Звуковые волны уравнения Максвелла

Звуковые волны уравнения Максвелла [c.213]

Проблема, которая встала перед нами, может быть описана следующим образом. У нас есть совокупность уравнений движения (уравнения Максвелла в случае электромагнитного поля, волновое уравнение в случае звуковых волн и т. д.), описывающих интересующее нас явление вполне удовлетворительным образом. Мы пред- [c.206]

Первый член связан с изменением энергетического спектра в поле звуковой волны, а второй—с возникающими при прохождении звука электрическими полями. Ввиду отсутствия объемного заряда поле может быть только вихревого происхождения, т. е. div = 0. Следовательно, определяется из уравнений Максвелла [c.205]

Вернемся опять к рассмотренному в разделе 3 процессу получения работы за счет тепловой энергии одной единственной частицы с использованием демона Максвелла, т.е. измерения положения или скорости частицы. Для простоты опять начнем с одномерного случая, считая, что частица находится в термостате с двумя торцами, расположенными на расстоянии L друг от друга по оси х. Сталкиваясь с торцами, частица в среднем поддерживает максвелловское распределение по скоростям с температурой Т. Если эффективная масса М звуковой волны, создаваемой ударом частицы в торце, значительно превышает массу т рассматриваемой частицы, то при каждом столкновении с торцом абсолютная скорость частицы изменяется только на малую т/М долю своей величины. Малость величины т/М достигается за счет того, что фононы в веществе из тяжелых атомов также являются "тяжелыми" и медленными. При т/М 4 1 атому придется испытать много столкновений, чтобы восстановить любое нарушение максвелловского распределения. Процесс релаксации в этом случае сходен со случайными блужданиями, описываемыми уравнением Ланжевена. За много столкновений максвелловское распределение обязательно будет восстановлено, и этот процесс нетрудно описать в терминах броуновского движения по импульсам. [c.95]

Найдите такие волновые величины р1 (г, О и р2 (г, О для продольных волн в струне с грузами, чтобы они удовлетворяли связанным уравнениям первого порядка такого же вида, как в задаче 7.37. Сделайте то же для звуковых волн и для электромагнитных волн в передающей линии. (В последнем случае связанные уравнения не будут просто похожи по форме на уравнения Максвелла. Это будут уравнения Максвелла, записанные через ток и напряжение вместо полей Ех и В..) [c.350]

Звуковые волны описываются скалярным уравнением Гельмгольца, а электромагнитные волны — векторными уравнениями Максвелла. Однако, несмотря на это, многие законы для звуковых и электромагнитных волн оказываются общими [147]. [c.11]

В трехмерном случае за редким исключением векторные уравнения Максвелла не сводятся к скалярным, и найти решения для электромагнитных волн, которые бы соответствовали и звуковым волнам, невозможно. [c.13]

О неоднозвачности разбиения полного поля на прямую и обратную волны. Во избежание недоразумений необходимо иметь в виду, что уравнения поля, из которых мы исходим (уравнения звукового поля (19.1) или уравнение Максвелла (25.9)) определяют только полное значенпе поля. Разбиение же последнего на сумму падающей и отраженной волп, как это сделано выше, сопряжено с некоторой степенью произвола. Исключением являются лишь случаи однородной среды илп среды с медленно меняющимися свойствами. Только в них поле однозначно может быть разбито на волны, распространяющиеся в ту и другую сторону. [c.152]

Векторные диаграммы прп всей своей нагля дают лишь качественное описание основных соот ний при дифракции. Полный анализ дифрагирова поля может быть сделан только на основе ре1 уравнений Максвелла для поля в среде, диэлектрич проницаемость которой зависит от координат и I ни. Под решением дифракционной задачи будем мать определение напряженности поля дифрагиро го света по известной напряженности поля падак света и звуковому полю. Наиболее просто решет ходится, если падающая волна — плоская. Этот с будет рассмотрен в двух следующих параграфах. [c.12]

В технической акустике важное место занимает рассмотрение микрофонов, и громкоговорителей,, в которых происходит преобразование энергии из элек-, трической в акустическую форму и обратно. Такие, устройства обычно называют электроакустическими преобразователями Электроакустический Преобразователь содержит три взаимно связанных подсистемы так называемую механоакустическую подсистему, главным элементом которой является колеблющаяся пластинка, взаимодействующая со звуково вОлной при ее приеме или излучении, подсистему преобразования электрической энергии в звуковую (или наоборот) и электрическую подсистему, управляющую входными и выходными электрическими сигналами. В данной главе анализируются характеристики такой составной системы анализ, естественно, очень осложняется тем, что энергия имеет не только электрическую или -механическую,- но также и акустическую форму. При анализе характеристик комбинированной системы мы будем исходить из уже упоминавшихся уравнений Лагранжа — Максвелла. При этом окажется, что составная - система имеет совершенно новые интересные хар актеристистики, которьк не было ни у электрической, ни у механоакустической подсистем. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...