

Переход к многобочковой структуре струи сопровождается ее удлинением. Потери полного давления в струе уменьшаются. Это в свою очередь вызовет больший отход головной ударной волны от обтекаемого тела и снижение давления в застойной зоне. При этом по мере дальнейшего увеличения нерасчетности струя вновь примет однобочковую форму, а длина ее станет меньше. Головная ударная волна вновь приблизится к поверхности, давление рд увеличится, а нерасчетность уменьшится и т. д.Такой процесс возникновения пульсаций происходит со значительной частотой порядка 10 с .  [c.402]

Таким образом, с помощью уравнения (2.17) можно определить гидростатическое давление в любой точке жидкости, когда известны значения потенциальной функции U, а также пограничные условия Ро и и о- Если взять ряд точек, в которых гидростатическое давление одинаково, т. е. р = onst, и провести через эти точки поверхность, то она будет называться поверхностью равного давления или равного потенциала и иногда поверхностью уровня. В математической форме поверхность равного давления может быть выражена зависимостью (2.14), в которой следует положить dp = О, так как на этой поверхности давление р = onst. Таким образом, уравнение поверхности равного давления получает такое выражение  [c.26]


Свободная поверхность грунтового потока или поверхность депресси й на рис. 28.5 характерна тем, что форма практически всегда до отыскания решения задачи не известна и ее определяют. На этой поверхности давление постоянно и,равно атмосферному. Так как Ф = — кН —  [c.287]


Смотреть страницы где упоминается термин Поверхность давления : [c.88]    [c.34]    [c.143]    [c.143]    [c.143]    [c.394]    [c.233]    [c.233]    [c.86]    [c.178]    [c.109]    [c.65]   
Основы теории упругости и пластичности (1990) -- [ c.143 ]

Курс теории упругости Изд2 (1947) -- [ c.164 ]



ПОИСК



143 — Поверхность полые толстостенные — Посадки с натягом — Давления контактные

5 — 569 — Удельные давления криволинейных поверхностей

АТМ-2 Зависимость температуры рабочей поверхности от давления

Автоматическая аргоно-дуговая сварка труб поверхностей нагрева и трубопроводов высокого давления

Аналитическое выражение активного давления для плоской поверхности сыпучего тела

Арматура трубопроводов вентильного типа — Прочность — Расчет 743 Уплотнительные поверхности — Давление удельное максимальное

Блазиуса — Чаплыгина втора давления на твердую поверхност

Боковое давление грунта на стенки обсыпных сооружений при действии динамической нагрузки на поверхности

Боковое давление с учетом сцепления в случае наклонных поверхностей грани стенки и засыпки

Вектор главный сил давления жидкости на поверхность тела

Вектор главный сил давления на поверхность гонкого профиля

Влияние донного перепада давлений на течение около непроницаемой поверхности

Влияние кривизны поверхности раздела фаз на давление насыщения

Влияние поверхностей разрыва на колебания давления у поверхности Земли

Влияние шероховатости поверхностей взаимодействующих тел на контурные давления в соединениях с гарантированным натягом

Выбор параметров режима обработки поверхностей титановых сплавов давлением

Гибку круговая цилиндрическая — Давления на граничных поверхностях

Давление Соотношение между единицами на соприкасающихся, поверхностях

Давление вакуумметрическое на поверхности криволинейны

Давление вакуумметрическое плоскую поверхность

Давление гидростатическое поверхность

Давление жидкости на криволи юйные поверхности. Закон Архимеда

Давление жидкости на криволинейные (цилиндрические) поверхности

Давление жидкости на криволинейные поверхности

Давление жидкости на криволинейные поверхности Закон Архимеда

Давление жидкости на наклонную стенку и цилиндрические поверхности

Давление жидкости на ограничивающие поверхности

Давление жидкости на плоские и криволинейные поверхности

Давление жидкости на плоские поверхности

Давление жидкости на плоские поверхности. Центр давления. Эпюра давления

Давление жидкости на поверхности

Давление жидкости на поверхности произвольной формы

Давление жидкости на цилиндрические поверхности Равнодействующая элементарных сил давления. Тело давления Расчет давления на стенки труб и резервуа Основы гидродинамики

Давление жидкости на элементарную площадку ограничивающей поверхности

Давление иа боковую поверхность

Давление иа боковую поверхность матрицы

Давление на квазиклассическое ЛДО штампа с поверхностью х3 —Атх

Давление на криволинейную поверхность

Давление на криволинейные цилиндрические поверхности

Давление на плоские поверхности

Давление на поверхности частицы

Давление на поверхность полубесконечного тела

Давление на соприкасающихся поверхностях удельное

Давление на упругое тело штампа, ограниченного поверхностью х3 — Аг

Давление на цилиндрические поверхности

Давление над искривленной поверхностью жидкости

Давление насыщенного пара над искривленной поверхностью жидкости

Давление рабочее условное и максимальное удельное на уплотнительных поверхностях арматуры

Давление струи жидкости на ограждающие поверхности (преграды)

Давление струи жидкости на твердые поверхности

Давление точки на поверхность

Давление тяжелой несжимаемой жидкости на поверхность тела Сила и момент, приложенные к телу, плавающему в тяжелой жидкости. Случай вращающейся жидкости

Две прямоугольные трещины в пространстве под действием равномерно распределенного давления, приложенного к поверхностям трещин

Дифференциальное уравнение поверхности равного давления в жидкости, находящейся в относительном покос

Зависимость сближения между шероховатыми поверхностями от контурного давления

Закон Архимеда. Давление жидкости на замкнутую твердую поверхность

Закон распределения давления по поверхности

Излучение, давление поверхности

Измерение давления поверхности тела

Изотропные цилиндры под действием давления на цилиндрических поверхностях и осевой сипы

Интеграл давления, взятый по поверхности крыла

Исследование распределения давления по обтекаемой поверхности тела вращения

КОНДУКТИВНО-КОНВЕКТИВНЫИ ТЕПЛООБМЕН ПСЕВДООЖИЖЕННОГО СЛОЯ КРУПНЫХ ЧАСТИЦ С ПОВЕРХНОСТЬЮ ПОД ДАВЛЕНИЕМ Физические представления о механизме теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью

Котлы высокого давления разрушение поверхности

Коэффициенты трения трущихся поверхностей, различных материалов и допускаемое удельное давление

Максимальные допускаемые удельные давления Рк между трущимися поверхностями колодочных тормозов

Митрофанов А.В., Киченко С.Б О проблеме оценки остаточной прочности и работоспособности сосудов, работающих под давлением, с локальными коррозионными повреждениями поверхности

Михайлова, Е. У. Репик, Ю. П. Соседко (Москва). Допустимая высота шероховатости обтекаемой поверхности в турбулентном пограничном слое с продольным градиентом давления

Момент главный сил давления жидкости на поверхность тела

Момент главный сил давления потока на поверхность тонкого профил

Нагружевие давлением на боковой поверхности

Непрерывность давления в жидкости при прохождении поверхности, ограничивающей вихри

Нрнмер. Круглый цилиндр, стянутый по боковой поверхности кольцевым давлением

Ньютона для касательного напряжения (закон) поверхностей равного давлени

О волнах, возникающих на поверхности жидкости конечной глубины от неравномерного внешнего давления

О волнах, возникающих от неравномерного давления, распределенного вдоль поверхности текущей жидкости

Обзор работ по теплообмену между поверхностью и псевдоожиженным слоем под давлением

Обработка давлением — Влияние на качество стальных изделий 25—72 Методы чистоте поверхности — Номограммы

Обработка металлов пластическим деформированием поверхности Сущность чистовой обработки металлов давлением

Обработка поверхностей давлением

Общие формулы для определения давления па твердую поверхность

Определение аэродинамических коэффициентов профиля крыла в дозвуковом потоке по измеренным давлениям на его поверхности

Определение давления грунта от горизонтальных сил, приложенных на поверхности

Определение по чистоте поверхност давления

Определение припуска под обработку и изменение формы поверхности при чистовой обработке давлением

Определение силы давления жидкости на плоскую поверхность

Определение силы давления жидкости на поверхности Плоская поверхность

Определение силы и центра давления с помощью понятия пьезометрическая поверхность

Определение удельного давления на поверхности шеек

Осесимметричпое давление на поверхность полубесконечного тела

Основное уравнение гидростатики и поверхности равного давления для несжимаемой жидкости, подверженной действию сил тяжести и давления

Основное уравнение гидростатики. Абсолютное и избыточное давления. Вакуум Эквипотенциальные поверхности

Особенности монтажа поверхности нагрева котлов высокого давления

Особенности ремонта поверхностей нагрева котлов высокого давления

Особенность распределения давления на поверхности труб поперечно-омываемых пучков

Отделка поверхностей давлением

Поверхности равного давления. Относительный покой жидкости

Поверхности раздела (продолжение). Измерение давления

Поверхность давления направляющая

Поверхность давления пластины

Поверхность постоянного давления

Поверхность равного давления

Поверхность равного давления (поверхность

Поверхность равного давления (поверхность уровня)

Поверхность равного давления. Свободная поверхность

Поковки штампованные баллонов высокого давления — Изготовлени поверхности

Полоса конечной ширины на плоской поверхности тела нагружена равномерным давлением

Полупространство — Давление круглого жесткого штампа 47 — Нагрузки источнике тепла на поверхности

Полуэллиптическая поверхностная трещина на внутренней полости толстостенного цилиндра под действием внутреннего давления (поверхности трещины испытывают давление)

Построение Понселе. Частные случаи давления при плоской поверхности

Приложение специальных функций к гидродинамике. Импульсивное давление на сферической поверхности. Условие для скорости по нормали. Энергия возникшего движения

Профильное сопротивление крыла. Разложение профильного сопротивления на сопротивление трения и сопротивление давлений. Обратное влияние пограничного слоя на распределение давлений по поверхности обтекаемого профиля

Прочность в центре поверхности давления больше, чем на краях

Прямоугольная трещина, перпендикулярная границе полупространства под действием постоянного и распределенного по линейному закону давления, приложенного к поверхностям трещины

Равновесие жидкости и поверхности равного давления

Равновесие несжимаемой жидкости. Давление тяжелой жидкости на поверхность тела. Закон Архимеда

Распределение давления на поверхности преграды

Распределение давления по крыловому по поверхности конуса при обтекании под углом атаки

Распределение давления по поверхности обтекаемого тела. Сопротивление давления

Распределение давления по поверхности цилиндра

Распределение удельных давлений между гранями направляюОпределение формы изношенной поверхности направляющих поступательного движения

Расчет на прочность труб поверхностей нагрева и трубопроводов, нагруженных внутренним давлением

Расчет силы давления на цилиндрические поверхности

Расчет среднего давления на посадочных поверхностях деталей

Рефракция лучей в неоднородной среде . 58. Проводимость и импеданс при синусоидальном распределении давления по плоскости. Отражение от поверхности с заданной проводимостью. Учет неидеальности среды

Сварка полупроводников с металлами — Выбор свариваемого материала 233— Зависимость времени выдержки от температуры сварки 236, 237 — Зависимость между температурой сварки и давлением сжатия 235 — Конструирование контактов полупроводник-металл 232 — Подготовка свариваемой поверхности 234 — Рекомендуемые покрытия 235 — Режимы 237 —Технология

Сила гидростатического давления иа горизонтальную плоскую поверхность

Сила гидростатического давления на криволинейную поверхность

Сила гидростатического давления на плоские поверхности и точка ее приложения (центр давления)

Сила гидростатического давления на плоские стенки и криволинейные поверхности

Сила гидростатического давления на плоскую поверхность

Сила гидростатического давления, действующая на криволинейI ные поверхности

Сила гидростатического давления, действующая на цилиндрические поверхности

Сила давления жидкоети на произвольно ориентированные плоские поверхности

Сила давления жидкости на горизонтальную плоскую поверхность

Сила давления жидкости на криволинейную поверхности. Закон Архимеда

Сила давления жидкости на криволинейные поверхности

Сила давления жидкости на криволинейные поверхности сложных форм

Сила давления жидкости на криволинейные цилиндрические поверхности

Сила давления жидкости на плоские поверхности

Сила давления жидкости на плоские поверхности, произвольно ориентированные

Сила давления жидкости на поверхности

Сила давления жидкости на цилиндрическую поверхность

Сила давления на криволинейные поверхности

Сила суммарного давления жидкости на плоские поверхности

Сила суммарного давления жидкости на цилиндрические поверхности

Силовая нагруженность ФС при нормальном темпе включения Барский, В. М. Шарипов, Ю. К. Колодий, И. М. ЭгРаспределение давления по радиусу поверхностей трения

Силы давления жидкости на твердые поверхности

Силы давления покоящейся жидкости на криволинейные поверхности (стенки)

Силы суммарного давления жидкости на криволинейные поверхности

Статическое давление жидкости на плоскую поверхность. Гидростатический парадокс

Статическое давление жидкости нт криволинейные поверхности

Схемы Поверхности опорные Давления

Технико-экономическое сравнение поверхностей нагрева различного профиля, работающих под давлением

Технология изготовления деталей из полимерных материалов Ультразвуковая сварка термопластов. Г. А. Николаев, С. С. Волков, Влияние режима литья под давлением на качество поверхности деталей из полиэтилена

Точное решение для круглого цилиндра, стянутого по боковой поверхности кольцевым давлением

Трубы поверхностей нагрева н трубопроводов в пределах котла, находящиеся под внутренним давлением

У угол закручивания муфты удельные давления на поверхностях

Упрощённый анализ для случая высоких частот. Интенсивность и среднее квадратичное давление. Решение в форме разложения в ряд по фундаментальным функциям. Установившийся режим в помещении. Прямоугольное помещение. Частотная характеристика интенсивности звука. Предельный случай высоких частот. Приближённая формула для интенсивности. Точное решение. Коэффициент поглощения поверхности. Переходные процессы, возбуждение импульсом. Точное решение задачи о реверберации звука Задачи

Уравнение поверхности равного давления

Условие для давления на свободной поверхности

ФРЕЗЫ — ЧИСТОТА ПОВЕРХНОСТИ РЕЗЬБ давления — Коррекция 455 — Углы

Центр давления или точка приложения равнодействующей силы давления на криволинейную поверхность

Центр статического давления жидкости на плоскую поверхность

Цепи Шарниры — Давления удельные и поверхность опорная

Цилиндры сплошные бесконечной длины — Расчет при давлении равномерном на участке боковой поверхности

Шина — Взаимодействие с поверхностью внутренним давлением

Эквипотенциальные поверхности и поверхности равного давления

Экзотермическая пайка труб поверхностей нагрева котлов высокого давления

Экспериментальное исследование теплообмена между погруженной поверхностью и псевдоожиженным слоем под давлением



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте