Максвелла поглощения классическая

Важнейший вывод из полученных соотношений — частота й)о, при которой наступает заметное поглощение, лежит в видимой или ультрафиолетовой области спектра и при всех частотах со < соц должно удовлетворяться классическое соотношение Максвелла (4.76). [c.201]

Квантовые свойства С., обнаружившиеся при изучении спектров и действий С., не объяснимы теорией Максвелла. Для создания единой теории С., обнимающей как законы распространения, так и процессы излучения и поглощения С., необходима новая квантовая электродинамика. Отсутствие таковой заставило наряду с волновым представлением о С. пользоваться во многих случаях видоизмененной корпускулярной теорией С. Помимо объяснения спектральных закономерностей и действий С. теория фотонов совместима с рядом явлений, которые ранее рассматривались ка1 очевидное доказательство волновой природы С. При этом необходимо помимо квантовых соотношений пользоваться выводами теории относительности. Примером может служить классический опыт Фуко, доказавший, что вопреки корпускулярной механич. теории Ньютона скорость С. в веществе меньше, чем в пустоте. Если корпускула Ньютона с массой т и скоростью с падает под углом г на границу раздела пустоты и среды и, преломляясь под углом г, движется со скоростью и, то тангенциальная слагающая количества движения корпускулы должна остаться неизменной при переходе границы, откуда следует, что [c.148]

Наоборот, мы можем установить, какими свойствами должно обладать однородное тело, чтобы оно было черным . Для того чтобы вообще можно было говорить о геометрически падающем излучении, поперечные размеры тела должны быть значительно больше Я, т. е. Далее, чтобы избежать отражения на поверхности, нам нужно иметь т->, включая как 1, так и п - О. Наконец, для того чтобы сделать тело непрозрачным, необходимо, чтобы его размер в направлении пучка был бы достаточным для поглощения всего излучения, т. е. Эти условия являются в точности теми условиями, которые рассматривались выше. Таким образом, они характеризуют классическое черное тело в теории Максвелла. Эта аргументация имеет настолько общий характер, что пригодна для тел различных форм. Важное следствие состоит в том, что экран в теории дифракции никогда не может быть в одно и то же время черным и очень тонким (ср. примечание на стр. 383). [c.214]

Как известно, основными уравнениями классической электродинамики являются уравнения Максвелла, которые дают правильное описание макроскопической картины электромагнитных процессов. Более тонкая микроскопическая картина была получена в квантовой электродинампке, в которой электромагнитное поле было проквантовано. В квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Фотоны являются квантами электромагнитного поля и возникают (исчезают) при испускании (поглощении) света. При такой постановке вопроса становятся возможными новые явления, относящиеся к классу взаимодействий излучающих систем с полем излучения. Этим путем удается, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода. [c.548]

Данная книга содержит описание как волновых, так и корпускулярных свойств света. Однако большее внимание уделено волновым свойствам. Обусловлено это тем, что большинство физических явлений, связанных с взаимодействием излучения и вещества, адекватно описывается так называемой полуклассической теорией. В этой теории поле оптического излучения рассматривается как классическое электромагнитное поле, подчиняющееся уравнениями Максвелла, тогда как поведение атомов вещества описывается квантовой механикой. Полуклассическая теория приводит к успеху при решении большинства задач оптики. Лишь в некоторых задачах, где необходим учет шумов (например, флуктуации лазерного излучения), нужно принимать во внимание не только дискретность процессов поглощения и испускания света атомными системами, но и сам факт квантования поля излучения (т. е. нужно использовать квантовую электродинамику). Интересно отметить, что даже фотоэффект, при объяснении которого в физику впервые было введено понятие фотона, может быть полностью описаи в рамках полуклассической теории. [c.10]

Если, далее, пренебречь поглощением, то макрополе можно нроквантовать согласно общим правилам перехода от классических уравнений движения к квантовым ( 2.1). Мы сперва рассмотрим общий случай поглощающей однородной среды и определим функцию Грина уравнений Максвелла в г и А (о-представ-лениях. Последняя понадобится нам для описания рассеяния света на поляритонах и позволит ввести понятия нормальных волн, ортов поляризации и закона дисперсии. [c.102]

В опубликованных теоретических работах [4—7] подробно расс.матривались некогерентные нелинейные процессы, в частности многофотонное поглощение. При обычном рассмотрении элементарных процессов рассеяния на отдельных молекулах вопрос о когерентности падающих и рассеянных фотонов остается нерешенным. С другой стороны, оптический показатель преломления лучше всего определяется полуклассическим методом [16]. Вычислив с помощью квантовомеханических методов среднее значение индуцированного дипольного момента атомной системы, можно возвратиться к макроскопической поляризации и классической теории Максвелла и Лоренца для сплошных сред [17, 18]. [c.267]

Классические модели сплошных поглощающих сред были сформированы во второй половине XIX века. В их основе лежит механизм вязких потерь, отсюда и сложившаяся терминология. Позднее эти модели были переосмыслены с позиций формализма линейных систем были также предложены другие механизмы поглощения - упругое последействие (Больцман, в сейсмических приложениях - В. Б. Дерягин и др.), тепловые потери, диссипация упругой энергии на молекулярном уровне (Г. И. Гуревич), и другие. Однако эти теории не смогли дать более полного объяснения многочисленным экспериментальным данным по сравнению с классическими моделями Кельвина и Фойгта (1885, 1890), моделью Максвелла (1865) и моделью стандартного линейного тела. Поэтому именно эти модели и будут рассмотрены в качестве сплошных изотропных неупругих сред. При этом, если в среде и допускаются флюидонасыщенные поры, то, как и в случае аппроксимации моделью сплошной среды пористых идеально-упругих сред, считается, что при распространении волн флюид не смещается относительно твердого скелета, а упругими свойствами среды считаются осредненные свойства агрегата в целом. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...