Излучение световое

Следовательно, энергия излученного светового кванта состоит из суммы энергий возбуждающего излучения и возбужденного [c.364]

Для изучения физических процессов, связанных с излучением световых волн, примем следующую модель источника света. В некоторой области пространства находится совокупность N атомов. В каждом атоме имеется один оптический электрон, а колебания этих N электронов (гармонических осцилляторов) и обусловливают излучение системы. Будем считать, что направления всех колебаний одинаковы (в дальнейшем мы снимем это ограничение) и, следовательно, можно рассматривать скалярную задачу. Частоты и амплитуды колебаний оптических электронов (со и а соответственно) также одинаковы. Тогда напряженность поля Ек, создаваемая k-м атомом в произвольной точке А на оси Z (рис. 5.6), определится выражением [c.186]

Рис. 11.28. В системе S интервал между событиями излучения светового сигнала и его приема равен нулю. Таким образом, в этом случае s = s.

Действие квантового генератора основано на явлении индуцированного испускания световой энергии возбужденными атомами из кристалла под действием облучения импульсной лампой. Для создания необходимой плотности энергии индуцированного излучения световой луч фокусируется через систему линз в узкий пучок, который и создает необходимую температуру в зоне пайки. [c.182]

Величина, пропорциональная потоку излучения, оцененному с учетом относительной спектральной световой эффективности монохроматического излучения. Световой поток определяется выражением [c.306]

Пассивный модулятор добротности на красителе имеет следующие преимущества стоимость его невелика, он прост в обращении, а выходной импульс излучается в узкой полосе частот. Однако существует и ряд недостатков, связанных с насыщаемостью модулятора добротности. Время между поджигом лампы-вспышки и излучением светового импульса с модулированной добротностью связы- [c.277]

Рассмотрим классический гелий-неоновый лазер. Спонтанное излучение возникает за счет переходов между энергетическими уровнями независимо от того, проявятся ли соответствующие переходы среди возможных линий генерации. Подчеркнем, что для обеспечения минимальных помех, создаваемых в интересующих нас модах посторонними источниками вынужденного излучения, световой поток на выходе лазера должен быть соответствующим образом отфильтрован. В большинстве случаев для этой цели достаточно защищенных многослойных полосовых спектральных фильтров ( 0,1 нм), но при необходимости можно добиться дополнительной селективности, пользуясь дифракционным спектрометром (от 1 до 3 ж). [c.470]

Для каждого монохроматического излучения световой поток пропорционален лучистому потоку, но для различных монохроматических излучений значение коэффициента пропорциональности различно в соответствии с коэффициентом относительной видности. Поэтому для получения, например, от монохроматического излучения с длиной волны X = 620 нм (красный цвет) и Кх 0,381 (табл. 10 и рис. 22) такого же светового потока, как от излучения с длиной волны X = 555 нм (желто-зеленый цвет) и Ктах = 1 > необходимо, чтобы лучистый поток первого излучения был в 2,6 раза больше лучистого потока второго излучения [c.49]

Так как спектральная световая эф4)ективность есть функция длины волны света, то при одной и той же энергии излучения световая энергия имеет различные значения. Для излучений с длиной волны больших 770 нм и меньших 400 нм любым значениям энергии излучения соответствует световая энергия, равная нулю. [c.122]

Приемники излучения (фотоэлементы). Под фото элементом понимают любой электровакуумный, полупроводниковый или другой электрический прибор, электрические свойства которого (ток, внутреннее сопротивление, электродвижущая сила) изменяются под воздействием падающего на него электромагнитного излучения (светового потока). [c.345]

В современной демонстрационной модификации опыта Юнга в качестве источника света используют лазер. Прн этом для когерентного возбуждения вторичных источников 5 и необходимость во вспомогательном отверстии 5 отпадает, так как в лазерном излучении световые колебания когерентны по всему поперечному сечению пучка (высокая пространственная когерентность лазерного излучения), и щели вводят непосредственно в пучок лазерного излучения. [c.208]

ТЕРМОДИНАМИКА ИЗЛУЧЕНИЯ СВЕТОВЫЕ КВАНТЫ [c.417]

Чем чище и однородней вещество, тем тоньше и четче его спектральная линия, вернее, линии, поскольку их обычно несколько. Каждая линия соответствует определенной частоте излучения световой энергии, А частота зависит только от внутреннего, атомного строения возбужденного электрическим разрядом пара или газа. Длина волны излучения однозначно связана с частотой чем больше частота, тем меньше длина волны. [c.28]

У.5.20. Световая эффективность (световой эквивалент потока излучения, световая отдача, видность излучения, чувствительность глаза), в том числе спектральная [c.68]

На опыте установлено, что при смешении цветных излучений световой поток сложного излучения равен сумме световых потоков отдельных составляющих цветных излучений. Выше было выяснено, что все существующие цвета могут быть получены в результате смешения трех линейно независимых цветов. [c.322]

Лазерная сварка —сварка плавлением, при которой для нагрева используется энергия излучения лазера. Эта сварка основана на использовании излучения световой энергии, специально усиленной взаимодей- [c.19]

Опытом установлено, что при смешении цветных излучений световой поток сложного излучения равен сумме световых потоков отдельных составляющих цветных излучений. [c.306]

В сильно разреженной плазме рекомбинация электронов и ионов происходит главным образом при парных столкновениях с излучением светового кванта. В плотной плазме преоб ладает рекомбинация при тройных столкновениях с участием электрона в качестве третьей частицы (третьей частицей может служить и нейтральный атом, но этот процесс играет роль только при чрезвычайно малых степенях ионизации, меньше 10 — 10 ). Простейшую оценку скорости рекомбинации с участием электрона в качестве третьей частицы можно сделать, если обобщить на этот случай старую теорию Томсона [45], которая относится к рекомбинации с участием нейтрального атома. Рассуждения здесь вполне аналогичны тем, с помощью которых в 6 этой главы была оценена скорость рекомбинации атомов в молекулу при тройных столкновениях. [c.345]

Защита зрения и открытой поверхности кожи. Электрическая сварочная дуга создает три вида излучения световое, ультрафиоле товое, инфракрасное. [c.155]

Второй важной характеристикой тел, участвующих в процессах поглощения и излучения световой энергии, является поглощательная способность. Очевидно, что выбранная площадка 5S может не только излучать световые волны, но и поглощать падающий на нее поток световой энергии dO. Однако, как правило, площадка лл может поглощать лишь часть падающего на нее потока лучистой энергии (обозначим ее (кГ ), так как световые волны могут также отражаться или рассеиваться". С.ледовательно, d D < d4>. [c.402]

Относящиеся к квантовой оптике вопросы (фотонные представления явления, в которых проявляются корпускулярные свойства излучения) освещаются в той или иной степенью полноты во всех современных учебных пособиях по физике. В вузовских курсах физики рассматриваются закономерности теплового излучения (от закона Кирхгофа до формулы Планка), сообщаются сведения о фотоэффекте, эффекте Комптона, фотохимическом действии света, дается объяснение испускания и поглощения света атомами на основе теории Бора. При более глубоком изучении физики студентов знакомят также с люминесцентными явлениями, эффектом Л1ёссбауэра, многофотонными процессами, дают им некоторые сведения о квазичастицах в твердых телах. При этом авторы одних учебников пользуются термином квантовая оптика , тогда как в других учебниках этот термин не применяется, а соответствующие вопросы собраны в главах, называемых Тепловое излучение , Световые кванты , Действие света и т. п. Дело в том, что в использовании термина квантовая оптика нет четкой договоренности. Согласно точке зрения, принятой в современной научной литературе, все отмечавшиеся выше вопросы — это еще не сама квантовая [c.4]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Laser — Лазер. Устройство, которое испускает концентрированный поток электромагнитного излучения. Световые лучи лазера используются в металлообработке при плавлении, резании или сварке металлов в менее сконцентрированной форме они иногда используются для исследования металла. [c.990]

В реальных условиях существует много способов создания кристаллах атом-вакансионных состояний путе№ приложения кристаллу полей механических воздействий. Однако суть их во ех случаях одна в кристалл закачивают избыточную энергию, кумулирующуюся в виде возбужденных атом-вакансионных )стояний. В дальнейшем она высвобождается в виде потоков де-ектов, которые могут быть стационарными в условиях давление июс сдвиг или импульсными при локальном давлении. Ситуация олностью эквивалентна лазеру с непрерывной ияи импульсной акачкой энергии, только вместо излучения световой энергии лазере возбужденные области кристалла являются источниками этоков непрерывных или импульсных дефектов. [c.19]

Перейдем к вопросу об излучении дуги. Излучение представляет процесс переноса энергии от излучающего тела к телам, расположенным в окружающем пространстве. Этот процесс осуществляется электромагнитными колебаниями, могуш,ими иметь различную длину волны. В дуге приходится иметь дело с излучением световых лучей, тины волн которых лежат в пределах 0,4—0,8 мк, а также теило-ых — более длинных — лучей. Световые и тепловые лучи, распро-граняясь со скоростью света, способны претерпевать преломление и отражение при встрече с какими-либо телами или веществами. Преломленный луч, проникая во встречное тело, может частью пройти через него, а частью (или полностью) поглотиться им, передав ему свою энергию, которая при этом превращается в тепло. Твердые л жидкие тела поглощают тепловые лучи сильно, газы же — слабо. Световые лучи поглощаются твердыми и многими жидкими телами сильно, газами же при обычных условиях — очень слабо. [c.131]

Как известно, возбужденные пары и газы излучают свет, в спектре которого имеется ряд линий (линейчатый спектр). Каждая линия в спектре, соответствующая излучению с определенной длиной волны, является источником монохроматического света. Расположение линий в спектрах и их длины волн находятся в строгом соответствии с атомным строением вещества излучающего элемента. Атомы излучают свет вследствие изменения внутренней энергии, зависящей от взаимного расположения ядра атома и внешних слоев окружающих его электронов. При этом атомы могут находиться только в определенных энергетических состояниях. Энергии этих состояний расположены на различных уровнях. Ступени между уровнями и значениями самих энергий различны для атомов разных элементов. В нормальном состоянии атомы не излучают свет и обладают минимальной энергией о- После возбуждения атома он переходит-в одно из возможных состояний с более высоким уровнем энергии ,, Ег и т. д. Затем атом самопроизвольно возвращается з какое-лиг о допустимое энергетическое состояние с низшим уровнем эиерг.. и. Этот процесс biiieii с излучением световой энергии. Согласно квантовой теории атома, частота излучения V определяется условием [c.46]

Численные характеристики процесса ускорения электрона. В поло излучения светового диапазона частот (Гш 1 зВ 1U" ат. ед.) нри на-пряженпостн, соответствующей порогу пробоя воздуха ( о 10 В/см 10 ат. ед.), колебательная знергия электрона < кол Ej y w 10 ат. ед. 5 зИ. ooi ветствеыно электрону необходимо совершить [c.203]

Используем для описания интересующего нас процесса язык классической физики, что возможно, если рассматриваемый электрон можно считать свободным. Критерием выполнимости этого приближения является неравенство акол > в котором, как и ранее, величина а ол — амплитуда колебаний свободного электрона, а г а — размер атома. Легко оценить, что для излучения светового диапазона частот это неравенство выполняется при напряженности поля F O.IF , что соответствует условию 7 < 1 реализации процесса туннельной ионизации. [c.234]

В интерферометрических измерениях плазма как бы зондируется электромагнитным излучением (световым лучом). Смещение интерференционных полос в некоторой точке поля интерференции пропорционально среднему значению показателя преломления на том отрезке, который световой луч проходит в облаке плазмы разряда. Например, при изучении течения плазмы вблизи препятствий необходимо на интерферограмме получить четкое изображение интерференционных полос и препятствия. В этих случаях следует применять интерферометры, в которых поверхность локализации интерференционной картины может быть совмещена с исследуемым сечением объекта. Этому требованию удовлетворяет, в частности, интерферометр Цендера—Маха и интерферометр последовательного типа (ИПТ). [c.180]

Облучая последнюю ультрафиолетовыми лучами, получаем излучение световых лучс л видимой части спектра, что позволяет сфотографировать площадки фактического контакта. Площадки фактического контакта на фотографии представляются в виде белых пятен на черном фоне и могут быть замерены при помощи фотометрических устройств. [c.71]

Для веществ с ббльшим р пеобходимо учитывать влияние многократных отражений света между входной и выходной поверхностями слоя. При определении П. рассеивающих веществ (мутная вода, матовое стекло) приходится учитывать также, что попадающи па приемник излучения световой поток состоит из направленного потока, прошедшего без рассепвапня, и потока рассеянного света. [c.216]

Энергетическая освещен-ность, светимость, поверхностная плотность мощности излучения, облученность Плотность силы излучения объемная Спектральная плотность силы излучения Световой эквивалент потока излучения Мс1р Ватт на квадратный метр Вт/м2 эрг/(с.см2) МО-3 [c.88]

Поражеине зрецш. Электрическая сварочная дуга выделяет три вида излучений световое, ультрафиолетовое и инфракрасное. [c.208]

Все эти кристаллы более прозрачны, чем люминесцирующие вещества, применяемые для экранов, в силу чего их можно изготавливать достаточно большой толЩ ЦНЫ. При толщине кристалла в несколько сантиметров поглощение энергии рентгенО(Вых и гамма-лучей получается значительным, и поэтому выход световой энергии от таких криста1лло1в по аравие-нию с флуоресцирующими экранами намного больше. При помощи люминесцирующих кристаллов удается осуществить измерение чрезвычайно малых доз рентгеновского и гамма-излучения, Световая энергия люминесцирующих кристалло,в в фотоэле.ментах или в фотоумножителях превращается в электрические сигналы, которые усиливаются и подаются на индикатор. [c.225]

В ГЛ. VI. Электроны захватываются ионами при тройных столкновениях с участием электрона в качестве третьей частицы при не очень высоких температурах электроны, как правило, захватываются на верхние уровни атомов. Возможны захваты при парных столкновениях с излучением светового кванта (в этом случае электроны захватываются преимуществен-н о на основной уровень). Фоторекомбинация существенна лишь при очень малых плотностях электронов Мд Мсм , тем меньших, чем ниже температура. По формуле (6.107) она преобладает только при условии Л е < 3,1-10 Г = 3,2-10 град- Между тем в большинстве интересных случаев разлета в стадии нарушения равновесия при температурах в несколько тысяч градусов плотность электронов гораздо больше и фоторекомбинация роли не играет ни в момент нарушения равновесия, ни позднее. [c.447]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...