Степень температура

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Теплоемкость Сх вблизи 0°К изменяется приблизительна пропорционально 3-й степени температуры, поэтому эффективность магнитного охлаждения согласно (19.18) должна по мере приближения к абсолютному нулю резко возрастать. Однако-при низких температурах неверными становятся допущения, сделанные при выводе этой формулы, и прежде всего уравнение состояния (19.17). [c.164]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Из изложенного в предыдущих параграфах ясно, что использование раскаленного тела в качестве источника света тем более выгодно, чем выше температура этого тела. Действительно, с повышением температуры не только быстро увеличивается общая излучаемая мощность, но растет также относительная доля лучистой энергии, приходящейся на видимую часть спектра. По закону Стефана — Больцмана суммарная интенсивность возрастает для черного тела пропорционально четвертой степени температуры. Но интенсивность более коротковолновых участков спектра растет гораздо быстрее, особенно при не очень высоких температурах. Так, вблизи температуры красного каления общая энергия видимого спектра платины растет пропорционально тридцатой степени температуры и даже вблизи белого каления — все еще пропорционально четырнадцатой степени температуры. Интенсивность желтых лучей возрастает вдвое, когда температура черного тела изменяется от 1800 до 1875 К, т. е. всего на 4%. [c.706]

Вычислить, как изменяется интенсивность излучения черного тела вблизи 31,= 500,0 нм при изменении температуры от 1000 до 1100 К. Выразить это возрастание как пропорциональное п-й степени температуры и определить п. [c.906]

В металлических кристаллах при очень низких температурах теплоемкость определяется в основном теплоемкостью-не решетки, а электронного газа, причем она пропорциональна первой степени температуры. [c.42]

При низкой температуре по закону Дебая теплоемкость v кристаллов пропорциональна кубу термодинамической температуры Су = аТ . Показать, что разность теплоемкостей С,,-С,- у кристаллов при ГО К пропорциональна седьмой степени температуры. [c.118]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой с О К, х перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие температуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами взаимодействия между электронными спинами (диполь-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. В настоящее время получена предельно низкая для этого метода температура 0,001 К. Вообще, чем более низкую температуру надо получить, тем более слабые взаимодействия необходимо использовать в рабочем веществе. Поэтому другой путь в приближении к О К лежит через использование ядерного магнетизма. В этом случае силы взаимодействия будут проявляться лишь при 10" К. Этим методом удается получить спиновые температуры порядка 10 К . [c.195]

В гравитационном поле вертикально расположен высокий цилиндр с зеркальными стенками, заполненный равновесным излучением при температуре Т. Давление внизу, равное /з плотности энергии излучения, должно быть больше, чем наверху, на величину отнесенного к единице площади веса всех вышележащих слоев излучения. Но, с другой стороны, по закону Стефана Больцмана, плотность излучения всюду пропорциональна четвертой степени температуры, что приводит к равенству плотностей энергии излучения на всех уровнях гравитационного потенциала. Разъяснить возникшее противоречие. [c.221]

Производные энергии Гельмгольца по параметру е, умноженные на соответствующую степень температуры 0, [c.209]

При измерениях радиационных тепловых потоков изменения температуры поверхности датчика по сравнению с температурой поверхности стенки приводят к меньшим погрешностям, чем при измерениях конвективных тепловых потоков. Это объясняется тем, что радиационный тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней температуры излучающего тела и поверхности датчика, а разность величин Т обычно велика, поэтому изменение температуры датчика слабо влияет на результат измерений. [c.275]

Некоторые физически важные граничные условия нг входят в приведенную классификацию граничных условий. Так, например, при теплообмене излучением тепловой поток оказывается пропорциональным разности четвертых степеней температур стенки и газа. [c.28]

Могут быть и другие важные граничные условия, которые не входят в приведенную выше классификацию (п. 1, 2, 3). Например, при теплообмене излучением тепловой поток оказывается пропорциональным разности четвертых степеней температур источника и приемника теплоты. [c.186]

На практике возможны случаи, когда некоторые из этих приемов и явлений (скоростной кратковременный высокотемпературный нагрев, низкотемпературный нагрев, наложения распада на рекристаллизацию и др.) являются технологически неизбежными. В этих случаях воздействие на текстуру рекристаллизации возможно только через воздействие на текстуру деформации, которой можно управлять, изменяя условия деформации (степень, температуру, скорость и т. д.) или легируя сплав. [c.410]

Уравнения для энтальпии (10.11) и энтропии (10.12) водяного пара получены на основе вириального уравнения состояния (10.10), в котором вириальные коэффициенты представлены в виде ряда по обратным степеням температуры. Используя более сложные функциональные зависимости вириальных коэффициентов от температуры, можно уменьшить число эмпирических коэффициентов вириального уравнения состояния. В частности, такое уравнение было предложено в [51] [c.249]

Наиболее распространена однокамерная топка для сжигания твердого топлива (рис. 3-24). Топка состоит из следующих основных частей собственно камеры I в виде параллелепипеда, на стенах которой устанавливают горелочные устройства — амбразуры 8 или горелки, форсунки 10 и сопла 2 для подачи воздуха 9. С внутренней стороны стены топки защищены экранами из труб 3. Экраны воспринимают теплоту в основном излучением, как это видно из формул (2-101) и (2-113), т. е. пропорционально разности четвертых степеней температур газов в топке и температур стенок труб. Поэтому экраны, кроме защиты стен от высоких температур и шлакования, используются для восприятия значительных количеств теплоты при небольших размерах поверхностей нагрева (см, стр. 75, 76 и рис. 2-8). [c.142]

Зависимости (18-38) показывают, что излучение газов существенно отклоняется от закона четвертых степеней температуры Стефана— Больцмана. На рис. 18-4 и 18-5 приведены графики экспериментальных данных для степени черноты СО2 и Н2О в зависимости от температуры и параметра (р1). На рис. 18-6 представлены данные по предельному значению степени черноты этих газов при р1— оо. График показывает, что даже в предельном случае степень черноты существенно меньше [c.432]

Для исследования микроструктуры образцов, нагреваемых до 3000° С и выше, необходимы специальные объективы, обладающие большим рабочим расстоянием, так как потери на излучение с поверхности образца возрастают пропорционально четвертой степени температуры его нагрева. На рис. 74 дан график значений тепловых потерь за счет излучения с нагретой поверхности в диапазоне от 600 до 3000° С (при коэффициентах излучения Ki 0, 2 0,4 0,6 0,8 и 1 и в отсутствие защитных экранов). Как видно из графика, при нагреве до 3000° С каждый квадратный сантиметр поверхности образца может излучать 400 Вт и более. Поэтому необходимо удаление фронтальной линзы линзового объектива от образца для снижения интенсивности ее нагрева и предотвращения выхода из строя объектива. [c.140]

Представлялось целесообразным выбрать такой источник, излучение которого определялось бы возможно более общими законами физики. Исходя из зтих соображений в качестве источника бьшо выбрано абсолютно черное тело. Так как излучение круто растет с температурой (пропорционально четвертой степени температуры), и при этом существенно изменяется распределение по длинам волн, то требовалось очень точное установление температуры излучателя. В качестве последнего была выбрана температура затвердевания платины при нормальном атмосферном давлении (2042 К). При этом принималось, что один квадратный метр излучателя обладает в перпендикулярном его поверхности направлении силой света 600 000 кандел. Применявшаяся ранее (до 1967 г.) единица силы света - международная свеча - оказалась при этом равной 1,005 кд. [c.293]

Не рекомендуется ка много превышать указанные в формулах (6)—(8) значения необходимых частот при повышении частоты возрастает время нагрева, что ведёт к некоторому понижению к. п. д. вследствие увеличения тепловых потерь с нагреваемой поверхности стали. По закону Стефана-Больцмана количество тепла, излучаемого с нагретой поверхности, пропорционально четвёртой степени температуры. Например, для стали, нагретой до / = 1000° С, излучение составляет около 12 — 15 вт/см . [c.171]

Интегрируя -(4-64) no всей толщине слоя, получаем значение средней по объему четвертой степени температуры [c.139]

В заключение проанализируем выражение тензора длины свободного пробега фотонов L для случая серой, нерассеивающей, бесконечно простирающейся среды с линейным изменением четвертой степени температур вдоль координаты х (рис. 5-2) [c.160]

Используя полученные в первом приближении средние значения четвертых степеней температур обоих газовых слоев [c.247]

В качестве первого приближения принималось линейное распределение четвертой степени температуры Т по толщине слоя вида [c.385]

Показатели степени Температура топочных газов перед пароперегревателями, С [c.180]

Продолжительность стабилизации связана с изменением температурного режима и определяемых им условий теплопередачи. Дымовые газы находятся в парогенераторе 6—8 сек, их общая теплоемкость составляет сотые доли процента теплоемкости парогенератора, и поэтому их прямым влиянием на стабилизацию можно пренебречь. Вместе с тем температура газа зависит от температуры омываемых им поверхностей нагрева. В топке это влияние пренебрежимо мало, так как теплопередача определяется разностью четвертых степеней температуры. В конвективных газоходах изменения температуры пара, воды и металла влияют на теплопередачу тем сильнее, чем меньше разность температур, и пренебрегать ими нельзя. Стабилизация температуры по пароводяному тракту является одним из признаков стабилизации режима в целом. [c.120]

Применительно к печам такого типа изложенные выше соображения о развитии конвективного теплообмена должны полностью учитываться. Сложность расчета конвективных печей заключается главным образом в выборе наиболее подходящей к конкретным условиям теплообмена формулы для определения коэффициента теплоотдачи конвекцией, а также в правильном определении расчетной поверхности нагрева. Расчет печей усложняется, если происходит нагрев массивных изделий, особенно если речь идет о печах для непрерывного технологического процесса. Однако то обстоятельство, что в конвективных печах внешний теплообмен совершается по закону разности первых степеней температур и что можно полагать коэффициент теплоотдачи независящим от температуры, существенно упрощает решение и позволяет преодолеть многие расчетные трудности. [c.287]

В соответствии с этим уравнением теплоемкость твердого тела при низких температурах пропорциональна третьей степени температуры (это соотношение иногда называют [кубическим законом Дебая). [c.158]

Опыт показывает, что теплоемкости всех частей системы являются непрерывными функциями температуры и что они могут быть при любой достижимой точности наблюдений представлены в виде рядов по возрастающим степеням температуры [c.230]

В предыдущей главе были рассмотрены динамические свойства топочного устройства. Это дало возможность определить изменение во времени тепловыделения в топке и расхода дымовых газов, выполняющих роль носителя энергии, при различных возмущениях. Тепло, выделяющееся в топке, воспринимается частично посредством радиации поверхностями нагрева, расположенными в топке, а частично дымовыми газами, которые затем в основном с помощью конвекции передают его конвективным поверхностям нагрева. Происходящие при этом процессы являются следствием термодинамических и гидродинамических явлений. Для каждого котла они в значительной мере определяются регулирующими воздействиями в топке и в меньшей степени — температурой поверхностей нагрева, а следовательно, и процессами в пароводяном тракте. [c.119]

Таким образом, 4-я степень температуры Ti есть, следовательно, просто среднее арифметическое из четырех степеней абсолютных температур обеих пластин. Г] не зависит от положения промежуточных слоев [c.558]

В первом приближении принято, что контакт изготовлен из однородного материала. Кроме того, как будет показано во втором приближении, разность температур стенки стеклянной колбы выключателя и поверхности контакта почти на всем протяжении контакта невелика. Поэтому потери тепла излучением в вакууме с хорошим приближением можно описывать законом Ньютона (потери тепла излучением пропорциональны первой степени температуры). Это допущение приводит к линейному уравнению теплопроводности. [c.458]

Для удобства расчетов на ЭЦВМ табличные значения Ср 1Я, принятые по [104], были аппроксимированы обобщенным полиномом по степеням температуры [c.36]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой к О К, перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие темпертуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами.взаимодействия между электронными спинами (ди-поль-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. [c.133]

Прогнозированиескоростиатмосферной коррозии. Любую математическую модель атмосферной коррозии следует рассматривать как сложную функцию температурно-влажностного и аэрохимического комплексов атмосферы. В условиях открытой атмосферы основными параметрами, определяющими скорость коррозии, являются продолжительность увлажнения поверхности фазовой пленкой влаги (2тф), концентрация коррозионно-активных примесей (С ) и, в меньшей степени,—температура воздуха./Следовательно, в первом приближении, коррозию металлов в открытой атмосфере можно рассматривать как функцию Етф и С или 2та Vi. Сх — для закрытых помещений. [c.83]

Принцип действия радиационного пирометра основан на измерении интегральной энергии излучения, пропорциональной 4-й степени температуры тела. Основой радиационного пирометра является телескоп, состоящий из тенлоприемника и оптической системы, концентрирующей на теплоприемник суммарный лучистый поток тела, температура которого подлежит измерению. Теплоприемником обычно служат несколько термопар, соединенных последовательно в термобатарею. Градуировку пирометров производят по абсолютно черному телу с коэффициентом лучеиспускания (черноты) 8 = 1 При измерении температуры реальных физических тел е < 1, поэтому пирометр показывает радиационную температуру Тр меньшую, чем истинная температура тела Т, которая может быть определена по формуле [c.461]

Величина зерна, рекристаллизованного в процессе горячей механической обработки, зависит от степени, температуры и скорости деформации, а величина зерна холоднодефор-мированной стали —от степени и скорости деформации. [c.285]

В качестве второго приближения для нахождения температурного поля при определении коэффициентов x+n.i и х+п,2 было принято температурное поле по толщине слоя, получаемое на основе решения данной задачи с помощью приближения радиационной теп-лопровадности. Для этого приближения при локальном радиационном равновесии в среде получается, как известно, линейное распределение четвертой степени температуры Г по толщине слоя. Выражения для х+п,1 и У.+ П.2, рассчитываемые для этого случая аналогичным образом (как и для первого приближения температурного поля), получаются более сложными [c.180]

Подставляя найденное согласно (8-68) среднее значение четвертой степени температуры газового слоя в уравнения (7-48) —(7-50) и проводя интегрирование, находим раапрещеление тем-ператур по слою уже во втором приближении, которое используется для вычисления уз](/=1. 2, 3). Подставив эти значения уг,, найденные во втором приближении, в расчетную систему уравнений (8-3) и решив ее, определим величину безразмерного радиационного потока через слой среды во втором приближении [c.246]

В работе [Л. 431] также исследовался процесс радиационно-конвективного теплообмена в плоском канале, но в более упрощенной по сравнению с [Л. 104] постановке (перенос излучения рассматривался в дифференциально-разностном приближении, была произведена линеаризация четвертой степени температуры, а источники тепла за счет охлаждения среды принимались равномерно распределенными ио слою). Эта задача так же, как и в работе [Л. 104], была сведена по существу к рассмотрению одномерной схемы радиационно-кондуктив-ного теплообмена с источниками по толщине слоя. [c.401]

Реализовать нелинейные граничные условия II рода можно подобно тому, как это сделано для источников. В граничную точку модели подается ток, зависящий от ее потенциала. Его значение определяется расчетом, а задан он может быть или непосредственно от источника тока, или от делителя напряжения через соответствующее сопротивление. Регулировка обычно производится вручную. Для облегчения этого трудоемкого процесса используются различные приемы. Так, в [98] предлагается номограмма, позволяющая учесть зависимость теплового потока от разности четвертых степеней температур при лучистом теплообмене. В работах [69, 95, 308] рассматриваются схемы нелинейных элементов, пропускающих ток, пропорциональный четвертым степеням температур, а в [308] применен с этой целью полупроводниковый элемент Atmite, у которого ток [c.46]

В знаменателе главным является член, выражающий увеличение энтальпии охладителя. Что касается р1ащиацио ного члена, то его роль увеличилась бы довольно быстро (четвертая степень температуры в законе Стефана—Больцмана), если бы рассматривались более высокие темяературы поверхности. [c.170]

Конечная Степень Температура Средний Предел Предел OTH[c.703]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...