Точка изображающая

Если даны два тройных сплава — О и , то точка, изображающая третий сплав, полученный их сплавлением, будет лежать на линии, соединяющей точки D и Е (рис. 118). [c.148]

Кристаллизация сплава с 50% Sn, 30% РЬ и 20% Bi (см. рис. 123. точка D) начнется выделением олова при температуре между 150 и 180°С (ближе к 180°С). Когда точка, изображающая состав жидкости, достигнет линии ЕзЕ (в точке 0 , которая соответствует температуре около 145°С), жидкая фаза будет содержать 30% Sn, 42% РЬ и 28% Bi. Здесь начнется кристаллизация двойной эвтектики Pb-j-Sn, и состав жидкости будет изменяться по кривой ЕзЕ вплоть до точки Е, лежащей при 96°С (в жидкости, отвечающей этой точке, содержится 16% Sn, 32% РЬ и 52% Bi). iB этой точке при постоянной температуре заканчивается кристаллизация. Сплав указанного состава самый легкоплавкий, температура начала и конца кристаллизации этого силана 96°С, тогда как температуры плавления чистых компонентов значительно выще . [c.152]

Резаля 155 Теоремы Ляпунова 336 Теория удара 257 Тождество Пуассона 379 Точка изображающая 391 Траектория движения системы 391 Траектории искусственных спутников [c.422]

На фазовой плоскости это уравнение прямой (6.12). В силу уравнения (6.10) d >/d(p -у оо при / -> О, т. е. все фазовые траектории, за исключением (6.12), вырождаются в вертикальные прямые. Фазовая прямая ф = й остается фазовой прямой. Вид фазовой плоскости при / = О представлен на рис. 6.8. Для начальных условий —УИц/с < ф < Л/q/ , ф = Q изображающая точка, перемещаясь по фазовой прямой ф = Q (колодка захвачена валом), попадет в точку Ф = Мд/с, ф = Q. Из этой точки изображающая точка [c.223]

Если, например, в начальный момент времени i = О (лампа не горит), то изображающая точка будет перемещаться по оси и до точки В, из которой скачком перейдет [c.234]

Тогда, так как кинетическая энергия Т всегда больше нуля, то из этого неравенства получим, что П<Р. Из этого неравенства следует, что движение рассматриваемой системы таково, что точка, изображающая эту систему, будет все время оставаться в области D. Предположим противное. Тогда в некоторый момент t точка проходит границу этой области и, следовательно, U P>0, что противоречит предыдущему неравенству. [c.199]

Когда кинетическая энергия системы возрастает, точка, изображающая движение системы в пространстве з , движется в сторону уменьшения потенциальной энергии. [c.101]

Тождество Пуассона 283 Точка изображающая 33 [c.413]

Теперь рассмотрим другое нагружение, при котором к трубке (см. рис. 10.4) сначала была приложена осевая нагрузка F, создающая нормальное напряжение, значение которого достигло а, затем был приложен крутящий момент М р. Нормальное напряжение ст в процессе приложения крутящего момента оставалось неизменным, а касательные напряжения возрастали от нуля до значения т. В результате точка, изображающая тензор напряжений на плоскости в осях С1 , т, совпала с точкой А. Такое нагружение является сложным. [c.298]

Найдем уравнение для фазовой функции распределения. Фазовые точки, изображающие отдельные системы ансамбля, перемещаются со временем по траекториям, определяемым уравнениями Гамильтона (11.1). При этом значение функции распределения в окрестности такой движущейся точки изменяется со скоростью, определяемой полной производной = + р. dt dt d( dv [c.186]

Если один из параметров системы является величиной постоянной, то переменных величин будет только две и точки, изображающие состояние системы, будут лежать на плоскости, пересекающей термодинамическую поверхность перпендикулярно к оси координат, на которой берется постоянная величина. Такие системы координат на плоскости называют диаграммами состояния вещества. Наиболее часто применяются диаграммы состояния с координатами р и и, р и Т, у и Т, дающие возможность наглядно проследить изменение состояния данной системы. [c.18]

Уместно отметить, что уравнение ударной адиабаты Гюгонио в отличие от уравнения адиабаты Пуассона не выражает термодинамического процесса ударную адиабату нужно рассматривать лишь как геометрическое место точек, изображающих состояние газа за различными скачками уплотнения от бесконечно слабых до бесконечно сильных. [c.318]

Например, если состояние тела соответствует точке е на диаграмме растяжения, то в результате разгрузки состояниям тела соответствуют точки на прямой ke, параллельной участку Оа — участку линейно-упругого деформирования. При этом часть kn деформации соответствует восстановленной упругой деформации, а часть Ой — пластической остаточной деформации. Если повторить вновь нагружение образца, то точки, изображающие состояние тела, расположатся на прямой ke и будут двигаться от точки k к точке е с ростом нагрузки. От точки е изображающая [c.14]

Если точка, изображающая рабочий цикл (рис. 22.16), находится в области О АС (точка jM,), то при увеличении нагрузки предельный цикл будет изображаться точкой М, и возможное разрушение образца произойдет от усталостной трещины. [c.592]

Можно также изображать точки пространства в виде окружностей. В этом случае точку А проектируют ортогонально на плоскость проекций П. Затем на плоскости П строят окружность с центром в точке А (проекция точки А) и радиусом, равным высоте А А точки А (см. рис. 7, а). Чтобы различить на чертеже положительное или отрицательное направление высоты данной точки, изображающие окружности, надо считать ориентированными , т. е. установить на окружности обход против стрелки часов (при положительной высоте) и по стрелке часов (при отрицательной высоте). Так, на рис. 10 изображены точка А с высотой (+3) и точка С с высотой (—2). Такой способ изображения точек пространства на плоскости носит название циклографии. [c.19]

Рассмотрим вопрос о существовании энтропии. Положение о существовании энтропии может быть сформулировано в виде принципа адиабатической недостижимости в окрестности точки, изображающей равновесное состояние термически однородной системы, существуют точки, которые не могут быть достигнуты при движении вдоль обратимой адиабаты. Поскольку через любую точку можно провести обратимую адиабату, то принцип недостижимости означает, что соседние адиабаты не пересекаются. Этот факт является следствием опыта, который можно легко представить себе, взяв в качестве термодинамической системы, например, 1 кг газа (идеального или реального), помещенного в теплоизолированный цилиндр с поршнем. Естественно предположить, что каждая адиабата из рассматриваемого семейства кривых характеризуется определенным значением особого параметра и это значение одинаково для каждой точки выбранной адиабаты. Таким особым параметром и является энтропия. [c.89]

Ознакомимся с некоторыми терминами, которые следует четко усвоить для понимания последующего материала и работы со справочными данными о свойствах веществ. Приняты следующие названия характерных состояний точка а — кипящая жидкость точка Ь — сухой насыщенный пар (пар, находящийся в равновесии с жидкостью, становится сухим , если, не изменяя р а Т, удалить из системы жидкую фазу механическим путем) точка с — влажный пар (смесь кипящей жидкости и сухого насыщенного пара, область ж- -п) точка е (или ) — перегретый пар (газообразное состояние вещества, область п поблизости от пограничной кривой пара среда обладает свойствами реального газа — см. 11, при удалении точки, изображающей состояние вещества, вправо и вверх имеем в пределе идеальный газ) точка й (или /) — жидкость (жидкое состояние вещества, область ж). [c.108]

Вследствие охлаждения газа в промежуточном холодильнике объем газа уменьшается по сравнению с объемом газа в конце сжатия в первой ступени на величину Vi—V i и точка, изображающая состояние газа в начале сжатия во второй ступени, располагается на исходной изотерме ti. При переходе с одноступенчатого на двухступенчатое сжатие [c.367]

Поэтому если начальные координаты и начальные скорости удовлетворяют неравенствам (2), то начальная энергия Е < Е. Но при движении консервативной системы ее полная энергия сохраняет свою начальную величину Е и, следовательно, во все время движения Е Е. Поэтому при движении системы точка, изображающая это движение в пространстве состояний, не может достигнуть границы е-окрестности, на которой Е Е, и находится все время внутри этой окрестности. [c.194]

Так как в силу неравенства (6) равенство Е=0 имеет место только в точке О, то из равенства (8) вытекает, что при t- o точка, изображающая систему в пространстве состояний, стремится к началу координат, т. е. имеют место соотношения (1). Теорема доказана. [c.204]

Прежде чем перейти к их изложению, уточним смысл фразы движение системы за конечный промежуток времени . В каждый данный момент времени конфигурация системы определяется значениями обобщенных координат q, . .., q-n, и если рассматривать эти числа как декартовы координаты в /г-мер-ном пространстве, то каждой конфигурации системы будет соответствовать определенная точка этого пространства. Такое -мерное пространство мы будем называть пространством конфигураций. С течением времени состояние системы изменяется, и точка, изображающая эту систему, описывает в пространстве конфигурации некоторую кривую. Мы будем называть эту кривую траекторией движения системы . Тогда движение системы можно будет рассматривать как движение изображающей точки вдоль этой траектории (в пространстве конфигураций). Время i можно при этом рассматривать как параметр. Тогда каждой точке траектории будет соответствовать одно или несколько значений t. Следует подчеркнуть, что пространство конфигураций, вообще говоря, не является трехмерным пространством, в котором происходит движение системы (подобно тому, как обобщенные координаты не всегда являются обычными координатами, определяющими положение точки). Траектория движения в пространстве конфигураций, конечно, не будет иметь сходства с истинной траекторией какой-либо точки рассматриваемой системы каждая точка траектории в пространстве кон- [c.42]

Будем обозначать эту плотность через D. Она будет изменяться со временем вследствие двух причин. Дело в том, что D есть плотность того множества изображающих точек, которые лежат в окрестности точки, изображающей данную систему ансамбля. Поэтому здесь будет неявная зависимость D от i, связанная с тем, что изображающая точка движется в фазовом пространстве и поэтому координаты ее (qi, Pi) изменяются со временем. Кроме того, может иметь место и явная зависимость D от t, так как плотность может изменяться даже в том случае, когда она вычисляется для данной фиксированной точки фазового пространства. Поэтому полную производную D по t, учитывающую изменение D вследствие обоих факторов, можно записать согласно формуле (8.58). Таким образом, будем иметь [c.294]

Рассмотрим теперь множества точек, изображающих данный ансамбль при = О, и выделим в фазовом пространстве бесконечно малый объем dV, ограничивающий некоторую систему таких точек. С течением времени эти точки будут изме- [c.294]

Используем теперь символическое понятие С-точки, изображающей механическую систему в пространстве конфигураций. Мы уже знаем, что кинетическую энергию системы можно рассматривать как кинетическую энергию одной частицы с единичной массой [c.161]

Соединяем линиями все точки, изображающие максимальные и минимальные предельные напряжения циклов. Оче-ВИД1Ю правая крайняя точка диаграммы (точка D) соответствует циклу, при котором СТмакс = [c.598]

С течением времени положение системы в пространстве изменяется и точка, изображающая эту систему, описывает в пространстве конфигураций некоторую кривую. Условимся называть эту кривую траект.орией движения системы. Движение изображающей точки вдоль этой траектории отображает действительное движение системы в пространстве. [c.391]

Значение энергии определяется фазовыми координатами q и р. Поэтому в расширенном фазовом пространстве q, р, t может 0ыть выделено изоэнергетическое подпространство , соответствующее множеству точек, где выполняется условие (136). Особенностью консервативных и обобщенно консервативных систем является то, что во время движения системы точка, изображающая это движение в расширенном фазовом пространстве, может находиться лишь в этом изоэнергетическом подпространстве . Если при выводе интегральных инвариантов выбрать исходный контур Со в этом подпространстве, то вся трубка прямых путей будет также лежать в этом подпространстве, а сам интегральный инвариант Пуанкаре—Картана примет вид [c.327]

Рнс. 4.23. Комплексное число г=х + 1у изображается точкой на комплексной плоскостн ли глоскости . Заметим, что точка, изображающая число + 1, находится от начала координат на расстоягши + 1 в направлении у. [c.138]

При переходе от одноосного напряженного к сложному напряженному состоянию возникает проблема формулировки условий перехода от упругого деформирования к упругопластическому. Если рассмотреть девятимерное пространство, каждое измерение которого соответствует одному компоненту тензора напряжений, то, обобщая понятие предела текучести, в этом пространстве можно ввести поверхность текучести, обладающую тем свойством, что при выходе точки, изображающей напряженное состояние данной частицы, на эту поверхность материал переходит в пластическое состояние. Таким образом, условие перехода от упругого состояния к упругопластическому, или, как говорят, условие текучести, может быть записано в виде [c.265]

Соединяем линиями все точки, изображающие максимальные и минимальные предельные напряжения циклов. Очевидно правая крайняя точка диаграммы (точка D) соответствует циклу, при котором СТмакс = о н = ас, г=1, т. е. постоянной нагрузке. Предельным напряжением в этом случае является предел прочности материала. Следовательно, абсцисса и ордината точки D равны пределу прочности материала. Таким образом, ординаты точек линии AD соответствуют пределам выносливости материала при различных значениях коэффициента асимметрии циклов. [c.663]

Рис, 2.3.2 страдает одной несообразностью в нем использованы разные масштабы р для изображения стержней п их перемещений. На рисунке, например. Ah составляет примерно одну пятую от h, тогда как в действительности Ahlli — величина порядка 10 . Поэтому вся картина перемещений узла грубо искажена, дуги окружностей существенно отличаются от перпендикуляров к осям и точки А" и А довольно далеки одна от другой. Чтобы избежать этой несообразности, все построения для нахождения точки А выполняются в другом масштабе отдельно, как показано на том же рисунке внизу. От некоторой точки, изображающей точку А, откладываются отрезки All и AI2 в направлениях соответствующих стержней п в произвольном масштабе, отличном от масштаба основного чертежа. Из концов этих отрезков к ним восстанавливают перпендикуляры, точка пересечения их есть А. Если бы мы пристроили к этой диаграмме сами стернши в том же масштабе, то неподвижные шарниры оказались бы очень далеко за пределами страницы книги и дуги окружностей весьма большого радиуса были бы на самом деле неотличимы от перпендикуляров. [c.50]

Допустим, проведены испытания при симметричном цикле изгиба в результате получен предел выносливости а 1. Координаты точки, изображающей этот предельный цикл, равны (7а = СТтах = СУ-1> о = 0 [см. формулы (15.1)... (15.3)], т. е. точка находится на оси ординат (точка А на рис. 15.6). Для произвольного асимметричного цикла, например для отнулевого цикла (7 = 0), при пределе выносливости, равном а , ст[ = аа = ао/2. Этому циклу соответствует точка С на диаграмме, представленной на рис. 15.6. [c.552]

E jtH в точке А (а < Оу) прекратить нагругкение материала и спять внешнюю нагрузку, деформация материала исчезнет (точка, изображающая состояюю материала, вернется в начало координат). [c.71]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.391 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.107 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.145 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.25 , c.160 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.33 ]

Теория механизмов и машин (1979) -- [ c.201 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.42 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.42 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.22 , c.23 , c.36 , c.76 , c.376 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.509 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.170 ]

Динамика системы твердых тел Т.2 (1983) -- [ c.72 , c.99 , c.101 , c.155 ]

Введение в теорию механических колебаний (0) -- [ c.18 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.381 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.8 ]

Элементы теории колебаний (2001) -- [ c.20 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.576 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...