Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Энергия распределение

Данная система, таким образом, обладает большим запасом энергии, распределенной по этой фрактальной системе в виде набора значений вероятностей, обусловливая тем самым мультифрактальные свойства переходных слоев и обеспечивая переход от трехмерного распределения материи и ее свойств в пространство с двумя измерениями.  [c.120]

Распределение температуры в движущейся смеси описывает дифференциальное уравнение энергии, распределение скорости— дифференциальные уравнения движения и сплошности, распределение потоков массы — дифференциальное уравнение массообмена. Для полного математического описания процессов тепло- и массоотдачи следует добавить уравнения химической кинетики, а также условия однозначности.  [c.274]


Распределения плотности состояний в пленках аморфного кремния, не содержащих (а-51) и содержащих (а-5 Н) водород, показаны на рис. 5, в. Сравнивая этот рисунок с рис. 4, г, можно увидеть, что даже в аморфном кремнии, содержащем водород, хвосты валентной зоны, зоны проводимости, а также зона разрешенных состояний в середине запрещенной зоны перекрывают друг друга, образуя непрерывное по энергии распределение локализованных состояний в запрещенной зоне. Однако плотность этих состояний во много раз меньше плотности локализованных состояний аморфного кремния, не содержащего водород. В аморфном кремнии, содержащем водород, плотность состояний примесных (донорных или акцепторных) уровней в запреш,енной зоне выше, чем обусловленных дефектами. В этом случае электрофизические свойства пленок аморфного кремния определяются видом и количеством введенной примеси.  [c.14]

С помощью метода Томаса — Ферми можно вычислить полную энергию ионизации атома, т. г. энергию, необходимую для удаления всех электронов из нейтрального атома, путем вычисления электростатической энергии распределения для плотности зарядов в атоме. Искомая полная энергия будет равна половине этой электростатической энергии, так как для системы частиц, взаимодействующих по закону Кулона, средняя кинетическая энергия равна средней потенциальной энергии, взятой с отрицательным знаком. Расчет дает, что полная энергия ионизации —W , выраженная в электрон-вольтах, равна  [c.210]

Пример. Рассчитаем уровень акустической энергии, распределенной по стене поверхностью 50 ж. По формуле (135)  [c.95]

Параметры излучения площадки в направлении ОВ (количество энергии, распределение ее по спектру и т.д.) в самом общем случае отличаются от параметров излучения iB направлении ОА.  [c.6]

Угл. распределение вылетающих частиц в случае аморфных и нолик ристал л ич. мишеней широкое. Если энергия бомбардирующих частиц 0 не слишком мала и углы падения 0 не слишком велики, то распределение слабо зависит от сорта частиц, 0, ив первом приближении число распылённых частиц N os <р (ф — угол вылета относительно нормали к поверхности мишени). При высоких энергиях распределение частиц более узкое, при низких более широкое.  [c.265]

Показано [49], что общая энергия, распределенная по степеням свободы, может быть выражена в виде суммы  [c.31]

Перенесем теперь амплитуду электрического поля в пространство изображений на сферу с центром в О, оптический путь до которой от сферы с центром в О изменяется на малую величину л А, характеризующую волновую аберрацию системы, причем п — показатель преломления в пространстве изображений и А — деформация волновой поверхности. С другой стороны, энергия, распределенная на поверхности сферы в пространстве  [c.67]


Величина Iq характеризует общую энергию, распределенную в дифракционном пятне изображения точки она не зависит от аберраций, поскольку в нее входит только модуль F, а фаза не входит.  [c.73]

Гипотеза II (см. (14.2.9)) позволяет в энергетическом балансе учесть кинетическую энергию распределенной массы. Рассмотрим балку, погонная масса которой равна т, а в  [c.455]

В этом выражении под интегралом стоит кинетическая энергия элемента балки dx, а сам интеграл представляет собой кинетическую энергию распределенной массы балки. Можно найти такую массу, которую называют приведенной массой Мпр и которая, будучи расположена в точке удара, имела бы такую же кинетическую энергию, что и распределенная масса балки. Условие для онределения Мпр имеет поэтому вид  [c.456]

Объемная плотность энергии. Иногда энергия оказывается запасенной в некотором объеме. Так, например, сжатый газ обладает определенным запасом энергии, распределенной равномерно в его объеме. Отношение энергии к объему, в котором она распределена, называется объемной плотностью энергии (ш)  [c.124]

Потребная человеку мош ность составляет около 2300 миллиардов сило-часов, из коих 20% идет на механическую силу, 40% — на отопление и столько же на металлургические и другие промышленные процессы, ничтожная доля — на световую энергию. Распределение потребления мош,ности дает иную картину, чем распределение потребления угля, именно из 1250 миллионов тонн угля, потребленных в 1910 г., 50% пошло на производство силы, 30% — на отопление, около 20% — на металлургические и другие промышленные цели, около % — на производство света... при производстве силы излишне тратится 600 миллионов тонн угля, в отоплении — 150 миллионов и при освеш ении — 35 миллионов. Всего излишне тратится 1050 миллионов, т. е. 80% от всего количества... Отсюда вытекает особая важность и настоятельность поднятия полезного действия тепловых двигателей.  [c.15]

Изменение дифракционной картины при аподизации. Из теории дифракции следует, что примерно 20 % световой энергии в дифракционном изображении приходится на вторичные максимумы. Эта значительная часть энергии, распределенная вне главного дифракционного максимума, снижает контраст опти- ческого изображения и, в ряде случаев, препятствует разрешению объектов. Теория дифракции показывает, что большая часть энергии, содержащаяся в побочных максимумах, определяется энергией элементарных волн на краях волновой поверхности, дифрагирующей на входном зрачке оптической системы. Следовательно, для уменьшения интенсивности вторичных дифракционных максимумов следует уменьшить интенсивность  [c.363]

Этот результат следует интерпретировать как переход от уширенного уровня (средняя энергия распределение Лоренца с энергетической полушириной йЛю) к основному уровню с фиксированной энергией а.о- Для любого уровня 1Га, а> получается энергетическая полуширина  [c.272]

Поток поступающей в полость энергии распределен равномерно на поверхности.  [c.168]

Условия хрупкого разрушения зависят от толщины слоя пластически деформированного материала у поверхности излома, величины номинального напряжения и эффекта надреза. Скорость распространения трещины зависит от абсолютных размеров детали, накопленной потенциальной энергии, распределения напряжений, температуры, состава и структуры материала. Если предположить наличие исходной трещины, то предельное напряжение будет определяться глубиной трещины /, радиусом кривизны у края трещины и градиентом напряжения в окрестностях трещины. Важным фактором является коэффициент концентрации напряжения у края трещины. На рис. 201 показана зависимость предельного напряжения соответствующего началу хруп-  [c.294]

Основной характеристикой, определяющей интенсивность теплообменных процессов, является коэффициент теплоотдачи а. Полученное в результате решения уравнения энергии распределение температур позволя-(13 57) определить локальный и средний по длине трубы коэффициенты теплоотдачи.  [c.552]


На водосливе с широким порогом значения коэффициентов скорости фс и фв различны, так как на образование прыжка-волны затрачивается энергия распределение местных скоростей и значения средних скоростей в этих сечениях также различны. Поэтому для общности нами и введено в уравнение (ХУШ.б) отношение коэффициентов скорости фо, которое может быть либо больше, либо равно (в случае пренебрежения потерями энергии в прыжке-волне) единице.  [c.354]

Перейдем к оценке величин тДт и Тз), являющихся функцией физических свойств трущихся металлов. На сопрягающихся поверхностях трения в местах дискретного контактирования возникают источники тепла в результате преобразования механической энергии. Распределение локальных источников тепла определяется условиями работы на трение (внешними параметрами) и в значительной мере зависит от микрорельефа поверхностей трения — формы и размеров выступов, геометрии местных неоднородностей и т. п. Геометрия поверхности, очевидно, может изменяться в процессе износа. Поэтому представляется целесообразным отказаться от иллюзорно точного рассмотрения задачи для какой-либо конкретной формы поверхности (например, для выступов, имеющих форму полусферы [2] или стержня [3, 4] и т. п.),, или же от введения полуэмпирических констант (в виде коэффициентов шероховатости и т. п.), а подойти к изучению этого вопроса качественно, применяя общую теорию размерностей и вероятностные соображения, учитывающие стохастич-ность распределения неоднородностей [8].  [c.47]

Соотношение (9.28) не учитывает, например, такие эффекты, как влияние колебания на вращение. В результате этого предположения мы можем рассматривать энергию различных форм движения двухатомной молекулы отдельно, то есть энергии поступательного движения, вращений, колебаний и электронных уровней двухатомной молекулы представляют собой кинетическую энергию точечной массы, кинетическую и потенциальную энергии гармонического осциллятора, энергию жесткого ротатора и энергию распределения орбитальных электронов неподвижной молекулы, причем все частицы имеют массы, связанные, конечно, с массой двухатомной молекулы. Как будет показано ниже, каждая из этих форм энергии при использовании квантовой теории может рассматриваться отдельно для получения функций распределения. Подставляя (9.28) в (9.26), получаем  [c.333]

Собственная потенциальная энергия распределения зарядов в пределах каждой элементарной ячейки была вычислена для каждого из трёх рассматриваемых металлов при нескольких значениях г,. Резуль-  [c.380]

Из вида соотношений Мэнли —Роу следует, что независимо от вида нелинейности и вида потребителя энергии распределение мощности по комбинационным частотам определяется величиной и знаками комбинационных частот.  [c.309]

Чтобы пояснить отличие выхода от сечения, рассмотрим такой пример. Пучок у-излучения из бетатрона (гл. IX, 2) падает на мишень из ядер кальция 2оСа . Измеряется выход F (Ь) протонов под разными углами. Посмотрим, как связана величина F ( ) с сечением. Здесь мы должны принять во внимание три обстоятельства. Во-первых, вылетающие из бетатрона у-кванты имеют различные энергии. Распределение этих квантов по энергии задается некоторой функцией / ( ), указывающей процент квантов, вылетающих с теми или иными энергиями. Во-вторых, кроме основного процесса  [c.117]

Из физических соображений можно утверждать, что край трещины является своеобразным энергостоком освобождающейся энергии, распределенным вдоль контура трещины. Следуя работам [306, 307], введем вектор плотности энергостока Г = (Г1, Г2, Гз) для пьезоэлектрической среды в условиях статики. Компоненты Fft ( = 1, 2, 3) этого вектора определяются по формулам  [c.72]

Объединяя электростанции, различные по экономическим показателям и роду производства энергии, энергетические системы через свои диспетчерские службы могут влиять на формирование средней по системе себестоимости энергии. Распределение нагрузок между отдельными электростанциями по часам, суткам, месяцам и сезонам года может при умелом ведении дела понизить затраты на производство, сократить общие и удельные расходы топлива или при неправильной организаций ухудшить технико-экономические показатели энергообъединения.  [c.262]

Сначала следует оценить энергию системы данного состава для различных микроскопических конфигураций атомов. В большинстве исследований принимается, 4to энергия бинарной системы А—В есть линейная функция чисел пар АА, АВ и ВВ, поскольку междуатомные силы очень быстро убывают с расстоянием и поэтому ближайшие соседи определяют большую часть полной энергии системы. Это допущение является несколько сомнительным по причинам, частично расмотренным в гл. II, п. 3 и 4. Кроме того известно, что параметр решетки зависит от степени порядка. Следовательно, если упорядочение сопровождается сжатием решетки, энергия взаимодействия между указанными парами должна возрасти. Борелиус [35] указал, что для лучшего приближения следует рассматривать не энергию пар, а энергию групп, состоящих более чем из двух атомов. Далее, желательно точно учесть энергию электронов, задаваясь атомными конфигурациями и вычисляя энергию распределения электронного газа, отвечающую минимуму свободной энергии для данной конфигурации атомов.  [c.80]

До 1964 в структурных исследованиях иснользовали лишь дифракцию быстрых электронов. Однако для анализа поверхностных структур более эффективным оказалось использование дифракции медленных электронов с энергией 10—100 эВ. Метод дифракции мод-ленных электронов основан на выборочной регистрации электронов, не испытавших неудругого рассеяния в веществе. Поскольку все электроны, проникающие в кристалл глубже чем на 1 нм, теряют часть энергии, распределение упруго отражённых частиц даёт информацию  [c.682]


Здесь e-m — граничная энергия распределения по расщеплениям в ДУС. Эта полуширина зависит от температуры линейно, если кТ/ет < 1- Необычная температурная зависимость является следствием того, что 7ьот учитывает взаимодействие с огромным числом ДУС. Зависимость этой полуширины от времени и есть эффект спектральной диффузии. Очевидно, что полная скорость оптической дефазировки  [c.276]

В статье выводятся формулы для вычисления баланса лучистой энергии в атмосфере исходя из решения уравнения переноса лучистой энергии. Распределение температуры с высотой предполагается заданным. Сначала решается задача о балансе лучистой энергии в атмосфере, рассматриваемой как чисто поглош аюш ая среда. Во второй части работы делается обобш епие па случай поглош аюш ей и одповремеппо рассеиваюш ей атмосферы.  [c.262]

Предположение о равновероятности микросостояний поверхности заданной энергии (так называемое эргодическое распределение) было отвергнуто нами на основании непосредственного сопоставления его с опытом и, в частности, на основании сравнения с опытом определяемой этим предположением вероятности обнаружить неравновесное состояние. Сопоставление с опытом может быть проведено и несколько иным путем. Равномерное на поверхности заданной энергии распределение вероятностей, как известно, стационарно. Следовательно, математическое ожидание любой, относящейся к рассматриваемой системе величины, являющейся функцией состояния, не изменяется со временем. Между тем, ZT-теорема указывает на возрастание энтропии. Именно этот аргумент был выдвинут в свое время Цермело [4], рассматривавшим его как доказательство невозможности молекулярно-кинетического истолкования второго начала (аналогично предыдущему этот аргумент может быть усилен при помощи соединения его с законом больших чисел). Об этом доводе Цермело мы упоминали в 3. Мы отметили там также, что рассуждения Цермело должны быть дополнены совершенно новыми аргументами.  [c.78]

Рассмотрим структуру изменения свободной энергии разупрочпяющегося материала с учетом прекращения взаимодействия в момент i + Ai между границами слоя взаимодействия па отрезке aAi. Положим, что часть свободной энергии, распределенная в момент i + Ai на отрезке aAi, полностью переходит в поверхностную энергию, аккумулируемую в приповерхностных микрослоях поверхности разделения. Тогда в момент i + Ai энергия разупрочпяющегося участка будет состоять из поверхностной энергии, распределенной по поверхностным слоям аА<, и энергии разупрочпяющегося материала на длине Ь — аАР.  [c.551]

Этот член появляется не из-за какой-то новой неклассической силы между электронами, а лишь благодаря тому, что мы взяли собственную функцию в виде детерминанта, а не в виде (49.1). Как было отмечено раньше, функция (49.7) содержит в себе взаимную корреляцию (согласование) электронов в отличие от функции (49.1). Обменный чЛен (49.18) является просто дополнением к энергии, вносимой этой корреляцией. Если обменная энергия отрицательна, то распределению заряда в фр согласно (49.7) соответствует меньшее значение потенциальной энергии, чем распределению (49.1), так как случайные кор-рел>11ши в (49.7) разъединяют электроны. Если, наоборот, (49.18) положительно, то случайные корреляции в функции (49.7) повышают значение собственной энергии распределения заряда, так как стремятся соединить электроны вместе. Не зная Бида нельзя заранее предсказать знака (49.18) каждый случай требует отдельного рассмотрения.  [c.256]

Таким образом, полная энергия отличается от суммы собственных значений энергии для всех состояний, заполненных парами электронов, на собственную потегщиальную энергию распределения зарядов в пределах каждого многогранника и обменную энергию всех электронов. То, что собственная потенциальная энергия и обменная энергия войдут именно таким образом в результат, могло быть предсказано на основе изложенного в разделах в) и г).  [c.380]

Здесь первый член представляет собственную энергию распределения электронного заряда в каждой ячейке, второй член представляет энергию взимодействия электронных зарядов различных ячеек. Сумма второго члена в (78.45) и первого и последнего членов в (78.44) равна полной энергии электростатического взаимодействии между ячейками. При замене многогранников сферами эта сумма равна нулю, и в выражении (78.44) учтена только собственная энергия распределения зарядов внутри сферы.  [c.383]

Плотность электронного заряда в решётке лития, натрия и калия очень близка к в/ф во всех областях многогранника, включая область 5, близкую к ядру, где собственные функции имеют узлы. Так как распределение варяда в этой области сферически симметрично, потенциал вне области 5 имеет такой вид, как если бы распределение заряда в ячейке сводилось к точечному положительному заряду в центре и равномерно распределённому с плотностью в/г> отрицательному заряду. Вследствие этого (78.44) даёт ту же энергию, какую имела бы решётка точечных положительных зарядов, погружённых в равномерно распределённый отрицательный заряд, если отвлечься от членов, соответствующих собственной энергии распределения зарядов в 5. Собственная энергия такой решётки может быть вычислена методами, изложенными в главе II, и оказывается равной  [c.383]


Смотреть страницы где упоминается термин Энергия распределение : [c.273]    [c.256]    [c.53]    [c.214]    [c.222]    [c.218]    [c.17]    [c.245]    [c.197]    [c.65]    [c.256]    [c.383]   
Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.320 ]



ПОИСК



Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии некоторой массы жидкости, протекающей через данное живое сечение (второе вспомогательное положение)

Волны в трубе. Уравнение неразрывности. Сжимаемость газа. Волновое уравнение. Энергия плоской волны. Интенсивность звука Речь, музыка и слух. Шкала громкости. Мощность звука. Распределение энергии звука по частоте. Гласные Распространение звука в трубах

Дефокусировка идеальной оптической системы с круглым зрачком — Вычисление распределения энергии в пятне рассеяния, вызываемом дефокусировкой, при круглом зрачке

Диаграммы кинетической энергии механизма распределения мощности сил трения по поверхностям

Дисперсионный характер распределения энергии промежуточного ядра

Дуга сварочная распределение энергии

Закон равномерного распределения энергии но степеням

Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы

Закон распределения компоненты и ее энергии

Закон распределения энергии большой компоненты

Затраты на КЭС распределение по видам энергии

Иаклчка распределение энергии электроно

Источники энергии звезды, распределение

К вопросу о вычислении поля лучистой энергии в поглощающей и рассеивающей атмосфере при заданном распределении температуры

Каноническое распределение по микроскопическим состояниям и распределение по энергии

Классическое движение (векторная диаграмма). Уровни энергии. Свойства I симметрии и статистические веса. Термическое распределение вращательных уровней. Инфракрасный спектр. Вращательный комбинационный спектр Сферический волчок

Классическое движение. Уровни энергии. Статистические веса и свойства симметрии. Термическое распределение вращательных уровней. Инфракрасный спектр. Вращательный комбинационный спектр Асимметричный волчок

Когерентное состояние распределение по энергии

Машиностроительные Распределение электрической энергии Схемы

Метод производственной равноценности тепла и работы. Физический метод распределения потерь и расходов энергии (метод МЭС)

Осциллятор с непрерывно распределенными накопителями энергии

Передача и распределение электрической энергии на летательных аппаратах

Принцип распределения энергии

Пушкарев О распределении электронов по энергиям в плазме в электрическом поле

Распределение Максвелла для модуля скорости.Энергия идеального газа

Распределение Максвелла — Больцмана для систем с аддитивной энергией

Распределение автоэлектронов по полным энергиям

Распределение молекул по уровням энергии

Распределение световой энергии в изображении точки в простейших случаях

Распределение температуры в нагреваемом ферромагнитном теле при проникновении энергии на большую глубину, чем толщина немагнитного слоя

Распределение температуры и плотность потока излучения в плоском слое с равномерно распределенными внутренними источниками энергии

Распределение частиц по энергиям

Распределение частиц по энергиям. Функции распределения Ферми — Дирака и Максвелла — Больцмана

Распределение энергии (215 ). Излучающие панели

Распределение энергии в изображении точки

Распределение энергии в изображении точки в случае астигматизма

Распределение энергии в рэлеевской волне по глубине

Распределение энергии в спектре абсолютно черного тела

Распределение энергии в спектре водородной

Распределение энергии в спектре равновесного излучения. Формула Рэлея —Джинса

Распределение энергии деления

Распределение энергии для зрачка эллиптической формы

Распределение энергии по лучам

Распределение энергии по различным независимым резервуарам

Распределение энергии по степеням свободы равномерное

Распределение энергии по частотам

Распределение энергии равномерно

Распределение энергии равномерное

Распределение энергии с помощью шинных

Распределение энергии с помощью шинных сборок

Распределение энергии собственного излучения твердого тела по отдельным направлениям

Распределение энергии собственного излучения твердого тела по спектру

Распределение энергии электронов

Распределения по числу частиц, энергии и объему как следствия канонических распределений

Расчет световых свойств на основе кривой распределения энергии по спектру

Расчет световых свойств потока на основе кривой распределения энергии по спектру

Сжатое состояние механического распределение по энергии

Сжатый вакуум, осциллирующая распределение энергии, асимптотический подход

Системы передачи и распределения электрической энергии

Скорость распределения энергии

Слой с распределенными внутренними источниками энергии Решение методом разложения по собственным функциям

Теорема Лиувилля и зависимость функции распределения от энергии

Теорема о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы

Теорема о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы и теорема о вириале

Теорема о равномерном распределении нияетической энергии но степеням свободы

Теорема о равномерном распределении энергии

Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы

Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы и классическая теория теплоемкости газа

Теорема о распределении средней энергии по степеням свободы Теорема о вириале

Тепловые коэффициенты для тел с распределенными и сосредоточенными источниками энергии

Уровни энергии. Свойства симметрии. Статистические веса, влияние спина и статистика. Термическое распределение вращательных уровней. Инфракрасные вращательные спектры. Вращательные комбинационные спектры Симметричный волчок

Функция распределения кинетической энергии пульсации

Функция распределения нейтронов по энергиям

Функция распределения равновесных флуктуаций энергии

Частотное распределение кинетической энергии

Шинные Распределение энергии - Схемы

Ширины распределений по числу частиц и энергии, соответствующих большому каноническому распределению

Электрические устройства систем обогрева, кондиционирования воздуха, пожаротушения, освещения и распределения электрической энергии

Энергии плотность и парное распределение

Энергия спектральное распределение

Энергия — Единицы Распределение в спектре речи



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте