Равновесное распределение мод

Понимание равновесного распределения мод важно по двум причинам. [c.72]

Так как Ы-процессы сами по себе не приводят к установлению равновесного распределения фононов, то они не могут входить в сумму для т(х) на тех же основаниях, что и процессы, ведущие к установлению равновесия (резистивное рассеяние). Однако ими нельзя пренебречь, поскольку, перераспределяя энергию между модами, они делают ощутимым для всех мод наличие резистивных процессов рассеяния, зависящих от частоты. [c.59]

Вопрос о нахождении распределения энергии равновесного излучения по спектру сведен к определению средней энергии моды колебаний. В [c.70]

Теоретическое описание акустических и гравитационных мод. Поскольку периоды р- и -мод намного меньше периода вращения Солнца, то в первом приближении пренебрегают влиянием вращения и колебания рассматриваются как малые периодич. возмущения равновесного состояния Солнца. В сферич. системе координат (г, 6, <р) распределение амплитуды стоячих волн по поверхности постоянного радиуса описывается сферич, гармониками (0, ф) (см. Сферические функции), где I — степень сферич. гармоники — целое число, равное полному кол-ву узловых линий на поверхности и задающее горизонтальную компоненту волнового вектора кд = 1(1 - - 1)/г т — азимутальный порядок — [c.581]

В рамках квантовой теории наличие теплового потока означает, что распределение фононов отличается от равновесного, соответствующего нулевому потоку тепла. Теплопроводность определяется величиной отклонения распределения фононов от равновесного при заданном градиенте температуры. В теории, наиболее часто используемой для объяснения экспериментальных результатов, отклонение от равновесия выражается через времена релаксации или длины свободного пробега, которые, вообще говоря, зависят от температуры, а также от частоты и поляризации фононной моды. Времена релаксации определяются многими процессами, присущими как веществу, так и заданному образцу. [c.31]

Все процессы рассеяния, вследствие которых распределение фононов стремится к равновесному, оказывают прямое влияние на теплопроводность. Для большинства процессов интенсивность рассеяния зависит от частоты фононов, и N-процессы играют важную роль, перераспределяя энергию между различными модами и тем самым препятствуя сильному отклонению от равновесной населенности в каждой моде. Вообще говоря, трудно выделить вклад от N-процессов, и необходим довольно подробный анализ экспериментальных результатов, чтобы понять, как сказываются N-процессы на теплопроводности. Однако в ряде случаев их влияние очень существенно. [c.58]

Показано, что эффект инверсии населенностей и усиления излучения имеет место при обтекании затупленных тел (в частности, между уровнями 00°1 — 10°0 молекул Oj), а также в одномерных нестационарных течениях газа с плоскими, цилиндрическими и сферическими волнами [4]. Поскольку в рассматриваемой модели газа состояние активной среды полностью определено конечным числом макроскопических параметров, т. е. плотностью п, скоростью F, поступательно-вращательной Т и колебательными температурами различных мод колебаний Ti i — 2, 3 соответственно для симметричной, деформационной и антисимметричной моды), инверсия населенностей квантовых уровней может быть непосредственно определена из равновесной ф ункции распределения, которая имеет следующий вид [c.106]

Это выражение напоминает формулы Грина-Кубо для кинетических коэффициентов в обычной гидродинамике. Необходимо, однако, обратить внимание на несколько важных различий между гидродинамическими кинетическими коэффициентами и их обобщением, используемым в теории флуктуаций. Прежде всего отметим, что проекционный оператор Qa исключает из потоков все вклады флуктуационных гидродинамических мод. С другой стороны, в обычном гидродинамическом подходе проекционный оператор Мори Q исключает лишь те вклады в микроскопические потоки, которые линейны по гидродинамическим переменным. Другое важное отличие состоит в том, что временная эволюция потоков в выражении (9.1.57) определяется приведенным оператором Лиувилля L = а в обычных формулах Грина-Кубо оператор эволюции выражается через оператор L = QLQ, из которого не исключены вклады гидродинамических флуктуаций. Наконец, средние значения в (9.1.57) вычисляются с распределением которое описывает состояние с фиксированными ( замороженными ) гидродинамическими флуктуациями, в то время как в обычных формулах Грина-Кубо корреляционные функции микроскопических потоков вычисляются в равновесном или локально-равновесном состоянии. Можно сказать, что величины (9.1.57) представляют собой затравочные кинетические коэффициенты, учитывающие вклад только микроскопических корреляций ). Напротив, кинетические коэффициенты в уравнениях для усредненного движения содержат вклады гидродинамических флуктуаций. Отметим также, что затравочные кинетические коэффициенты (9.1.57) зависят от переменных а (г) через распределение Следовательно, они сами являются флуктуирующими величинами. [c.227]

Определим нулевую деформацию как состояние кристалла, в котором отсутствуют внутренние напряжения (0 =0), а распределение фононов к, /-Й моды описывается равновесной планковской функцией n k, j). Таким образом, если [c.254]

Из-за несжимаемости ядерного вещества измеиепия плотности при колебаниях формы сосредоточены в осковном па поверхности ядра. Равновесную плотность р(г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. Сечение неупругого рассеяния с потерей частицей энергии, равной энергии фоноеа Д< —даёт вероятность возбуждения в ядре данной моды. Измерение угл. распределения неупруго рассеянных частиц позволяет определить амплитуду бр/.(г) (рис. 3). [c.408]

Было предложено несколько моделей для расчета линейного члена в теплоемкости, но большинство недавних сравнений экспериментальных и теоретических результатов было основано на модели Андерсона, Гальперина и Варма [9]. Они предположили, что атомы или группы атомов туннелируют между равновесными положениями с почти одинаковой энергией, причем имеется плавное распределение в зависимости от разности энергии уровней, между которыми возможно туннелирование. Эту модель можно применить к неупорядоченным системам в общем случае и получить линейный вклад в теплоемкость. Зависимость Р в теплопроводности тогда происходит вследствие рассеяния фононов на этих туннельных модах. [c.166]

Потери, возникающие в соединении, могуг быгь связаны не только с волокном или соединителем, но также непосредственно с системой. В главе 6 обсуждалась зависимость модовых условий в волокне от длины волны, а также достижение равновесного модового распределения (ЕМВ). Первоначально волокно может быть переполнено или полностью насыщено, при этом свет переносится также в модах оптической оболочки и в модах высокого порядка. С расстоянием эти моды будут покидать систему. При достижении ЕМО волокно со сглаженным профилем показателя преломлениу будет иметь меньшее значение КА и меньшую активную площадь ядра, используемую для переноса света. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...