Параллельные пластины

Это течение можно реализовать, заставляя жидкость течь между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии d друг от друга. Выберем декартову систему координат, направив ось в направлении течения, а ось — перпендикулярно пластинам, которые будут иметь координаты = dl2. [c.182]

Крутильное течение осуществляется в дискообразной области между двумя параллельными пластинами, вращающимися в их плоскостях с угловыми скоростями, разность которых равна AQ. Если h — расстояние между пластинами, то кинематическое описание течения в цилиндрической системе координат с осью z, совпадающей с осью вращения, имеет вид [c.188]

Ортогональный реометр Максвелла [И, 12] состоит из двух плоских параллельных пластин, вращающихся в их плоскостях с одинаковой угловой скоростью Q относительно двух параллельных, но не совпадающих осей. Пусть h — расстояние между пластинами, а а — расстояние между осями вращения. Будем использовать две различные системы координат. Одна из них — декартова система с осью z, ортогональной обеим пластинам, имеющим аппликаты z = О и 2 = /i абсцисса и ординаты осей вращения суть X = О, у = а/2. Другая система — цилиндрическая, ось z которой совпадает с осью z декартовой системы, а плоскость [c.203]

Синусоидальные колебания между параллельными пластинами можно изучить для жидкостей второго порядка без использования приближения малых деформаций [4]. В частности, установлено, что разности нормальных напряжений колеблются в фазе с квадратом градиента скорости. [c.215]

Как показали визуальные наблюдения (рис. 7.18), в этом случае в рабочей камере аппарата действительно происходило сильное закручивание потока (рис. 7.18, а), которое сохранялось при установке в аппарате плоской (тонкостенной) решетки (рис. 7.18, б). Закручивание потока полностью устранялось при установке за плоской решеткой спрямляющего устройства (ячейковой решетки, рис. 7.18, в, г) или при размещении у входного отверстия рассекателя, например, в виде набора параллельных пластин (рис. 7.19). [c.183]

Перлит образуется в виде различных колоний с параллельными пластинами феррита и цементита (рис. 8.15), которые постепенно растут при распаде аустенита (рис. 8.16). [c.100]

Обозначим величины внутреннего тела через i, ei, Ti, Fi и внешнего А 2, С , ej, Tj, р2- В отличие от теплообмена между параллельными пластинами в данном случае на внутреннее тело падает лишь часть ф от эффективного излучения внешнего тела. Остальная часть лучистой энергии (1 — ф) падает на поверхность внешнего тела. [c.469]

Лучистый теплообмен между параллельными пластинами. [c.479]

Перейдем к постановке и решению этой задачи. Обозначим через Ер диэлектрическую проницаемость газового пузырька, через Е — диэлектрическую проницаемость жидкости. Непроводящая жидкость вместе с пузырьками газа занимает пространство между параллельными пластинами электродов, создающих одно- [c.141]

Импульс сжатия, возникающий при быстром перемещении бесконечно большой пластины, представляет собой простейший тип импульса сжатия, так называемый плоский импульс. Во всех точках любой плоскости, параллельной пластине, в каждый момент времени газ находится в одном и том же состоянии. Энергия, движущаяся вместе с импульсом сжатия, занимает все время одинаковый объем, и плотность энергии, следовательно, не меняется импульс сжатия распространяется, не ослабевая. Но это было бы справедливо только для бесконечно больших пластин. При конечных размерах пластины вследствие явлений, о которых мы будем говорить в гл. XIX, импульс сжатия размывается и захватывает все более и более широкие области. При этом энергия распространяется на все большие и большие объемы и плотность энергии в импульсе сжатия уменьшается. Импульс сжатия постепенно ослабевает при распространении. Однако полная энергия импульса сжатия оставалась бы постоянной, если бы при распространении импульса не происходило потерь энергии. В действительности вследствие теплопроводности и вязкости газа часть энергии импульса сжатия превращается в тепло, полная энергия импульса уменьшается и импульс сжатия ослабевает быстрее, чем в отсутствие потерь. [c.581]

Поскольку пластина, создающая импульс сжатия, по нашему предположению, начала двигаться сразу с Конечной скоростью, фронт импульса мы должны представлять себе как плоскость, параллельную пластине, впереди которой плотность равна рд, а позади нее р. На этой плоскости меняются скачком (претерпевают разрыв) значения р, р и скорости частиц v. Поэтому такие импульсы сжатия называют разрывными волнами (или ударными волнами). [c.582]

Рис. 2.17- Вихревое движение жидкости между параллельными пластинами

Трудность состоит в том, что на поверхности каверны скорость, как и давление, должна оставаться постоянной, но в точке соединения двух ветвей линии тока, воспроизводящих поверхность каверны (точка замыкания), скорость должна обратиться в нуль. Чтобы устранить это противоречие, Д. Рябушинский предложил схематизировать конечную каверну за плоской пластиной с помощью двух параллельных пластин и граничных свободных линий тока (рис. 10.10, а). В этой схеме, как видно, концевая часть каверны заменена пластиной, вдоль которой происходит убывание скорости от значения Uo на ее концах до нуля в критической точке К- Хотя данная схема не соответствует реальному течению в концевой части каверны, но весьма точно воспроизводит течение в ее передней части. На ее основе получено точное решение задачи [c.401]

Рис. 24. Вихревое движение жидкое ти между параллельными пластин- ками

Но все же определяемая условно толщина пограничного слоя б будет зависеть от той точности, которую мы назначаем для равенства скорости пограничного слоя н скорости внешнего потока на их общей границе. Поэтому в современной теории пограничного слоя чаще пользуются понятиями толщины вытеснения 8 и толщины потери импульса б ", которые косвенным образом характеризуют поперечный размер пограничного слоя, но определяются более точно, чем толщина слоя б. Для пояснения первого из этих понятий рассмотрим схему обтекания невозмущенным потоком вязкой жидкости плоской пластины, поставленной параллельно вектору скорости (рис. 178). Пусть граница пограничного слоя ОА определяется его толщиной б, назначенной условно, как указано выше. Линии тока невозмущенного потока перед пластиной (х < < 0) представляют собой параллельные пластине прямые, однако над пластиной (х > 0) они должны отклоняться. Действительно, поскольку в сечении т — п, где толщина пограничного слоя б, скорости щ всюду меньше, чем скорость невозмущенного потока Uq, то расход жидкости через это сечение будет меньше, чем через сечение а — Ь того же размера б, но проведенное в невозмущенном потоке (см. рис. 178). Поэтому линия тока над пластиной, чтобы пропустить расход Hq6, должна отклониться на некоторую величину б. Тогда уравнение баланса расходов для сечений а — Ь п т — п запишется в виде [c.359]

Пусть между двумя параллельными пластинами неподвижной а [c.10]

Представим отношение потоков теплоты и количества движения поперек пограничного слоя к стенке через единицу площади (контрольную площадку, параллельную пластине) [c.137]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. [c.295]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Пусть между двумя параллельными пластинами—неподвижной а и подвижной Ь—находится слой жидкости толщиной Л давление во всех точках слоя одинаковое, пластина Ь движется с постоянной скоростью Wj, (рис. [c.175]

Рассмотрим простой случай теплообмена излучением между двумя неограниченными параллельными пластинами 1 и 2, когда угловой коэффициент равен единице. Температуры и постоянны во времени, поглощательные способности—и а . Пластины 1 и 2 разделены прозрачной средой, которая полностью пропускает любое падающее на нее излучение. Допустим, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. [c.415]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

В качестве эффективного мероприятия для уменьшения лучистого теплообмена между телами применяется установка между ними экранов. Последние представляют собой тонкие листы, перепадом температур по толщине которых можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на уменьшение теплообмена между двумя параллельными пластинами, температуры которых обозначим Тх и Тг, а степень черноты 6, = 2 = е, (рис. 2.69). [c.214]

Рис. 2-36, Сравнение электрической прочности воздуха (верхняя кривая) и перекрывающей напряженности электрического поля изоляторного фарфора (нижняя кривая) между двумя параллельными пластинами.

Действие осциллографа основано на свойстве движущихся электронов изменять направление движения под действием электрических или магнитных сил, например при прохождении в пространстве между двумя заряженными параллельными пластинами. Существует полная аналогия между пучком электронов, проходящим через электрические поля, и световым лучом, проходящим через преломляющие среды. Поэтому системы, предназначенные для отклонения электронного пучка, называются электронными линзами или призмами, а законы изменения направления движения электронов составляют предмет электронной оптики. [c.182]

Схемы датчиков с параллельными пластинами и аксиально расположенными цилиндрами приведены на рис. 2. На рис. 3 показана блок-схема измерения емкости. Провода, соединяющие емкостные датчики [c.387]

Рис. 2. Схема емкостных датчиков с параллельными пластинами (а) и цилиндрического типа (б)

Отношение ширины канала к его высоте таково, что можно считать течение совпадаюп1 им в основных чертах с течением между двумя параллельными пластинами бесконечной протяженности. [c.88]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Электрические методы. Электрические методы определения размеров частиц основаны на измерении таких величин, как заряд, подвижность, емкость и сопротивление. Электрические импульсы, создаваемые каплями, которые касаются проволочки зонда, в некоторых случаях подчиняются эмпирической зависимости, содержащей диаметр частицы в степени 1,6 [256]. Более усовершенствованным методом является использование прибора Коултер каунтер [838], который регистрирует изменение сопротивления. Другой метод основан на анализе вольт-а.мперной характеристики конденсатора из плоских параллельных пластин, между которыми пропускается аэрозоль [142]. Для определения размеров жидких капель используется также и тот факт, что при отводе тепла от проволоки, нагреваемой током, изменяется ее сопротив-.гение, которое оказывается пропорциональным размеру капли [274, 857]. Дальнейшие подробности и приложения этого метода приведены в гл. 10. [c.28]

Все предыдущее исследование проводилось для некоторого выбранного направления колебаний излучающих атомов в источнике света, т.е. рассматривалось излучение вполне определенной поляризации. Не представляет труда распространить полученные выводы на случай поляризованного света, но здесь необходимо более тщательно исследовать вопрос об интерференции поляризованных лучей, в частности наложение интерференционных картин, создаваемых волнами, поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях. Здесь снова окажется полезным идеализированное устройство из двух параллельных пластин, отражающих свет и использованных при описании прост-ранс гвенной когерентности в 5.3. [c.203]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Угол Ро, соответствующий моменту сдвига, является углом трения покоя. Если оставить рукоятку под углом Ро, то тело будет двигаться равноускоренно, так как составляющая Рц (на рисунке не показана) равна по модулю силе Т,,, которая больше силы трения движения Т. После сдвига тела с места рукоятку нужно опустить до положения, соответствующего углу р, при котором установится равномерное движение. При наклоне рукоятки на угол р сила тяжести С раскладывается на две составляющие Р=Сзтр, направленную параллельно пластине, и У=Осозр, направленную перпендикулярно к пластине. Так как тело движется по пластине равномерно, то, следовательно, имеет место равенство [c.95]

Рассмотрим нлосконараллельное слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости в канале, образуемом двумя бесконечными параллельными пластинами. [c.87]

Разряд в воздухе вдоль поверхности твердого диэлектрика называют поверхностным разрядом или поверхностным перекрытием. Внесение твердого диэлектрика в воздушный промежуток существенно снижает его разрядное напряжение, даже если цилиндрический образец поместить между параллельными пластинами, создающими в промежутке однородное поле. Хотя в этом случае образующие цилиндра совпадают с направлением силовых линий электрического поля и поэтому поле, казалось бы, должно оставаться однородным, разряд всегда развивается в воздухе вдоль поверхности твердого диэлектрика при более низком напряжении, чем в чисто воздушном промежутке без цилиндра из твердого диэлектрика. На рис. 23.6 приведены зависимости напряжения поверхностного разряда в воздухе вдоль изоляционных цилиндров из различных твердых диэлектриков при частоте 50 Гц от высоты цилиндра (длины разрядного промежутка). Снижение разрядного напряжения обусловлено нарушением однородности электрического поля, так как пленка влаги на поверхности диэлектрического цилиндра имеет неодинаковую толщину в различных участах вдоль длины образца, в результате чего напряжение вдоль цилиндра распределяется неравномерно. Поэтому гидрофобный (несмачивающийся) парафин в меньшей степени снижает разрядное напряжение по сравнению с чисто воздушным промежутком, чем гидрофильный (смачивающийся) фарфор или стекло. При [c.547]

Двухплатные корпусы состоят из двух параллельных пластин (плат), скрепленных распорными стойками и винтами. [c.323]

Шар диаметром d Куб со стороной d Слой газа между двумя параллельными пластинами, расположенными на расстоянии друг от друга 6 Г 1Эдкотрубные пучки труб диаметром d и с шагом поперек потока Si и вдоль потока S2 [c.192]

Эффективность применения указанных технологических приемов для сглаживания электрохимической гетерогенности сварного соединения во многом зависит от способности основного металла и релаксации остаточных напряжений. В этом направлении представляются весьма перспективными малоуглеродистые стали мар-тенситного класса, обладающие высокой прочностью, пластичностью и ударной вязкостью, например, сталь 07ХЗГНМ (0,1% С 3,0% Сг 0,8—1,2% Ni 0,3—0,35% Мо). Малоуглеродистый мартенсит этой стали имеет тонкую субмикроструктуру, состоящую из пакетов параллельных пластин с высокой плотностью дислокаций, обеспечивающей высокие прочностные характеристики (о з = 1150 МПа, 00,2 = 900 МПа). Однако низкое содержание углерода (от 0,05 до 0,1%) обусловливает сохранение подвижности значительной доли дислокаций, образующихся в процессе у -> а-превращения, и облегчает релаксацию напряжений путем микропластических деформаций. Релаксации напряжений способствует высокая температура начала мартенситного превращения (480 °С и выше). Сталь имеет низкую критическую скорость закалки. Она закаливается с прокатного нагрева, сохраняя при этом высокие технологические свойства (б = 20%, = [c.220]

Первые попытки использования емкостных датчиков для измерения деформации при растял4ении были предприняты Брауном [13, 14]. Он измерял емкость между параллельными пластинами, соединенными с головками образца. Величина емкости в этом случае является гиперболической функцией растял ения образца. При малых деформациях зависимость можно считать линейной. Калибровку проводят, сопоставляя наклон кривой растяжения в упругой области с известным значе- [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...