Квазинепрерывное ВКР

В такой нереагирующей системе твердые частицы, даже несмотря на их визуальную дискретность, могут быть представлены как квазинепрерывная среда. Тогда из уравнения неразрывности (6.3) следует [c.278]

В случае квазинепрерывного спектра энергии среднее число частиц с энергией от е до e-bde равно [c.231]

При поступательном движении квантовых частиц в макроскопическом объеме V их энергия изменяется квазинепрерывно и число состояний с энергией от г до e-fde согласно (14.23) (без учета спина) равно [c.234]

Рассмотрим результаты экспериментальных исследований фазовых переходов второго рода. На рис. 3.29, 3.30 представлены экспериментальные данные теплоемкости Ср некоторых ферромагнетиков (Со, Fe) Б области точки Кюри. Для того чтобы зафиксировать значение теплоемкости в непосредственной близости к точке перехода внутри узкой флуктуационной области, необходимо проводить измерения с очень малым температурным шагом. Во многих случаях это условие очень трудно выполнить. Поэтому результаты измерений являются достоверными только на некотором удалении (доли градуса) от точки перехода. При анализе экспериментальных данных обращают на себя внимание два обстоятельства. Во-первых, скачки теплоемкости не выражены резко, поэтому изменение Ср имеет квазинепрерывный характер при прохождении точки фазового превращения. Во-вторых, обнаруживается сходство кривых, выражающих температурную зависимость Ср при фазовых переходах второго и первого рода (во всяком случае для области перехода от низкотемпературной к высокотемпературной фазе.) Это сходство особенно наглядно проявляется, если рассматривать не самую величину теплоемкости, а ее прирост в области фазового пс-ре.хода. В полулогарифмических координатах In Т Аср, [/Т экспериментально определенные точки в области фазовых переходов как второго, так и первого рода при Т Т образуют прямую линию. Причем тангенс угла наклона этой прямой практически равен —Elk, где Е — энергия образования вакансий. Таким образом, в реальном кристалле [c.256]

Число уровней (квантовых состояний), в которых наблюдается расщепление, равно числу атомов. Для двухатомного взаимодействия возникает только два расщепленных уровня, однако в кристалле каждый одиночный атомный п энергетический уровни создают квазинепрерывную полосу уровней. [c.12]

Режим излучения Непрерывной, квазинепрерывный, им- [c.268]

Образуется квазинепрерывный энергетический спектр (зона) валентных, коллективизированных электронов. Прим- ред. [c.194]

Вынужденное комбинационное рассеяние (ВКР)-нелинейный процесс, который позволяет использовать световоды в качестве широкополосных ВКР-усилителей и перестраиваемых ВКР-лазеров. Но, с другой стороны, этот же процесс может резко ограничить характеристики многоканальных оптических линий связи из-за переноса энергии из одного канала в соседние каналы. В этой главе рассматриваются как применения ВКР, так и паразитные эффекты, связанные с ним. В разд. 8.1 представлены основы теории комбинационного рассеяния, причем подробно обсуждается понятие порога ВКР. В разд. 8.2 рассмотрено ВКР непрерывного или квазинепрерывного излучения. Там же обсуждаются характеристики волоконных ВКР-лазеров и усилителей и рассматриваются перекрестные помехи в многоканальных оптических линиях связи, обусловленные ВКР. ВКР сверхкоротких импульсов (СКИ), возникающее при импульсах накачки длительностью менее 100 пс, рассмотрено в разд. 8.3 и 8.4. В разд. 8.3 рассматривается случай положительной дисперсии групповых скоростей, а разд. 8.4 посвящен изучению солитонных эффектов при ВКР, возникающем в области отрицательной дисперсии групповых скоростей волоконного световода. Особое внимание уделено совместному действию дисперсионного уширения импульса с фазовой самомодуляцией (ФСМ) и фазовой кросс-модуляцией (ФКМ). [c.216]

Величина усиления за один проход по ВКР-усилителю в непрерывном или квазинепрерывном режиме может быть получена из выражений (8.1.2) и (8.1.3). Если интенсивность сигнала остается много меньше интенсивности накачки, то истощением накачки можно пренебречь. Тогда интенсивность сигнала на выходе усилителя при z = L дается равенством (8.1.6). Поскольку в отсутствие накачки I (L) = [c.228]

Следует подчеркнуть, что выражение (10.5.14) также является приближенным оно следует из уравнений (10.5.4) и (10.5.5). которые справедливы только для непрерывного или квазинепрерывного излучения. Эти уравнения можно обобщить на случай нестационарной накачки, введя первую и вторую производные амплитуд по времени в левые части уравнений [73, 74]. [c.313]

Экспериментально эффекты подобного рода легче наблюдать для невырожденных взаимодействий. Хорошо известным примером является, в частности, генерация гигантских импульсов вынужденного рассеяния при встречных взаимодействиях с квазинепрерывной накачкой [37]. [c.120]

На рис. 3.22 показано, как можно получать спектроскопическую информацию, если для возбуждения и зондирования применяются непрерывные или квазинепрерывные перестраиваемые по частоте источники большая интенсивность сигнала, применение источников с уз- [c.146]

Как изменяется картина рассеяния и получаемая информация, если от квазинепрерывного излучения перейти к коротким световым импульсам [c.147]

Квазинепрерывное излучение лазера на гранате с неодимом (Я = = 1,064 мкм, Ti/2=80 пс) вводится в кольцевой [c.216]

Другой подход к уменьшению длительности импульсов и повышению их спектрального качества основан на применении резонаторных ПГС с синхронной накачкой [42]. В режиме синхронной накачки сигнальный и/или холостой импульс после отражения от зеркал резонатора поступает в нелинейный кристалл одновременно с последующим импульсом накачки. В результате существенно возрастает эффективная длина усиления и, следовательно, уменьшается пороговая интенсивность накачки. Это обстоятельство позволяет использовать в качестве источника накачки не только цуги импульсов второй гармоники лазера на стекле или гранате с пассивной синхронизацией мод, но и системы с двойной модуляцией, работающие с частотой повторения цугов в единицы килогерц, и даже квазинепрерывное излучение лазеров на гранате с активной синхронизацией мод. [c.258]

Второе направление — высокоэффективная компрессия импульсов, генерируемых квазинепрерывными твердотельными лазерами с ак- [c.258]

Сжатие квазинепрерывного излучения твердотельных лазеров. Импульсы квазинепрерывной генерации YAG лазеров имеют сравнительно большую длительность t 100 пс, невысокую пиковую мощность Ро 10 Вт и следуют с большой частотой повторения 10 Гц. Достаточно сильная частотная модуляция таких импульсов может быть получена только в длинных световодах, L IO —10 м. [c.260]

Перейдем к анализу экспериментов по формированию мощных сверхкоротких импульсов на частоте задающего твердотельного гене-затора. На рис. 6.22 показана схема экспериментальной установки 72], в состав которой входит квазинепрерывный YAG Nd + лазер [c.269]

Молекулярно-кинетический подход к исследованию опирается на изучение молекулярного (микродискретно-го) строения газа и поэтому лучше соответствует реальным условиям. Однако использование дифференциальных уравнений в частных производных требует возврата к гипотезе о квазисплошности среды и квазинепрерывности полей ее характеристик. Возникающее противоречие снимается с помощью перехода к макроскопическому описанию свойств и процессов через микроскопические свойства отдельных молекул среды, структура и элементарные процессы в которой дискретны. Этот переход осуществляется с помощью функций распределения Максвелла или Больцмана. При этом свойства среды выступают как осредненные по всем молекулам и как непрерывные функции координат и времени. [c.26]

Эти характеристики для сверхзвукового потока являются действительными, и для решения приведенных выше уравнений можно воспользоваться методом характеристик, предложенным Зауером [679]. Условия в околозвуковой области вблизи горла сопла получены путем экстраполяции метода Зауера. По-видимому, с учетом последних исследований, упомянутых в разд. 7.2 и 7.3, можно получить точное решение для этой области. Как и раньше, следует использовать квазинепрерывное представление среды с ограничением, согласно которому характеристики существуют только при М 2 > 1. Сверхзвуковые течения газа с частицами рассматриваются также в работах Крайбела [439], посвященной косому скачку уплотнения, и Моргенталера [553] об угле наклона ударной волны на клине, обтекаемом потоком газа с частицами. В работах [671, 678[ исследован метод характеристик в применении к двухфазному потоку. [c.344]

В спектрах И.-ф. э. наблюдаются линии атомов, ионов и молекулярные полосы (рис.), а в отд. случаях и квазинепрерывное излучение (ирирода к-рого пока не ясна). Наиб, интенсивными в спектрах являются, как правило, линии распылённых атомов. [c.201]

Н. применяются в физике высоких анергий — метод встречных пучков [1], в ядереой физике — в экспериментах но рассеянию заряж. частиц высокой анергии на внутр. мишенях [2,3 , как источники синхротронного излучения (Н. электронов и позитронов) (4), для формирования пучков, содержащих большое кол-во редких частиц, для формирования сгустков нужной протяжённости (накопитель-группирователь) и для создания квазинепрерывного выходного пучка ускоренных частиц (накопитель-растяжи-т е л ь). Н. позволяет изменять энергию частиц (ускорять или замедлять их) в пределах, предусмотренных его конструкцией. [c.241]

Давление плазмы заметно падает лишь за время разлёта Л/и г, где R — характерный нач. размер нагретой плазмы. В течение промежутка времени т = /сЛ/Ут 1) параметры плазмы можно считать неизменными, и если плотность плазмы и соответственно её давление очень высоки (плотность п на два порядка выше твердотельной, соответственно давление р 10 —10 ат ), то необходимое условие осуществления термоядерной реакции (3) может быть выполнено, Поскольку сохранение нач. высокой плотности энергии происходит за счёт инерции плазмы (t м то такой подход к осуществлению управляемой термоядерной реакции назвали гшерцшльным удержанием плазмы. При инерциальном удержании нач. термоядерная плазма создаётся с помощью лазерного излучения (см. Лазерный термоядерный синтез) или пучков ускоренных частиц. Инерциальное удержание осуществляется и при взрыве термоядерной бомбы, Квазинепрерывное выделение термоядерной энергии в УТС на основе инерциального удержания должно происходить в виде микровзрывсв с периодом Дг т при общем числе частиц в каждом микровзрыве Как было отмечено выше, при N- энергосодержание термоядерной плазмы ГДж. Ср. мощность здесь определяется периодом повторения микровзрывов и при Дг = 1 с будет такой же, как и при хя 1 с в условии квазистационарного удержания, [c.212]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЗОНА—квазинепрерывная сово-гушюсть одночастичных состояний в энергетич. спектре юнденсированной среды (в частности, твёрдого тела). Возникновение зон можно объяснить, рассматривая либо движение частицы в периодич. поле (приближение слабой зи), либо модификацию энергетич. уровней атомов при [c.613]

Сварку с глубоким проплавлением осуществляют при плотностях мощности излучения порядка 10 Вт/см . Если при сварке малых толщин необходима концентрация энергии в одной точке (случай острой фокусировки излучения), то при сварке с глубоким проплавлением требуется высокая плотность мощности на достаточно значительном продольном участке пучка. Для достижения требуемых высоких плотностей мощности в зоне обработки применяют более мощные лазеры с выходной мощностью в несколько киловатт. Сварку с глубоким проплавлением можно осуществлять как в непрерывном, так и в квазинепрерывном режимах. Ее выполняют в основном мощными непрерывными СОг-лазерами или импульснопериодическими твердотельными лазерами. В последнем случае, как и при сварке малых толщин, энергетическая эффективность процесса выше, но скорость обработки меньше. [c.246]

Для канальных реакторов (РБМК) в установившемся режиме используют квазинепрерывный режим перегрузок, когда ежедневно выгружают один-два канала с максимальной глубиной выгорания. В этом случае глубина выгорания зависит от обогащения и составляет 20—25 МВт сут/кг U. [c.134]

В гл. 8 рассмотрено вынужденное комбинационное рассеяние ВКР-явление генерации стоксовой волны (смещенной на 13 ТГЦ) в поле волны накачки при распространении накачки в световоде. Это происходит, только когда мощность накачки превышает пороговый уровень. Сначала обсуждаются усиление и порог вынужденного комбинационного рассеяния. Затем в двух отдельных разделах описывается ВКР для случая непрерывной или квазинепрерывной накачки и для случая сверхкоротких импульсов накачки. В последнем случае сочетание ФСМ, ФКМ и ДГС приводит к качественно новым особенностям. Эти особенности могут быть совершенно разными в зависимости от того, находится накачка в области нормальной или аномальной ДГС. Случай аномальной ДГС рассматривается в последнем разделе, особенно вьщелены волоконно-оптические ВКР-лазеры. Также обсуждаются применения ВКР-усилителей в волоконно-оптической связи. [c.30]

После первого наблюдения ВКР [9] в световодах широко проводились исследования ВКР при накачке импульсами длительностью 100 нс, что соответствует квазинепрерывному режиму [15-30]. Параллельно проводились работы по многопроходному ВКР, когда световод, помещенный внут рь резонатора, образует перестраиваемый ВКР-лазер [31 49]. Третье направление-использование ВКР для усиления сигналов и создание в irrore волоконных ВКР-усилителей [50 70]. В этом разделе обсуждаются все три направления исследований ВКР в световодах, В отдельном подразделе рассматривается также применение ВКР-усиления для многоканальных систем оптической связи. [c.223]

Уравнение (9.1.5) для ВРМБ-усиления получено при стационарных условиях и действительно для непрерывной или квазинепрерывной [c.260]

Даже в случае непрерывной или квазинепрерывной накачки ВРМБ-усиление существенно понижается, если Av превышает Av . Это может происходить также с одномодовой накачкой, фаза которой быстро меняется за время, меньшее чем время жизни фонона Т . Детальные вычисления показывают [17-20], что ВРМБ-усиление в случае широкополосной накачки зависит от относительных величин длины когерентности накачки = с/ пА v ) и длины ВРМБ-взаимо-действия L, ,, определяемой как расстояние, на котором существенно меняется амплитуда стоксовой волны. Если то процесс [c.261]

В качестве исходного берется волновое уравнение (2.3.1) для полного электрического поля Е(г, t), где Pjvl дается выражением (10.1.1). Подставим в волновое уравнение выражения (10.1.2) и (10.1.4) вместе с аналогичным выражением для линейной части поляризации. Предположим, что излучение непрерывно или квазинепрерывно, гогда зависимостью компонент поля ,. (/ = 1,. .., 4), от времени можно пренебречь. Пространственная структура поля учитывается выражением [c.284]

Разумеется, для сколько-нибудь подробного обсуждения опыта, накопленного в этих областях, потребовалась бы отдельная книга. Поэтому в предлагаемой главе мы поставили более скромную задачу — проиллюстрировать тенденции и достижения современной фемтосекундной технологии на примере систем, в которых задающими генераторами являются твердотельные лазеры. Значительное внимание уделено основанным на таких лазерах квазинепрерывным пико-и фемтосекундным системам — создание высокоэффективных нелинейно-оптиче-ских преобразователей на кристаллах калий титанил фосфата делает их поис-тине универсальными. Материал этой главы в значительной мере основывается на разработках, технических решениях и подходах, развиваемых в Лаборатории нелинейной оптики Московского университета. Сказанное относится и к обсуждению направлений развития генераторов фемтосекундных импульсов в ультрафиолетовом и дальнем инфракрасном диапазонах. [c.239]

Непрерывно накачиваемые твердотельные лазеры с активной синхронизацией мод. другим принципиально важным для фемтосекундной оптики классом задаюш,их генераторов являются непрерывно накачиваемые твердотельные генераторы с активной синхронизацией мод. Использование квазинепрерывных систем открывает широкие возможности на стадии обработки сигналов работа в режиме накопления, применение техники синхронного усиления, детектирования и т. д. Они генерируют импульсы длительностью 70—100 пс с частотой повторения 82—100 Мгц и средней выходной мош,ностью 7—Ю Вт. Стандартное отклонение флуктуаций выходной мош,ности на основной частоте излучения не превышает 1,5—2 %. Удвоение частоты в кристалле КТР приводит к следуюш,им значениям параметров т =30— 70 ПС, <Р> = 1,5—0,75 Вт, флуктуации мощности на уровне 2—3 %. Импульсы этихУлазеров на основной и удвоенной частотах успешно сжимаются с помош,ью волоконно-оптических компрессоров более чем [c.244]

Твердотельные лазеры с активной синхронизацией мод и модуляцией добротности. Преимуш,ества импульсных (высокая энергия) и квазинепрерывных (высокая частота повторения, стабильность) систем удачно сочетаются в непрерывно накачиваемых твердотельных лазерах, работаюш,их в режиме активной синхронизации мод и модуляции добротности. Одна из возможных схем лазера с двойной модуляцией представлена на рис. 6.4 [7]. Синхронизация мод осуществля- [c.244]

Спектральные методы исследования стабильности параметров излучения квазинепрерывных лазеров. Эффективный метод исследования флуктуаций параметров импульсов в непрерывном цуге излучения лазеров с синхронизованными модами разработан фон-дер-Линде [101]. В основу экспериментальной методики положен анализ спектральной плотности мощности излучения. Цуг импульсов квазине-прерывного лазера направляется на фотодиод с временем отклика в десятки пикосекунд, а сигнал с выхода фотодиода поступает на спектроанализатор. Ключевой проблемой здесь является расшифровка полученных спектров, т. е. идентификация вкладов, вносимых флуктуациями энергии, длительности и периода следования импульсов. Как показано в [101], это вполне разрешимая задача. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...