Вина закон смещения

Вина закон смещения 29 Вода, коэффициент поглощения 127 Водяной пар, коэффициент поглощения 121 [c.606]

Выражение (6) носит название закона Вина (закона смещения). [c.9]

Вариационный принцип в статистической механике 350, 423 Вариация свободной энергии и корреляционной функции 382, 383 Вина закон смещения 194 Вириал, Теорема о 129, 131, 133, 304 Вириальное разложение 134, 306, 309, 390, 394 [c.428]

Вин В. 283, 286, 287, 291 Вина закон смещения 287, 291 [c.451]

Вина закон смещения — 100, 500 [c.796]

ВИНА ЗАКОН СМЕЩЕНИЯ, закон, утверждающий, что длина волны на к-рую приходится максимум энергии в спектре равновесного излучения, обратно пропорциональна абс. темп-ре Т излучающего тела [c.77]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Пользуясь законом смещения Вина, можно измерять высокие температуры тел на расстоянии, например, расплавленных металлов, космических тел и др. [c.462]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Цветовая температура. При известном распределении энергии излучения в спектре абсолютно черного тела можно определить температуру по закону смещения Вина по расположению максимума излучательной способности [c.335]

Для того чтобы перейти от термодинамической формулы Вина (8.6) к закону смещения (8.14), решим задачу на экстремум функции г . Вычислим производную дг)/дХ и, приравняв ее нулю, получим значение /-макс как функцию температуры [c.411]

Цветовая температура. В этом случае используют закон смещения Вина, определяя температуру тела Тд из равенства [c.413]

Закон смещения Вина [c.696]

Вывести из формулы Планка закон смещения Вина — Ь п вы- [c.905]

Закон смещения Вина 695 [c.922]

Выражение (24.10) называется законом смещения Вина. Из него следует, что положение максимума функции ех, т смещается в область более коротких длин волн по мере возрастания температуры (см. рис. 24.3). [c.137]

Однако следует иметь в виду, что абсолютно черное тело и близкие к нему по свойствам тела отдают энергию с излучением всех возможных частот, причем на долю видимого излучения приходится относительно небольшая часть энергии. Она оказывается наибольшей, когда максимум планковской кривой в шкале длин волн падает на излучение с длиной волны около 5500 А (желто-зеленая часть спектра). Согласно закону смещения Вина та-ко-му положению максимума отвечает температура 5200 К- В этой же области спектра лежит максимум чувствительности человеческого глаза, что не случайно, так как именно такой характер имеет солнечный спектр после прохождения через атмосферу, в которой он частично поглощается и рассеивается. В соответствии с тем, что цветовая температура солнечного излучения у поверхности Земли равна 5200 К, в светотехнике принято называть излучение абсолютно черного тела при этой температуре белым светом. При дальнейшем повышении температуры абсолютно черного тела излучение, приходящееся на полезную для освещения часть спектра, естественно, увеличивается, но доля его в общей излучаемой энергии уменьшается, так что с точки зрения светотехники чрезмерное повышение температуры является невыгодным. [c.153]

Соотношение (2.1.8) известно как закон смещения Вина. Он показывает, что при возрастании температуры черного тела максимум функции ф (А, Т) смещается в сторону более коротких волн. На рис. 2.2 приведены экспериментальные кривые ф (А, Т) для различных температур они подтверждают закон смещения Вина и позволяют определить постоянную Вина. [c.40]

Из формулы Планка получается также выражение для вычисления постоянной в законе смещения Вина [c.45]

Формула (10.71) выражает закон смещения Вина длина волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергии Ui равновесного черного) излучения, обратно пропорциональна термодинамической температуре . [c.212]

Закон смещения Вина определяет длину волны, на которую приходится максимальная плотность распределения энергии теплового излучения черного тела по длинам волн. [c.72]

Зависимость (21.13) называют законом смещения Вина. По этому закону максимальное значение спектральной плотности теплового излучения с повышением температуры смещается в сторону коротких волн. [c.315]

Зависимость (16.7) выражает закон смещения Вина для абсолютно черного тела. Согласно этому закону максимальное значение спектральной плотности потока излучения с повышением температуры сдвигается в сторону более коротких волн. [c.407]

Вебера—Шмидта уравнение 95, 96 Взаимодействия потенциал 79, 80 Взаимонндуктивность 125 Вина закон смещения 312, 314, 320 Вириальное уравнение состояния 76. 77 Внриальные коэффициенты 77, 86, 100 [c.444]

И удовлетворяющим общему Вина закону смещения. Закон (2), впервые полученный М. Плаиком (М. Plan k) в -1900, имеет квантовую природу и представляет собой Бозе — Эйнштейна распределение для фотонов. [c.111]

Верде постоянная 579 Видимая величина площадки 144 Видности кривая 140 Вина закон смещения 690, 691 [c.744]

Вант-Гоффа формула 216 Вейсса ( рромагнетик 228 Вина закон смещения 82 Внутренняя энергия, уравнения для расчета 45 [c.237]

К сожалению, из-за неприменимости закона смещения Вина к нечерным телам подобное определение температуры нельзя считать универсальным. Оказывается, однако, температуру некоторых тел можно определить по формуле (14.37). Как следует из формулы (14.34), [c.335]

Закон смещения Вина. Произведение длины, волны Дмакс соответствующей максимуму излучения, и температуры черного тела остается постоянным при и гменении его температуры [c.410]

Как уже ука.чывало( ь, закон Стефана —Больцмана и закон смещения Вина являются обобщением экспериментов по исследованию зависимости светимости черного тела от длины волны и температуры. В то же время они вполне согласуются с охарактеризованной выше термодинамической теорией равновесного теплового излучения. Для уяснения этого получим законы черного тела из термодинамической формулы Вина (8.6). [c.410]

Из-за неопределенности функции F( ) решение этого уравнения невозможно. Однако бесспорно, что если решение существует, то в результате должно получиться некоторое значение i = с/(/. акс ) = onst, определить которое в рамках термодинамики нельзя. Таким образом, получена зависимость (8.14), постулируемая законом смещения Вина. Так же как и при исследовании закона Стефана—Больцмана, открывается возможность проверки правильности выбора F(q) сравнением решения этого уравнения с опытным законом Вина (8.14). [c.411]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Постоянная Вина Ь — ( )изическая величина, входящая в качестве коэффициеша пропорциональности в закон смещения Вина [c.178]

Соотношение (4.3.27), утверждающее, что макамум спектральной плотности энергетической яркости ptWHO-весного излучения с увеличением температуры смещается в сторону более коротких волн, носит название закона смещения Вина. [c.160]

В видимой части спектра изменение температуры приводит к сдвигу максимума энерТии излучения в область меньших длин волн, а следовательно, и к изменению цвета тела, температура которого измеряется. Это свойство (закон смещения Вина) реализуется в цветовых пирометрах, или пирометрах спектрального отношения. [c.114]

Температура (1985) -- [ c.312 , c.314 , c.320 ]

Сложный теплообмен (1976) -- [ c.29 ]

Оптика (1985) -- [ c.307 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.690 , c.691 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.1 Изд.2 (2002) -- [ c.82 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 (2002) -- [ c.194 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.287 , c.291 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.100 , c.500 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...