Газы Энергия внутренняя

Параметрами, как отмечалось ранее, могут быть, например, массовые концентрации компонент газа, энергии внутренних степеней свободы и т. д. (см. п. 1.1.2). Уравнения состояния для смеси имеют вид [c.28]

Для идеального газа изменение внутренней энергии в адиабатном процессе ui — ui = l вычисляется по формуле (4.20), поэтому [c.46]

При изотермическом расширении идеального газа его внутренняя энергия остается без изменения, а вся сообщаемая газу теплота полностью превращается в работу. Компенсацией этого превращения теплоты в работу здесь является увеличение объема газа. Если бы, не меняя температуры, вернуть, объем газа к начальному состоянию, то необходимо было бы затратить на сжатие газа работу в том же количестве, в котором работа была получена, причем обратно выделилось бы то же количество теплоты. В итоге никакого превращения теплоты в работу не было бы. [c.115]

Политропный процесс с показателем т = 1,5. Так как т1> к, то теплота от газа отводится, внутренняя энергия газа уменьшается. Работа в этом процессе получается, очевидно, за счет внутренней энергии газа теплота отводится также за счет уменьшения внутренней энергии. Определяем ц> [c.107]

Внешний фотоэффект заключается в испускании поверхностью металлов электронов во внешнее пространство (вакуум или газ) под действием падающего на эту поверхность потока световой энергии. Внутренним фотоэффектом называется изменение электрической проводимости некоторых кристаллических тел (полупроводников) вследствие появления под действием потока световой энергии внутри этих тел добавочных электронов проводимости. Фотогальванический эффект — это возникновение тока на границе между полупроводником и металлом, когда электроны покидают пределы тела, проходя через поверхность раздела в другое твердое тело (полупроводник) пли жидкость (электролит) под действием световой энергии без участия посторонней электродвижущей силы. [c.156]

Поэтому изменение внутренней энергии при смешении тождественных газов Д / = С/ц—1/ = 0 и при переходе от смеси сколь угодно близких газов к смеси тождественных газов изменение внутренней энергии вырожденных идеальных газов скачком изменяется на величину [c.326]

Для многоатомного газа энергия падающих молекул складывается из энергий поступательного движения молекул и их внутренней энергии пад- [c.398]

Пример 13.4 Г28 . Определить поток лучистой энергии Ф цилиндрического объема смеси газов к внутренне черной поверхности (стенки) цилиндра. Поток Ф полностью отводится от стенки путем охлаждения. Стенка холодная и потоком теплоты от нее к тазу можно пренебречь. Размеры цилиндра диаметр 1,22 м, длина 1,22 м. Давление смеси газов = 0,101 А 1Па состав смеси прозрачный (не излучающий) газ при парциальном давлении 0,07(i МПа (0,75 атм) и газ СОа температура смеси газов Tj.--1110 К, [c.301]

В политропном процессе, совершаемом количеством вещества гелия Пне = 2 кмоль, отводится количество теплоты 3000 кДж. Начальные параметры процесса = = 0,15 МПа, 4 — 227 °С конечная температура 127 °С. Молярная теплоемкость гелия 12,5 кДж/(кмоль-К). Определить показатель политропы, начальные и конечные параметры газа, изменение внутренней энергии и энтальпии, работу процесса и располагаемую работу, изменение энтропии. Изобразить процессы в координатах v, р п s, Т. [c.30]

В случае идеального газа его внутренняя энергия не зависит от объема поэтому ди дю)т = 0 и, пользуясь уравнением состояния /70 = RT, находим [c.28]

Для идеального газа удельная внутренняя энергия и энтальпия являются функциями только одного параметра—температуры, поэтому и их приращения зависят от изменения только температуры и определяются простыми зависимостями (4.24) и (4.26) [c.65]

Как было показано выше, воздействие потока совершенного газа на внутренние тела может приводить к тяге, если к газу подводится внешняя энергия или в потоке выделяется энергия за счет химических реакций, например, горения. В двигателях, создающих тягу, всегда происходит подвод энергии. Обычно к потоку подводится либо некоторое количество тепла, либо над потоком совершают работу внешние поверхностные или массовые силы. Тепло потоку можно сообщить, сжигая топливо в воздухе, протекающем через специальные каналы внутри двигателей. Такие каналы называются камерами сгорания. [c.98]

Внутренняя энергия является экстенсивным свойством газа, т. е. зависит от массы газа. Принято внутреннюю энергию газа относить к единице массы 1 кг [c.19]

Т — абсолютная температура t — температура по стоградусной шкале f t — к. п. д. теоретического цикла Q — количество тепла q — количество тепла, отнесенное к 1 кг р — давление V — удельный объем R — газовая постоянная < р — теплоемкость пара или газа и — внутренняя энергия и — окружная скорость Nj — число молекул в данном объеме т — число степеней свободы К — постоянная Больцмана е — основание натуральных логарифмов А — термический эквивалент работы [c.3]

Недостаток тепловой энергии компенсируется или включением специально предусматриваемых электрогрелок, или использованием тепла выхлопных газов двигателей внутреннего сгорания, особенно в случае привода компрессора двигателем внутреннего сгорания. [c.409]

Для идеальных газов изменение внутренней энергии зависит только от начальной температуры и конечной температуры Т2 в процессе. Если пред-, ставить в координатах pv ряд произ- [c.56]

Ранее, в 2-4, мы рассмотрели этот процесс применительно к идеальному газу. Напомним, что экспериментальное изучение процесса адиабатного расширения без отдачи внешней работы газа, близкого к идеальному, позволило Гей-Люссаку, а затем Джоулю установить, что температура идеального газа в результате этого процесса не изменяется это в свою очередь позволило установить важное свойство идеального газа — независимость внутренней энергии от объема. [c.248]

Мощность потока, отнесенная к массовому расходу, приводит к обобщенному уравнению Бернулли, написанному для реальной жидкости (газа) с учетом удельных потерь энергии (внутренней и внешней, т. е. механической) на рассматриваемом участке [c.23]

При исследовании этих процессов определяют уравнение процесса в координатах p—v и T—s, связь между параметрами состояния газа, изменение внутренней энергии, величину внешней работы и количество подведенной теплоты на осуществление процесса или количество отведенной теплоты. [c.41]

Покажем, что газ квазичастиц с законом дисперсии (о(к) обладает свойством сверхтекучести. Это значит, что ни трение о стенки трубки или о поверхность любого тела, движущегося относительно газа, ни внутреннее трение в газе не может привести к замедлению потока и к переходу кинетической энергии потока в энергию возбуждений. Будем рассматривать газ при Г = О, так что возбуждения (квазичастицы) в нем отсутствуют. Так как импульс к и энергия 0) к) квазичастиц определены в покоящейся среде, будем считать газ покоящимся, а стенки трубки или тело, помещенное в газ, движущимися по отношению к газу со скоростью V. [c.368]

Энергия внутренняя соверщенного газа 96 [c.736]

В методе NM кластер рассматривают как и-атомную молекулу идеального газа, энергия которой слагается из энергии тр трансляционного движения и внутренней энергии Ецп движения атомов относительно центра масс. В свою очередь, вн можно разложить на независимые вращательную и колебательную кол части, если пренебречь влиянием вращения кластера на его колебательные энергетические уровни. Следовательно, гамильтониан Н и статистическая сумма (полное число состояний) Z n, Т) кластера приобретают вид [165] [c.38]

Сказанное выше можно распространить на случай смеси газов. При этом для каждого компонента имеем все определенные выше величины и, кроме того, можем рассматривать суммарные или средние величины для всей смеси. В случае многоатомных газов полная внутренняя энергия на единицу массы, с, равна сумме (поступательной энергии) и средней внут- [c.102]

Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул идеального газа, являясь внутренней кинетической энергией газа, пропорциональна абсолютной температуре, т. е. [c.13]

Внутре51няя энергия идеального газа. Вычислим внутреннюю энергию идеального газа. Если потенциальная энергия взаимодействия молекул равна нулю, внутренняя энергия идеального газа равна сумме кинетических энергий хаотического теплового движения всех его молекул [c.94]

Таким образом, при дросселировании реального газа его внутренняя энергия увеличивается за счет работы ироталкивания А (pv) = pit i — p v,. [c.22]

Поток лучистой энергии Ф от газа к внутренней поверхности стенки полностью отводится от наружной поверх 10стп стенки тепловой поток от площади А наружной поверхности стенки [c.301]

Пример 33.4. Определить поток лучистои энергии Q смеси газов к внутренней (черной) повер.хностн (стенке) цилиндра. Поток Q полностью отводится [c.428]

Известен ряд технически важных газов и жидкостей. В теплотехнических устройствах они используются главным образом в качестве теплоносителей и рабочих тел. Теплоносители служат для переноса теплоты например, в системе теплоснабжения вода получает теплоту в водогрейном котле, перемещается по трубам тепловой сети к потребителю и отдает там теплоту в систему отопления. Рабочими телами являются газы, их внутреннюю энергию увеличивают за счет подвода теплоты работа происходит при расщирении газа. К теплоносителям и рабочим телам предъявляются следующие требования они должны быть дещевыми и доступными, сохранять свои свойства при длительной эксплуатации они не должны быть химически агрессивными по отношению к металлу и токсичными (отравляющими, ядовитыми). Желательно, чтобы они имели большие значения теплоемкости и теплоты парообразования, — так как в этом случае каждый килограмм теплоносителя или рабочего тела используется с большей эффективностью. [c.120]

Сумма перечисленных четырех видов энерг1-[и молекулы, взятая для всех молекул, составляющих газ, определяет внутреннюю тепловую энергию газа, или, как ее просто называют, внутреннюю энергию газа. Обозначается она и для 1 кг, U для Мкг и ц.и для 1 кмоля газа. [c.55]

При расширении газа, когда лоршень перемещается вверх, ближайшие к поршню молекулы газа отдают часть своей кинетической энергии поршню, а при движении поршня вниз, наоборот, получают некоторую избыточную кинетическую энергию по сравнению с молекулами внутренних слоев. Вследствие этого в слое газа под движущимся поршнем кинетическая энергия молекул, а следовательно, и температура и давление, а также плотность газа будут иметь иные значения, чем внутри цилиндра, т. е. газ окажется неоднородным. Возникновение неоднородности вызовет внутри газа ноток энергии в таком направлении, при котором эта неоднородность уменьшается. Действительно, молекулы газа постоянно сталкиваются, причем каждые две сталкивающиеся молекулы в результате соударения обмениваются кинетическими энергиями. Благодаря соударениям молекул, находящихся под движущимся вверх поршнем, с молекулами более глубоких слоев, обладающими большей энергией, энергия первых молекул будет возрастать. Наоборот, молекулы, находящиеся под движущимся вниз поршнем, будут при столкновении передавать избыточную энергию другим молекулам, в результате чего подводимая от поршня к газу энергия будет постепенно распределяться между всеми молекулами газа. [c.19]

Как известно, для идеальиаго газа изменение внутренней энергии во всяком процессе равно [c.75]

Мы получили другой известный закон для идеальных газов — энергия зависит только от температуры. Для бесструктурных частиц ffli Т) = 0] этот результат В 1ожно интерпретировать следующим образом каждая из 3 степеней свободы частицы дает в энергию вклад, равный Ч к Т. Такой результат представляет собой частный случай так называемого принципа равнораспределения, справедливого только для классических систем. Как будет показано в разд. 5.3, в случае, когда учитываются внутренние степени свободы, принцип равнораспределения можно сформулировать следующий образом. В классическом пределе каждому квадратичному члену в гамильтониане соответствует вклад в энергию, равный yj gT. Вычислим в заключение теплоемкость при постоянном объеме в расчете на одну частицу [c.177]

На pH .VIII.4.1 показаны графики зависимости параметров газа от времени при воздействии импульсов удельного объема газа и внутренней энергии (а), энергии внешних (поступательных и вращательных) степеней свободы (б), энергии внутренних степеней свободы (в), [c.381]

Рассмотрим с этой точки зрения простейший пример — исследование охлаждения газа в трубе. Можно записать уравнения переноса энергии для газа, движущегося в трубе, уравнение теплопередачи через стенку трубы и уравнение, определяющее теплоотдачу от наружной поверхности трубы к окружающему воздуху. Тогда в число условий однозначности следует включить температуру наружного воздуха. Это будет соответствовать принципу построения простейших условий однозначност , Можно, однако, отказаться от рассмотрения процессов переноса тепла от внутренней поверхности трубы к наружному воздуху и рассматривать с помощью уравнений только перенос тепла от газа к внутренней стенке трубы. В этом случае в число условий однозначности нужно включить температуру внутренней поверхности трубы. В первом случае она была определяемой величиной, во втором будет заданной. Преимуществом первого метода является то, что условия однозначности (температура наружного воздуха) не зависят от явлений, происходящих в рассматриваемой системе (агрегате). Во втором случае условия однозначности (температура стенки трубы) сами зависят от процессов в рассматриваемой системе. Это обстоятельство является, конечно, отрицательным моментом в исследовании. Однако во втором случае значительно сокращается число определяющих величин и критериев. Из определяющих величин исключаются толщина стенки рубы, коэффициент теплопроводности материала стенки и условия, определяющие наружный теплообмен трубы с воздухом. [c.356]

Исследуем вопрос об устойчивости равновесных состояний ван-дер-Ваальсова газа. Никаких внутренних параметров здесь нет, и говоря об устойчивости, мы будем иметь в виду устойчивость относительно изменения энергии и объема отдельных частей газа, т. е. внешнюю устойчивость. Ее условием является минимум функции [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...