Поле электромагнитное

Как известно, возникновение в каком-либо месте среды переменного электрического тока сопровождается появлением в окружающем пространстве переменного магнитного поля (электромагнетизм) это последнее ведет к образованию переменного электрического поля (электромагнитная индукция), обусловливающего переменные токи смещения в окружающем пространстве. Токи смещения обусловливают возникновение магнитного поля, так же как обычные токи проводимости в проводнике создают вокруг себя магнитное поле. Таким образом, все новые и новые области пространства становятся областью действия электромагнитных полей возникшее где-либо электрическое колебание не остается локализованным, а постепенно захватывает все новые и новые участки пространства, распространяясь в виде электромагнитной волны. [c.27]

Решение 1. В дипольном приближении 4-потенциал поля электромагнитной волны A t, х) = (О, h t)). Разложение поля по модам резонатора дает [c.287]

В случае однородной среды рядом расположенные малые объемы среды становятся при воздействии электромагнитной волны источниками вторичных волн одинаковой интенсивности. Это означает, что они приобретают под действием переменного поля электромагнитной волны равные между собой электрические моменты, изменением которых во времени и вызывается вторичное излучение. Но величина суммарного электрического момента определяет собой диэлектрическую проницаемость и показатель преломления среды. Таким образом, если показатель преломления для разных участков среды имеет одинаковое значение, такая среда является оптически однородной. Отсюда следует, что при постоянном [c.111]

В первом приближении моды резонатора типа Фабри — Перо можно представить себе как суперпозицию двух плоских электромагнитных волн, распространяющихся в противоположных направлениях вдоль оси резонатора. При таком допущении нетрудно получить резонансные частоты, если наложить условие, что длина резонатора L должна быть равной целому числу полуволн, т. е. Т = т(/./2), где т=1, 2,. . . . Такое условие необходимо для того, чтобы на обоих зеркалах электрическое поле электромагнитной стоячей волны было равным нулю. Поэтому резонансные частоты равны т = = т(с/2Т). Разность частот, соответствующих двум последовательным модам, равна Ат = с/2Т. Эти две моды отличаются одна от другой распределением поля вдоль оси резонатора (т. е. в продольном направлении). Поэтому такие моды называют продольными. Кроме продольных мод в резонаторе осуществляются и поперечные моды, которые дают распределение поля в плоскости, перпендикулярной к оси резонатора. [c.281]

Магнитный вектор излучения Н — вектор напряженности магнитного поля электромагнитной волны. [c.154]

Анализ работы лазера обычно проводится в полуклассическом приближении. Электромагнитное поле описывается уравнениями Максвелла, а поляризация среды, определяющая отрицательное нелинейное сопротивление, описывается на квантовом языке Амплитуды и фазы колебаний, генерируемых лазером, можно найти методом самосогласованного поля. Электромагнитное поле, воздействуя на активную среду, создает в ней поляризацию < (г, I). В свою очередь поляризация является источником электромагнитного поля. Необходимо отметить, что поляризация среды зависит не от мгновенного значения напряженности электромагнитного поля, а от его амплитуды. Поэтому лазер представляет собой автоколебательную систему с инерционной нелинейностью (см. 5.6). [c.360]

Для полного моделирования устройств индукционного нагрева необходим расчет взаимосвязанных тепловых и электромагнитных полей. Электромагнитное поле определяет источники тепла, создающие температурное поле. В свою очередь с изменением температуры меняется удельное сопротивление р, а для ферромагнитных тел и магнитная проницаемость р, падающая до единицы в точке Кюри. Поскольку тепловая постоянная времени системы на несколько порядков больше, чем электромагнитная, зависимость р, р = f (Т) можно заменить кусочно-постоянной зависимостью указанных параметров от времени t и решать электромагнитную задачу отдельно от тепловой в каждом из интервалов постоянства свойств. [c.120]

Прохождение фотонов через вещество есть процесс поглощения и последующего испускания энергии фотонов атомами и молекулами этого вещества. Таким образом, излучение имеет двойственный характер, так как обладает свойствами непрерывности поля электромагнитных волн и свойствами дискретности, типичными для фотонов. Синтезом обоих свойств является представление, согласно которому энергия и импульсы сосредоточиваются в фотонах, а вероятность нахождения их в том или ином месте пространства — в волнах. Соответственно этому излучение характеризуется длиной волны (X) или частотой [c.361]

Гибкое управление этими параметрами легко достигается при индукционном методе нагрева. При этом варьируют форму индуктирующих проводников, напряженность и частоту поля, а также используют в необходимых случаях дополнительные концентраторы поля и дополнительные источники тепла. В частности, для снижения избыточной активности циркуляции, что весьма важно для качества кристаллов, целесообразно придать полю электромагнитных сил (ЭМС) преимущественно поверхностный характер. Это достигается использованием относительно высоких частот. [c.108]

Величину и можно назвать обобщенным потенциалом или потенциалом, зависящим от скорости ). Возможность использования такого потенциала имеет не только академический интерес такой потенциал можно применить к очень важному силовому полю — полю электромагнитных сил, действующих на движущийся электрический заряд. Учитывая важность этого, случая, остановимся на нем несколько подробнее. [c.31]

Из (8.230) ясно, что задача о поле электромагнитного излучения может быть сведена к задаче о совокупности гармонических осцилляторов. Мы отметим также, что выражение для Н (8.230) может быть переписано с помощью (8.228), (8.226), (8.217) и (8.216) в виде [c.218]

Здесь E (со) — вектор напряженности электрического поля электромагнитной (световой) волны — ее амплитуда i и j — единичные векторы осей х и у соответственно i — мнимая единица с — скорость распространения света в вакууме п и /г — зна- [c.193]

Магнитные экраны. Магнитные экраны применяются для защиты измерительных механизмов электрических приборов от воздействия внешних магнитных полей и для защиты внешнего пространства от магнитных полей рассеяния электромагнитной аппаратуры. Экранирование прежде всего необходимо для измерительных механизмов со слабым собственным полем электромагнитные, электродинамические и магнитоэлектрические с подвижным магнитом. Экранирование с [c.149]

Применяют также магнитные уловители (пробки), устанавливаемые в жидкостных резервуарах на пути потока жидкости, в трубопроводе, по которому жидкость поступает в насос, а также в прочих местах, в которых циркулирует жидкость. Подобные пробки часто устанавливают на входе жидкости в золотниковые распределители гидроусилителей применение их целесообразно в распределителях, снабженных электромагнитным приводом, заполненным жидкостью. При отсутствии таких уловителей стальные частицы, которые не задерживаются обычным механическим фильтром, втягиваются в поле электромагнитного механизма и, скапливаясь [c.617]

Колебательный контур может быть источником электромагнитных волн. Электромагнитной волной называется процесс распространения в пространстве электромагнитного поля. Электромагнитная волна является поперечной, векторы напряженности электрического и магнитного полей колеблются взаимно перпендикулярно в плоскостях, нормальных скорости распространения волны v (рис. 6.7). [c.221]

Электролизер для получения алюминия — сложный электрометаллургический агрегат. Конструктивное и технологическое состояние процесса оценивается параметрами — геометрическими (длина, ширина, площадь, объем и т.д.), электрическими (напряжение, сила тока, мощность, электрическое сопротивление), магнитными (напряженность и индукция магнитного поля электромагнитная сила и т.д). Тепловые характеристики определяются тепловыми и энергетическими параметрами — температурой, теплопроводностью, теплоемкостью и пр. Значение каждого из этих параметров позволяет оценить те или иные особенности работы электролизера. Для измерения каждого из этих параметров применяются различные методы, специальные приборы и приспособления. [c.355]

Предварительные замечания. Результирующая (суммарная) погрешность датчика складывается из основной и дополнительной (см. гл. ХП, раздел 4). Основная погрешность прямолинейных датчиков определяется в нормальных условиях при отсутствии поперечных компонентов поступательного движения и угловых колебаний датчика в заданных интервалах значений параметров физических полей (электромагнитного, акустического, поля деформаций объекта в месте установки датчика), температуры, влажности и других факторов. Основная погрешность определяется главным образом погрешностью градуировки (калибровки) и нелинейностью функции преобразования. Дополнительные погрешности возникают вследствие того, что влияющие величины выходят из областей нормальных значений. Дополнительные погрешности датчиков, порождаемые влияющими величинами, связанными с движением или проявляющимися при движении, называют кинематическими. Кинематические погрешности прямолинейных датчиков обусловлены их чувствительностью к поперечным компонентам поступательного движения и угловым колебаниям. Когда известны влияющие величины и функции влияния (коэффициенты влияния), кинематические погрешности рассматривают как система-тические в этом случае возможна автоматическая компенсация указанных погрешностей или их учет. В противном случае их считают случайными. В данном разделе рассмотрены причины кинематических погрешностей прямолинейных датчиков и величины, по которым оценивают эти погрешности. Кинематические погрешности угловых датчиков описаны в следующем разделе. [c.164]

Особенностью расчета СВЧ УНВ и СВЧ УКВ является в первую очередь необходимость по сравнению с расчетом СВЧ ЭТУ. учитывать специфические требования, характерные для технологии нетеплового или комбинированного воздействия СВЧ электромагнитного поля (например, напряженность электрического поля электромагнитной волны, ориентация обрабатываемого объекта относительно направления вектора напряженности электрического поля Е и др.). [c.327]

В газах типичный механизм неоднородного уширения связан с движением атомов и называется доплеровским ушире-нием. Чтобы проиллюстрировать этот тип уширения, рассмотрим молекулу, которая движется в поле электромагнитного излучения, имеющего частоту v (причем эта частота измеряется в лаб. системе координат). Обозначим через v составляющую скорости молекулы (измеряемую в той же лаб. системе координат) в направлении распространения электромагнитной волны. Тогда частота волны v, измеряемая в системе координат движущегося атома, равна v = v[l (у/с)] (эффект Доплера), причем знак минус или плюс выбирается в зависимости от того, совпадают ли направления движения молекулы и распространения электромагнитной волны, или они направлены в противоположные стороны. Действительно, хорошо известно, что, если молекула движется навстречу волне, частота v, наблюдаемая в системе координат атома, всегда больше частоты v, наблюдаемой в лаб. системе координат. Разумеется, при этом поглощение будет происходить только тогда, когда частота v электромагнитной волны в системе координат атома равна частоте атомного перехода vo, т. е. когда [c.49]

Интерес представляют не только прямо- и противо-точные потоки, но и перекрестные. Для теплообмена в плотном движущемся слое перекрестный и многоходовой ток газа может создать особые преимущества перед противотоком в связи с большой равномерностью распределения газового потока в слое. Очевидно, что могут быть получены и другие формы существования дисперсных потоков (здесь и в дальнейшем слово сквозных для краткости опускается). В противоточной газовзвеси, часто называемой по предложению 3. Ф. Чуханова падающим слоем , торможение падающих частиц создается встречным потоком газа (аэродинамическое торможение). В ряде случаев все большее значение приобретает противоточная газовзвесь с механическим торможением твердого компонента (с помощью сетчатых и тому подобных вставок). Увеличивающееся при этом время контакта компонентов потока (время теплообмена, химического реагирования и т. п.) позволяет при несколько усложненной конструкции увеличить компактность устройства. В отличие от механически торможенной газовзвеси пульсирующая газовзвесь, исследуемая в ИТиМО АН БССР, характеризуется периодически изменяемой скоростью несущей фазы. Весьма перспективен принцип встречных струй , предложенный и исследованный И. Т. Эльпериным Л. 212, 337, 338]. Повторяющееся столкновение двух прямоточных потоков газовзвеси позволяет резко увеличить местную относительную скорость, концентрацию и, как следствие, интенсифицировать теплообмен. Можно также указать на циклонные и др. потоки, формирующиеся под действием различных искусственно налагаемых полей (электромагнитных, ультразвуковых и др.). В дальнейшем криволинейные и усложненные различными дополнительными устройствами и силами дисперсные потоки, как правило, рассмат- [c.14]

Приближенные расчеты показывают, что волна, соответствующая электрону, ускоренному полем в 150 В, равна 1 А, что на три порядка меньше длины волны видимого света. Поскольку электрону соответствует столь короткая волна, это наводит на мысль о возможности скор1струирования микроскопа, работающего с электронным пучком. Роль оптической системы могут выполнять соответствующим образом подобранные электрические и магнитные поля — электромагнитные линзы для электронного пучка. Этот прибор — электронный микроскоп — впервые был изготовлен в СССР акад. А. А. Лебедевым. Электронные микроскопы в принципе могут ПОЗВОЛИТЬ различить детали размером порядка 1 А. В настоящее время современные электронные микроскопы позволяют различить детали размером 25—30 А. [c.203]

Классическая теория дисперсии, предложенная впервые Г. А. Ло-рентцем, основана на воздействии светового поля (электромагнитной волны) на связанные электроны атомов с учетом их торможения. Согласно электронной теории дисперсии, диэлектрик рассматривается как совокупность осцилляторов, совершающих вынужденные колебания под действием светового излучения. [c.269]

Практическое значение волн сложно переоценить. Но кроме этого, Bojr-новые явления лежат в основе супгсствования физического мира. Вся материя делится на вещес тво, состоящее из элементарных частиц - электронов, протонов и нейтронов, - и поля, осуществляющие взаимодействия между частицами вещества. На данный момент различают 4 вида полей электромагнитное, гравитационное, сильное и слабое ядерные. Есть сведения о том, что электрическое и магнитное поле могут существовать независимо друг от друга и имеют различную природу. [c.250]

Аналогично можно получить дифференциальное уравнение для напряженности магнитного поля электромагнитной BOjmbi [c.27]

При изучении явления следует иметь в виду, что в данном случае, как и в предыдущих задачах, нужно рассчитать действие электромагнитной волны на излучающий электрон. При изучении дисперсии вещества учитывалось лишь действие вектора Е, так как в формуле Лоренца f = ( Е f [vH] второй член в и с раз меньше первого. Но при истолковании эффекта Фарадея необходимо учесть действие внешнего поля Нвнеш> которое во много раз больше напряженности магнитного поля электромагнитной волны. Следовательно, [vHeHeml пренебречь уже нельзя. [c.162]

Электрический вектор излучения Е — вектор на-прям(снности электрического поля электромагнитной волны. [c.154]

Размерность физической oejm-чины 21 Разность хода оптическая 190 Рассеяние 15), 228, 270, 276 Расстояние фокусное 199 Рационализация уравнений поля электромагнитного 136 [c.333]

Линейные ускорители (рис. 6.14. а) имеют цилиндрическую вакуумную камеру-волновод 2 с фокусируюи щми электромагнитами. Источником питания волновода является мощные генераторы сверхвысокочастотных (СВЧ) колебаний. которые обеспечивают в волноводе бегущую электромагнитную волну. Электронная пушка I испускает электроны, ускоряемые полем электромагнитной волны. Ускоренные электроны попадают на мишень 3 из тяжелого металла, вызывая жесткое тормозное рентгеновское излучение с мощностью экспозиционной дозы излучения 2,.. 60 мА/кг на расстоянии 1 м при энергии излучения до 3...30 МэВ. В дефектоскопии примен5пот линейные ускорители элект- [c.159]

Установка содержит устройство 1 (рис. 22) для крепления испытуемого образца 2, выполненное в виде камертона, на одной ветви которого устанавливается аналог 3, возбуждаемый электромагнитным вибратором 4, состоящим из электромагнита 5 и катушки 6 обратной связи, конденсатор 7 переменной емкости, в котором подвижным электродом является образец, а неподвижный электрод 5— электрод сравнения из золота или остеклованного молибдена. Для электрической изоляции камертон крепится к станине посредством электроизоляционных втулок 9 и резиновых пластин 10, которые одновременно выполняют роль амортизаторов. Для исключения наведения помех в конденсаторе от электромагнитных полей электромагнитного вибратора между ветвями камерхона установлен экран 11. [c.43]

В начале 1895 г. ученый сконструировал переносный прибор, схема которого изображена на рисунке, взятом из его статьи в январском (1896 г.) номере Журнала Русского физико-химического общества [36]. Электрическое сопротивление когерера, последовательно включенного в цепь чувствительного электромагнитного реле и гальванической батареи, резко изменялось в поле электромагнитной волны, что вызывало срабатывание реле. При этом контакты реле замыкали цепь электрического звонка, который сигнализировал о приеме колебаний ударом по колокольчику. При обратном движении молоточек звонка ударял по когереру, встряхивал опилки и когегер мгновенно возвращался в чувствительное состояние. Таким образом, каждое срабатывание прибора вызывало звуковой сигнал и самовосстановление его работоспособности. Этот принцип автоматического восстановления чувствительности когерера и был важной отличительной принципиальной особенностью прибора А. С. Попова в сравнении с предшествующими аппаратами Бранли и Лоджа. А. С. Попов четко понимал это, отмечая, что такая комбинация, конечно, удобнее, потому что будет отвечать на электрические колебания, повторяющиеся одно за другим [35, с. 64]. [c.310]

ГРАВИТАЦИОННОЕ СМЕЩЕНИЕ — изменение частоты эл.-магн. излучения при его распространении в гравитац. поле. См. в ст. Красное смещение. ГРАВИТАЦИОННЫЕ ВОЛНЫ — изменения гравитац. поля, распространяющиеся в пространстве с фундам. скоростью с. Г. в. излучаются массами, движущимися с перем. ускорением. Подобно электродинамике, предсказывающей существование не связанного с зарядами свободного эл.-магн, поля — электромагнитных волн, релятивистская теория гравитации — общая теория относительности (ОТО) — предсказывает существование не связанного с массами свободного гравитац. поля — Г. в. Воздействуя на тела, Г. в. должны вызывать относит, смещение их частей (деформацию тел). На этом янлении основаны попытки обнаружения Г. в., однако они до сих нор не обнаружены из-за чрезвычайно малой интенсивности и крайне слабого взаимодействия с ве-лгеством. [c.526]

ДВАЖДЫ ЛОГАРИФМИЧЕСКИЕ АСИМПТОТИКИ — асимптотики сечений рассеяния (взаимодействия) частиц при высоких энергиях, в к-рых каждая степень мало11 константы свяаи входит вместе с произведением двух больших ло арифмов от энергии (й) пли переданного 4-импульса (< ), возникают при учёте эффектов множественного тормозного испускания квантов без-массовых векторных полей (электромагнитного, глюонного) — переносчиков взаимодействия в квантовой электродинамике (КЭД) п квантовой хромодинамике (КХД). [c.559]

В Электродинамике имеется только один тип 3.— электрический. Поэтому в квантовой электродинамике нмеется только одно калибровочное поле — электромагнитное, отвечающее теории инвариантности относительно локальных калибровочных преобразований с абелсиой группой симметрии В случае группы [c.53]

В электромагнитных полях внутренние течения в системе могут возникнуть под действием группы сил это индукционные электромагнитные силы, подавляющие внутренние течения ковдукционные электромагнитные силы, возникающие при взаимодействии электрического тока с токопроводящей жидкостью и при взаимодействии магнитного поля тока с внешним магнитным полем электромагнитные силы, возникающие при взаимодействии [c.33]

За последние годы внимание исследователей привлекли новые мето- ды интенсификации процессов цементации, основанные на реализации их в поле электромагнитных колебаний. Так, предлагают очистку никелевого раствора от меди никелевым порошком в потоке раствора проводить в реакторе, в котором создано электромагнитное поле, перемещающееся вдоль оси реактора. Под действием электромагнитного поля частицы никелевого порошка ударяются друг о друга, в результате чего обнажается свободная цементационная поверхность и ускоряется процесс. Немагнитные продукты реакции (медь) легко выносятся из реактора потоком раствора. Для вьщеления меди из рудничных растворов запатентована конструкция цементатора, имеющего электрообмотку переменного тока. В цементаторе имеется также вибростер-/1 жень, который в сочетании с электромагнитным [c.93]

В уравнении (5.1а) величина N t представляет собой полное число активных атомов (или молекул). В уравнении (5.16) слагаемое WpNg учитывает накачку [см. уравнение (1.10)]. Явные выражения для скорости накачки Wp как в случае оптической, так и электрической накачки уже были получены в гл. 3. В том же уравнении член BqNi соответствует вынужденному излучению. Скорость вынужденного излучения W, как показано в гл. 2, действительно пропорциональна квадрату электрического поля электромагнитной волны и, следовательно, пропорциональна q. Поэтому коэффициент В можно рассматривать как скорость вынужденного излучения на один фотон в моде. Величина т представляет собой время жизни верхнего лазерного уровня и в общем случае определяется выражением [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...