Уравнения Максвелла И Статические поля

Второе из них может быть получено либо из разложения по k уравнений Максвелла в первом по k порядке, либо из уравнения (1.7а) оно аналогично уравнениям (19.4а) и (19.5а) ( ). В диэлектрике, при дифракции не возникает локального электрического заряда, поэтому не возникает и суммарного заряда, и уравнение типа (19.7а) есть простое следствие (19.236). Условия на статической бесконечности для диэлектрического тела такие же, как для металлического, т. е. это тело действует как электростатический диполь с моментом РеЕ 0). Повторяя соображения предыдущего пункта, можно утверждать, что дифрагированное поле всюду есть поле элементарного электрического диполя с тем же моментом (19.22а). [c.193]

Общие соотношения. Статические поля в среде описываются уравнениями Максвелла [c.205]

Проиллюстрируем некоторые поверхностные эффекты на примере задачи о равновесии изотропного тела в отсутствие внешних полей f и Ео. Внутри объема тела имеют место статические уравнения (7.4.76) при f = Ео = 0. Вне тела В справедливо электростатическое уравнение Максвелла [c.469]

Согласно уравнению Максвелла в статическом поле го1 = О и, следовательно, [c.291]

Заряженная частица в высокочастотном поле. Электроны движутся в резонаторе в статическом электромагнитном поле, заданном потенциалами (у9 (х) и А (х), и переменном электромагнитном поле резонатора. Резонатор представляет собой пространство, ограниченное металлической поверхностью, совпадающей с координатными поверхностями криволинейной ортогональной системы координат (п — 1, 2, 3). Декартовы и криволинейные координаты связаны соотнощениями Ха = = /а(д1, 52, дз)- Структура поля в резонаторе определяется решениями уравнений Максвелла. Рассмотрим резонатор, в котором могут быть возбуждены стоячие волны поперечно-электрического или поперечно-магнит-ного типов [152, 154, 266]. Благодаря граничным условиям на проводящих поверхностях собственные частоты резонатора оказываются дискретными и = ьох п) индекс Л = е т означает тип волны, п — набор дискретных собственных чисел. [c.329]

Таким образом, расхождения закона Максвелла (5.10) или (5.11) с опытом происходят за счет нарушения материальных уравнений (5.2). Такие уравнения справедливы не всегда, а только для монохроматических полей, причем г и 1 являются функциями частоты электромагнитного поля, различными для различных веществ. Чтобы отметить это обстоятельство, величины 8 (со) и (со) часто называют динамическими диэлектрической и магнитной проницаемостями, в отличие от статических проницаемостей, в которые они переходят при со = 0. Лишь в области сравнительно длинных электромагнитных волн (превышающих примерно 1 см) функции е (со) и (со) становятся постоянными для всех веществ. Поэтому в оптике электромагнитное поле приходится разлагал на монохроматические составляющие, что всегда возможно, согласно математической теореме Фурье (см. т. III, 128). Предполагая, что выполняется принцип суперпозиции, эти монохроматические составляющие можно рассмагривать независимо друг от друга. Таким путем можно исследовать распространение электромагнитных волн любого спектрального состава. Функции можно разлагать не только по синусам и косинусам, но и по бесконечному множеству других, полных систем функций. Однако выполнение материальных уравнений (5.2) для монохроматических полей, а также многие другие причины делают в оптике разложение полей на монохроматические составляющие физически выделенным среди множества других математически возможных разложений. Изложенные соображения, как и соображения, излагаемые в следующем пункте, имеют, конечно, общее значение, а не только для плоских электромагнитных волн. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...