Качественная картина

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Свободно затопленные струи с закруткой могут быть дифференцированы по степени закрутки. В соответствии с результатами (18, 28, 62, 185] приведем качественную картину полей скорости для различных интенсивностей закрутки потока (рис. 1.4.). Для прямоточной затопленной струи с заданным углом раскрытия (см. рис. 1.4,а) характерен гауссовский профиль нормального распределения аксиальной составляющей скорости в поперечном сечении струи. [c.20]

Указанные допущения позволяют получить стройную теорию распределения температуры в телах при нагреве их различными движущимися источниками теплоты. Эта теория хорошо отражает качественную картину, а в ряде случаев дает также и достаточную для технических расчетов точность описания сварочных процессов. В точках, где находятся сосредоточенные источники, расчетная температура может достигать бесконечно больших значений. Наибольшие погрешности в описании полей температур наблюдаются в зонах вблизи действия источников теплоты. Определение температур в этих зонах по изложенным здесь методикам проводить не следует. [c.158]

Особый случай расчета тепловых процессов, который может быть выполнен только с использованием крупных ЭВМ, — расчет с учетом зависимости теплофизических характеристик металла от температуры. Достаточно обратиться к рис. 5.3 и 5.5, чтобы убедиться в том, что использование в расчетах средних значений ср, Я, и а, а также а (см. рис. 5.6) и Ь. зависящего от а, сопряжено со значительными неточностями, достигающими нередко десятков процентов от результата. Качественно картина тепловых процессов, рассчитанных при переменных теплофизических свойствах, сохранится безусловно той же самой, что представлена в гл. 6 формулами, полученными при постоянных значениях теплофизических коэффициентов. Количественные результаты, получаемые по формулам, которые приведены в разд. И настоящего учебника, могут существенно отличаться от результатов, которые получены экспериментально. [c.202]

Качественно картина этого течения имеет тот же вид, что и на рис. 4.3. [c.197]

Фазовая плоскость и качественная картина [c.41]

В простейшем случае фазовая поверхность представляет собою обычную плоскость с декартовыми координатами л , у, а функции Р х, у) я Q х, у) являются аналитическими на всей плоскости. Основная задача исследования динамической системы состоит в том, чтобы выяснить качественную картину разбиения фазовой плоскости на траектории [c.41]

Оказывается, что для выяснения качественной картины для системы второго порядка нужно знать поведение не всех траекторий, а лишь некоторых из них, называемых особыми траекториями. К последним относятся состояния равновесия, предельные циклы и незамкнутые траектории, у которых хотя бы одна полутраектория (т. е. кривая, описываемая изображающей точкой при t +00 или при — XD из начального положения точки в момент времени t = о) является сепаратрисой какого-нибудь состояния равновесия. Если взаимное расположение этих особых траекторий известно и, кроме того, определена устойчивость состояний равновесия и предельных циклов, то мы получаем полную качественную картину разбиения плоскости ху на траектории. [c.42]

Полный фазовый портрет получается периодическим продолжением найденных фрагментов фазовых кривых на всю ось Видим, что возможные движения рассматриваемой системы существенно зависят от значения параметра р. Если р > 1 (угловая скорость О вращения кольца невелика сравнительно с циклической частотой и> маятника), то фазовый портрет системы аналогичен фазовому портрету математического маятника. Если р < 1 (угловая скорость вращения кольца больше циклической частоты маятника), то фазовый портрет системы приобретает существенные отличия от фазового портрета математического маятника прежние устойчивые положения равновесия становятся неустойчивыми, появляются новые устойчивые положения равновесия с соответствующей перестройкой фазового портрета и добавлением новых сепаратрис Такое явление можно интерпретировать как катастрофу качественной картины поведения системы при прохождении параметра р через значение 7 = 1. О [c.280]

Качественно картина течения выглядит следующим образом. От задней и передней заостренных кромок отходят слабые разрывы аАа и ЬВЬ на рис. 129,6) ). В пространстве впереди разрыва аАа и позади ЬВЬ поток однороден, а в области между ними поток поворачивает, огибая поверхность крыла это есть [c.652]

Качественная картина механизма фотоэффекта с этой точки зрения следующая. При падении потока фотонов на поверхность металла происходит соударение фотона с электроном, в результате чего фотон отдает всю свою энергию /гv электрону. Если эта энергия достаточна для того, чтобы освободить электрон от удерживающих его связей, то он выйдет за пределы поверхности металла. В больщинстве случаев каждый освобожденный электрон получает свою энергию от одного фотона (обратное, вообще говоря, не имеет места, т. е. не каждый поглощенный фотон освобождает электрон). Поэтому число освобожденных фотоэлектронов должно быть пропорционально числу поглощенных фотонов, т. е. пропорционально интенсивности света (закон Столетова). Энергия же фотоэлектрона определяется только энергией поглощенного фотона, которая равна /гv. Отсюда следует, что энергия фотоэлектрона линейно зависит от частоты и не зависит от интенсивности, т. е. от числа фотонов. [c.159]

Едва ли (25.8) и (25.9) дают точную температурную зависимость отношений / и g, однако качественную картину зависимости они описывают, В п. 26 показано, что это утверждение справедливо только в отношении (25.8), но не (25.9). [c.297]

Качественные соображения относительно распределения давлений, которыми мы пользовались в предыдущих параграфах, весьма наглядны, но, конечно, непригодны для расчета величин подъемной силы и лобового сопротивления. Для этого нужна математическая теория, которая позволила бы количественно описать рассмотренную выше качественную картину. Создание такой теории настолько затруднено необходимостью учитывать силы вязкости, что трудностей этих до сих пор не удалось полностью преодолеть. [c.561]

Заметим, что такая же точно качественная картина имеет место при обтекании выпуклой криволинейной стенки любой [c.170]

При разработке расчетной схемы определения параметров пограничного слоя полагают [19], что обтекаемая поверхность является равномерно проницаемой, размеры отверстий вдува малы, а их число достаточно велико. Качественную картину развития турбулентного слоя вдоль проницаемой поверхности при постоянной по длине интенсивности вдува (рК)вд можно [c.463]

Схема процесса и обозначения величин показаны на рис. 6.6, б, где также представлена качественная картина поля температур в жидкости около поверхности растущего пузырька. Содержание проблемы сводится к теоретическому расчету этого поля температур. При известном поле температур можно найти плотность теплового потока на границе раздела фаз и, следовательно, скорость роста пузырька. [c.250]

Рассмотрим вначале качественную картину образования конечного разрыва в газах, называемого скачком уплотнения. [c.150]

В заключение рассмотрим качественную картину обтекания пластины, расположенной в потоке под значительным углом атаки. [c.200]

Полимерная матрица следует закону Гука почти до момента разрушения, незначительные отклонения от закона упругости могут не приниматься во внимание. Как правило, удлинение матрицы при разрыве в несколько раз больше, чем удлинение волокна, поэтому качественная картина поведения такого композита в известной мере напоминает поведение композита с металлической матрицей при малом объемном содержании волокна возможно его дробление. Однако малая прочность матрицы по отношению к касательным напряжениям и довольно слабая связь между волокном и матрицей вносят свою специфику. В композите органическое волокно — эпоксидная смола, наоборот, разрывное удлинение смолы меньше, чем удлинение волокна. Ввиду малой прочности матрицы происходит ее дробление на мелкие частички, которые легко отваливаются, обнажая пучки волокон, которые уже относительно легко обрываются. [c.703]

Из этого соотношения, которое дает правильную качественную картину явления, следует, что при F < / р-э величина а мнимая, т. е. отличных от прямолинейной формы равновесных состояний нет. При F > имеем вещественные значения а и возрастанию величины F соответствует рост амплитуды а. Таким образом, силе F > F p.% соответствует искривленная равновесная форма стержня. Более строгий анализ показывает, что при F < 5кр., прямолинейная форма равновесия неустойчива, а искривленная форма будет" устойчивой формой равновесия. Это следует из того, что при F > кр. в потенциальная энергия системы для прямолинейной формы равновесия имеет максимум в сравнении с другими близкими искривленными формами-состояниями, а потенциальная энергия системы в равновесном искривленном состоянии имеет минимум в сравнении с другими близкими состояниями системы. [c.357]

При прохождении толстых фольг ситуация меняется. Качественная картина здесь такова. Сначала быстрый электрон летит, почти не отклоняясь, но постепенно теряя энергию. С уменьшением энергии отклонение от первоначального направления становится все более и более заметным. Угловое распределение электронов в этой области имеет гауссовскую форму [c.446]

Выше мы получили качественную картину расположения кривых фазового равновесия в плоскости рТ. Однако для каждого конкретного вещества важно знать количественную зависимость р=р Т) для основных трех случаев равновесия, а именно для равновесий жидкость — пар, твердое тело — пар и твердое тело — [c.37]

Наиболее просто ответ на поставленный вопрос можно получить, если и твердый и жидкий раствор идеальны. Такая ситуация реализуется крайне редко, но рассмотрение этого случая позволяет проанализировать качественную картину изучаемого явления. В случае идеальности обеих фаз уравнения (10-44) запишутся так [c.207]

Из сопоставления приближенного и точного решений (рис. 16.3) видно, что приближенное решение дает для усилий (при данном с) заниженный примерно на 20% результат, в то время как качественная картина одинакова — до некоторого значения длины (определяемого минимумом кривой) состояние равновесия тела с трещиной неустойчивое (падающая ветвь кривой), а с увеличением с тело с трещиной переходит в устойчивое состояние (восходящая ветвь). Силы для предельного состояния равновесия получены из обычного условия К = К . [c.124]

Как будет видно ниже, задачи синтеза решаются по ограниченному числу условий, последующий анализ дополняет качественную картину получившегося решения и помогает в поиске оптимальных результатов. [c.47]

Рассмотрим качественную картину распределения давления по высоте слитка. Считаем, что усилие прессования направлено перпендикулярно поверхности соприкосновения пуансона со слитком, а си-,лы трения навстречу движения пуансона. [c.91]

Качественно картина изменения а в зависимости от q при наличии направленного движения среды не отличается от установленной еще в начале, 50-х годов в работах [166, 186]. [c.214]

Нернст полагал, что электродный потенциал металла возникает в результате обмена ионами между металлом и раствором, но в качестве движущих сил этого обмена ионами Нернстом были приняты электролитическая упругость растворения металла Р и осмотическое давление растворенного вещества я. На этой основе им была создана качественная картина возникновения скачка потенциала на границе металл—раствор и количественная зависимость величины скачка этого потенциала для металлических электродов первого рода от концентрации раствора. Из теории Нернста, в частности, следовал вывод о независимости стан-дартньга ( нормальных ) потенциалов электродов от природы растворителя, поскольку величина электролитической упругости растворения Р, определяющая нормальный (или стандартный) потенциал металла, не являлась функцией свойств растворителя, а зависела только от свойств металла. [c.216]

В двух ранее рассмотренных случаях нами не учитывалось влияние диффузии на степень химической неоднородности. При установившихся непрерывных процессах кристаллизации незначительное диффузионное перераспределение примесей приводит к некоторому выравниванию концентраций, однако качественно картину их распределения не изменяет. Для прерывистого процесса кристаллизации характерно появление определенной периодичности в распределении примесных элементов по длине кристаллита. В момент замедления, а затем и остановки процесса диффузия примеси в жидкую и твердые фазы начинает играть существенную роль в выравнивании составов как внутри однородных фаз, так и между твердой и жидкой. Из рис. 12.25, в, видно, что в момент остановки процесса затвердевания слои жидкости, прилегаюш,ие к твердой фазе, обедняются примесью (—ДСж), а затвердевший металл обогащается ею. Возобновление процесса кристаллизации из обедненного состава жидкой фазы приводит к снижению содержания примеси во вновь образующихся кристаллитах (—АСтв). Повторяясь периодически, этот процесс приводит к появлению так называемой слоистой неоднородности. Количество легирующего элемента в жидкой и твердой фазах на границе сплавления определяется следующими зависимостями [c.459]

Поскольку качественная картина траекторий на фазовой плоскости определяется особыми элементами (особыми траекториями), только те значения параметра Я оказываются бифуркционными, при котор(з1х появляются особые элементы, имеющие негрубую природу. В том случае, когда при бифуркационном значении параметра Я на фазовой плоскости появляется только один особый элемент. [c.49]

Первое уравнение системы (5.16) не зависит от О, и фазовая плоскость для него вырождается в прямую. Состояния равновесия эт010 уравнения располагаются па фазово11 прямой. По характеру и расположению этих состояний равновесия можно полностью определить качественную картину поведения координаты р. [c.124]

Таким образом, при малой интенсивноспи окачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. Это отличие заключается в небольшом искривлении скачков уплотнения в области взаимодействия. Развитие пограничного слоя в этой области происходит под воздействием плавного повышения давления и описывается обычными уравнениями пограничного слоя. Однако в большинстве случаев на практике приходится иметь дело со скачками уплотнения, интенсивность которых такова, что возникает отрыв пограничного слоя. Хотя качественная картина [c.340]

Если затем еще несколько приоткрыть кран К стеклянной трубы, то расход воды через трубу, а соответственно и скорость v несколько увеличатся. Качественно картина явления нисколько не изменится. Ио-ирежие.му окрашенные струйки будут двигаться, не смешиваясь с остальной массой жидкости в трубе Т. Так будет продолжаться довольно долго, если открытие крана К увеличивать понемногу и плавно. [c.73]

Качественно картина обтекания конуса аналогична обтеканию клина. В этом случае также существуют режимы с присоединенной и отошедшей ударной волной и режимы сильной и слабой ударной волны. Однако в силу осевой симметрии при динаковом угле (о угол наклона ударной волны р при обтекании конуса меньше, чем при обтекании клина. При этом очевидно, что если угол наклона ударной волны к направлению набегающего потока один и тот же в плоском и осесимметричном течении, то и параметры потока за ударной волной одни и те же [см. формулы (2.76) и (2.77)]. [c.62]

Качественная картина, представленная на рис. 16.9.3, весьма похожа на ту, которая была найдена нами для модели, рассмотренной в 16.5. Расположение областей на рис. 16.9.3 и 16.6.1 совершенно одинаково, правда рис. 16,6.1 относится к плоскости деформаций, а рис. 16.9.3 — к плоскости напряжений. Такое сходство качественных результатов не должно вызывать удивления. Теория Батдорфа — Будянского, так же как и наша модель, представляет тело в виде собрания упругопластических элементов в теории скольжения таким элементом служит зерно, наделенное одной-единст-вепной системой скольжения. При активной пластической деформации касательное напряжение и сдвиг в зерне связаны однозначной функциональной зависимостью и соотношения деформационной теории оказываются справедливыми до тех пор, пока во всех элементах продолжается активная деформация. При этом с увеличением напряжения пластическая деформация распространяется на новые элементы, но разгрузка нигде не происходит. Такое положение соответствует догрузке внутрь угла II. При догрузке в области III и IV часть элементов может догружаться, в пластическую деформацию могут втягиваться новые элементы, но некоторые из пластически деформированных зерен разгружаются, возвращаясь в упругое состояние. Этим определяется сложность анализа для указанных областей. [c.562]

Все же существующие представления, вытекающие из общей теории критического состояния и некоторых обобщений экспериментальных данных, позволяют создать качественную картину изменения свойств в околокрити-ческой области. [c.95]

С тем чтобы не усложнять описание рассматриваемой качественной картины, пренебрегаем здесь (и ниже) инерцией песчинок и полагаем, что время воздействия скоростей Uj на данные песчинки достаточно продолжительно (в связи с чем в течение этого времени рассматриваеммс пссчннки успевают пройти путь, равный толщине выделенных элементарных слоев). [c.628]

Исследования потока в гидромуфте с радиальными лопастями с замером поля скоростей и давлений, проведенные в ЛПИ им. Калинина Н. К. Нагорной [47], во ВНИИгидромаше С. Н. Козловым [22] и С. Дабровским [76], подтвердили качественную картину, полученную расчетом (рис. 147). [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...