Электроны в газах

Средняя длина свободного пробега электрона в газе определяется выражением [c.111]

В металлических твердых телах перенос теплоты связан в основном с переносом энергии свободными электронами. В газах и жидкостях перенос теплоты связан как с переносом энергии молекулами и атомами (молекулярная теплопроводность), так и с движением отдельных частей жидкости или газа (конвекция). [c.437]

Таблица 20.1. Дрейфовая скорость Wg, 10 см/с, и отношение eDу jK, эВ, для электронов в газе [1]

В главе 5 была получена формула (5.23), согласно которой электропроводность металлов определяется концентрацией электронов проводимости п, их эффективной массой т и временем релаксации т. Первые две величины определяются видом энергетического спектра и способностью атомов отдавать часть своих электронов в газ электронов проводимости и не могут заметно измениться при появлении дефектов (кроме примесных атомов). В то же время величина должна существенно меняться при появлении дефектов, поскольку она равна отношению скорости фермиевских электронов к длине свободного пробега, которая з [c.245]

Цилиндрич. газоразрядные Н. д. работают в режимах ионизационной камеры, пропорционального счётчика, Гейгера счётчика и др. Наиб, распространён пропорц. режим, т. к. он позволяет отделить по амплитуде импульсы нейтрона от обычно сопутствующего фона у-квантов. Импульс на выходе Н. д. (амплитуда / 10 мВ, длительность переднего фронта 1 мкс) запаздывает относительно момента захвата нейтрона на время дрейфа электронов в газе до анода (5 мкс), что определяет разрешающее время т Н. д. [c.279]

Нейтроны, выходящие из источника, сталкиваются с ядрами в окружающем источник материале, в результате чего их скорость и направление движения претерпевают изменения, имеющие статистический характер. Этот процесс в значительной степени аналогичен диффузии одного газа в другом. Однако еще большее сходство имеется с диффузией электронов в газе, так как в случае диффузии сквозь вещество с достаточно большим атомным весом (Л> 1, т. е. не содержащее водорода вещество) изменение направления, скорости и количества движения при столкновении с одним из атомов испытывает в основном нейтрон. Ядро же атома, с которым происходит столкновение, поскольку оно гораздо тяжелее, чем нейтрон, претерпевает небольшие отклонения. Это составляет характерное отличие от диффузии газов и в известной мере облегчает вычисление диффузии нейтронов. [c.78]

Теплопроводность —распространение тепла при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тела или тел, имеющих различные значения температуры. Она обусловлена движением микрочастиц вещества. Перенос тепла в твердых телах-диэлектриках и жидкостях происходит путем упругих колебаний в металлах — путем диффузии свободных электронов, в газах — путем диффузии атомов и молекул. [c.152]

Сварочная дуга (рис. 9) состоит из катодной, анодной областей и столба дуги. Катодная область расположена у катода и является источником электронов, ионизирующих дуговой промежуток. Предполагают, что длина катодной области равна длине свободного пробега электрона в газе. Анодная область расположена у анода и концентрирует электроны. Пространство, ограниченное катодной и анодной областями, называется столбом дуги. Столб дуги нейтрален — суммы зарядов отрицательных и положительных частиц равны. Температура катодной области достигает. 3200°С, а анодной—3400°С. Разница температур обусловлена тем, что катодом выбрасывается больше заряженных частиц, которые сильно бомбардируют анод, в результате чего выделяется большое коли- [c.45]

Подвижность электрона в газе равна 3700 [c.80]

В газах процесс кондукции осуществляется путем диффузии молекул или атомов, в жидкостях и в твердых телах диэлектриках — путем упругих волн и в металлах—путем диффузии свободных электронов. В газах, например, молекулы, имеющие большую кинетическую энергию, при столкновении с молекулами, обладающими меньшей кинетической энергией, передают последним часть своей энергии, в силу чего и осуществляется перенос тепловой энергии от одного тела к другому. [c.262]

Из соотношения (И) ясно, что за счет развития электронной лавины может реализоваться критическая плотность электронов в газе. [c.200]

При выводе пучка электронов в газ при атмосферном давлении целесообразно использовать высокие ускоряющие напряжения (100—200 кв) и защищать щов от окисления наиболее легким инертным газом — гелием. [c.457]

Косвенно Р, э, было обнаружено также при исследовании подвижности электронов в газах [2, Вычисленная на основе произведенных измерений длина свободного пробега электронов в Аг круто падала прп возрастании их направленной скорости от 4 10 до [c.334]

Протяженность катодной зоны соизмерима с длиной свободного пробега электрона в газе, покрывающем поверхность катода, при атмосферном давлении составляет примерно 10 см. [c.23]

Здесь =A/f./A/- l — концентрация электронов в газе, N — концентрация нейтральных молекул. [c.32]

Рассмотреть тройную рекомбинацию электронов и положительных иоиов в результате столкновения рекомбинирующих электронов со свободными электронами в газе. Показать, что при условии для концентрации электронов ко- [c.40]

Вследствие указанной неоднородности поля ударная ионизация, а значит, и электрический разряд могут возникнуть у поверхности провода, где напряженность поля достаточно высока. По мере удаления от электрода с повышенной вокруг него напряженностью поля скорость движения электронов в газе становится уже недостаточной для поддержания процесса лавинообразного образования новых ионов. Электрический разряд такого незавершенного характера носит название коронного разряда. Внешним проявлением его служит [c.6]

Френкеля 338 Электроны в газах 554—576 [c.588]

Подвижностью Ь ионов (электронов) в газах и шз-котемпературной плазме назьшают физическую величину, равную отношению средней скорости <и) направленного движения[ ионов или электронов к нагфяжеи-ности Е электрического ноля [c.213]

Квадратный метр на вольт-секунду равен иодвиж-ности ионов и электронов в газе и 1шзкотемпературной плазме, при которой напряженности электрического поля 1 В/м соответствует скорость ио1юв и электронов [c.213]

Константа скорости диссоциативного прилипания (18.15) является функцией средней энергии электронов в газе. Константа скорости процесса (1 16) измеряется в mV , однако зависит от давления и состава газовой смеси. Константа скорости тройного прилипания, см /с, зависит от температуры и состава газа. В табл. 18.6—18.20 и на рис. 18.4 приведены сечения и константы скорости процессов (18.15)-(18.17). [c.399]

Основными характеристиками движения электронов в газе под действием электрического поля являются коэффициент поперечной диффузии D х и дрейфовая скорость электронов We. Однако поскольку коэффициент поперечной диффузии электронов в газе является функцией плотности частиц газа, в качестве справочных обычно используют значения и характеристической энергии электронов е, определяемой как отношение D к подвижности электронов Ке. Оба эти параметра являются однозначными функциями отношения напряженности электрического поля Е к плотности частиц газа Na. В табл. 20.1 приведены измеренные значения Se и We для некоторых газов при различных значениях отношения E/Na. В табл. 20.2 представлены значения коэффициента диффузии ионов Di при атмосферном давлении и нулевом электрическом поле. [c.432]

Рассмотрим картину подробнее. В действительности электроны в газе, имеющем высо- [c.103]

П, электронов. Осн. отличит, особенность П. электронов проявляется в зависимости р от отношения напряжённости электрпч. поля Е к плотности газа N. Причина такой зависимости заключается в том, что из-за малой массы электроны при упругих столкновениях с тяжёлыми частицами теряют лишь незначит. часть анергии. Поэтому даже в слабых полях ср. энергия электронов в газе практически всегда превышает ср. энергию тяжёлых частиц и пропорц. величине энергии еЕк = еЕ/Иа, набираемой электроном за время между двумя столкновениями (Х — длина свободного пробега электрона в газе). Вследствие зависимости сг( г) это приводит к зависимости П. электронов от отношения (рис.). Характер такой зависимости определяется сортом газа. В табл. 1 приведены значения П. электронов в разл. газах при нормальных условиях. [c.665]

Упругие С. а. в газах иля слабоиоинзов. плазме определяются переноса процессами. Испытываемые частицами С. а.— акты рассеяния на др. частицах — препятствуют их свободному движению. Наиб, существенно на перемещение частицы влияют те С. а., в к-рых направление её двнжевня заметно меняется. Поэтому коэф. диффузии (перенос частиц), вязкости (перенос импульса), теплопроводности (перенос энергии) и др. коэф. переноса газа выражаются через эфф. сечение рассеяния атомов или молекул этого газа на большие углы. Аналогично подвижность ионов связана с сечением рассеяния иона на атоме или молекуле газа на большие углы, а подвижность электронов в газе или электропроводность слабоионизов. плазмы — с сечением рассеяния электрона на атоме или молекуле газа. [c.691]

Рис. 3.24. Радиальная зависимость плотности электронов в газе, заключенном в цилиндрическую трубку (продольный разряд). Кривая А — теория Шоттки газ высокого давления) кривая 5 —теория Тонкса — Ленгмюра газ низкого давления).

Своеобразный характер в случае газовых активных сред приобретает такой общий метод создания инверсии, как оптическая накачка. В силу малой плотности газов их резонансные линии поглощения узки. Поэтому оптическая накачка может быть эффективна, если источник накачки достаточно монохроматичен (обычно используются лазерные источники). При электроннолучевом возбуждении газовых сред происходит ионизация газа электронами высокой энергии. Основное преимущество электронного пучка связано с его высокой проникающей способностью, что позволяет вводить значительную энергию в активную среду с большим давлением. Электронный пучок в газовых лазерах может выполнять различные функции. Чаще всего его используют для создания объемнооднородных газовых разрядов. Однако пучок электронов можно использовать и непосредственно для создания инверсной заселенности в газовых системах. Поскольку основная часть энергии, теряемой быстрыми электронами в газе, расходуется на ионизацию атомных частиц, то наиболее эффективные механизмы преобразования энергии пучка в энергию возбу- [c.42]

В ОСНОВНОМ определялся диффузией образовавшихся при ионизации электронов в газе. Пролетаюш,ая заряженная частица также могла создавать кластеры, благодаря образованию о-электронов, т. е. электронов ионизации с достаточно большой энергией Е , (большей, скажем, 1 кэВ). Такие кластеры приводили к возникновению фоновых помех при регистрации кластеров от квантов РПИ. Однако число кластеров М, обусловленных о-электрона-ми, было сравнительно невелико (например, при о > 3 кэВ для ультрарелятивистских частиц в ксеноне 1 см ) и, что [c.285]

Смотреть страницы где упоминается термин Электроны в газах : [c.703] [c.136] [c.66] [c.47] [c.13] [c.195] [c.195] [c.195] [c.220] [c.12] [c.16] [c.111] [c.25] [c.87] [c.334] [c.407] [c.554] [c.557] [c.559] [c.561] [c.575] [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...