Длина пробега

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Длина пробега Л будет зависеть как от Q, так и от л — концентрации частиц в 1 м . Определяя относительную долю плош,а-ди, занятой частицей, через слой газа единичной площади толщиной (ij (рис. 2.10), получим вероятность соударения на длине dx, равную tiQ/l. [c.40]

С другой стороны, вероятность столкновения частиц при малом dx соответствует отношению толщины слоя dx к длине пробега Л и равна dx/X. Следовательно, [c.40]

Он определяется произведением скорости легких молекул на длину пробега тяжелых. [c.207]

Для источников, функция ослабления которых имеет экспоненциальный характер, в случае отсутствия таблиц или графиков толщину защиты можно оценить следующим способом. Сначала определяют число длин пробега рй о без учета многократного рассеяния [c.103]

Расчет защиты от у-излучения теплоносителя может быть выполнен графически методом, изложенным в 7.8. Он основывается на использовании номограмм. С их помощью по удельному у-эквиваленту источника <Эф определяют толщину защиты в виде числа длин пробега id. Величину Qф для объемных самопоглощающих источников рассчитывают по формуле [c.104]

В результате уточнений [22] для длин пробегов а-частиц в сложных веществах формулу, приведенную в работе [21], можно записать в виде [c.224]

Для энергии ускоренных электронов до 5 Мэе выход тормозного излучения можно рассчитывать по формула.м, приведенным в гл. 111. Они справедливы для мишеней толщиной, равной длине пробега первичного электрона. Выход тормозного излучения пропорционален квадрату энергии электрона и атомному номеру материала мишени. На рис. 15.1 показан выход тормозного излучения в зависимости от атомного номера материала мишени для различных энергий электронов, а на рис. 15.2 — интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моноэнергетических электронов в мишени из алюминия и золота [3]. [c.231]

Из данных табл. 1.9 следует, что основной вклад в интенсивность потока у-квантов вносят кванты с энергиями 2—5 Мэе. Для них среднее число длин пробега р,Л+р =11. Оно определяется главным образом взаимодействием квантов с ядрами урана и железа в стали В связи с этим защитную среду можно рассматривать как двухслойную композицию, в которой первый слой уран, а второй — железо. Первому слою соответствует 4,4 пробега у-квантов, а второму — 6,6. Для гетерогенной защиты по формуле (9.69) [c.305]

Исходя из экспоненциального- закона ослабления излучения, легко установить, что защита должна быть эквивалентна 21,8 длин пробега нейтронов с. энергиями более 1,5 Мэе и 22,4 пробега нейтронов с энергиями более 3 Мэе. [c.309]

Основными защитными средами в составе проектируемой защиты для у-квантов будут железо и бетон. Для 17,7 длин пробега у-квантов с энергией 6 Мэе фактор накопления энергии в железе 10,1, а в бетоне 8,3. Среднее значение Ае = 9,2. Следовательно, кратность ослабления у-квантов защитой должна быть больше, чем это установлено выше. Она должна составлять 4,7-10 , и ей соответствует защита с 20 длинами пробега у-квантов. [c.310]

Число длин пробега в ней нейтронов с Мэе 141 0.097+52-0,163 = [c.315]

В пределах корпуса реактора (включая патрубок) защитная композиция состоит из 97 см Н2О (плотность 1 г см ) и 31,8 см железа. Число длин пробега нейтронов с 3 Мэе составляет 14,6, что меньше требуемой величины на 7,8 длин пробега. [c.315]

Из номограммы 7.41 число длин пробега у-квантов в защите р,/=8,25. Для бетона рб = 0,059 см , для железа (Хге = 0,24 см . Число длин пробега [c.318]

Число длин пробега у-квантов в железе корпуса [1] (pi)ге=4-0,24 = 0,96. Число длин пробега у-квантов в источнике рг=0,7 (см. рис. 6.19). Число длин пробега у-квантов в бетоне 6б = 6г—[рг+(pi) ге]=8,2 Ве=4,8. [c.319]

Значения аргументов функций 1 и Е относительно небольшие. Поэтому расчет следует производить по формуле (1-31). Фактор накопления энергии рассчитываем по формуле для двухслойной защиты. В качестве первого слоя рассматриваем железо с числом длин пробега у-квантов, равным сумме чисел [c.324]

Расчет Ве для = 2—3 Мэе содержит большие погрешности, что обусловлено линейной экстраполяцией значений В,. для А1 далеко за пределы табличных данных. Приходится определять Ве для 27,5 длин пробега, в то время как таблицы кончаются данными для 20 длин пробега. Не исключено, что величина Ве для 2—3 Мзв существенно занижена. Однако это мало влияет на общий результат расчета, поскольку вклад у-квантов с Е = 2—3 Мэе в суммарную интенсивность патока мал. [c.325]

Из формулы (1.31) следует экспоненциальная зависимость между I и числом длин пробега у-квантов в защите =ВЕСе , где С — константа. [c.325]

Нам необходимо найти приращение числа длин пробега 6, обеспечивающее снижение плотности потоков у-квантов в 29 раз. Оно равно Дб = 3,37. Приращение Дй влечет за собой увеличение Ве. Исходная величина Ве определялась суммарным числом длин пробега 18,7, в котором 3,4 относилось к бетону (алюминию), а 15,3 — к железу и воде. Теперь на долю бетона приходится около 6,8 длин пробега. Первоначальное значение Ве = 8,2, новое Ве=9,3. Возрастание Ве приводит к необходимости увеличения АЬ до значения, обеспечивающего снижение I не в 29, а в 33 раза. Этому удовлетворяет Ай=3,5. Поскольку [c.325]

Состав защиты в направлении 1а. 137 см бетона, 35 см воды, 4 см железа. Число длин пробега у-квантов в бетоне 8, число длин пробега в воде и [c.326]

Длина пробега частицы зависит от заряда, массы, начальной энергии и среды, в которой происходит движение. Длина пробега увеличивается с возрастанием начальной энергии частицы и уменьшением плотности среды. При одинаковой начальной энергии тяжелые частицы обладают меньшими скоростями, чем легкие. Медленно движущиеся частицы взаимодействуют с атомами более эффективно и быстрее растрачивают имеющийся у них запас энергии. [c.324]

Совершенно необходим учет изменения промежутков времени между событиями, происходящими в движущихся системах, и в физике космических частиц. Так, например, измерение времени жизни ц-мезона (частица с массой, примерно в 200 раз большой массы электрона, зарождающаяся в верхних слоях атмосферы Земли) приводит к значению iq 2 10 с. Даже если считать, что скорость мезонов близка к скорости света, то для них получается весьма малая длина пробега I iq si 600 м, исключающая возможность регистрации их в наземных лабораториях. Однако эта оценка неверна, так как в опытах фактически измеряется вре.мя жизни покоящегося мезона, который затормозился при прохождении толщи атмосферы. Для того чтобы определить среднее время жизни мезона, движущегося с большой скоростью, нужно оценить 1дв iq/VT—которое при I й с может быть очень большим (Тд iq). [c.380]

Рис. 10.12. Чтобы световой импульс Р, имеющий скорость с, прошел к наблюдателю О (см. рис. 10.10), этот импульс должен пройти до и, отразившись, вернуться к / (обш,ая длина пробега равна 2L) за то время, в течение которого зубцы колеса по вернутся на один интервал. Физо определил с, измерив расстояние L и угловую ско рость вращения зубчатого колеса R.

Таким образом, средний пробег частицы зависит от ее массы и скорости. По длине пробега R, измеренной экспериментально, можно оценить начальную энергию й о частицы. [c.25]

Определение массы частицы по одновременному измерению импульса и длины пробега частицы. Энергия ё, импульс р и собственная масса частицы связаны между собою релятивистским соотношением (11.49) [c.52]

При такой высокой энергии вылетающая а-частица на своем пути создает большое число пар ионов в воздухе. Энергия образования пары ионов в газах составляет примерно 33—34 эе. Поэтому а-частица, обладающая энергией 2—3 Мэе, может образовать на пути своего движения около 10 пар ионов и, израсходовав свою энергию, превратиться в обыкновенный атом гелия. Треки а-частиц прямолинейны, хорошо наблюдаются в трековых приборах, а-ча-стицы, выбрасываемые данным сортом а-активных ядер и имеющие примерно одинаковую энергию, имеют вполне определенную длину пробега L. При фотографировании в трековом приборе получается картина треков примерно одинаковой длины (см. вкл.) На фоне этих треков виден один трек длиннопробежной а-частицы. [c.221]

В конце пробега число а-частиц спадает постепенно, это указывает на то, что длина пробега а-частиц в веществе (в воздухе) не представляет строго определенной величины. Кривая в рисунка 62 [c.221]

Здесь N — выход нейтронов из сложного сое.динения на 10 а-ча-стиц RвiTo)—длина пробега а-частиц в воздухе, см, в зависимости от энергии а-частиц То Vj — относительное число атомов в соединении, на которых идет (а, п)-реакция Тг — относительное число всех атомов смеси . 4,- — атомный вес -го компонента смеси — функция /-го элемента, на котором и,дет реакция, зависящая от его массового числа Mj, атомного числа номера Zj и величины кулоновского потенциала Vj. [c.224]

Генерация /С-мезонов в ядерных взаимодействиях составляет примерно 10% генерации пионов. Сечение распада заряженных пионов с образованием мюонов сильно зависит от энергии пионов. Длина свободного пробега пиона до неупругого взаимодействия 134 г1см , а длина пробегов до распада 5-10 см. Таким образом, ослабление потоков пионов в результате их распада может иметь некоторое значение в плотных средах на весьма больших толщинах защиты. [c.257]

Пересчитаем плотность воды на 1 г, см и примем объемное содержание стали OJ т=0,7. Примем также, что экран состоит из 23,3 см стали и 10 см воды. При этом толщина экрана равна / = 33,3 см вместо 35 см, что соответствует действительной плотности воды 0,857 см . Таким образом, в расчет защиты вводится условная защитная композиция из смеси стали и воды. Сталь распределяем в воде несколькими слоями толщиной меньше длины пробега быстрых нейтронов и у-квантов. Это позволяет рассматривать ослабление потоков излучений в экране как в гомогенной смеси, для которой применимы экспоненциальные законы ослабления. После 20 см выбранной защитной среды спектр нейтронов становится близким к равновесному. Результаты расчета, приведенных в работе [1], воспроизведены в табл. 1.7. [c.303]

Для допустимой моицюсти дозы 0,7 мр ч из формулы (1.19) находим /тд=455 Мэе/ см сек). Сравнивая зту величину с результатом, представленным в табл. 1.13, получаем =2,5-10 . Учитывая геометрический фактор ослабления кг = 49, находим кратность ослабления излучения собственно защитой. Она равна 5,1-10 и эквивалентна 17,7 длин пробега у-квантов. Все это рассчитано без учета вклада в мощность дозы накапливаемого рассеянного излучения. Оценим его роль, ориентируясь на энергию ведущей группы у-квантов 6 Мзв. [c.310]

Число длин пробега укваитов с Во = 6 Мэе в защите 16,5, т. е. на 3,5 длин пробега меньше требуемого. Для обеспечения необходимого числа длин пробега у-квантов в защите дополняем ее слоем бетона толщиной 3,5/0,0595 = 59 см. В бетоне такой толщины нейтроны с Мэе имеют [c.315]

Оценим защиту направления /// по у-кваптам. В пределах корпуса реактора число пробегов у-квантов о = 6 Мэе составляет 10,4, т. е. на 9,6 длин пробега меньше требуемых 20 пробегов. Дополнительная защита из бетона должна иметь толщину 9,6/0,0595=161 см. Это почти в 2 раза больше, чем толщина защиты по нейтронам. Толщина защиты по вертикали отличается от найденной на os 30° = 0,867, т. е. она должна быть равна 140 см. [c.315]

Используя рис. 6.19, находим, что число длин пробега или число длин са-мопоглощения уквантов в источнике равно 0,7 для камер ПГ и 1,4 для трубной системы. [c.320]

С учетом числа длин пробега уквантов в источнике II,г находим Ьг— =9,85н-10,55 и Ве=5,2. [c.320]

Величина Ъ определяется числом длин пробега у-квантов в композиции из 90 см воды с плотностью 0,817 г/см , 35 см железа и 59 см серпентинито-вого бетона (см. выше расчет защиты для направления II). [c.324]

Состав защиты по направлению I 266 см бетона, 35 см воды и 23 см железа. Число длин пробега уквантов в бетоне 15,4, число длин пробега в воде и железе, включая тепловой экран, 11,8. Суммарное число длин пробега в защите 6 + р(го—Я. )=27,2, которому соответствует Ве = Ю,1. Результат расчета для направления / / = 12 Мэе/(см -сек). [c.326]

Состав защиты по направлению /п 137 см бетона, 35 см воды, 23 см железа. Число длин пробега уквантов в бетоне 8, в воде и железе, включая тепловой экран,— Г1,8. Суммарное число пробегов у-квантов й+р(го—1Лэ) = = 19,8 и фактор накопления энергии Ве = 7,8. Результат расчета для направления 1а / = 3,3-10 Мэе/[см - сек). [c.326]

Особый интерес представляют два источника ошибок в опытах этого типа. Во-первых, в измеренный интервал времени входит не только время прохождения света, но также и время пробега электронов, переносящих сигнал между электродами фотоэлемента. Время пробега электронов зависит от положения изображения источника света на фотокатоде. Перемещение изображения на несколько миллиметров вызывает разность во временах пробега порядка 10- с. В ранних опытах этого типа сравнивались промежутки времени для двух световых пучков. Длина пробега одного пучка была постоянной, а длина пробега другого менялась. Однако было невозможно сфокусировать на фотокатоде совпадающие изображения от обоих пучков. Используя один пучок, Бергстранд получал только одно изображение. При этом надо было вводить поправку на время пробега электронов, но благодаря надлежащей фокусировке он смог добиться того, чтобы поправка была постоянной для данного прибора. Во-вторых, в точках максимума и минимума силы тока фотоэлемента, изменяющейся по синусоидальному закону, [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...