Правило Максвелла

Пользуясь основным уравнением термодинамики, установить правило Максвелла на диаграмме К, р площади, образующиеся при пересечении изотермы Ван-дер-Ваальса экспериментальной прямой изотермой — изобарой ае (рис. 14), соответствующей равновесию жидкость —пар, одинаковы. [c.86]

Положение этой прямой может быть определено с помощью так называемого правила Максвелла, суть которого состоит в следующем. Если считать, что рассматриваемая изотерма может быть реализована и линией а-1-2-3-4-5-Ь, и линией а-1-3-5-Ъ, то можно представить себе, что данное вещество осуществляет обратимый цикл, в котором состояние вещества изменяется вдоль замкнутого пути 1-2-3-4-5-3-1. Для всякого обратимого цикла [c.179]

Для обеспечения известных условий фазового перехода жидкость— газ Т =Т", р =р", Ф =Ф") расчет термодинамических свойств на линии насыщения по единому для газа и жидкости уравнению состояния (ЕУС) выполняют с использованием правила Максвелла [c.8]

Криволинейность реальных изотерм смесей в двухфазной области и ограниченность р, V, Г-данных в указанной области затрудняют использование правила Максвелла при составлении уравнений состояния. Однако для многих смесей, компоненты которых имеют достаточно близкие термодинамические свойства, например для системы азот — кислород [79] и для воздуха [84], опытные изотермы в двухфазной области практически прямолинейны в координатах р, V, В этом случае условие (2.4) можно записать в виде [c.27]

Вассерман [214] разработал методику составления единого равнения состояния, главной особенностью которой является строгая схема выбора весов экспериментальных точек, обеспечивающая надежное аналитическое описание термодинамической поверхности. Для достижения указанной цели автор рекомендует учитывать правило Максвелла и не считает обязательным привлекать, например, данные о теплоте испарения и [c.133]

Мы получили в точности правило Максвелла. [c.342]

Доказать правило Максвелла, рассмотренное в примере 1 для газа ван дер Ваальса. Заметим, что состояния, для которых на р — У-диаграмме др дУ)-г > О, являются не физическими, так как в них нарушаются условия термодинамической устойчивости. Поэтому для доказательства равенства термодинамических [c.250]

Необходимыми условиями равновесия между газообразной фазой, которой соответствует точка Е, и жидкой фазой, которой соответствует точка А (фиг. 111), является равенство давлений р, температур Т и химических потенциалов д, обеих фаз. Первые два условия уже удовлетворены автоматически самим способом выбора точек АжЕ. Правило Максвелла можно получить из третьего условия [c.289]

Замечание. Для удобства на фиг. 112 изображена поверхность, описываемая уравнением состояния ван дер Ваальса, где показаны также горизонтальные линии типа АЕ на фиг. 111, определяемые с помощью правила Максвелла и соответствующие состояниям, в которых сосуществуют газообразная и жидкая фазы. [c.293]

Доказательство правила Максвелла см., напри.чер, в [361, стр. т. —Прим. ред. [c.20]

При расчете фермы способом Максвелла — Кремоны следует придерживаться следующих правил и последовательности действий [c.140]

При построении диаграммы Максвелла—Кремоны нужно строго придерживаться определенных правил. Эти правила рассмотрим на примере построения диаграммы для симметричной фермы, изображенной на рис. 108, а. [c.149]

Оператор Фоккера—Планка, стоящий в правой части уравнения, описывает необратимость поведения частицы, связанную с трением (первый член) и диффузией в импульсном пространстве (второй член). Нетрудно убедиться, что стационарное решение, релаксацию к которому описывает уравнение Фоккера—Планка, соответствует распределению Максвелла—Больцмана [c.73]

Применение метода единичной нагрузки (Максвелла—Мора) с использованием правила Верещагина или формулы Симпсона. [c.309]

Существуют методы расчета [26, 52], в которых моменты определяют графоаналитическим способом, а для определения прогибов используют правило Верещагина и интеграл Максвелла—Мора, которые приводят также к весьма сложным выражениям и подсчетам, но оптимальный зазор при этом определяется однозначно. [c.126]

Как правило, проектируемый технологический процесс отличается от действующего видом заготовок, методами и режимами обработки, жесткостью системы СПИД и т, д. Поэтому при исследовании показателей качества важно не только проследить динамику их изменения по ходу технологического процесса, но и определить, как отразились бы изменения технологии на промежуточных операциях на показателях качества конечной продукции. Для этого может быть использован метод искусственных партий изделий, сущность которого заключается в следующем. Из общего потока обрабатываемых изделий на исследуемой операции формируется несколько партий, отличающихся диапазоном рассеяния размеров изделий, составляющих данную партию. Рекомендуется проводить комплектование партий со следующими отношениями между полем рассеяния со, и допуском б на данный показатель качества 1) м = О (вся партия комплектуется из изделий, имеющих одинаковые размеры) 2) (о = 0,56 3) ш = = 1,06 4) 03 = 1,56 5) оз = 2,06 (рассеяние размеров вдвое больше допуска). Объем каждой партии должен составлять 100—120 шт. Отдельные изделия в партии должны иметь размеры, распределенные по закону, характерному для данного показателя качества (линейные размеры диаметра — по нормальному закону, эксцентриситет, разностенность — по закону Максвелла). Поле рассеяния в каждой партии делится на интервалы для каждого интервала должно быть подобрано из потока изделий определенное число изделий. В табл. 5 приведены данные для числа изделий в каждом интервале для нормального закона распределения (при объеме партии 100 шт.). [c.48]

Докажем, что уравнение фазового равновесия (26.3) эквивалентно условию равенства площадей / и Я на рис. 38 правило Максвелла). Действительно, как мы видели в 6, работа при изотермическом процессе равна убыли свободной энергии. Для работы на изотерме 1гд2 имеем [c.136]

Как видно из этой таблицы, 1-е уравнение в целом удовлетворительно описывает исходную термическую поверхность, однако, как показали расчеты, недостаточно хорошо описывает данные об изохорной теплоемкости. При введении критических условий (2-е уравнение) несколько увеличиваются средние квадратические отклонения от отдельных групп данных и не улучшается точность описания значений v. Включение последних в исходный массив данных и обеспечение соблюдения правила Максвелла приводят к лучшей сходимости, однако отклонения расчетных значений v от опытных в критической области вы- ОДят далеко за пределы экспериментальных погрешностей, и аблюдаемая закономерность качественно остается неизменной всех четырех уравнений. [c.135]

Соотношение (3) означает (см. нижнюю часть фиг. 92), что пло-ш,адь АВСЕВЪа равна площади АВЬа, т. е. что площадь АОСА равна площади СВЕС. Это и есть правило Максвелла. [c.252]

Четвертый раздел Принцип равновесия и его приложение к системе с неизменяющимися молекулами содержит вопросы принцип равновесия Гиббса правило Максвелла возрастание энтропии прп необратимых процессах возрастание энтропии и тепловая смерть принцип равновесия в формулировке Гиббса аксиоматика принципа равновесия термодинамический потенциал вывод условий равновесия из принципа равновесия термодинамически потенциал однокомпонентной системы как функция энергии и энтропии молекулярнотеоретическое значение термодинамического потенциала условия стабильности правила фаз. Этот раздел сочинения Ван-дер-Ваальса более близко подходит по содержанию обычным курсам тер.модинамики. При этом надо заметить, что многие разделы обычных курсов термодинамики в книге Ван-дер-Ваальса не содержатся. [c.249]

Мы можем теперь найти ортобарические объемы, используя правило Максвелла, записанное в виде [c.196]

Уравнения Максвелла имеют громадное значение в связи с тем, что они дают возможность теоретическим путем получать очень важные результаты. Они и по сей день сохранили свое значение как основы для расчета электродинамических явлений. Приведем в качестве иллюстрации один пример, принадлежащий самому автору уравнений. Физически неочевидный коэффициент с сначала был введен Максвеллом чисто формально для сохранения размерностей правой и левой частей уравнений. Применяя свои уравнения к ре1пению конкретных задач, Максвелл теоретически вычислил значение с с = 310 м/с, т. е. оно совпало со значением скорости света. Ученый сделал из этого принципиальный физический вывод свет является электромагнитной волной. Время показало правоту этого блестящего теоретического предвидения великого физика. [c.97]

Демонстрацией случая, когда не выполняется условие равенства ускорений, может служить взвешивание на рычажных весах диска или маятника Максвелла — массивного диска, подвешенного на двух нитях, обмотанных вокруг оси диска (рис. 89). Законы движения диска Мак-спелла мы рассмотрим в главе о движении твердого тела ( 94), Как покажет это рассмотрение, движение диска Максвелла таково, что диск опускается вниз и поднимается вверх с направленным вниз постоянным ускорением, составляющим некоторую долю ускорения силы тяжести (как если бы он скатывался с не очень крутой горы и яатем вкатывался на другую такую же гору). Опыт со взвешиванием диска Максвелла на рычажных весах показывает, что если уравновесить покоящийся диск на весах, то при движении диска равновесие нарушается. Для восстановления равновесия нужно снять часть груза с другой чашки весов. Диск оказывается легче как при движении вниз, так и при движении вверх (это и понятно, так как ускорение диска в обоих случаях направлено вниз). Равновесие на рычажных (как и на пружинных) весах дает право считать массы равными только при условии, что обе сравниваемые массы имеют одинаковое ускорение по отношению к неподвижной системе отсчета, а при движении диска это условие не соблюдено. [c.182]

Вдоль свободного контура всегда располагается одна из изостат, а напряжение, нормальное к контуру, равно нулю. В этом случае можно взять уравнения (П. II.2) Лямэ — Максвелла с соблюдением принятых в этих уравнениях правил знаков для радиусов кривизны изостат и перемещений [1]. На фиг. П. IIv 9 [c.433]

Знание теоретической точностной диаграммы и принятие определённого закона распреде-леиия <(i(x) для момента времени t позволяют определить и теоретический закон распределения (л ) для всей партии. На фиг. 5 кривые этих законов распределения, оказывающиеся для всех диаграмм, кроме № 1, негаус-совыми, показаны правее каждой из точностных диаграмм. Кривые распределения fi(x) условно показаны пунктиром в начале и конце каждой диаграммы. Для диаграмм № 1—16 они гауссовы, для диаграмм № 17 и 20 —кривые Максвелла, для диаграммы № 19 — нисходящая ветвь кривой Гаусса, для диаграмм №21 вначале — кривая Максвелла, в конце— промежуточная между кривой Максвелла и кривой Гаусса (или обе иные негауссовы, как в № 18). [c.600]

ЦИП — инвариантность однородной систе.чы Максвелла уравнений относительно замены JE. —> Н, D —с В, Н—М, В—>—D, где Ш, D, Н, —соответственно напряженности и индукции электрпч. и маге, голей. Отсюда вытекает правило замены для электрич. JP и магн. поляризаций jP"— — [c.564]

Смотреть страницы где упоминается термин Правило Максвелла : [c.201] [c.199] [c.237] [c.272] [c.293] [c.110] [c.111] [c.112] [c.202] [c.204] [c.42] [c.77] [c.131] [c.134] [c.236] [c.19] [c.151] [c.312] [c.263] [c.93] [c.203] [c.670] [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...