Уравнения Максвелла в пространстве Минковского

Уравнения Максвелла В пространстве Минковского 277 [c.277]

Уравнения Максвелла в пространстве Минковского [c.277]

Преобразованные уравнения Максвелла (2.2) и (2.4) и формулу (2.5) легко написать, если рассмотреть величины P j и как компоненты тензора и вектора в пространстве Минковского, т. е. Р и А, в новой системе определить равенствами [c.279]

Таким образом, уравнения Максвелла можно написать в тензорной форме с помощью тензора Р в специально введенном по определению четырехмерном пространстве Минковского. [c.280]

Метрическое пространство Минковского введено как вспомогательный математический образ. Это сделано пока только в связи с тем, что при преобразованиях координат в пространстве Минковского можно рассматривать тензор и уравнения Максвелла в этом пространстве можно рассматривать как тензорные уравнения. [c.281]

Теперь выясняется, что пространство Минковского и преобразования Лоренца, введенные раньше как вспомогательные математические образы при изучении преобразований уравнений Максвелла, получают фундаментальный физический смысл. [c.287]

В.1. Предпосылки и история. После экспериментов по измерению скорости света в движущихся системах отсчета (Физо, Майкельсон и Морли), в результате теоретических работ Пуанкаре, Лоренца и Эйнштейна стало ясно, что уравнения Максвелла ((D4.6-l)-(D4.6-4)) можно заш1сывать одинаково во всех инерциальных системах отсчета, но вместо (А1.8-3) нужно пользоваться (В.3-1). При этом все инерци-альные системы отсчета оказываются равноправными. СТО была создана А. Эйнштейном. Затем Минковский развил геометрическую интерпретацию пространства-семени (см. В.5). Впоследствии СТО подверглась тщательной экспериментальной проверке. [c.49]

Уравнения Эйнштейна связывают тензор энергии (массы), удовлетворяющий уравнению дх = О, с метрическим тензором искривленного пространства-времени. Отказ от объемного искривления пространства, т. е. переход к плоскому пространству-времени Минковского приводит к тому, что всеобщая история распределения вещества в соответствии с ОТО не дает осмысленных результатов. К примеру, положив в космологических уравнениях (П2.40) величины = О, = О, получим -аеТ " = и далее р = -Л/ае. При Л = О имеем для плотности массы р = 0. Понять физический смысл этого эффекта или дать физическую интерпретацию постоянной тяготения Эйнштейна при этом довольно затруднительно. Из этого рассмотрения вытекает, в частности, вывод о том, что уравнения Эйнштейна не дружат с метрикой Минковского. Напротив, релятивистские теории гравитации (РТГ), базирующиеся на гипотезе о развитии гравитационного поля в пространстве-времени Минковского (см., например, работы [202-205]) и на отказе от метрики Римана, пытаются приобщить поле тяготения к плоским физическим полям в смысле Фарадея-Максвелла. Различные вариации РТГ предстают, таким образом, как своеобразные обобщения классической теории гравитации Ньютона (постньютоновские обобщения) применительно к релятивистскому случаю, т. е. формируют уравнения и их решения в галилеевых координатах в инерциальной системе отсчета. Отсюда калибровка, спиновые и другие эффекты плоского гравитационного поля в РТГ при попытках создания теории единого всеобъемлющего полевого взаимодействия. [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...