Волчок Максвелла

Волчок Максвелла 544 Волчок на горизонтальной плоскости 583 Вращение собственное 76, 92 [c.647]

Гироскоп Фуко и доказательство вращения Земли. Рассмотрим движение гироскопа, которому сообщено вращение около оси его фигуры со значительной скоростью. При такой подвеске гироскопа, как на фиг. 134, 135 (а также и для волчка Максвелла, фиг. 133), на гироскоп не могут передаваться никакие силы, кроме незначительного трения и сопротивления воздуха. Гироскоп можно считать движущимся по инерции около подпертого своего центра тяжести, который увлекается Землею при ее вращении. Оставим в стороне поступательное движение гироскопа, одинаковое с движением его центра тяжести, и будем говорить только о вращении гироскопа около центра тяжести. Единственное возможное движение его оси фигуры есть, как доказано в 95, регулярная прецессия около оси моментов количеств движения, которая неизменна. Если в начале движения, при сообщении гироскопу быстрого вращения, ось фигуры не получит никакого бокового толчка, то мы имеем только вращение гироскопа около оси фигуры - тогда эта ось совпадет с осью моментов количеств [c.219]

Устойчивость гироскопа. Для правильного понимания этого явления необходимы некоторые пояснения. Возьмем гироскоп Фуко или волчок Максвелла, но не будем сообщать им вращения около оси фигуры. Установим ось фигуры по известному определенному направлению и затем предоставим гироскоп самому себе, стараясь при этом не сообщить никакого толчка. Так как на гироскоп не действуют никакие силы, то по инерции ось фигуры должна сохранять неизменное положение. Следовательно, она не будет участвовать во вращении Земли. Итак, она будет показывать всегда на одну и ту же неподвижную звезду и, таким образом, демонстрировать вращение Земли. Но зачем же тогда сообщают гироскопу вращение, да еще с громадной скоростью, если то же самое дает невращающийся гироскоп [c.220]

См., например, описание опытов с волчком Максвелла в книге [c.456]

С помощью волчка Максвелла удается убедиться в устойчивости или неустойчивости вращений относительно главных осей, а также в том, что движения, близкие к вращениям относительно средней оси, а значит, к сепаратрисам являются очень сложными и кажутся неупорядоченными и хаотическими. В действительности настоящий хаос в таких движениях появляется при добавлении возмущения, например, поля тяжести. [c.101]

Максвелла волчок 544 Масса весомая и инертная 182 [c.650]

Как из уравнений Максвелла найти фазовую скорость монохроматических электромагнитных воли в вакууме [c.18]

Закон распределения Максвелла — Больцмана 531, 543 Запрет пересечения частот одного и того же типа симметрии 218, 257, 342, 357 Запрещенные колебательные переходы в асимметричных волчках 353, 499 в линейных молекулах 409 в симметричных волчках 391, 44J в сферических волчках 486 Заторможенное внутреннее вращение влияние на химическое равновесие 558 доля в термодинамических функциях 368, 542, 548, 555, 558 интенсивность в инфракрасных спектрах 530 [c.601]

Чтобы оценить среднюю длину волий де Бройля А, воспользуемся чисто классическим распределением Максвелла по модулю скорости V = у (мы его еше не успели получить, это произойдет на ближайших страницах, так что можно считать, что мы взяли его на короткое врем[я взаймы). Тогда имеем [c.66]

Настоящая глава, посвященная описанию оптических полей и процесса распространения воли в гетероструктурах, предшествует рассмотрению вопросов о вынужденном излучении и гетеропереходах в гл. 3 и 4 соответственно, поскольку для их понимания необходимо знание уравнений Максвелла и вытекающих из них следствий. При написании главы о распространении волн в гетероструктурах должны быть решены две основные проблемы во-первых, технический уровень изложения материала и, во-вторых, выбор вопросов, которые должны быть освещены. Вследствие того что предмет данной книги находится на пересечении многих дисциплин, мы намерены начать с изложения фундаментальных принципов и понятий для тех, кто не знаком с теорией электромагнитного поля, н провести выкладки до того уровня, когда станет возможным количественное описание процесса распространения волн в гетеролазерах. Изложение этих вопросов ведется с существенными подробностями, что помогает читателям, не знакомым с основами теории поля, проследить за выводом необходимых выражений. Вместе с тем более подготовленные читатели могут без ущерба для понимания излагаемых вопросов опустить те параграфы, в которых рассматриваются основы теории. Имеются книги, целиком посвященные оптическим волноводам [1—4], поэтому был проведен тщательный выбор материала, чтобы ограничить число излагаемых тем. Была сделана попытка дать полное описание процесса распространения волн в обычно встречающихся типах гетеролазеров. [c.32]

Возьмем волчок Максвелла невращающийся и произведем быстрый удар молотком по концу осп она начнет двигаться по направлению толчка и скоро совершенно изменит свое первоначальное направление. Но пусть волчок вертится с большой скоростью, и произведем тот же удар. Ось почти не подвинется от такого удара, потому что он кратковремснен, и ось не получит остающейся скорости движения по направлению удара. Действие удара будет состоять в том, что изменит положение полюса, но изменит очень мало, так как действует короткое время. После удара ось фигуры волчка [c.221]

Леви). Были предложены схемы описания релаксационных явлений (В. Воль-терра, В. Фойхт, Дж. Максвелл, Кельвин). [c.277]

Для отыскания электрического и магнитного полей гауссова пучка представим его в виде совокупности плоских волн. Одна из компонент электрического поля плоской волиы может быть определена из сопоставления с единственной компонентой пучка (1.5). Остальные же компоненты электрического и магнитного полей плоской волны могут быть выражены через единственную известную в соответствии с уравнениями Максвелла. Если затем пайдеппые электромагнитные плоские волны вновь сложить, то получится волновой пучок со всеми компопептами полей. [c.70]

Уравнения Максвелла для нелинейной среды. Перейдем теперь к основному вопросу — к описанию нелинейного взаимодействия волиы высокоинтенсивного лазерного излучения со средой. Будем рассматривать ту же модельную задачу с темн же приближениями, что и выше, в случае линейного взаимодействия. Исключение естественно составляет внд выражения для индуцированной поляризации среды. Вместо (1) для нелинейного взаимодействия в общем случае надо записать (лекция 2) [c.138]

Для подтверждения закономерностей свободного движения Максвелл придумал модель волчка, носящего его имя. Эксперименты с ним описаны в книге Вебстера по математической физике [46], в которой теории волчка он отводит особую роль это вопрос чрезвычайной практической важности, в особенности для инженеров, но изучающие физику его часто избегают. Еще Максвелл обращал внимание физиков на этот вопрос и создал замечательный прибор для демонстрации соответствующих явлений . Более ранний прибор, демонстрирующий вращение свободного волчка, принадлежит Бонненбергеру (1817 г.). [c.101]

Таким образом, для поля Н получились такие же уравнения Максвелла, как в однородной среде с диэлектрической проницаемостью Вд. Только первые два из этих уравнений содержат правые части, которыё можно рассматривать как дополнительные источники электромагнитных воля. Если ввести обоз начение [c.599]

Теория распространения воля в нелинейной среде может быть развита чисто классически при этом нелинейные о птичеокие свойства среды могут анализироваться таким же образом, как анализировались линейные оптические свойства материальных сред в начале прошлого столетия. Для развития теории елинейных свойств сред во времена Максвелла, Герца, Лоренца и Друде е хватало движущей силы экспериментальных открытий. Экспериментальная реализация вынужденного излучения света внезапно изменила обстановку началось энергичное исследование (поведения световых лучей высокой интенсивности. Уже сделано много обобщений классических заионов оптики на случаи, когда существенны нелинейности. В то же время сами нелинейности представляют значительный интерес с точки зрения изучения строения вещества. Подобная же ситуадия имеет место, разумеется, и в линейном случае. Линейный показатель преломления определяет пути световых лучей, и, наоборот, изучая их поведение, мы получаем данные о природе вещества. [c.35]

Итак, любая задача теории волн сводится к определению по ведения в пространстве и времени величин, характеризующих вол новой процесс. Она как бы делится на два этапа. Вначале необ ходимо воспользоваться исходной системой уравнений, описывак щих волновое поле в среде (например, уравнениями Максвелл для электромагнитного поля или уравнениями механики дл. сплошной среды), а затем с помощью ряда упрощений, диктуемы конкретной постановкой задачи, получить (если это в принцип возможно) волновое уравнение одного из перечисленных выш типов, а также сформулировать начальные и граничные условия Второй этап состоит в решении этого уравнения при заданны начальных и граничных условиях и в физическом анализе пол ченных результатов. [c.14]

Четырехполюсные элементы на основе одиночных однородных линий. Т-волны теоретически могут существовать в ограниченном числе видов ЛП [37]. Среди них наибольший практический и11терес представляют однородные многопроводные ЛП, образованные цилиндрическими проводниками произвольного сечения. В таких ЛП электрическое и магнитное поля являются потенциальными. Поэтому могут быть однозначно введены понятия потенциалов II проводников и токов /, протекающих по ним, и получены дифференциальные уравнения для их комплексных величии [31]. Эти дифференциальные уравнения (телеграфные уравнения) получаются либо непосредственно из уравнений Максвелла [137], либо применением правил Кирхгофа к бесконечно малому отрезку ЛП [138]. Телеграфные уравнения далее могут использоваться для анализа вол- [c.42]

Согласно квантовой теории физическая сущность взаимодействия лучистого потока с веществом состоит в том, что, падая на вещество, электромагнитная волна вызывает колебания молекул, атомов и электронов, которые, приходят в вынужденные колебания, становятся вторичными излучателями электромагнитных воли. Возникшая в результате волна, распространявшаяся в направленип от вещества (в нашем случае в сторону локатора), называется отраженной. Поскольку колебания возбуждаются электрической компонентой поля, то свойства вещества в основном характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью, в то время как относительная магнитная проницаемость для всех веществ в оптической области равна 1. В теории Максвелла взаимодействие излучения с веществом учитывается выражением [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...