Максвелла комбинационное

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

В комбинационном спектре. Истинные значения основных частот удовлетворяют первому условию, по крайней мере, приближенно. Багавантам и Венкатараюду [153] рассмотрели тетраэдрическую модель на основе системы валентных сил и получили совпадение, даже несколько лучшее, чем на основе системы центральных сил. Это и естественно, так как при этом используется не одна, а две силовые постоянные. Исследование дифракции электронов паров фосфора (Максвелл, Гендрикс и Мозли [606]) приводит к вполне определенному заключению о тетраэдрическом строении молекулы. [c.324]

Теория, изложенная в гл. 4, 5, непосредственно приложима к рассматриваемым здесь явлениям. Нелинейная восприимчивость, описывающая комбинационные рассеяния (комбинационная восприимчивость), дается выражением (4.70), идентичным соотношению, которым пользовались Терхьюн и др. [41]. Напомним, что наша комбинационная восприимчивость в 4 раза больше, что обусловлено измененным определением амплитуд поля. Усиление стоксовых компонент дается выражением (4.68). При заданной мощности излучения лазера наша величина 1 ь1 в 4 раза меньше, в результате чего усиление стоксовой компоненты на длине в I см совпадает со значением, выч.исленнырл Терхьюном для того же уровня мощности. Соотношение (4.70) можно несколько обобщить, если учесть, что в соответствии с распределением Максвелла — Больцмана возбужденное колебательное состояние также может быть частично заселено. Выражение для восприимчивости на стоксовой частоте перепишем здесь в виде [c.234]

Наконец, в последнем парафафе рассмотрены задачи, в которых используется двумерное гауссово распределение №2( 1, 2) с целью выявления корреляционных свойств -процесса. Наряду с общими вопросами рассмотрены случайные процессы в системах, включающих нелинейный элемент (у нас — детектор электрической цепи). В обсуждении к задаче 24 рассмотрен вопрос о том, каков должен быть тепловой шум простейшего нелинейного элемента (детектора), чтобы ori не выполнял бы роль демона Максвелла. Последняя задача — о шуме фазы волны, прошедшей через систему с флуктуациями. В ней выяснено, как при этом меняется спектральный состав падающего на систему регулярного сигнала и каковы условия возникновения комбинационного рассеяния (эф кта Мандельштама—Рамана). [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...