Максвелла распределение

Уравнение (3-11) имеет форму закона Больцмана распределения энергии и закона Максвелла распределения молекул по скоростям и известно как функция распределения Максвелла — Больцмана. [c.98]

Максвелла распределение 203 Матрица плотности 191, 193 [c.309]

Распределение радиальных отклонений. Обобщенное распределение по закону Максвелла. Распределения, рассмотренные в предыдущем пункте в случаях п = 2 и м = 3, можно соответственно рассматривать еще как радиальные отклонения центрированного плоскостного или пространственного гауссова рассеивания в частных случаях, когда параметры рассеивания независимых случайных величин X, Y, Z, откладываемых по осям координат, одинаковы = Оу = = огц, т. е. рассеивание круговое или шаровое. [c.137]

Для газа, подчиняющегося классич. механике, в состоянии статистич. равновесия ф-ция / представляет собой Максвелла распределение [c.359]

Наиб, детальным методом описания П. является кинетический, основанный на использовании ф-ции распределения частиц по координатам и импульсам /(f, г, р). В состоянии термодинамич. равновесия эта ф-цвя имеет вид универсального Максвелла распределения, а в общем случае её находят из кинетического уравнения Больцмана . [c.597]

С.2.2. ЗАКОН МАКСВЕЛЛА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ МОЛЕКУЛ ПО СКОРОСТЯМ [c.205]

Максвелла распределения молекул по скоростям [c.447]

Максвелла распределение 50 Максвелла — Больцмана распределение [c.551]

Максвелла распределение I 255 Марковский процесс II 18 Матрица плотности (фон Неймана) 62. [c.393]

О исследованиях Максвелла в области кинетической теории газа полно и обстоятельно говорится в сочинении А. К. Тимирязева Кинетическая теория материи хорошо в нем сказано и о значении, закона Максвелла распределения скоростей движения газовых молекул. После применения этого закона к определению ширины спектральных линий и при исследовании ряда других явлений Тимирязев в заключительной части этого раздела пишет Во всяком случае приведенных примеров достаточно, чтобы показать, насколько этот открытый Максвеллом в 1860 г, и подтвержденный на опыте закон сохранил свое значение в наши дни и что он является верным отражением того, что происходит в природе, а потому и до сих пор является прекрасным орудием в целом ряде исследований выдающегося интереса . [c.579]

Кривая Максвелла (распределение по закону Ре-лея и модуля разности) [c.160]

Больцмана — Максвелла распределение 18, 45, 253 [c.443]

Отметим, что существует тесная связь между законом Максвелла распределения молекул по скоростям и законом Аррениуса. На молекулярном уровне энергия активгции представляет собой не что иное, как некоторое порогэвое значение кинетической энергии сталкивающихся молесул. Подробное изложение газокинетических теорий скоростей химических реакций дано в [1, 7]. [c.60]

Б. р. есть следствие Больцмана статистики идеального газа, находящегося во внеш. потенциальном поле [Л, Больцман (L. Boltzmann), 1868 — 71]. Частным случаем Б. р. при и г) = 0 является Максвелла распределение частиц по скоростям. [c.222]

Ф-ция распределения /( ) по абс. лиачепиям скоростей V, определяющая вероятность того, что зиачсние модуля скорости молекулы Г. заключено н интервале V, v- -dv, задаётся Максвелла распределением [c.376]

Оси. параметры диффузии ТН — усреднённый по Максвелла распределению их скоростей (соответствующему темп-ре среды) коэф. диффузии и ср. квадрат расстояния между точками образования и поглощения ТН в безграничной однородной среде, равный fiL , где L=y DjT — T.u. длина диффузии ТН (Г ср. время жизни ТН в среде). Соответствен но ср. квадрат расстояния между точками образоваиия быстрого нейтрона (в ядерной реакции) и его поглощения равен (т+// ), где т — т. п. возраст ТН величина М наз. длиной миграции нейтро-пов. [c.689]

Для Максвелла распределения И. с. равен пулю, (/о> /хп)=0- Скорость изменения ср. значения к.-л. величины ij3 (и) вследствие столкповений вырангается через И. с. и равна [c.150]

Еслп состояние газа мало отличается от равновесного, то в малых элементах объё.ма устанавливается распределение, близкое к локально равновесному Максвелла распределению, [c.354]

К. у. Б. учитывает только парные столкновения между молекулами оно справедливо при ус ювии, что длина свободного пробега молекул значительно больше линейных размеров области, в к-рой происходит столкновение (для газа из упругих частиц ато.область порядка диаметра частиц). Поэтому К. у. Б. нримени.чо для не слишком плотных газов, Иначе будет несправедливо осн. предположение об отсутствии корреляции между состояниями сталкивающихся частиц (гипотеза молекулярного хаоса). Если система находится в статистич. равновесии, то интеграл столкновеппй (2) обращается в нуль и решением К. у. Б. является Максвелла распределение. [c.362]

МАКСВЕЛЛ (Мкс, Мх) — единица магн. потока вСГС системе единиц. Назв. в честь Дж. К. Максвелла (J. С. Maxwell). 1 Мкс = Вб (см. Вебер). МАКСВЕЛЛА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ — распределение по скоростям частиц (молекул) макроскопич. физ. системы, находящейся в статистич. равновесии, в отсутствие внеш. поля при условии, что движение частиц подчиняется законам классич. механики. Установлено Дж. К. Максвеллом (J. С. Maxwell) в 1859. Согласно М. р., вероятное число частиц в единице объёма, компоненты скоростей к-рых лежат в интервалах от v . ДО Vx + от f y ДО Vy dVy и от до рав- [c.31]

Физические процессы в М. г. Условия в М. г. далеки от термодинамич. равновесия. Поэтому анализ условий в М, г, проводится на основе ур-ний статистич. баланса, учитывающих элементарные процессы, определяющие населённости уровней энергии атомов, ионов, молекул, их ионизацию и рекомбинацию, а также образование и разрушение молекул, нагрев и охлаждение среды. Обычно в М. г. с хорошей точностью устанавливается Максвелла распределение по скоростям — в ударных волнах отдельно для электронов и ионов, в др. случаях — общее для всех частиц, что позволяет говорить о темп-ре М. г. Отклонения населённостей уровней от Больцмана распределения обычно очень велики. Особенно ярко они проявляются в космич. мазерах. Населённость уровней, определяющая интенсивность спектральных линий и непрерывного спектра, формируется под влиянием столкаовительных и радиа-тивных процессов и нередко рекомбинац. заселением уровней. [c.86]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ (свободномолекулярное течение) — течение разреженного газа, состоящего из молекул, атомов, ионов или электронов, при к-ром свойства потока существенно зависят от беспорядочного движения частиц, в отличие от течений, где газ рассматривается как сплошная среда. М. т. имеет место при полёте тел в верх, слоях атмосферы, в вакуумных системах и др. При М. т. молекулы (или др. частицы) газа участвуют, с одной стороны, в постулат, движении всего газа в целом, а с другой — двигаются хаотически и независимо друг от друга. Причём в любом рассматриваемом объёме молекулы газа могут иметь самые различные скорости. Поэтому основой теоретич. рассмотрения М. т. является кинетическая теория газов. Макроскопич. свойства невяакого, сжимаемого, изо-энтропич. течения удовлетворительно описываются простейшей моделью в виде упругих гладких шаров, к-рые подчиняются максвелловскому закону распределения скоростей (см. Максвелла распределение). Для описания вязкого, неизоэнтропич. М. т. необходимо пользоваться более сложной моделью молекул и ф-цией распределения, к-рая несколько отличается от ф-ции распределения Максвелла. М. т. исследуются в динамике разреженных газов. [c.196]

Кинетические Ф. в газе характеризуются корреляц. ф-цией (S/(ri, pi, /Лё/(г2, Р2, hj) где /=/—/ является отклонением точной, микроскопич. ф-ции распределения / от ср. значения этой ф-ции f, определяемого кинетич. ур-нием. В равновесном газе корреляц. ф-ция зависит только от разности времен t,—h и разности координат rj—r2, а /есть независящая от времени равновесная одночастичная ф-тщя распределения. В частности, если нет внеш. поля, эта ф-ция совпадает с Максвелла распределением /о (р). [c.327]

Характерным примером неустойчивого состояния плазмы является невозмущённое состояние заряж. частиц, описываемое Ф. р. в виде суммы Максвелла распределения и дополнительного направленного пучка заряж. частиц, в такой системе будет наблюдаться /г>чковйя неустойчивость. [c.385]

Если (1) усреднить по всевозможным положениям частиц в пространстве, т. е. проинтегрировать по координатам, то получится Максвелла распределение для ндеального га.ча. Если жо усреднить (1) по скоростям, то получится ф-ла для раснределопия частпц в пространство [c.126]

Смотреть страницы где упоминается термин Максвелла распределение : [c.372] [c.418] [c.569] [c.586] [c.704] [c.60] [c.329] [c.562] [c.345] [c.589] [c.253] [c.105] [c.313] [c.34] [c.26] [c.122] [c.126] [c.326] [c.335] [c.632] [c.480] [c.428] [c.797]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.203 ]

Принципы лазеров (1990) -- [ c.50 ]

Равновесная и неравновесная статистическая механика Т.2 (1978) -- [ c.255 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.3 , c.3 , c.4 , c.8 , c.14 , c.17 , c.27 ]

Теория ядерных реакторов (0) -- [ c.29 , c.255 , c.256 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 (2002) -- [ c.66 , c.71 , c.72 , c.114 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 (2003) -- [ c.18 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.18 , c.45 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.217 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.340 , c.401 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...